第02章光纤和光缆教学材料.ppt

第二章第二章 光纤和光缆光纤和光缆光纤作为光纤通信系统的物理传输媒介，有着巨大的优越性本章首先介绍光纤的结构与类型，然后用射线光学理论和波动光学理论重点分析光在阶跃型光纤中的传输情况，最后简要介绍光缆的构造、典型结构与光缆的型号2.1 2.1 光纤的结构与类型光纤的结构与类型2.2 2.2 光纤的射线理论分析光纤的射线理论分析2.3 2.3 均匀光纤的波动理论分析均匀光纤的波动理论分析2.4 2.4 光光 缆缆2.1 2.1 光纤的结构与类型光纤的结构与类型2.1.1 2.1.1 光纤的结构光纤的结构光纤(Optical Fiber，OF)就是用来导光的透明介质纤维，一根实用化的光纤是由多层透明介质构成的，一般可以分为三部分：折射率较高的纤芯、折射率较低的包层和外面的涂覆层，如图2.1所示2.1.2 2.1.2 光纤的类型光纤的类型光纤的分类方法很多，既可以按照光纤截面折射率分布来分类，又可以按照光纤中传输模式数的多少、光纤使用的材料或传输的工作波长来分类1. 1. 按光纤截面上折射率分布分类按光纤截面上折射率分布分类按照截面上折射率分布的不同可以将光纤分为阶跃型光纤(Step-Index Fiber，SIF)和渐变型光纤(Graded-Index Fiber，GIF)，其折射率分布如图2.2所示。

图2.2 光纤的折射率分布光纤的折射率变化可以用折射率沿半径的分布函数n(r)来表示2. 2. 按传输模式的数量分类按传输模式的数量分类按光纤中传输的模式数量，可以将光纤分为多模光纤(Multi-Mode Fiber，MMF)和单模光纤(Single Mode Fiber，SMF)在一定的工作波上，当有多个模式在光纤中传输时，则这种光纤称为多模光纤单模光纤是只能传输一种模式的光纤，单模光纤只能传输基模(最低阶模)，不存在模间时延差，具有比多模光纤大得多的带宽，这对于高码速传输是非常重要的3. 3. 按光纤的工作波长分类按光纤的工作波长分类按光纤的工作波长可以将光纤分为短波长光纤、长波长光纤和超长波长光纤4. 4. 按按ITU-TITU-T建议分类建议分类按照ITU-T关于光纤类型的建议，可以将光纤分为G.651光纤(渐变型多模光纤)、G.652光纤(常规单模光纤)、G.653光纤(色散位移光纤)、G.654光纤(截止波长光纤)和G.655(非零色散位移光纤)光纤按套塑(二次涂覆层)可以将光纤分为松套光纤和紧套光纤现在实用的石英光纤通常有以下三种：阶跃型多模光纤、渐变型多模光纤和阶跃型单模光纤。

2.2 2.2 光纤的射线理论分析光纤的射线理论分析2.2.1 2.2.1 基本光学定义和定律基本光学定义和定律光在均匀介质中是沿直线传播的，其传播速度为v=c/n式中：c2.997105km/s，是光在真空中的传播速度；n是介质的折射率(空气的折射率为1.00027，近似为1；玻璃的折射率为1.45左右)反射定律：反射光线位于入射光线和法线所决定的平面内，反射光线和入射光线处于法线的两侧，并且反射角等于入射角，即：11折射定律 ：折射光线位于入射光线和法线所决定的平面内，折射光线和入射光线位于法线的两侧，且满足：n1sin1=n2sin22.2.2 2.2.2 光纤中光的传播光纤中光的传播一束光线从光纤的入射端面耦合进光纤时，光纤中光线的传播分两种情形：一种情形是光线始终在一个包含光纤中心轴线的平面内传播，并且一个传播周期与光纤轴线相交两次，这种光线称为子午射线，那个包含光纤轴线的固定平面称为子午面；另一种情形是光线在传播过程中不在一个固定的平面内，并且不与光纤的轴线相交，这种光线称为斜射线1. 1. 子午射线在阶跃型光纤中的传播子午射线在阶跃型光纤中的传播阶跃型光纤是由半径为a、折射率为常数n1的纤芯和折射率为常数n2的包层组成，并且n1n2，如图2.6所示。

