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大地构造学读书报告题目：大别山超高压变质作用研究综述目录引言 3地质背景 4大别山超高压变质岩形成的机制 6超高压变质作用力学模型 7大陆地壳俯冲过程 8大陆地壳的快速折返过程 12大陆碰撞过程中的岩浆作用 15参考文献 16大别山超高压变质作用研究综述引言随着世界上22条变质带中的柯石英、金刚石和其他超 高压变质矿物和矿物组合相继被发现，证明密度相对较小的 大陆地壳曾俯冲到至少80 km深的地幔内部，然后折返回地 表这些发现在全球引发了超高压变质和大陆深俯冲研究的 热潮在我国东部的大别山造山带榴辉岩矿物中发现柯石英 和金刚石以来，国内外科学家针对大别一苏鲁造山带超高压 变质岩的分布范围和形成条件进行了广泛的研究.结果证明, 大别-苏鲁造山带由华南陆块俯冲进入华北陆块之下所形成 的大陆碰撞型造山带(图1)，出露有世界上规模最大(30000 km2)、保存最好的超高压变质地体之一图1华南陆块-华北陆块碰撞造山结构演化示意图（据郑永飞等［1］）地质背景大别造山带（图2）位于扬子克拉通与中-朝克拉通之间, 是秦岭造山带的东延部分其中，大别地块主要由大别杂岩、 红安（宿松）群、随县群及耀岭河群等不同的构造岩石单位 组成，它们分别经历过区域麻粒岩相-高角闪岩相、绿帘-角闪 岩相和绿片岩相变质作用，根据已有同位素年龄资料，原岩 时代分别属于新太古-古元古、中-新元古及新元古代。

大别 地块南缘被扬子克拉通型上震旦系-古生界沉积盖层覆盖， 北缘以晓天-磨子潭断裂与北淮阳构造带为界.超高压（UHP） 变质岩石主要分布在大别杂岩内,高压（HP）变质岩石分布 于红安（宿松）群内，含青铝闪石、镁钠闪石、红帘石等矿物 的蓝片岩组合，主要是新元古代随县群耀岭河群的特征.大 别地块东部被郯-庐断裂切割，断裂东侧相应的古老杂岩及 超高压-高压变质地体向北东位移，在苏鲁地区均有出露.它 们共同构成延长1 000多公里的世界上规模最大、出露最为 良好的超高压-高压变质带大别地块具有长期的构造-热历史，其中，大别杂岩内表 壳岩系的多期变形、晋宁期的广泛硅铝壳部分熔融作用和构 造再造作用,是印支期陆-陆碰撞前的主要地质事件强大的 中生代(134- 118 Ma)岩浆就位、陆内变形及伸展坍陷构造, 则是改造超高压-高压变质岩构造的后期热构造事件，并最 终导致超高压-高压岩石裸露地表现今大别造山带的地壳组 成及结构,主要是印支期碰撞造山及超高压变质期后伸展构 造和中-新生代构造阶段地球动力学演化过程的结果，并具 双侧造山带的结构特征图2大别地块超高压-高压变质期后伸展构造格架（据索书田等［2］）GMF为龟梅断裂,XMF为晓天-磨子潭断裂,XGF为襄樊-广济断 裂,TLF为郯庐断裂,QOB为秦岭造山带,DM为大别地块,SL为苏鲁区, NHY为北淮阳构造带,CM为核杂带,UHP为超高压单位,HP为高压单 位,EB为绿帘-蓝片岩带,DC为沉积盖层.大别山超高压变质岩形成的机制现今观察到的大别地块内部超高压变质地体的区域构造样 式，主要是在印支期（240- 210 Ma）扬子与中-朝克拉通陆- 陆碰撞及超高压变质作用期后形成的［2］,具有变质核杂岩和 多层伸展拆离带的组合格局。

