PIFA天线原理-

1、 PIFA 天线设计 1 引言引言 PIFA 天线是目前应用最为广泛的手机内置天线，尺寸小。具有重量轻、剖 面低、造价便宜、机械强度好、频带宽、效率高、增益高、受周围环境影响小、 对人体辐射伤害小、覆盖频率越多等一系列优点。 2 PIFA 天线由来天线由来 PIFA 的演变过程可以从技术和理论两个不同的方面考虑。从技术方面来说， 它是由单极天线演变而来；从理论方面，PIFA 可以由微带天线理论发展而来。 2.1 单极天线演变而来单极天线演变而来 先从短偶极子说起，其两臂上的电荷一正一负并成正弦变化时，也就产生了 交变电流（场） ，对外辐射。半波振子，上下臂各四分之一波长。上下臂的电流 大小对称流向相同（正负电荷成对） ，电流强度分布是从中间馈电点处向两端点 逐步由大到小。馈点处电流最大，电阻（因为正好谐振没有电抗）最小。这样的 天线为平衡天线（天线上电流上下臂平衡） 。 现在去掉偶极天线的一臂，将另一臂换成无穷大地，大地对场的反射，根据 镜像原理，一正电荷将在其镜像处感应出一负电荷，此时，天线的上臂将产生一 镜像，该镜像上的电流分布完全等同于偶极天线的下臂，在这种情况下，我们称 这种天

2、线为单极天线。 对于无穷大地其辐射图等同于偶极子。 如果将地逐步缩小， 将无法行程理想镜像，下面地的电流分布将发生变化。 单极子天线与对称振子天线的特性具有密切联系，实际应用中，由于单极 子天线的馈电系统比对阵振子更简单，所以人们一般采用单极子天线。半波长的 对称振子天线或者 / 4 的单极子天线可以调到谐振状态， 并且其阻抗可以很容易 与 50的馈线匹配，方向性系数都比小的对称振子天线稍高。平面单极子 （monopole）天线是移动通信终端中常用的一种天线形式，它具有良好的阻抗特 性和辐射特性。 对单极子天线而言，其有效高度表征了其辐射的强弱。因此有效高度是单极 子天线的一个重要指标。当单极子天线高度较低时，输入阻抗呈现为阻容性，高 容抗，低阻抗。若提高天线的电高度，辐射电阻将增大，损耗电阻也将下降，输 入电容也会降低。单极子天线的电高度一般低于四分之一波长，辐射电阻也只有 几个欧姆，所以为保证达到一定的辐射效率，在提高辐射电阻时还应设法降低损 耗电阻。 将单极子折倒形成倒 L 天线。倒 L 天线剖面较低，也有着比较好的全向辐射 特性。 但由于将振子折倒从而形成了对地电容分量，其输人

3、阻抗呈现低阻值高阻 抗的特性，难以进行阻抗匹配。为了平衡倒 L 天线由于振子折倒而形成的对地容 抗分量，在振子弯折处加载短路结构。该短路结构所具有的感性分量补偿振子弯 折所形成的对地容性分量，从而在不改变天线谐振频率的同时，达到变换阻抗目 的。 图 1 IFA 的演变过程 PIFA 天线看做是由线性倒 F 天线（即 IFA）天线衍变而来的。对于 IFA 天线 而言，其辐射单元、接地线都是细导体线，这样等效的射频分布电感较大，而分 布电容较小，这就意味着天线具有较高的 Q 值和较窄的频带，倒 F 天线频带通常 不到中心频率的百分之一。根据电小天线 Q 值和带宽的关系，增大带宽的途径就 是降低 Q 值，因此将 IFA 天线的细导线用具有一定宽度的金属片取代，这样可以 增大分布电容和减少分布电感，平面部分相当于许多线形天线阻抗的并联，因此 平面型天线比线形天线的输入阻抗要低一些，产生了宽带的谐振特性，从而增大 天线带宽。这样就形成了 PIFA 天线。 2.2 由微带天线演变而来由微带天线演变而来 在通信、航空、航天、卫星和导弹应用中，天线的尺寸大小、重量、造价、 性能、安装难易和空气动力学形

