10分布参数体系
16页1、1 1/61 结构动力学结构动力学 教师:刘晶波 助教:宝鑫 清华大学土木工程系 教师:刘晶波 助教:宝鑫 清华大学土木工程系 2016年秋年秋 2/61 结构动力学结构动力学 第6章 分布参数体系第6章 分布参数体系 3/61 本次课主要内容本次课主要内容本次课主要内容本次课主要内容: 振型的正交性 梁的动力反应分析 简支梁在移动荷载作用下的振动 均直梁轴向振动分析 分布参数结构振动分析(动力直接刚度法) 剪切梁振动分析 振型的正交性 梁的动力反应分析 简支梁在移动荷载作用下的振动 均直梁轴向振动分析 分布参数结构振动分析(动力直接刚度法) 剪切梁振动分析 4/61 6.3 振型的正交性 6.3 振型的正交性 2 5/61 6.3 振型的正交性 与多自由度体系相同,分布参数体系的振型也可 以作为坐标变化的基底,以采用振型叠加法进行 体系的动力反应分析,其原因同样是由于分布参 数体系振型的正交性。 本节介绍分布质量和刚度体系自振振型的正交性。 为简便起见,仅考虑单个梁带有简支边界条件、 固支边界条件或自由边界条件。 不考虑梁中或梁端有集中质量以及支承弹簧情 况,对于这些更复杂的情况也可
2、以采用同样的方 法加以分析。 6/61 振型正交性的证明 第n阶振型和频率应满足的控制方程(特征方程)为: 上式的两边同乘任一l 阶振型l(x)后,沿梁长从0到L积分 对等式左边项进行两次分部积分得 对于简支、固支和自由边界条件,相应振型的边界条件为: 得到:(1) 2 ( )( )( )( ) ,1, 2, 3 nnn EI xxm xxn 2 00 ( )( )( )( ) ( )( ) LL lnnln x EI xxdxm xxx dx 0 00 0 ( )( )( ) ( )( )( ) |( )( )( )|( ) ( )( ) L ln L LL lnlnln x EI xxdx x EI xxx EI xxEI xxx dx 2 00 ( ) ( ) ( )( ) ( )( ) LL lnnln EI xxx dxm xxx dx ( )0 ,( )0(0,) ( )0 ,( )0(0,) ( )0 ,( )( )0(0,) xxxxL xxxxL xEI xxxxL 简支: 固支: 自由: 7/61 振型正交性的证明 将n阶振型n(x)乘以第l 阶振型和频率的控制方程
3、 并沿梁长从0到L积分后得到: (2) (1) 式(1)减去式(2)得到: 如果:nl(nl),则: 3, 2, 1, )()( )()( 2 lxxmxxEI lll dxxxxmdxxxxEI L nlnn L l 0 2 0 )()()()()()( dxxxxmdxxxxEI L nlln L l 0 2 0 )()()()()()( 22 0 ()( ) ( )( )0 L nlln m xxx dx nldxxxxm L nl 0)()()( 0 nldxxxxEI L nl 0)()()( 0 8/61 6.3 振型的正交性 振型的正交条件:振型的正交条件:振型的正交条件: 对任意两阶自振频率不相等的振型,在积分的意义 下关于分布质量 振型的正交条件: 对任意两阶自振频率不相等的振型,在积分的意义 下关于分布质量m(x)和抗弯刚度和抗弯刚度EI(x)都是正交的。都是正交的。 nldxxxxm L nl 0)()()( 0 nldxxxxEI L nl 0)()()( 0 nldxxxEIx n L l 0 )()()( 0 3 9/61 6.4 梁的动力反应分析 6.4
4、梁的动力反应分析 10/61 6.4 梁的动力反应分析 无阻尼强迫振动的振型叠加法 采用振型叠加法求梁的动力反应问题,先将梁的位移 u(x,t)用振型展开: 在给定外荷载p(x,t)作用下,梁的无阻尼振动方程为: 将用振型展开的位移u(x,t)代入梁的偏微分运动方程可得: ),()()( 2 2 2 2 2 2 txp x u xEI xt u xm )()(),(tqxtxu l l l l ll l ll txptqxxEItqxxm),()( )()()()()( 11/61 无阻尼强迫振动的振型叠加法 将上式以振型坐标ql表示的运动方程两边同时乘以n阶振 型n(x),然后沿整个梁长积分: l ll l ll txptqxxEItqxxm),()( )()()()()( 000 ( )( )( ) ( )( )( )( ) ( )( ) ( , ) LLL lnllnln ll q tm xxx dxq tx EI xxdxx p x t dx 2 000 ( )( )( )( )( )( )( )( ) ( , ) 1, 2,3, LLL nnnnnn q tm xxdxq t
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