化工热力学理论
65页1、化工热力学理论第2章 流体的p-V-T(x)关系1.1 本章学习要求本章的核心内容是流体的PVT关系。要求学生掌握纯物质的P-V-T立体相图中, 点、线、面所代表的物理意义及在PT面和PV 面上投影所形成的P-T相图和P-V相图。认识 物质的气、液、固三类常见状态和气-液、气-固、 液-固相平衡等在相图中的表征方法;掌握临界 点的物理意义及其数学特征。要求掌握理想气体的基本概念及其基本的 数学表达方法;明确在真实条件下,物质都是以 非理想状态存在的,掌握采用立方型状态方程和 Virial方程进行非理想气体PVT计算的方法。1.2 重点1.2.1 纯物质的PVT关系图1-1纯物质的p-V-T相图TT;巾I 图1-2 纯物质的p-T图图1-3纯物质的p-V图临界点C在图上表现为拐点,数学上的可表述为:T Tc2P(1-1)(1-2)1.2.2 状态方程(Equations of State , EOS)状态方程是物质 P-V-T 关系的解析式,可表达 为函数关系:f (P,V,T) 0 (1-3) 状态方程的重要价值在于:(1) 用状态方程可精确地代表相当广泛范围 内的 P-V-T 数据,
2、大大减小实验测定的工作量;(2) 用状态方程可计算不能直接从实验测定 的其它热力学性质;(3) 用状态方程可进行相平衡计算,如计算饱 和蒸气压、混合物气液相平衡、液 -液平衡等, 尤其是在计算高压气液平衡时的简捷、 准确、方 便,为其它方法不能与之相比的。1.2.3 理想气体状态方程 理想气体状态方程是流体状态方程中最简单 的一种, 理想气体的概念是一种假想的状态, 实 际上并不存在,它是极低压力或极高温度下各种 真实气体的极限情况。数学表达式为:lim (PV) RT 或 PV RT (1-4) (V )1.2.4 真实气体状态方程大体上分为三类:第一类是立方型状态方程, 如 Van der Waals 、 RK 、SRK、PR、PT 等;第二类是多项级数展开式的状态方程,如Virial 、BWR 、MH 等; 第三类是理论型状态方程。1.2.4.1 立方型状态方程(1) Van der Waals(VdW ,1873 年)方程(2) Redlich-Kwong(RK ,1949 年)方程(3) Soave-Redlich-Kwong(SRK ,1972 年)方程(4) Peng-R
3、obinson(PR ,1976 年)方程(5) Patel-Teja(PT,1982 年) 方程 立方型状态方程的应用:(1) 用一个 EOS 即可精确地代表相当广泛范 围内的实验数据,藉此可精确计算所需的数据;(2) EOS 具有多功能性,除了 PVT 性质之外, 还可用最少量的数据计算流体的其它热力学函 数、纯物质的饱和蒸气压、混合物的气 -液相平 衡、液-液相平衡,尤其是高压下的相平衡计算;(3) 在相平衡计算中用一个 EOS 可进行二相、三相的平衡数据计算,状态方程中的混合规则与 相互作用参数对各相使用同一形式或同一数值, 计算过程简捷、方便。124.2 多项级数展开式方程Virial 方程Z PV 1 B RT V(1-38)通常适用于T Tc, P 1.5MPa压力下的真实气体PVT关系和其它热力学性质计算。截至第III项的Virial方程为:空1旦RT V V2(1-39)通常适用于T Tc, P 5.0MPa压力下的真实气体PVT关系和其它热力学性质计算BPc B(0) b(1)RTc(1-41)式中b(0)、b(1)为对比温度的函数,由Pitzer关系 式计算:B(
4、)0.0830.422(1-420.1390.17242 Tr(1-431.2.4.3 对应状态原理(Correspo ndi ng StatePrin ciple)对应态原理:在相同的对比温度、对比压力 下,任何气体或液体的对比体积(或压缩因子)是 相同的。二参数函数关系可表达为Vr f(,Pr)。Pitzer定义的为:lg PrS(参考流体)lgPrS(研究流体)Tr 0.71.00 Pk 0.7(1-50 )因此三参数对应状态原理可表达为:Z Z(0)(Tr,Pr) z(Tr,Pr)(1-51 )式中,Z(0)(Tr,Pr)是对比状态下参考流体的压缩 因子;Z(1)(Tr,Pr)为研究流体对参考流体的偏离项, 它们都可从教材附录或相关物性数据手册上查取。1.2.6 混合物pVTx关系引起气体混合物非理想性的原因在于:气体纯组分的非理想性;(2)混合过程引起的非 理想性。建立混合物性质与纯组分性质的关系,用纯 物质性质来预测或推算混合物的性质, 一是将混 合物整体作为一个虚拟的纯物质对待;二是将混 合物看成是各种纯物质某种方式加和,即混合规 则(Mixing Rule),使用混合规
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