大陆碰撞造山作用包括大陆地壳俯冲和折返两个过程［1］,在 动力学机制上分别对应于被动和主动运动一方面，大陆岩石 圈由于高密度大洋岩石圈的牵引发生俯冲，最终达80~120 km 以上的地幔深度导致柯石英和金刚石相超高压变质作用另 一方面，超高压变质板片由于低密度大陆地壳的浮力而发生 幕式上升和侵蚀（折返一一将先前深埋的岩石带到近地表） 大陆深俯冲一般以低的地温梯度为特征,只存在有限的脱水 作用与此相反，超高压板片的折返则常常是在高的地温梯度 下进行，伴有幕式脱水作用超高压变质作用力学模型超高压变质作用是在超高压条件下发生的一种区域 变质作用它与陆陆碰撞过程中的大陆俯冲和快速折返过 程密切相关，是陆壳碰撞造山带中特有的一种变质作用 其明显的标志是存在着柯石英、微粒金刚石和其他的超高 压变质矿物和矿物组合超高压变质作用的压力包括静压力和动压力静压力 是指地块的上覆静岩载荷压力在绝大多数地区它仍然是 最主要的压力来源，从地表到地核，压力随深度变化曲线 是复杂的；但在岩石圈深度内，压力与深度的关系近似为 线性关系,压力梯度近似为0. 033GPa/ km ［3］动压力主要 是指除静压力以外的其它压力来源，如构造应力、体系内 部相变压力等。

胡宝群等［3］认为在超高压变质作用的力学模型中， 只有结合超高压变质作用过程中广泛存在的各种相变、化 学反应等实际情况，分析相态和物质成分、地温等因素对 压力的贡献建立一个压力组成模式，才能充分反映超高 压变质过程中各种因素对压力的影响于是，他们通过研究矿物中结构水、结合水在岩石圈 深部相态的变化，岩石是否能在莫霍面附近保持良好的弹 性以及构造增压（岩石相态变化）等因素对超高压变质作 用压力来源的贡献最后提出，在建立超高压变质作用压力模型时不考虑 压力的释放,并假定体系性质为封闭体系基于上述分析, 静岩载荷压力、岩石圈实际力学状态偏离静岩载荷压力计 算时力的平衡状态所产生的构造超（P超）,岩石圈实际 相态组成偏离静岩载荷压力（P静）计算时的成分均匀和 相态不变等条件所产生的相变增压（P相）之和即为体系 内总压力（P总），即为如下公式：P总=P静+ P超+ P相P总=P静+ P超+ （ aP气+ bP液+ cP固）式中a、b、c为体系中气相、液相、固相总摩尔数 百分比,a+ b+ c= 1; P气、P液、P固分别为多相体系中气 相、液相、固相压力减去静岩载荷压力后的压力增量大陆地壳俯冲过程密度低的地壳物质如何进入密度大，刚性强的地幔中。

现今主要有两种观点，一种是深俯冲观点，基于实验岩石学 和静岩压力环境的恢复，目前该观点占主流地；另一种是构 造超压观点，认为俯冲碰撞带强大剪切作用和地壳物质偏应 力等可以产生附加的构造超压，地壳岩石不需要俯冲到地慢 深度就可以产生超高压变质作用（England,1984;Mancktelow,1993.1995;Smith,1993）o石耀霖等［4］认为大别-苏鲁大规模超高压变质形成构造 条件是大洋板块拖曳窄条陆壳俯冲的结果他们通过分析新 西兰南岛北端，推出俯冲大洋板块能携带宽度达150km左右 的窄条陆壳克服浮力达到超高压变质深度，而大陆板块碰撞 的主体则浮在岩石圈上形成走滑断层的结果（图3）于是， 他们又猜想这种模式同时也存在于大别-苏鲁（图4）：苏鲁 西侧俯冲海洋板片首先拖曳苏鲁陆壳俯冲到超高压变质深 度；随后大别以西俯冲大洋板片拖曳大别至超高压变质深度' 而陆壳浮力导致苏鲁陆壳停止俯冲，飘浮的陆壳被北推而形 成郊庐断裂-秦岭陆陆碰撞造山后大别超高压陆壳也折返；秦 岭作为典型造山带，虽然不排除零星超高压变质的可能，但 不具备大规模超高压变质的条件图3俯冲大洋板片拖曳陆壳窄条俯冲到超高压变质深度模型示意图a一现今状况 b—未来状况（据石耀霖等）图4苏鲁-大别超高压变质带形成过程示意图(据石耀霖等)(a)扬子地块洋壳向华北地块下俯冲，苏鲁陆壳(深色)开始与扬子碰 撞；(b)苏鲁及部分东大别大陆窄条在其西部俯冲海洋板片拖曳下俯 冲到超高压变质深度；(c )大别陆壳在侧面海洋板片拖曳下俯冲;苏鲁 陆壳职浮在岩石圈上随扬子地块北移形成郯庐断裂;苏鲁超高压变质 岩折返;(d)秦岭陆陆碰撞造山，大别陆壳俯冲停止而开始折返吕古贤等［5］通过构造附加静水压力研究与含柯石英榴辉岩成岩深度测算，认为超高压变质岩可由壳内构造挤压作 用引起的构造超压形成，并估算大别山柯石英榴辉岩的形成 深度稍 >32. 106 km。

