激光原理第三章 华中科技大学课件

1、第三章 光学谐振腔,第三章 光学谐振腔,光学谐振腔是激光器的重要组成部分，它的主要功能有两个： 提供光学正反馈； 对产生的激光模式进行控制； 研究光学谐振腔的主要理论包括： 几何光学理论； 波动光学理论； 菲涅尔-基尔霍夫衍射积分；,3.1光学谐振腔的稳定性,3.1.1光学谐振腔的构成与分类 光学谐振腔的稳定性条件 当光线在周期性透镜波导中传播而不溢出波导之外，称为稳定的透镜波导； 一个薄透镜可以等效为一个球面反射镜，因此周期性透镜波导可以等效于一个共轴球面光学谐振腔，当光束在光腔中传播而不溢出，则光腔为稳定腔。 透镜波导的稳定性条件为： 代入等效光学谐振腔的光线矩阵元素得到： 引入g参数后可以将上式写为： 此式为共轴球面腔的稳定性条件 反射镜的凹面向着腔内时，R取正值，凸面向着腔内时，R取负值。,3.1.1光学谐振腔的构成与分类,光学谐振腔的构成与分类 最早的谐振腔：平行平面腔，在光学中两块平行平面镜构成了法布里-珀罗干涉仪，因此这种腔也被称为F-P腔；Maiman的第一台激光器采用的就是此腔； 此后被大量采用的是共轴球面腔，这些腔有共同的特点： 侧面无光学边界； 轴向尺寸远大于产生

2、振荡的波长，一般也远大于横向尺寸(反射镜尺寸)； 具有这样特点的腔被称为开放式光学谐振腔。 除此以外，还有由两块以上的反射镜构成的折叠腔与环形腔，以及由开腔内插入光学元件的复合腔； 对于常用的共轴反射镜腔，当满足前面得到的稳定性条件 时，称为稳定腔； 当 时，称为非稳腔； 当 时，称为临界腔；,3.1.1光学谐振腔的构成与分类,常见开腔的构成及分类： 1、平行平面腔：平行平面腔属于临界腔。 2、双凹腔：由共轴双凹面镜构成的光腔，R10,R20 当R1d,R2d时，有 则 此腔为稳定腔； 当R1d，此腔也为稳定腔； 当R1=R2=d时，构成对称共焦腔，根据稳定性条 件可以得到g1=g2=1，该腔为临界腔； 当满足条件R1+R2=d时，构成实共心腔，根据稳 定性条件可以得到g1g2=1，因此也是临界腔； 其他参数的双凹腔都是非稳腔；,3.1.1光学谐振腔的构成与分类,平面、凹面反射镜腔 由一个平面反射镜和一个凹面反射镜构成的光腔，R20； 当R2d时，求得00； 如果要求满足稳定性条件，可以求出：,3.1.1光学谐振腔的构成与分类,平凸腔 由一个平面反射镜和一个凸面反射镜构成的光腔， ，R

3、21，故所有的平凸腔都是非稳腔。 双凸腔 由两个凸面反射镜构成的光腔，R11，故所有的双凸腔都是非稳腔。,3.1.2光学谐振腔的作用,提供光学正反馈作用光学正反馈是使振荡光束在腔内行进一次时,除了由腔内损耗和通过反射镜输出激光束等因素引起的光束能量减少外,还能保证有足够能量的光束在腔内多次往返经过受激活介质的受激辐射放大而维持继续振荡。 决定光学反馈的因素 组成腔的两个反射镜面的反射率; 反射镜的几何形状以及它们之间的组合方式； 对振荡光束参数进行控制 有效地控制腔内实际振荡的模式数目； 可以直接控制激光束的横向分布特性、光斑大小、振荡频率及光束发散角等； 可改变腔内损耗，在增益一定的情况下能控制激光束输出的能力。,3.1.2光学谐振腔的作用,对光学谐振腔的评价标准 光学谐振腔应具有较小的损耗，可以形成正反馈，达到预期输出； 应具有良好的激光模式鉴别能力； 光学谐振腔的选择原则 根据实际应用的需要选择不同的光学谐振腔。 “稳定”与“非稳定”指的是什么？,3.1.3光学谐振腔稳定性判别性,常常用稳区图来表示共轴球面腔的稳定条件 ，以光腔的两个反射面的g参数为坐标轴绘制出的图为稳区图： 图

