电测深和AMT简介.docx

电测深和音频大地电磁测深简介电测深和音频大地电磁（AMT）测深可以统称为电法测深，前者为常规电法，后者为电 磁法电测深法是在地表某点测量电极不动，按规定不断加大供电电极距，从而研究地表某点 下方电性的垂向变化这里实际测量过程中因为要考虑到信号强度问题，测量电极在供电电 极距增加到一定程度后，也会有相应的增加，而供电电极距的增加，没有个规定的标准，一 般按对数比例来增加由于供电电极距的不断增大，增大了电流在地下的分布范围，实际上 相当于加大了勘探深度因此通过分析电测深视电阻率曲线可了解测点沿垂向地质情况的变 化电测深法的实际工作中，通常采用对称四极装置即供电电极AB和测量电极MN均对 称于测点布设，每改变一次供电电极距，便可按下式计算该极距的视电阻率PS，即ps = K* 半其中，K为装置系数，不同的电法装置有不同的计算公式，此处对称四极的装置系数K 为AM* ANMN对称四极野外施工装饰示意图如下大地电磁测深（MT）是以天然电磁场为场源来研究地球内部电性结构的一种重要地球 物理勘探手段当交变电磁场在地下介质中传播时，由于趋肤效应的作用，不同频率的信号 具有不同的穿透深度，在地面上观测大地电磁场，它的频率响应将反映着地下介质电性的垂 向分布情况。

音频大地电磁测深（AMT）理论基于大地电磁测深（MT），两者之间的区别就 是采集的数据频带的差异，大地电磁测深频带低，一般为10000S-10HZ左右，音频大地电磁 测深的频带较高，为1S-100000HZ左右，这里频段为大概值，没有完全统一的划分相对应 的采集深度也就不同电磁波的趋肤效应，就是电磁波在向导体内部渗透时，，因能量损失而逐渐衰减当波 幅衰减到表面波幅的1/e倍时的深度，就称为交变电磁场对导体的透入深度也是我们音频 大地电磁测深估算探测深度的理论基础之一前苏联学者提洪诺夫在1950年提出了关于大地电磁方法的三点假设：①大地电磁场本 身结构虽然比较复杂，但可以近似地看作平面波垂直入射到地球；②在地点学中可引入阻抗 的概念（在地表测得的彼此正交的大地电场和磁场分量之比），它反映地球电性分布对大地 电磁场的影响；③有可能利用单个点上的大地电磁场观测信息探测地球大地电磁测深的最基本的理论是麦克斯韦方程组及其一系列变换，而1953年法国学者 卡尼亚发表的一篇关于大地电磁测深的论文中，假设天然电磁场以平面波形式垂直入射于均 匀各向同性的层状大地表面，给出了大地电磁场的解他将阻抗的频率特性变换为习惯的视 电阻率形式_ |Z|2pa__5/其中Pa为视电阻率，f为频率，Z为阻抗，其定义为圆眉=岛y 人E为为水平电场的x和y方向的分量，H为水平磁场的x和y方向的分量。

以上提洪诺夫和卡尼亚的论点构成了大地电磁法的理论基础音频大地电磁法野外采集一般为两个电场值和两个磁场值，或者一个电场和一个磁场值， 野外的布置如图所示（两电两磁）Ex仪器野外现场采集的是全时间序列，数据需后期经过傅里叶变换等一系列转换之后计算 出不同频率对应的电阻率和相位，以供后期进一步处理和解释之用。