临界转速的计算.docx

临界转速的计算一、 临界转速的计算二、三、 四、 编辑整理：五、六、七、八、九、 尊敬的读者朋友们：十、 这里是精品文档编辑中心，本文档内容是由我和我的同事精心编辑整理后发布的，发布之前我们对文中内容进行仔细校对，但是难免会有疏漏的地方，但是任然希望（临界转速的计算）的内容能够给您的工作和学习带来便利同时也真诚的希望收到您的建议和反馈，这将是我们进步的源泉，前进的动力十一、 本文可编辑可修改，如果觉得对您有帮助请收藏以便随时查阅，最后祝您生活愉快 业绩进步，以下为临界转速的计算的全部内容十二、十三、 临界转速分析的目的临界转速分析的主要目的在于确定转子支撑系统的临界转速，并按照经验或有关的技术规定,将这些临界转速调整,使其适当的远离机械的工作转速，以得到可靠的设计.例如设计地面旋转机械时,如果工作转速低于其一阶临界转速Nc1，应使N〈075Nc1,如果工作转速高于一阶临界转速,应使14Nck〈N〈0.7Nck+1,而对于航空涡轮发动机,习惯做法是使其最大工作转速偏离转子一阶临界转速的10～20％十四、 选择临界转速计算方法要较为准确的确定出转子支撑系统的临界转速，必须注意以下两点1. 所选择的计算方法的数学模型和边界条件要尽可能的符合系统的实际情况。

2. 原始数据的(系统支撑的刚度系数和阻尼系数）准确度,也是影响计算结果准确度的重要因素3. 适当的考虑计算速度，随着转子支撑系统的日益复杂，临界转速的计算工作量越来越大,因此选择计算方法的效率也是需要考虑的重要因素十五、 常用的计算方法名称原理优点缺点矩阵迭代法（Stodola 斯托多拉)1. 假定一阶振型挠曲弹性线并选择试算速度2. 计算转子涡动惯性载荷，并用此载荷计算挠性曲线3. 以计算得到的挠性曲线和适当调整的转速重新循环计算4. 当计算曲线和初始曲线吻合的时的转速即为一临转速5. 高阶临界转速方法同，但需利用正交条件消除低阶弹性线成分，否则计算错误收敛较快，一阶临界转速结果较为准确高阶临界转速精度差,计算复杂逐段推算法（传递矩阵法）(Prohl—Myklestad）1. 划分转轴为若干等截面段，选择试算转速2. 从转轴的一端算起,计算另一端的四个状态参数（挠度、转角、弯矩、剪力）3. 根据与其相邻轴段在该截面处的约束条件,得到下个轴段的状态参数4. 换个转速重复计算，直到计算得到的状态参数满足边界条件，此时的转速即为临界转速将四个状态参数写成矩阵的形式，计算方便，在各类旋转机械制造业中是最为通用、发展最为完善的方法根据经验或有关的计术资料选择计算转速，比较盲目能量法（Rayleigh-Ritz）1. 以能量守恒原理为理论基础,根据轴系中的最大应变能等于最大的动能，建立微分方程，据动能是转速的函数计算转速原理简单，易于理解如果假设的振型不准确会带来误差特征方程法将通用的指数解带入微分方程，得到以临界转速为解的多项式方程难以求解,应用不多数值积分法（前进法）以数值积分的方法求解支撑系统的运动微分方程，从初始条件开始，以步长很小的时间增量时域积分,逐步推算出轴系的运动唯一能模拟非线性系统的计算方法,在校核其他方法及研究非线性对临界转速的影响方面很有价值计算量较大，必须有足够的积分步数注：1.Stodola 斯托多拉法 2.Prohl-Myklestad莫克来斯塔德法 传递矩阵法基本原理：传递矩阵法的基本原理是，去不同的转速值，从转子支撑系统的一端开始，循环进行各轴段截面状态参数的逐段推算,直到满足另一端的边界条件。

