惯性系与非惯性系的对应关系式
2页1、惯性系与非惯性系的对应关系式在关于广义相对性原理独特视角公告中,我们说物体在非惯性系中之所 以受到惯性力是因为物体在惯性系中是不受力的。物体在非惯性系中受到惯性力 是对物体在惯性系中不受力的描述。在惯性力最新认识2013中我们说,物体在非惯性系中受到惯性力与物体在惯性系中不 受力是对同一物理现象的不同的描述。由于是对同一现象的不同描述,所以是等价的。即物 体在非惯性系中受到惯性力等于物体在惯性系中不受力,即惯性力等于不受力。用F表示 非惯性系中的惯性力,F0表示惯性系中的不受力,那么F= F0。F=-ma, F0=0,惯性力F为不 为零的量,F0等于零,而F= F0说明惯性系与非惯性系对力的起点的定义是不同的。公式 F= F0的成立是因为这是对同一现象的描述,而量上的不相等,是由于惯性系与非惯性系有 各自对F0的定义,即不受力的定义;是由于惯性系与非惯性系对力的起点定义不同造成的。 就是说物体受不受力在惯性系与非惯性系看来可能是不同的,物体受力在力的大小上是不同 的,但这里存在着一种对应关系,就是F= F0,在数量上就是零等于非零。当物体在惯性系 中受力为Fg的时候(力用Fg表示),在
2、非惯性系看来这个力就变成F非(力用F非表示), F非=Fg+F。F表示惯性力。由公式F非=Fg+F可知,当物体受力在惯性系看来为零的时候, 在非惯性系看来物体是受力的,力的大小或说数值就是惯性力的大小。由于物体受力在惯性系中描述与在非惯性系中描述是一种对应关系,所以可以用函数表示, 所以y=(f)x.如果选择力在惯性系中描述为自变量即x,那么力在非惯性系中描述为因变量, 即y。(f)x=x+ F。F表示惯性力,可以是恒量,也可以是变量。当F是变量的时候,x可以 是恒量与y是变量相对应。物体的运动既可以用惯性系描述也可以用非惯性系描述。物体在惯性系中是静止的,在非惯 性系中是运动的。(惯性系与惯性系之间,物体在惯性系中是静止的,在相对于惯性系匀速 直线运动系看来是运动的。)物体在惯性系中是恒量,是个不变的量,在非惯性系中是个 变量。物体在惯性系看来是静止的,速度等于零,在非惯性系看来是运动的,速度为V+at. V 可能是零,也可能不是零。加速度a不为零。反之,一样,在非惯性系中静止的物体在惯性 系中是运动的,是变速的。在这里我们把一个恒量用变量来描述。此时零等于V+at。当物体在惯性系中
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