4、态等都受到限制，常选用微带天线。这种天线有 薄的平面结构， 通过选择特定的贴片形状和馈电方式或在贴片和介质基片间加负 载以获得或调整所需的谐振频率、极化、模式、阻抗等各参量。 2.2.1 微带贴片天线结构微带贴片天线结构 图 2 所示为传输线馈电方式的微带天线结构， 它由很薄的金属带以远小于波 长的间隔 h，置于接地导电板面上而成，贴片与地板之间填充有介质基片。辐射 单元通常刻在介质基片上。 微带贴片这样设计是为了在贴片的侧射方向有最大的辐射， 这可以通过选择 不同的贴片形状激励方式来实现。贴片可以是方形、矩形、圆形、椭圆形、三角 形等。 图 2 微带天线结构示意图 2.2.2 微带贴片天线辐射机理微带贴片天线辐射机理 微带天线的辐射是由其导体边沿和地板之间的边缘场产生的。其辐射机理 实际上是高频的电磁泄漏。一个微波电路如果不是被导体完全封闭，电路中的不 连续处就会产生电磁辐射。当频率较低时，因为电尺寸很小，电磁泄漏小；但随 着频率的增高，电尺寸增大，泄漏就大。再经过特殊设计，即放大尺寸做成贴片 状，并使其工作在谐振状态。辐射就明显增强，辐射效率就大大提高，而成为有 效的天线。 图 3

5、 微带贴片天线辐射原理图 设辐射贴片与接地板间的介质基片中的电场沿贴片宽度 a 方向和厚度 h 方向 均无变化。仅沿贴片长度 b 方向有变化，其结构可见上图 2-8(a)。则辐射场可 认为是由贴片沿长度方向的两个开路端上的边缘场产生的，如图 2-8(b)、(c)所 示。将边缘场分解为水平和垂直分量，由于贴片长度 2b= ，故两开路端的垂 直电场分量反相，该分量在空间产生的场互相抵消（或很弱） ，而水平分量的电 场是同相的。因此，远区的辐射场主要由水平分量场产生，最大辐射方向在垂直 于贴片的方向。 由此分析可见，矩形微带天线，可用两个相距 2 、同相激励的缝隙天线来 等效。 缝的长度为辐射片的宽度 W 0 2 ,缝宽 lh ， 两缝隙在空间产生辐射作 用。这是微带天线的传输线模型分析方法的解释。 如果介质基片中的电场同时沿贴片天线的宽度和长度方向都有变化，这时微 带天线可用贴片四周的缝隙的辐射来等效。 2.2.2 PIFA 天线微带演变天线微带演变机理机理 其典型结构包括一个矩形金属片 （辐射贴片） 、 一个接地板 （通常是电路板） ， 采取同轴线馈电或微带馈电。另外考虑到宽频、小型化等

6、特性要求，还要有一个 置于矩形辐射贴片短边边缘处的短路金属片（相当于短路加载） 。辐射贴片通过 短路贴片与接地板相连， 悬空而置， 这是与普通微带天线在结构上最大的不同点。 在分析时只要将悬空部分当作较厚的介质层处理即可， 只是这个介质层的材料是 空气，相对介电常数为 1 而已。 将短路贴片置于辐射贴片与接地板之间，将使矩形辐射贴片的长度减半，实 现了微带天线的小型化。具体实现原理可由图 3 表示。 图 4 平面倒 F 天线的演变过程 标准的矩形微带天线辐射贴片上的电场分布如 a 图所示：两个开路端处的 电场强度是最强的，贴片中间位置电场强度是最弱的。在中间电场最弱的位置将 辐射贴片与地板相连，做成短路结构，如图 b 所示。由于是在电场强度最弱的地 方短路，所以短路片的加载对天线辐射特性没有影响。 然后，将一半的辐射贴片去掉，由于短路片的存在，贴片短路的一端还是 电场最弱的一端，另一端是电场最强的一端。这样就成了四分之一波长贴片了。 如图 c 所示。 从上面的分析可知： 这种短路的矩形微带天线其实际共振模态与矩形微带天 线的共振模态是一样的，都是共振在 TM10 基本模态。 当短路贴片

