卡琳娜循环.docx

卡琳娜(Kalina)动力循环技术简介摘要：本文仅对卡琳娜循环一一一种利用氨和水混合物作为工作介质的新颖、高 效的动力循环系统作一简介目的是使读者能在对以水为工质的常规朗肯循环电 厂基本概念理解的基础上，对卡琳娜循环电厂的基本热动力学、工作原理和布置 有个了解前言：同历时一个世纪之久常规的朗肯循环相比，卡琳娜循环电厂可以向诸如温度 为300-400°F(149-204°C)的地热低能级热源提供效率比前者高出50%的循环 效率对诸如直燃式锅炉和燃气-蒸汽联合循环电厂中的燃气轮机废气等高温热 源，循环效率约可提高20%看来，建造一座卡琳娜循环电厂的费用可能会比建造一座同等容量的朗肯循 环电厂的费用更低，经过估算，对低能级热源案例，费用约可降低达30%，对 高能级热源案例，费用约可降低10%原则上，卡琳娜循环是在朗肯循环基础上的一种“改进”这种重大的改进体 现在对朗肯循环的循环过程的改变一一将“纯”的循环介质(通常为水)变成了 氨同水的“混合物”这种从朗肯循环至卡琳娜循环的改进包含了专门的系统设计，该设计能最大 程度的体现了氨水混合物的优点这些特殊的设计可以单独运用，也可以不同形 式的组合使用。

最终会形成系列的一组与众不同的卡琳娜循环系统事实上，从 某一方面它同朗肯循环多少具有相似之处譬如说，在系统设计上也有诸如再热、 再生式加热、超临界压力、双压设计等多种选择在具体的电厂设计中，可将上 述选择进行不同的组合使用在卡琳娜循环系统的系列中，每一种设计都有其专门的运用，并以专门的序 列号作区别例如：“#5卡琳娜循环系统”（KCS5）专门用于直燃式电厂6 卡琳娜循环系统”（KCS6）专门用于蒸汽-燃气联合循环电厂的燃机排气11 卡琳娜循环系统（KCS11）专门用于低温地热电厂还有许多其它的系统，它 们可适用于其它种类的燃料和热源诸如：城市垃圾、不同行业的工艺余热、太 阳能、甚至核能在从卡琳娜循环的讨论中真正获益之前，首先有必要了解朗肯蒸汽循环的基 础知识和基本热力动力学理论朗肯循环在朗肯循环中，水在锅炉（或余热锅炉）中被加热，产生高温和高压蒸汽 该蒸汽流过汽轮机时急剧膨胀后冷却至低温、低压的尾气，该汽轮机驱动一台发 电机发出电力从汽轮机排出的尾气被具有环境温度的空气，或被来自冷却水池 或冷却塔中的冷却水冷却成水我们把这种具有环境温度的空气，或冷却水池称 之为热井凝结水接着被泵入锅炉重复上述过程。

这种简单的朗肯循环框图如图 一所示过热蒸汽时图1朗肯循环电厂暗环简图」朗肯循环电厂的效率较差，即使是容量最大、采用朗肯循环的最新型的燃煤 电厂，一般来说其循环效率都超不过35%（译者注：目前国内亚临界参数燃煤 电厂的循环效率已达38%，超临界和超超临界参数的燃煤电厂的循环效率分别 可达40和43%左右），也就是说燃料燃烧产生的总热量中仅有35%被转换成 了热能这65%的能量损失是由于一系列的原因造成的其中约15%的能量损失是 由于燃料中的水分、炉墙的热辐射、排烟损失和自耗电所造成的由于卡琳娜循 环电厂同样也有类似的能量损失，因此，深入讨论这些损失并非本文之目的下面就占朗肯循环损失中另外的50%进行分析基本上，这一损失的能量 都蕴藏在汽轮机的排气中尽管这股蒸汽中蕴藏着巨大的能量，但是因为它们的 温度和压力是如此之低，人们几乎无法加以利用因此，人们不得不废弃此能量， 将它们排往热井中去，将这股蒸汽凝结成水，泵回到锅炉中去从热力动力学角度，我们很快就能知道为什么这些循环损失会那么大第一定律、第二定律和放射本能（热力系统从给定状态到与周围介质平衡 过程中可作的最大功）热力动力学“第一定律”经常被称为节能定律，通常仅被用作能量“计量”之用。