优点：对于多支撑多元盘的转子系统,通过其特征值问题或通过建立运动微分方程的方法求解系统的临界转速和不平衡响应，矩阵的维数随着系统的自由度的增加而增加，计算量往往较大：采用传递矩阵法的优点是矩阵的维数不随系统的自由度的增加而增大，且各阶临界转速计算方法相同，便于程序实现，所需存储单元少,这就使得传递矩阵法成为解决转子动力学问题的一个快速而有效的方法缺点：求解高速大型转子的动力学问题时，有可能出现数值不稳定现象今年来提出的Riccati传递矩阵法，保留传递矩阵的所有优点,而且在数值上比较稳定,计算精度高，是一种比较理想的方法,但目前还没有普遍推广轴段划分：首先根据支撑系统中刚性支撑（轴承）的个数划分跨度在整个轴段内，凡是轴承、集中质量、轮盘、联轴器等所在位置，以及截面尺寸、材料有变化的地方都要划分为轴段截面若存在变截面轴，应简化为等截面轴段，这是因为除了个别具有特殊规律的变截面轴段外,其他的变截面轴段的传递矩阵特别复杂传递矩阵:4. 轴段传递矩阵每段起始状态参数和终端状态参数的转换方程，根据是否考虑转轴的分布质量，可以建立两种轴段传递矩阵① 当考虑轴段的分布质量时：起始和终端的转换方程是均质等截面杆的振动弹性方程：② 不考虑转轴的分布质量时建立的传递矩阵其中，a11，a12,a21,a22为该轴段的影响系数，根据材料力学：，a11和a12是终端的剪力和弯矩在终端引起的挠度,a21和a22是终端的剪力和弯矩在终端引起的转角4. 各轴段间的传递矩阵从前一轴段的终端到下一轴段的始端，如果中间没有独立的结构单元，则状态参数不发生变化，传递矩阵是单位矩阵；两者之间有独立的结构单元时，用前一轴段的终端矩阵乘以此单元的矩阵，即的下一单元的始端矩阵。

独立的结构单元大概可以分为以下四种:a. 通过点质量时为：，其中，mi为点质量，p为系统的固有频率b. 通过转动盘时为，其中，mi盘的质量，Ip盘的极转动惯量，Id盘的直径转动惯量，w盘的转动角速度c. 通过弹性铰链时为，其中,ch为铰链的力矩刚性系数d. 通过具有弹性约束的弹性支座时为，其中,co弹性支座的刚性系数，如果没有弹性约束则ch=04. 各跨度间的传递矩阵a. 通过刚性支座的传递刚性支座是一个跨度的结束，在支座处的横向位移为0，所以:其中,Ri为支座的反作用力，在以后整个跨度的计算中，此反作用力代替前一跨度中被消除的参数（挠度)，而未知参数的个数不变b. 通过球头联轴器的传递球头联轴器也是一个跨度的结束，在此处的弯矩为0.所以：其中，球头联轴器未知的相对转角，在以后此跨度的计算中,用θ代替上个跨度中消除的参数，从而使未知变量的个数不变4. 初始条件：第一跨度0截面的初始条件根据约束条件和轴的载荷分析来确定，在所有四个状态参数中，或有两个为零，两个是未知的，或只有两个是独立的，其他的参数可以用这两个独立参数表示这就意味着在计算过程中所有各段的起始端和末端的状态参数都是两个未知数的线性函数。

