三相异步电动机定子绕组感应电动势解析课件.ppt

2.2 三相异步电动机定子绕组和感应电动势,任务一 交流电机的定子绕组 任务二 绕组的感应电动势 思考题与习题,,任务一 交流电机的定子绕组,4.1.1 三相交流绕组的基本要求和分类 1. 三相交流绕组的基本要求 对三相交流绕组的基本要求如下： （1）每相绕组的阻抗要求相等， 即每相绕组的匝数、 形状都是相同的 （2） 在导体数目一定的情况下， 力争获得较大的电动势和磁动势 （3）电动势和磁动势中的谐波分量应尽可能小，电动势和磁动势的波形力求接近正弦波4） 对基波而言， 三相电动势和磁动势必须对称 （5） 端部连线尽可能短， 以节省用铜量 （6） 绝缘性能可靠， 制造、 维修方便2. 三相交流绕组的分类 三相交流绕组按照槽内元件边的层数分为单层绕组和双层绕组单层绕组按连接方式不同可分为等元件、链式、交叉式和同心式绕组等；双层绕组则分为双层叠绕组和双层波绕组 单层绕组与双层绕组相比，电气性能稍差，但槽利用率高，制造工时少，因此小容量电动机中(PN10kW)一般都采用单层绕组3. 交流定子绕组的一些基本量 为了便于分析三相绕组的排列和连接规律，必须先了解一些与交流绕组有关的基本量 1） 电角度 电机圆周的几何角度恒为360，这称为机械角度。

从电磁观点来看，若电动机的极对数为p，则每经过一对磁极， 磁场就变化一周，相当于360电角度因此，电动机圆周按电角度计算为p360，即,电角度p机械角度,（4.1.1）,,2） 槽距角 相邻两个槽之间的电角度称为槽距角 因为定子槽在定子内圆上是均匀分布的，所以若定子槽数为Z1，电动机极对数为p， 则,（4.1.2）,,3） 每极每相槽数q 每一个极下每相所占有的槽数称为每极每相槽数q，若绕组相数为m1， 则,（4.1.3）,若q为整数， 则称为整数槽绕组； 若q为分数，则称为分数槽绕组4） 相带 在感应电动机中，一般将每对磁极下的导体平均分给各相， 每相绕组在每个极面下所连续占有的宽度(用电角度表示)称为相带因为每个磁极占有的电角度是180，所以对三相绕组而言，每相占有60的电角度，称为60相带由于三相绕组在空间彼此要相距120电角度， 因而相带的划分沿定子内圆应依次为U1、W2、V1、U2、W、V2，如图4.1.1所示 这样只要掌握了相带的划分和线圈的节距，就可以掌握绕组的排列规律图4.1.1 60相带三相绕组,,单层链式绕组是由形状、几何尺寸和节距都相同的线圈连接而成，就整体外形来看，形如长链故称为链式绕组。

当2p2，q1是一种最简单的情况，定子铁心内圆上共有Z12m1pq6个槽，每个相带中只有一个槽，其中Ul、U2的线圈边构成一相绕组，V1、V2和Wl、W2构成另外两相绕组图4.1.2为绕组展开图 当2p4，q1时定子槽数Z112，每对极下有6个槽，每对极下三相绕组的排列完全相同，相当于把图4.1.2的情况重复一次，这样每相绕组就有两个线圈，它们可以并联联接，也可以串联联接图4.1.3是串联联接的情况图4.1.2 三相2极交流绕组展开图,,图4.1.3 三相4极绕组展开图,,下面以Z124，2p4的三相感应电动机定子绕组为例，来说明链式绕组的构成 例4.1.1 设有一台极数2p4的电动机，定子槽数Z124，三相单层链式绕组的电机，说明单层绕组的构成原理并绘出绕组展开图 解 (1)计算极距、每极每相的槽数q和槽距角:,,2）分相将槽依次编号，绕组采用60相带，则每个相带包含两个槽，列表4.1.1 中表4.1.1 相带槽号对应表,,(3） 构成一相绕组，绘出展开图将属于U相的导体2和7， 8和13，14和19，20和1相连，构成四个节距相等的线圈当电动机中有旋转磁场时，槽内导体将切割磁力线而感应电动势， U相绕组的总电动势将是导体1、2、 7、 8、 13、 14、 19、 20的电动势之和(相量和)。

四个线圈按“尾尾”、“头头”相连的原则构成U相绕组，其展开图如图4.1.4所示采用这种连接方式的绕组称为链式绕组图4.1.4 单层链式U相绕组展开图,,用同样的方法，可以得到另外两相绕组的连接规律V、 W两相绕组的首端依次与U相首端相差120和240空间电角度 图4.1.5为三相单层链式绕组的展开图 链式绕组主要用于q2的4、6、8极小型三相异步电动机中，具有工艺简单、制造方便、 线圈端部连线少、省铜等优点图4.1.5 三相单层链式绕组的展开图,,2. 单层交叉式绕组 交叉式绕组是由线圈个数和节距都不相等的两种线圈组构成的， 同一线圈组中各线圈的形状、几何尺寸和节距均相等， 各线圈组的端部都互相交叉 【例4.1.2】设一台交流电动机，极数2p4，定子槽数Z136，说明三相单层交叉式绕组的构成原理并绘出展开图 解（1） 计算极距、 每极每相的槽数q和槽距角：,,,（2） 分相将槽依次编号，绕组采用60相带，则每极每相包含三个槽， 相带与槽号的对应关系列于表4.1.2中表4.1.2 相带与槽号的对应关系（三相单层交叉式绕组）,,(3) 构成一相绕组，绘出展开图根据U相绕组所占槽数不同，把U相所属的每个相带内的槽导体分成两部分210，311构成两个节距y18的大线圈；130构成一个y17的小线圈。