4、中空白部分是谐振腔的稳定工作区，其中包括坐标原点。 图中阴影区为不稳定区； 在稳定区和非稳区的边界上是临界区。对工作在临界区的腔，只有某些特定的光线才能在腔内往返而不逸出腔外。,3.1.3光学谐振腔稳定性判别性,稳定性简单判别法 若一个反射面的曲率中心与其顶点的连线与第二个反射面的曲率中心或反射面本身二者之一相交，则为稳定腔； 若和两者同时相交或者同时不相交，则为非稳腔； 若有两个中心重合，则为临界腔；,3.1.3光学谐振腔稳定性判别性,稳定性判断圆法 分别以两个反射镜的曲率半径为直径，圆心在轴线上，作反射镜的内切圆，该圆称为圆； 若两个圆有两个交点，则为稳定腔； 若没有交点，则为非稳腔； 若只有一个交点或者完全重合，则为临界腔；,3.2光学谐振腔的模式,3.2.1平平腔的驻波 均匀平面波近似一般的开放式光学谐振腔都满足条件：在满足该条件时，可以将均匀平面波认为是腔内存在的稳定电磁场的本征态，为平行平面腔内的电磁场提供一个粗略但是形象的描述；严格的理论证明，只要满足条件 ，则腔内损耗最低的模式仍可以近似为平面波，而是光腔的菲涅尔数，它描述了光腔衍射损耗的大小。,3.2.1自由空间中的驻

5、波,沿z方向传播的平面波可以表示为： 沿-z方向传播的平面波为：发生重叠时的电磁场分布为：该叠加的场分布的振幅在沿z方向上有一个余弦分布。 在z点处的振幅为 当 时，振幅有最大值 ，称此位置为波腹； 当 时，振幅有最大值 ，称此位置为波节； 驻波频率为平面波频率，而且可以为任意值。,3.2.1平平腔的驻波,平行平面腔中的驻波 当光波在腔镜上反射时，入射波与反射波发生干涉，而多次往复反射形成的多光束干涉，稳定的振荡要求干涉加强，发生相长干涉的条件为：波从某一点出发，经腔内往返一次再回到原位时，相位应与初始出发时相差2的整数倍。 以表示往返一周后的相位差： 其中的q为任意正整数，将满足上式的波长以 来标记，则有：上式意味着一定长度的谐振腔只能对一定频率的光波形成正反馈， 为腔的谐振频率，同时表明腔内的谐振频率是分立的。,3.2.1平平腔的驻波,当发生谐振时，腔内的光学长度为光波半波长的整数倍，这是腔内驻波的特征。 当腔内为均匀的折射率为 的物质时有：其中L为腔的几何长度，则 ，其中的 是物质中的谐振波长。 当腔内物质为分段均匀，则有：当物质沿轴线分布不均匀时有：,3.2.2光学谐振腔中的纵

6、模,将腔内稳定存在的、由整数q表征的光波纵向分布称为腔的纵模(Longitudinal mode)。在简化模型中，q单值的决定模的谐振频率。 腔的两相邻纵模的频率之差称为纵模间隔：对于腔内是均匀介质的谐振腔 则有：,3.2.2光学谐振腔中的纵模,例： 对于L=10cm的气体激光器，=1，则有 ； 对于L=100cm的气体激光器， ； 对于L=10cm，=1.76的固体激光器， ； 当其他参数固定时，光腔的腔长增加，频率间隔减小； 对于微波腔，其尺寸可以与波长相比拟，则在腔中只会激发低阶本征模式，而在光学谐振腔中， ，它工作在极高的谐波上，既q是一个很大的整数。例如L=100cm，=632.8nm的He-Ne激光器：,3.2.3腔内的多纵模振荡,某个纵模q能够在腔内存在必须满足以下条件： 满足腔内谐振频率条件： q必须落在激活介质发光的原子谱线内，此时激活介质才能对该纵模提供增益； 满足振荡阈值条件 ； 在光学谐振腔中能够存在的纵模数最多只能有：,3.2.3腔内的多纵模振荡,频率漂移 对某个腔内纵模q： 由此可知，当腔长L或者折射率发生变化时，纵模的谐振频率也会发生变化。这种振荡频率随外