最主要的是末端的状态参数也总是或两个为0，或可以用两个参数来表示，因此末端的四个参数方程可以简化为两个具有两个未知数的齐次方程.5. 临界转速的确定:转子临界转速的确定可以用“瞎子爬山”、对分法等来确定选取某个P值,写出所有轴段的传递矩阵，然后根据初始端的边界条件选取合适的初始参数矩阵从转子的起始端逐段推算其状态参数，在每个跨度的终端，按照条件进行参数的消除和变换，最终递推到末端时，可以得到两个含有两个未知数的齐次方程假设齐次方程的系数行列式为0，着计算转速就是临界转速；若行列式不为零,则重新选取临界转速计算.将各阶临界转速带入重新计算可得各段始、末端的参数,从而作出振型图.计算过程中，可以将第一跨度的初始截面的某个状态参数设为1，以后各截面的参数值是相对于1的比例值临界转速计算:单圆盘转子的临界转速和不平衡响应早期的旋转机械比较简单，可以把转子看做是圆盘装在无重的弹性转轴上，而转轴的两端则由完全刚性即不变形的轴承及轴承座支撑，这种模型成为刚性支撑1.1 涡动的定义通常转轴的两支点在同一水平线上，转轴未变形时，转子的轴线处于水平位置，（实际上由于盘的重力作用，即使在静止时，转轴也会变形，而不是处于水平位置)，由于转子的静变形交小，对转子的运动的影响可以忽略不计.有时为了避开静变形,可以考虑让转轴的两支点在同一垂直线上。

假设转子以角速度Ω做等速转动，当处于正常运转时，轴线是直的,如果在他的一侧添加一横向冲击，则因转轴有弹性而发生弯曲振动,涡动就是研究这种性质的运动假设圆盘的质量为m，他所受到的力是转轴的弹性恢复力F= —kr，其中k为转轴的刚度系数,R=oo’，圆盘的运动微分方程： 由式14可知，圆盘或转轴的中心o'在相互垂直的两个方向作频率同为Wn的简谐振动在一般情况下，振幅X和Y是不相同的，式14确定点轨迹为一椭圆,o'的这种运动成为“涡动”，自然频率Wn称为进动角速度.其中B1和B2都是复数，由起始的横向冲击决定.第一项是半径为B1的反时针运动，运动方向和转动角速度相同，成为正进动第二项是半径为B2的顺时针运动,运动方向和转轴的转动方向相反，成为反进动圆盘中心o'的涡动就是这两种进动的合成由于起始条件的不同,转子中心的涡动可能出现以下情况:①. B1！=0,B2=0 涡动为正进动，轨迹为圆，半径为B1；②. B1=0，B2!=0 涡动为正进动，轨迹为圆，半径为B2；③. B1=B2轨迹为直线;④. B1！= B2轨迹为椭圆, B1〉B2时为正涡动；B1

2. 当考虑转子的涡动时，运动比较复杂；3. 不平衡矢量所在的位置成为重点，振动矢量所在的位置成为高点,高点比重点滞后的角度成为滞后角，当令阻尼比为0时,φ为0，说明滞后角是由阻尼引起的；4. 转子存在偏心，运行的过程中又出现动挠度，当转速小于临界转速时，挠度和F即偏心方向相同,使终偏心增大；当转速等于临界转速时，出现共振；当转速大于临界转速时，挠度方向和偏心方向相反，使终偏心减小，转子振动趋于平稳，这种现象成为自动对心;1.3等截面转子的振动并不是所有的转子系统都可以简化为具有刚性支撑的单轮盘转子系统模型，对于均质、等截面转子，如果按照集中质量处理，将不能反映真实振动特性均质、等截面转子系统的运动规律可以用一个偏微分方程表示，该偏微分方程含有时间和轴向位置两个自变量，因此可以确定任意轴线位置在任意时刻的位置，利用均质、等截面转子模型研究得出的结论对一般转子也是适用的运动方程:如图上图所示的两端简支的等截面转子，设其密度为P，截面面积为A，弯曲刚度为EI，分布干扰力在xoz和yoz平面分别为Fx(z,t） Fy(z，t），则转子的振动可以用以下一组微分方程组成:令分布干扰力为0,即可得到转子的自由振动微分方程：其解为：由上式可知转子的自由振动是一系列简谐振动的合成，这些简谐振动有以下特点：①. 固有频率和振型函数是。