叶片的空气动力学基础.docx

叶片的空气动力学基础叶片的空气动力学基础在风力机基础知识一节中介绍过叶片的升力与阻力基本知识，本节 将进一步介绍相关理论知识在风力机基础知识一节中已作介绍的不再 重复，仅介绍有关内容的提高部分常用叶片的翼型由于平板叶片攻角略大就易产生气流分离，阻力增大；平板的强度 也很低，所以正式的叶片截面都是流线型的，即使有一定厚度阻力也很 小图1是一幅常见翼型的几何参数图，该翼型的中弧线是一条向上弯 曲的弧线，称这种翼型为不对称翼型或带弯度翼型，比较典型的带弯度 翼型为美国的NACA4412当弯度等于0时，中弧线与弦线重合，称这种翼型为对称翼型，图 2 是一个对称翼型,比较典型的对称翼型为美国的 NACA0012图2—对称翼型的几何参数图3是一个性能较好的适合风力机的低阻翼型，是带弯度翼型，在水平轴风力机中应用较多图3—带弯度的低阻翼型翼型的升力原理有关翼型的升力原理解释有多种，归纳起来主要依据是基于牛顿定 律的气流偏转产生反作用力与基于伯努利原理的气流速度不同产生压 差两个原理，我们结合这两个原理对翼型的升力作通俗的解释带弯度翼型在攻角为 0 度时的升力与阻力图 4是一个带弯度翼型在攻角为 0度时的流线图与压强分布图，左 图是该翼型的流线图，由于翼型上下面不对称，气流在上下面的流动状 态也不同。

翼型上表面是凸起的，通道截面减小，气流的流速会加快， 另一个原因是凸起的表面使翼型后面的气压有所减小，前后的压差使得 气流速度加快，特别是翼型上表面前端流速较快翼型下表面较平，多 数气流基本是平稳流过，由于由于上表面前端高速气流产生低压的吸 引，翼型前端气流都向上表面流去，造成靠下表面的气流通道加宽，导 致靠近下表面的气流速度有所下降这样流过上表面的气流速度要比下 表面快，根据伯努利原理，流速快的地方压力比流速慢的地方压力小， 也就是说翼型下方压力大于上方，压力差使翼型获得一个向上的力Fl,所以说带弯度翼型在攻角为0度时也会有升力叶片弦线气流方向攻角口为0度的气流动力图鹏范科艺Fl压力中也攻角仅为0度的压强分布图图4—翼型在攻角为0度时的流线图与压强分布图图 4 右图是该翼型的压力分布图，图中翼型上部分浅绿色区域内的绿色箭头线是上表面的压力分布，箭头线的长短与方向表示该点的压力值大小与方向，当压力与周围气压相同时值为 0，比周围气压低是负值， 比周围气压高是正值由于翼型上方压力比周围气压低，是负压，故箭头线指向外方翼 型下部分浅蓝色区域内的蓝色箭头线是下表面的压力分布，由于翼型下 表面气体压力比周围气压略高，是正压，故箭头线指向翼型（此时正压 太小，为了清楚显示正压区，有所放大）。

由于翼型前方正对气流，翼 型前端也受到了一定的压力，是翼型阻力的主要部分综合来看，翼型 上表面的负压产生吸引力，翼型下表面的正压产生压力，两表面的力共 同作用在翼型上，这就是翼型产生升力的原因两表面力共同作用的合力点称为压力中心，此时的压力中心靠近翼 型的中部注意：一般图中标示翼型的升力矢量与阻力矢量的起点是翼 型的气动中心（焦点），如左侧流线图，气动中心是航空学的概念，有 兴趣的网友请另找参考资料带弯度翼型在攻角为12度时的升力与阻力图5是该翼型在攻角为12度时的流线图与压强分布图，此时翼型的 升力接近最大状态，左图是该翼型的流线图，攻角的加大使得气流在翼 型上表面绕流加大，中后部气压降低，使得前后压差加大，气流加速由于上表面前端气流速度增高，前方一些气流被吸向上表面，使翼型下 方气流通道加宽，使下方气流速度降低，另外向下方偏转的翼型对气流 也会有阻力，该力也会影响气流速度这样流过上表面的气流速度要比下表面快，翼型下方压力大于上方，压力差对翼型的有一个向上的作用力Fl,就是升力从牛顿力学看，翼型下表面迫使气流向下方偏转,于是气流会给翼型作用力，该力也是翼型产生升力的原因攻角a为12度的气流动力图叶片弦境 *尺『流方向压力中心攻角a为12度的压强分布图图5—翼型在攻角为12度时的流线图与压强分布图图5右图是该翼型的压力分布图，图中翼型上部分浅绿色区域内的绿色箭头线是上表面的压力分布，箭头线的长短与方向表示该点的压力大小与方向，由于翼型上方压力比周气压低，是负压，故箭头线指向外方。