7、的宽度等于平面矩形辐射贴片的宽度时，即为前面所述的“短路 面加载” 。当宽度小于辐射贴片的宽度时，即为“短路壁加载” 。加载短路贴片， 一方面可以实现小型化，另一方面可以使整个天线的有效电感增加，谐振频率低 于传统的微带天线，拓展了微带天线在频段方面的使用范围。 这种具有短路连接的矩形微带天线的实际共振模式与矩形微带天线的共振模 式是一样的，它们都是共振在 TM10 模式。将短路金属片置于矩形辐射金属片和 接地平面时，其可将矩形辐射金属片的长度减半，达到缩小天线尺寸的目的，而 在短路金属片的位置 TM10 模式的电场是等于零的。当金属片宽度比辐射金属片 窄时， 天线的有效电感会增加且共振频率会低于传统的短路矩形微带天线，因此 缩小短路金属片的宽度，还可以进一步缩小 PIFA 天线的尺寸。 3 PIFA 天线结构天线结构 PIFA 天线的基本结构包括四个部分：接地平面、辐射单元、短路金属片和同 轴馈线，其典型的结构如下图所示。其中，接地平面可以作为反射面，辐射单元 是与接地平面平行的金属片，短路金属片用于连接辐射单元和接地平面，同轴馈 线用于信号传输。 图 5 PIFA 天线典型基本结构

8、 3.1 PIFA 天线的传输线近似天线的传输线近似 PIFA 天线的传输线近似模型如下图所示。在忽略接地片和馈线的分布效应， PIFA 天线等效于两段长度分别为和的传输线相并联。其中表示馈线与接 地片之间的电长度，表示馈线与开路端的电长度。 考虑馈线和接地片的分布参数效应，PIFA 天线的传输线近似模型如下图所示， 其中 Rs 表示接地片的寄生电阻，Ls 表示接地片的分布电感。 L R和 C C 表示开路 端的寄生电阻和电容。 图 6 传输线近似模型 3.2 PIFA 天线的接地单极子近似天线的接地单极子近似 从某种程度上，PIFA 天线又类似于接地单极子天线，这是因为它也是一种放 置在地面上方包含接地片的一种谐振式天线。由于接地线的作用，PIFA 天线的谐 振长度从2/缩短为4/，这是 PIFA 天线可以缩小物理尺寸的首要原理。 3.3 PIFA 天线的微带天线近似天线的微带天线近似 PIFA 天线在某种意义上也可以当做微带天线看待，这时辐射单元和接地面之 间就是采用1= r 的空气介质填充。 因此，PIFA 天线中的电场主要集中在导体边缘，PIFA 天线辐射场是边缘辐射 场，这一

9、点与微带天线类似。因此采用与微带天线类似的分析法可以对 PIFA 天 线进行某些特性分析。 图 7 微带天线近似模型 PIFA 天线是微带天线演变而来。 最简单的 patch 天线是一个金属片平行放置 于地平面上，用同轴线或者微带线馈电即可。其辐射主要靠边缘场。假设该天线 平行于大地放置，其形状为矩形，长边左右摆放，长边的长度为 1/4 波长。如果 左边缘的场是从 patch 到地，那么右边缘刚好反向从地到将左右两个边缘的电场 分解成水平和垂直分量，你会发现垂直分量抵消，水平分量加强。这样将会产生 平行于地平面的线极化远场。就手机而言，pifa 天线的主极化一般是平行于手机 主地平面。 此时，可以得到两个基本结论，1）这种天线的谐振波长为贴片长边的 4 倍 （实际中请考虑介质的波长缩短效应，正比于 1/sqrt(epsilon)；2）这种天线的辐 射主要靠边缘。 而边缘的场越往外倾斜， 辐射越好 （开放场） 。 这就是为什么 PIFA 天线的高度如此重要的原因。 加一个接地片（很多加在馈电附近）后，从微观角度来看贴片上的电流将改 变流向，部分电流从右侧会流回来再回到地。这样天线的谐振频率就会降低，一 般波长会在 4 倍于贴片长边和短边之和左右（同样要考虑波长缩短效应） 。从另 一个角度来说，馈电柱与短路柱是一段双线传输线。它将变换天线的阻抗。是一 种变压器效应，它将部分容抗变换成感抗，从而使整个天线形成谐振。这段线越 长（极限是长到 1/4 波长）其变化效果越明显（越敏感，实际中就是天线的高度 增加） 。传输变换原理大家应该清楚。当改变馈电柱和短路柱的横向尺寸或者他 们之间的距离时，实际上你是在改变该段传输线的特征阻抗。也就相应地改变变 换公式中平方的那部分。 这就是为什么我们常说馈电电和短路的改变将比较大的改变天线的阻抗。 同时也是为什么说 PIFA 天线一般可以不要匹配电路可以优化的（事实上，加匹 配

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