也就是说，所有的不管以什么形式存在的能量必须被计量例如：在一台热交换 器中，一侧工质的热能减少同另一侧工质能量的增加是等同的在动力循环中， 输入系统的热量同该系统所做的功以及在循环过程中所发生的所有热损失之和 相同上述35%的循环效率被称之为“热力学第一定律效率”，因为除了对输入热能 所做“功”的部分进行了简单的计量外，别无新意电厂“热耗”是热力学第一定律 效率的另一种表示方式在热力学第一定律告诉了我们“有多少”的同时，它并没有告诉我们“为什么” 也就是没有告诉我们这些是什么损失？为什么会产生这些损失？对于我们来说， 要理解效率更高的循环方式，寻求答案是很重要的这就把我们引导到了热力动力学第二定律中去基本上，该定律阐述了“功” 的概念也就是说，在诸如汽轮机的热机中的，从高温降到低温的能量介质所做 的功在动力循环中，以最高能级形式存在的能量是热源，而以最低能级形式存在 的能量是热井假定有一个拥有无限大热源（1093°C）的理想电厂，图2-A中深色面积代 表了该电厂在热井环境温度为绝对零度时所能提供的总功顼腿— （1%舟2000+J1莉时LUQ腿驰眼—腿 —可能作的中 袱热井吞噬〃 净作功，即从系统给定状态到绝对功事 的苛能作功口 鸟有圃弃届*幅过程中'命i乍切+j考虑到绝对温度的关系牛+460=°R（°C+273=°K），则绝对温度可表达为 °R 或 °K，艮P-460QF（-273°C）。

顽“-腿_ (-13>-50=0^圈2热力学第二定律的效率极限时由于绝对温度零度的热井温度只可能在深外层太空存在，所以在图2-A中所 表示的做功面积在地球上是不可能实现的图2-B中深色面积代表了绝对功部 分，由于我们的热井温度比绝对零度要高许多，所以该部分必须扣除从另外一 个角度来看图2-B中的绝对总功，我们把热井在绝对零度的环境温度条件下自己 作为自己的热源作为一个例子，我们假定采用50°F （10°C）热井温度，即比 绝对零度高510°F它们之间的差别由图2C中阴影部分所示，该面积为可做功 的面积对一台理想的热机而言，它代表了在给定的热源和特定的热井条件下， 最大可做功的能力需要了解为什么热井会“限制”一台热机的热能不可能100%地转换成功的能 量（T2-T1）/（T2-T0）之比即为“热力学第二定律的效率极限”倘若使用绝对温 度，并令T0为零度，则在我们所举例中的热力学第二定律的效率极限可表示为:（2460-510）/2460=79.3%对于热力学第二定律的效率极限，“潜在的功”和“放射本能”是另一个术语现在假定将热源温度从2000°F（1093°C）改变至500°F（260°C），则从 系统给定状态到与周围介质平衡过程中可作的最大功出奇的低，只有（960-510）/960=46.9%你可以用铅笔对图2A和图2C做直观地对比，它告诉我们，即使采用了十 全十美的热机，低温热源中的大部分热能还是在热井中被丧失。

这也就告诉了我 们为什么使用低温热源来发电的难度更大让我们再次假定在一个很热的夏季，热井温度从50°F（10°C）上升到了 120°F （49°C）当热源温度为2000°F（1093°C）时，从系统给定状态到与周围介质 平衡过程中可作功的效率从79.3%下降为76.4%，而当热源温度为500°F（260°C）时，该效率则从46.9%下降为39.6%由此可见，无论是降低热源温度或是提高热井温度都会减少从系统给定状态 到与周围介质平衡过程中可作的功反言之，无论是提高热源温度或是降低热井 温度都会增加从系统给定状态到与周围介质平衡过程中可作的功如果有人能通过一台理想的热机直接使用热源和热井，则在我们所举例的电 厂中，上述热力学第二定律的效率极限也就是热力学第一定律的效率值因此， 该效率也就可能达到可能的效率最大值然而，情况并不如此当今的热机，如现代的汽轮机，它需要一种介质将热 源和热井相联系，我们称其为工质回到我们前面提到的例子，即有一个无限的2000°F（1093°C）热源和一个 温度为50°F（10°C）的热井，它的热力学第二定律效率限制为79.3%我们再 将一种工质和现电厂设计中的真实限制条件引入我们假定的电厂中。