翼型下部分浅蓝色区域内的蓝色箭头线是下表面的压力分布，由 于翼型下表面气体压力比周围气压高，是正压，故箭头线指向翼型翼 型上表面的负压产生吸引力，翼型下表面的正压产生压力，两力共同作 用在翼型上，作用力为F,其向上的分力Fl就是升力，升力的主要部 分是翼型上表面负压产生的吸引力作用力F向后的分力Fd为阻力, 正常情况下阻力比升力小很多翼型上表面气流在翼型后半部由于通道加宽会减速，与下表面的气 流在尾部的尖端会合,两股气流在会合处的流速恢复到周围气流速度, 故翼型尾部的压力值接近0带弯度翼型的升力主要产生于翼型前 1/3的部分，在接近最大升力时的压力中心在翼型的前部 1/4 处带弯度翼型在大攻角时的失速状态当翼型攻角较大时，翼型会进入失速状态，图 6 是该翼型在攻角为 20度时的流线图与压强分布图，左图是该翼型的流线图，由于攻角较 大,通过翼型上表面的气体将不再附着翼型表面流过，气流会发生分离, 从翼型表面脱落，翼型前缘后方会产生涡流，涡流破坏了翼型上表面的 高速气流通道，使前端的流速增量降低，在前端的后面的涡流区虽然也 能产生负压，但不及高速气流产生的负压值大，使得总体作用力F下 降导致升力下降阻力上升。

叶宵弦线攻甬Ct为20度的气动力流图气流方向鹏苴科艺攻角仅为20度的压强分布图图6—翼型在攻角为20度时的流线图与压强分布图从图6右图看，涡流导致翼型上部的负压值减小，又由于翼型前端 负压值降低，翼型的压力中心后移，翼型所受合力F减小，角度向后 偏转，导致升力下降；合力角度向后偏转加上翼型攻角增大使得F的 阻力分量Fd大增路径说解释翼型升力是不准确的前面说过翼型升力的解释有多种，特别是有一种“路径说”在群众科 普层面流行较广，认为翼型上表面凸起，上表面路径长下表面路径短， 气流通过翼型时，上表面速度就会比下表面快，根据伯努利原理，下表 面的压力就大于上表面，于是就产生了升力这种解释是不准确的，因 为一般翼型上表面比下表面仅长1.5%至2.5%，按此路径差产生的升力 是微不足道的而要产生足够的升力,上表面的流速比下表面要快许多， 应该说上表面的流速加快主要是通道变窄与翼型后部压力降低的原因 当今翼型的升力理论上的描述主要依据是茹可夫斯基的升力定律，是一 个完全由数学建立的环量理论进行计算的方法，有兴趣的网友可另找有 关空气动力学的书籍学习带弯度翼型的升力阻力曲线翼型在不同攻角下的升力有多大、阻力有多大、攻角多大时开始失 速，这些可通过翼型的升力系数与阻力系数随攻角的变化曲线图来表 示，图7是某种带弯度翼型的升力阻力曲线参考图，图中绿色的是升力 曲线、棕色的是阻力曲线。