图2.6 光线在阶跃型光纤中的传播2. 2. 子午射线在渐变型光纤中的传播子午射线在渐变型光纤中的传播渐变型光纤与阶跃型光纤的区别在于其纤芯的折射率不是常数，而是随半径的增加而递减直到等于包层的折射率3. 3. 斜射线在光纤中的传播斜射线在光纤中的传播子午射线的传播过程始终在一个子午面内，因此可以在二维的平面内来分析，很直观2.2.3 2.2.3 光纤中的模式传输光纤中的模式传输1. 1. 传导模的概念传导模的概念模式是波动理论的概念在波动理论中，一种电磁场的分布称之为一个模式在射线理论中，通常认为一个传播方向的光线对应一种模式，有时也称之为射线模式2. 2. 相位一致条件相位一致条件光纤中光波相位的变化情况如图2.9所示，在这里以阶跃型光纤为例来讨论光纤的相位一致条件，不作复杂的数学推导，只提及波动光学中的基本观点和结论图2.9 光纤中光波相位的变化情况相位一致条件就是说：如果图中所示的这个模式在A、B处相位相等，则经过一段传播距离后，在A、B处也应该相位相等或相差2的整数倍光纤的相位一致条件也可以从另外一个角度出发得到根据物理学的知识可知：波在无限空间中传播时，形成行波；而在有限空间传播时，形成驻波。

一旦确定了光波导和光波长，那么n1、n2、纤芯直径2a以及真空中光的传播常数k0也就确定了，而且式(2-17)中的最大N值也就确定了对于渐变型多模光纤，同样，其导模不仅要满足全反射条件，还要满足相位一致条件在渐变型多模光纤中，低阶模由于靠近光纤轴线，其传播路程短，但靠近轴线处的折射率大，该处光线传播速度慢；高阶模远离轴线，它的传播路程长，但离轴线越远折射率越小，该处光线的传播速度越快2.2.4 2.2.4 多模光纤与单模光纤多模光纤与单模光纤多模光纤和单模光纤是由光纤中传输的模式数决定的，判断一根光纤是不是单模传输，除了光纤自身的结构参数外，还与光纤中传输的光波长有关为了描述光纤中传输的模式数目，在此引入一个非常重要的结构参数，即光纤的归一化频率，一般用V表示，其表达式如下：1. 1. 多模光纤多模光纤顾明思义，多模光纤就是允许多个模式在其中传输的光纤，或者说在多模光纤中允许存在多个分离的传导模2. 2. 单模光纤单模光纤只能传输一种模式的光纤称为单模光纤单模光纤只能传输基模(最低阶模)，它不存在模间时延差，因此它具有比多模光纤大得多的带宽，这对于高码速传输是非常重要的单模光纤的带宽一般都在几十GHzkm以上。

2.3 2.3 均匀光纤的波动理论分均匀光纤的波动理论分析析2.3.1 2.3.1 平面波在理想介质中的传播平面波在理想介质中的传播1. 1. 均匀平面波的一般概念均匀平面波的一般概念所谓均匀平面波是指在与传播方向垂直的无限大的平面上，电场强度E和磁场强度H的幅度和相位都相等的波型，简称为平面波平面波是非常重要的波型，一些复杂的波可以由平面波叠加得到在折射率为n的无限大的介质中，一工作波长为0的平面波在其中传播，其波数为：式中：k0是真空中的波数，是光的角频率，和分别是介质的导磁率和介电常数,设平面波传播方向的单位矢量为as，则k = ask称为平面波在该介质中的波矢量2. 2. 平面波在介质分界面上的反射平面波在介质分界面上的反射和折射和折射反射波与入射波在原点处的复振幅之比称为反射系数；传递波与入射波在原点处的复振幅之比称为传递系数，表示为：式中：R、T都是复数，包括大小及相位其模值分别表示反射波、传递波与入射波幅度的大小之比；21、22是R和T的相角，分别表示在介质分界面上反射波、传递波比入射波超前的相位3. 3. 平面波的全反射平面波的全反射全反射是一种重要的物理现象，当光波从光密介质射入光疏介质，且入射角大于临界角时才能产生全反射，即全反射必须满足：n1n2，c190。