然而，王清晨［6 ］等却认为差应力引起的构造超压严格受 到岩石强度的限制，由于岩石本身力学性质、应变速率及温 度的影响，它们在变形前所能承受的差应力不会超过1 GPa.这一数值代表了构造超压的值域的上限，同时，这一差应力 仅引起岩石的变形，不会引起超高压变质作用与此同时，董树文等［7］基于对中国大别山碰撞造山带 高压-超高压岩石研究成果，并对比喜马拉雅造山带，提出第 三种模式——陆-陆点碰撞与超高压岩石形成模式（图5）图5华北地块与扬子地块碰撞过程示意图撞点碰撞模式是从陆 一陆碰撞的特殊方 式和作用力边界条 件上来探讨产生超 高压作用的可能，是 大陆深俯冲与超高 压变质作用机理的 一种新诊释据董树文等）综上所述，我认为相对于其它两种模式，石耀霖等提出的大洋板块拖曳窄条陆壳俯冲模式更加合理虽然其他两 种模式都很好地从力学模型去解释了大陆地壳俯冲，但是他 们并未考虑到诸如从大别山超高压变质岩岩石、矿物的年 龄、形成深度、地球化学、构造变形等现有的证据在董树 文等提出的点碰撞模式中还未考虑到地块之间的洋壳的影 响大陆地壳的快速折返过程大别山这些形成于100 km以下岩石圈地幔深处原岩以 陆壳为主的变质岩石,是如何迅速折返到地壳上部并剥露于 地表的，尚众说纷纭。

关于折返作用的动力学机制用前已提 出的模式主要包括:剥蚀与浮力的联合作用模式(Platt,1993); 剥蚀与低角度正断层伸展的联合模式(Harrison,1992);陆内冲 断、加楔和剥蚀的联合作用(Cuthbert et al .,1983;Okay et al . .1989;Hsu,1991;Avigad,1992;Dong et al . ,1998); 上地壳拆 离带单剪伸展断层和塑性变形的下地壳纯剪垂直缩短作用 的联合(Arderson et al . ,1990;Ballevre et al . ,1990;Blake et al . ,1990;Hacker er al . ,1995;Maruyama et al . ,1998);角流、浮 力一垂直挤出一热隆伸展联合作用(Cong et al . ,1995);山根 拆沉模式等薛怀明等［8］通过同位素年代学，P—T—t轨迹，变质岩 (带)的空间分布规律、构造要素及其空间配置等所提供的 信息以及考虑到郯庐断裂、斜向俯冲的影响他们认为大别 山超高压变质杂岩的折返过程可分为5个阶段：扬子板块剪 扭性斜向俯冲到中朝板块之下(大约230Ma年前的中-晚三 叠世)一一原岩在岩石圈不同深度发生超高压变质作用，俯 冲地壳部分断裂(230Ma~220Ma)——在浮力驱动下变质杂 岩快速折返(200Ma~180Ma)——超高压岩石折返到地表， 浮力消失，板块俯冲停止(约180Ma年前)一一超高压岩石被抬升，穹窿发育(133Ma~122Ma)。

北 --rd大陆的壳 +Zin -203 Si HP二 二国 3 基 5 宓图6大别地块超高压变质岩石折返过程示意图(据索书田等)(a)在角闪岩相条件下地壳薄化、伸展拆离，超高压岩石抬升到中上地壳;(b)增厚岩石圈拆沉、超高压岩石迅速折返至中下地壳;(c)超 高压变质岩石的形成阶段.1示榴辉岩透镜体,2示被剪切带分隔的 榴辉岩体,3示花岗岩及变形花岗岩,4示基性 超基性杂岩,5示逆 冲剪切带,6示正向剪切带、断层及拆离带与此同时，针对于大别山超高压变质杂岩的折返，索书田［2］等依据现有同位素年代学、岩石学、构造学资料及其 地质意义的进一步分析，以及通过对大别山区域性伸展作用 前的超高压剪切带和退变质剪切带的深入研究，提出另一个 与挤出楔模式相吻合的3阶段模式（图6）:第1阶段（210~200Ma）由扬子克拉通与中-朝克拉通碰撞增厚的岩石 圈地幔拆沉作用，驱动超高压变质岩石迅速折返（挤出）到 中下地壳（图6b）；第2阶段（200~ 17。