固体能带理论-总结
46页1、第7-8章能带小结,2,多电子问题,量子力学处理晶体中电子问题的思路,多粒子系统,多电子系统,单电子系统,即:每个电子在由正离子产生的和其他电子的平均电荷分布的势场中运动.,1.绝热近似:,由于原子核质量比电子的质量大得多,电子的运动速度远大于原子核的运动速度,即原子核的运动跟不上电子的运动。所以在考虑电子的运动时,认为原子实不动。,2.单电子近似:,一个电子在离子实和其它电子所形成的势场中运动。又称hartree-Fock自洽场近似。,能带理论基本假设,3. 周期场近似 :,单电子近似的结果:周期性势场(周期为一个晶格常数,平移对称性),Schrodinger eq.,Bloch波:,在周期性势场中运动的电子气波函数由如下形式:,其中u具有晶格的周期性,即,原子实和电子所形成的势场是周期性的。,布洛赫定理,在晶格周期性势场中运动的电子的波函数是按晶格周期调幅的平面波。具有此形式的波函数称为布洛赫波函数。,布洛赫波函数具有如下特点:,在此范围内k共有N个值(N为晶体原胞数) 。,由Bloch定理可得两个重要结论: 1Bloch定理表明周期势场中电子的本征函数有Bloch函数的形式,是一
2、个被周期势场调幅了的平面波,平面波的振幅具有周期势场的周期性,这与自由电子的波函数不同,自由电子的波函数是一个平面波。 2Bloch波函数是周期势场中电子的本征函数,这个波在晶体空间是自由(均匀)传播的,既不随时间和空间而衰减,也不会在传播过程中突然改变形态,即不会由一个Bloch波变成另一个Bloch波。,晶体中电子:,自由电子:,孤立原子:,如果晶体中电子的运动完全自由,,在晶体中运动电子的波函数介于自由电子与孤立原子之间,是两者的组合。,由于晶体中的电子既不是完全自由的,也不是完全被束缚在某个原子周围,因此,其波函数就具有 的形式。周期函数 反映了电子与晶格相互作用的强弱。,若电子完全被束缚在某个原子周围,,Bloch函数中,行进波因子 描述晶体中电子的共有化运动,即电子可以在整个晶体中运动;而周期函数因子 则描述电子的原子内运动,取决于原子内电子的势场。,如果电子只有原子内运动(孤立原子情况),电子 的能量取分立的能级;,晶体中的电子既有共有化运动也有原子内运动,因 此,电子的能量取值就表现为由能量的允带和禁带 相间组成的能带结构。,若电子只有共有化运动(自由电子情况),电子的
3、 能量连续取值(严格讲电子能量应是准连续的)。,电子能带的形成是由于当原子与原子结合成固体时,原子之间存在相互作用的结果,而并不取决于原子聚集在一起是晶态还是非晶态,即原子的排列是否具有平移对称性并不是形成能带的必要条件。,需要指出的是,在固体物理中,能带论是从周期性势场中推导出来的。但是,周期性势场并不是电子具有能带结构的必要条件,在非晶固体中,电子同样有能带结构。,1.模型: 假定周期场起伏较小,而电子的平均动能比其势能的绝对值大得多。作为零级近似,用势能的平均值V0代替V(x),把周期性起伏V(x)-V0作为微扰来处理。,近自由电子近似,2.势场:,。,3.波函数和能量,(1)在k=n/a处(布里渊区边界上),电子的能量出现禁带,禁带宽度为 ;,(2)在k=n/a附近,能带底部电子能量与波矢的关系是向上弯曲的抛物线,能带顶部是向下弯曲的抛物线;,(3)在k远离n/a处,电子的能量与自由电子的能量相近。,利用以上特点,可以画出近自由电子近似的能带图。,4.结论:,Ek(0),Ek(0),E,E,Tn,Tn,由于周期场的微扰,E(k)函数在布里渊区边界k=n/a处出现不连续,能量的突
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