1) (1) 全反射情况时介质全反射情况时介质1 1中波的特点中波的特点在全反射时，式(2-32)根号中是负数，因此可以变化成下面的形式2) (2) 全反射情况时介质全反射情况时介质2 2中波的特点中波的特点全反射时，将式(2-34)代入式(2-30b)，即可得到垂直极化波全反射时的传递系数3) (3) 导行波和辐射波的概念导行波和辐射波的概念综上所述，当平面波由光密介质射向两介质分界面上时，根据入射角1的大小，可以产生两种类型的波：当入射角大于临界角时产生导行波，能量集中在光密介质及其界面附近；当入射角小于临界角时产生辐射波，一部分能量辐射到光疏介质中并在其中传播对于光波导来说，导波是一种重要的波型2.3.2 2.3.2 阶跃光纤的波动理论阶跃光纤的波动理论1. 1. 基本概念基本概念(1) (1) 麦克斯韦方程组和边界条件麦克斯韦方程组和边界条件1 1在均匀光纤中，介质材料一般是线性和各向同性的，并且不存在电流和自由电荷，因此在无源区域，均匀、无损、简谐形式的麦克斯韦方程组为：式中：E为电场强度矢量；D为电位移矢量；H为磁场强度矢量；B为磁感应强度矢量且D与E，B与H有下列关系2) (2) 亥姆霍兹方程亥姆霍兹方程从麦克斯韦方程组出发，可以导出光波所满足的亥姆霍兹方程。

根据矢量关系，有如下两个等式式中：A代表任何一个矢量，当然E、H也满足式(2-47)3) (3) 波的类型和模式波的类型和模式在单一均匀介质中传播的波为平面波，称为横电磁波，用TEM表示，TEM波的电场和磁场方向与波的传播方向垂直，即在波导的传播方向上既没有磁场分量也没有电场分量，且三者两两相互垂直对于同一类型的波，其场强在圆周方向(即方向)或径向方向(即r方向)的分布情况又会有所区别，即电磁场的分布会不尽相同目前通信用光纤的相对折射率差 1，称为弱导光纤这种光纤可以近似地用平面波束分析光的传播2. 2. 阶跃型光纤的波动理论阶跃型光纤的波动理论阶跃型光纤的波动理论分析就是以麦克斯韦方程组为基础，根据光纤的边界条件，从亥姆霍兹方程解出阶跃型光纤中导波的场方程，在此基础上推导出其特征方程，研究其导波模式，分析其传输特性1) (1) 亥姆霍兹方程的解亥姆霍兹方程的解阶跃型光纤的纤芯半径为a，包层半径为b，纤芯和包层的折射率分别为n1和n2，其截面形状如图2.17(a)所示图2.16几个低阶模的场型(实线为电力线，虚线为磁力线，g=2/)(2) (2) 特征方程特征方程要确定光纤中导模的特性，就需要确定参数U、W和，只有亥姆霍兹方程的解是不够的。

由于光纤中的导模还必须满足光纤的边界条件，所以还要利用光纤的边界条件来确定场表达式中的参数U、W和3) (3) 光纤中的导模类型及特征方程光纤中的导模类型及特征方程上面已经得到了光纤中场的亥姆霍兹方程和弱导光纤中导波的特征方程，接下来分析光纤中存在哪些模式及这些模式的特征方程 TEMTEM波波光纤中是否存在TEM波呢?根据定义，TEM波在波导的传播方向(Z方向)上既没有电场分量，又没有磁场分量即Ez0、Hz0如果光纤中存在TEM波，则根据Ez、Hz的表达式(2-75)和式(2-76)可以得到AB0，再将AB0代入式(2-77)、式(2-78)得到Er、E、Hr、E都为零，即光纤中不存在电磁场，所以光纤中根本不存在TEM波 TETE波和波和TMTM波波光纤中是否存在TE波和TM波，实际上是看单独的TE波和TM波是否满足边界条件如果光纤中存在TE波，根据TE波的定义，TE波在波导的传播方向(Z方向)上没有电场分量，只有磁场分量，即Ez0，根据Ez表达式(2-75)可以得到A0，然后将A0代入式(2-83b)中得到 EHEH波和波和HEHE波波从上面的阐述中可以看到，当m0时，光纤中不能存在TE波和TM波，而只能是Ez、Hz同时存在的EH波和HE波。

4) (4) 导模的特性导模的特性模的特性可以用3个特征参数U、W和来描述U表示导模场在纤芯内部的横向分布规律；W表示导模场在纤芯外部的横向分布规律 导模的截止条件导模的截止条件 远离截止时的远离截止时的U U值值光纤中导模的U值是随频率而变化的上面所讨论的Uc值只适用于导模截止时的情况 2.4 2.4 光光 缆缆。