为了作功， 工质需要被热源加热，但是对于2000°F（1093°C）的热源条件来说，目前的管 材尚受到限制当前冶金技术能对发电厂提供的金属材料能承受的温度约为 1050°F（566°C）出于对此例的兴趣，假定该工质从2000°F（1093°C）的热 源吸取热能，并在1050°F（566°C）沸腾工质在汽轮机中作功后，通过热交换器将剩余的热能传递给热井必须在热交换器设计强调一个重要因素，即在计算换热面积时，需要预知基 本设计参数接近点温度值简而言之，它是最小温差或两种工质之间温度传递的 驱动力倘若两种工质之间的温差较大，则热端工质的热量就能通过较小的传热 面积将热能传给冷端的工质反之，倘若该温差较小，则热交换器的换热面积和 价格就会以指数幕增加所以，应力求达到能同时兼顾换热器造价和传热效果的 两种工质的一个温差点针对我们的例子，从经济角度，假定工质的冷凝温度不低于80°F（27°C）， 也就是比50°F的热井温度高出30°F1500^1000^'其睥一 服0SXr250 0+J 门哭外J3A*J200D*J1500+J1OOO+J热力学弟二定律效率=实际效率押一"可作利用珈西3户”粉知服O+J(0*图3热力学第二定律q温度、工质在一台理想的汽轮机中能做的功，由图3B中热工质和冷工质之间的面 积来度量。

需要指出的是：该面积，也就是所做的功要比图3A和前图2中的2C 中所示最大做功面积小这种“从系统给定状态到与周围介质平衡过程中可做功 的下降”是由工质造成的这种“功”同“热源总能量”之比可表达为：（1510-540） /2460 = 39.4%该结论不能同热力学第二定律的效率限制相混淆该39.4%是一台理想的汽 轮机使用某一种工质时能达到的“热力学第一定律效率”从中可知：我们电站生 产的实际功要比原先计算的79.3%低得多这个例子使我们知道：保持从热源吸 热工质的温度尽量的高和随工质放热使其温度保持尽量的低的重要实际作功和 潜在作功能力之比，即39.4/79.3 = 49.7%是度量“热力学第二定律效率”的一个指 标作为进一步澄清，从给定热源状态到与周围介质平衡过程中实际作的功为 49.7%该热力学第二定律的效率对电厂循环提供了合理的比较，因为他把某些我们 无法控制的因素，诸如热井因素排除掉了对于各种损失的分析，现在我们可以开始分析为什么循环会有损失？以及这 些损失是什么？通过本文前面的分析可知：在将系统给定状态到与周围介质平衡 过程中可作的功转换成实际所作的功时，存在着两类损失它们分别为技术类损 失和热力经济类损失。

下面参照图3作一简单的解释技术类损失由于现用的管材不能承受1050°F(566°C)以上的高温，我们所用的工质温 度只能低于此温度值我们把从热力学系统给定状态到与周围介质平衡过程中作 功的这类由于上述原因造成的损失统称为技术类损失不仅理想的汽轮机、水泵 和风机设计都可能是造成此类损失的原因技术虽然在不断进步，但是由于所有的研发力量都集中在提高机组容量，相 对在提高机组效率方面的努力效果并不十分显著，与数十年前的技术相比，变化 不大卡琳娜循环并不能解决和减少这些技术类损失，但须指出：凡是有利于朗 肯循环的技术进步，对于卡琳娜循环同样是有效的热力经济类损失从经济性考虑，我们通常把冷工质温度设定在比热井温度高出30°F，即摄氏 17度在我们所举例中假定：如果我们通过减少这个温差来进一步提高出力， 则会因为热交换器投资费用的过度增加而得不偿失我们把从热力学系统给定状 态到与周围介质平衡。