在曲线中可看出，攻角a在11度以下时升 力随a增大而增大，当攻角a大于11度时进入失速状态，升力骤然下 降，阻力大幅上升，翼型开始失速的攻角a的值称为失速角a在45 度时附近升力与阻力基本相等（该曲线图未绘，可参见NACA0012全 攻角曲线图）不对称翼型的升力系数□、阻力系数（:日随攻角（X变化曲线图7—有弯度翼型的升力阻力曲线大多数有弯度的薄翼型与该曲线所示特性相近在曲线图中看出翼 型在攻角为0时依然有升力，这是因为即使攻角为0翼型上方气流速 度仍比下方快，故有升力，当攻角为一负值时，升力才为0此时的攻 角称为零升攻角或绝对零攻角翼型在失速前阻力是很小的，在近似计算中可忽略不计对于同样翼型在雷诺数不同时的升力曲线与阻力曲线也有变化，一 般来说大雷诺数时的失速角比小雷诺数时要大图8是NACA 4412翼 型在较大雷诺数时的升力系数与阻力系数图wvw.a9 1/////-1/4Q ■< 8 12 1& 2D 24掘片殴於Ct.62.8.4O1 .1 .Aa0? :新能源课件网站、0.60.50.4D.30.20.10'4 Q 4 S 12 16 20 24窦片股角GNACA 4412翼型在大雷诺数时的升力系数与阻力系数團图8—NACA 4412升力系数与阻力系数图F面是NACA 4412翼型在较大雷诺数时的气流动画（包括升力系 数与阻力系数曲线图）。

动画较大较长，请耐心等待下载播放对于普通有弯度的翼型当攻角为0时，压力中心靠翼型的中部，随 着攻角的增加（不大于失速角）压力中心向前移动到14弦长位置，进 入失速后压力中心又向中部移动对称翼型的升力与阻力对称翼型的升力与阻力等气动特性与有弯度翼型类似，产生升力与 阻力的原理也相同，但对称翼型的上表面与下表面弯曲度相同，在攻角 为零时翼型上表面与下表面气流速度相同，产生的负压相同，因此对称 翼型在攻角为零时升力为零图8是对称翼型的升力系数与阻力系数 随攻角的变化曲线参考图，图中绿色的是升力曲线、棕色的是阻力曲线在升力型垂直轴风力机中较多使用对称翼型，常用翼型是 NACA0012 与NACA0015,有关NACA0012的主要参数见NACAO012翼型的截面 与升力曲线图课件2 0 8 ■ ■ ■1 1 O6 O4O2O.P7嶷胀R題f 1-5 q510152025-0.2攻角（X （度）对称翼型的升力系数Ch阻力系数Cd随攻角Q变化曲线图9—对称翼型升力阻力曲线对称翼型的另一个特点是不失速时压力中心在前方1/4弦长位置, 不随攻角变化而移动比较有弯度的薄翼与对称翼型两个曲线图，两曲线相似，可近似认为在翼型失速前升力曲线的斜率是个常数，其值为0.1/度或5.73/弧度。

对称翼型的升力曲线经过 0点，如果把这个翼型弯曲，随着弯度增 加升力曲线向左方移动当然这是近似的，也是在弯度不大时较准确以上这些曲线都是在理想状态下的曲线，也就是翼型的雷诺数较大 时的曲线雷诺数小时最大升力系数会减小、失速攻角会减小、阻力系 数也会增大，各种翼型在不同条件下的的升力系数要查阅相关翼型手 nrt叶片升力的计算示例知道一个叶片的升力曲线，知道气体的流速与叶片的攻角就可以算 出该叶片受到的升力，根据空气动力学，翼型在不失速状态下的升力计 算公式如下：Fl=0・ 5*p*Cl*v*v*c*l式中Fl是升力， 单位是N （牛顿）p是空气密度，在低海拔、常温下约为1.23kg/m3Cl是升力系数v是气体的流速，单位是m/sc是翼型弦长，单位是ml是叶片长度，单位是m计算示例1：有一个低阻型叶片，长度为8m，宽度（弦长）为1m，空气流动速 度是20m/s,攻角为8度，求其升力:根据低阻型叶片曲线当攻角为8度时C1为12,F1=0・ 5*p*Cl*v*v*c*lFl=0・5*1・23*1・2 *20*20*1*8=2361・6计算出升力为2361・6牛顿计算示例2:有一个叶片为对称翼型，长度为8m,宽度（弦长）为1m,空气流 动速度是25m/s,攻角。