7、界环境变化而发生缓慢变化的现象称为频率漂移。 假设腔内纵模频率会随温度发生变化，如图所示，当温度为T0时，只有q能够振荡；当温度为T2时，q漂出T的范围，而q+1漂进T ，则腔内模式发生了变化，成为跳模现象 频率漂移现象都是有害的吗？,3.4开腔模式的物理概念和衍射理论分析方法,我们关心的问题：在由无侧面的共轴反射镜构成的开放光学谐振腔区域中，是否存在不随时间变化的稳定的电磁场分布？ 如何求出这个分布的具体形式？ 在考察光学谐振腔中电磁场的分布时，我们首先关心的是镜面上的分布，因为镜面一般作为激光输出窗口，而输出激光的场分布就直接与镜面上的场分布有关。,3.4.1开腔模式的物理概念,开腔中有多种损耗： 由于反射镜尺寸有限，在反射镜边界处引起的衍射损耗，该损耗会影响开腔中振荡的激光模式的横向分布； 反射镜不完全反射、介质吸收等因素引起的损耗不影响模式的横向分布； 开腔的理想模型：两块反射镜片处于均匀的各向同性介质中；,3.4.1开腔模式的物理概念,假设初始时在镜面1上有分布为u1的电磁场从镜面1向镜面2传输，经过一次渡越，在镜面2上有分布为u2的场，在经过反射后再次渡越回到镜面1时场的分

8、布为u3，如此反复。 受到各种损耗的影响，不仅每次渡越会造成能量的衰减，而且振幅横向分布也会由于衍射损耗的存在而发生改变； 由于衍射损耗仅发生在镜面的边缘，因此只有中心振幅大，边缘振幅小的场才会尽可能少的受到衍射损耗的影响。经过多次渡越后，这样的模式除了振幅整体下降，其横向分布将不发生变化，即在腔内往返传输一次后可以“再现”出发时的振幅分布。,3.4.1开腔模式的物理概念,将开腔中这种经一次往返可再现的稳定电磁场分布称为开腔的自再现模； 自再现模经一次往返所发生的能量损耗定义为模的往返损耗，它等于衍射损耗； 自再现模经一次往返所产生的相位差定义为往返相移，往返相移应为2的整数倍，这是由腔内模的谐振条件决定的。,3.4.1开腔模式的物理概念,孔阑传输线开腔物理模型中衍射的作用 腔内会随机的产生各种不同的模，而衍射效应将其中可以实现自再现的模式选择出来； 由于衍射的影响，镜面上每一点的电磁场都可以视作前一个镜面上每一点作为次级子波源发出光波场的叠加，因此每点的相位之间的关联就越来越紧密，即相干性越来越好；,3.4.2开腔衍射理论分析,菲涅尔-基尔霍夫衍射积分 惠更斯-菲涅尔原理：波前上每一

9、点都可以看成是新的波源，发出次级子波，空间中的任意一点的光场就是这些子波在该点相干叠加的结果； 该原理是研究光学衍射现象的基础，因此也必然是开腔模式的物理基础； 该原理的数学表达式是基尔霍夫衍射积分方程；,3.4.2开腔衍射理论分析,设已知空间某一曲面S上光波长的振幅和相位分布函数为u(x,y)，则空间任一点P处的光场分布，可以看作曲面S上每点作为次级子波源发出的非均匀球面波在P点的叠加，由菲涅尔-基尔霍夫衍射积分公式来描述：为什么用菲涅尔-基尔霍夫衍射积分公式？ 其中k=2/为波矢的模，也称为波数； dS是S面上的面积元； 为源点与P点之间连线的长度； 为源点处S面法线与P点连线之间的夹角；表示球面波，(1+cos)为倾斜因子，表示非均匀球面波；,3.4.2开腔衍射理论分析,将该公式应用于研究谐振腔问题，它描述了镜面S1上光场u1(x,y)经过衍射后在镜面S2上面形成光场分布u2; 要做出如下假设： 1、 在小角度近似下有：并且在此情况下可以将光场的两种偏振状态作为独立变量分别求解； 2、 ，被积函数中的指数因子 不能简单将用L代替，只能根据不同谐振腔情况来简化； 3、腔内振幅衰减是缓慢的；,3.4.2开腔衍射理论分析,经过q次传播后： 将第一个假设带入其中有：由开腔理论中描述的自再现模的定义可知，在开腔内稳定传输的光波模式应满足关系： 在稳定情况下，uq从镜面S1传播到S2时，除了一个表示振幅衰减和相位移动的、与坐标无关的复常数因子外， 其分布能够被uq+1再现。,

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