同理，2028，2129构成两个大线圈，1912构成一个小线圈，形成两对极下依次出现两大一小的交叉布置根据电动势相加的原则，线圈之间的联接规律是：两个相邻的大线圈之间应按“头尾”相联，大、小线圈之间应按“尾尾”、“头头”规律相联展开图如图4.1.6这种联接方式的绕组称为交叉式绕组图4.1.6 单层交叉式U相绕组展开图,,图4.1.7 三相单层交叉式绕组展开图,,3. 单层同心式绕组 同心式绕组由几个几何尺寸和节距不等的线圈连成同心形状的线圈组所构成 【例4.1.3】设一台交流电动机，极数2p2，定子槽数Z124，说明三相单层同心式绕组的构成原理并绘出展开图 解（1） 计算极距、 每极每相的槽数q和槽距角：,,（2） 分相 由q4和60相带的划分顺序可得如表4.1.3所示的相带与槽号的对应关系表4.1.3 相带与槽号的对应关系（同心式绕组）,,（3）构成一相绕组，绘出展开图把U相的每一相带内的槽分成两半，3和14槽内的导体构成一个节距为11的大线圈，4和13槽内的导体构成一个节距为9的小线圈，把两个线圈串联组成一个同心式的线圈组，再把15和2、16和1槽内的导体构成另一个同心式线圈组两个线圈组之间按“头接头、尾接尾”的反串联规律相连，得到U相同心式绕组展开图，如图4.1.8所示。

图4.1.8 同心式U相绕组的展开图,同心式绕组端部连接线长，适用于q4、6、8等偶数的两极小型三相感应电动机 综上分析，单层绕组的线圈节距在不同形式的绕组中是不同的，但从电动势计算角度来看，每相绕组中的线圈电动势均是属于两个相差180空间电角度的相带内线圈边电动势的相量和，因此它仍是整距绕组单层绕组不宜用于大、中型电动机4.1.3 双层叠绕组 双层绕组每个槽内导体分作上、下两层，线圈的一个边在一个槽的上层，另一个边则在另一个槽的下层，因此总的线圈数等于槽数 双层绕组按线圈形状和端部连接的方式不同分为双层叠绕组和双层波绕组，这里仅介绍双层叠绕组 双层绕组相带的划分与单层绕组相同， 现用一个具体例子说明双层叠绕组的构成例4.1.4】设一台交流电动机，极数2p4，定子槽数Z124，试绘出三相双层叠绕组展开图 解（1） 计算极距、每极每相的槽数q和槽距角:,,（2） 分相 由q2和60相带的划分顺序可得如表4.1.4所示的相带与槽号的对应关系表4.1.4 相带与槽号的对应关系（三相叠绕组）,,（3） 构成一相绕组，绘出展开图根据表4.1.4对上层线圈边的分相以及双层绕组的下线特点（一个线圈的有效边放在上层，另一个有效边放在下层）来放置线圈。

如果1号线圈的一个有效边放在1号槽的上层，则另一有效边根据线圈节距y1的大小放置在7号槽的下层边；2号线圈的一个有效边在2号槽的上层，则另一有效边应在2+68号槽的下层一个极面下属于U相的1、2两个线圈串联构成一个线圈组，再将第二个极面下属于U相的7、8两个线圈串联构成第二个线圈组按照同样的方法，另两个极面下属于U相的13、14和19、20线圈分别构成第三、第四个线圈组如此直至每极面下都有一个属于U相的线圈组， 因此双层绕组的线圈组数和磁极对数相等最后， 根据电动势相加的原则把4个线圈组串联起来，组成U相绕组， 如图4.1.9所示图4.1.9 三相叠绕组U相绕组展开图,,其他两相绕组亦可按同样方法构成 图4.1.10是一个三相双层短距叠绕组的展开图图4.1.10 三相双层短距叠绕组展开图,,,任务二 绕组的感应电动势,4.3.1 线圈的感应电动势 1. 导体电动势 当磁场在空间中为正弦分布并以恒定的转速n1旋转时，导体感应的电动势亦为一正弦波， 其最大值为,(4.3.1),式中: Bm1为正弦分布的气隙磁通密度的幅值；l为导体的有效长度导体电动势的有效值为,(4.3.2),式中:为极距；f为电动势的频率。

因为磁通密度为正弦分布，所以每极平均磁通量， 即,(4.3.3),,代入式（4.3.2）中得,(4.3.4),若取磁通1的单位为Wb，频率的单位为Hz，则电动势Ec1的单位为V4.3.5),,有效值,(4.3.6),在一个线圈内，每一匝电动势在大小和相位上都是相同的，所以整距线圈的电动势为,(4.3.7),有效值,(4.3.8),,图4.3.1 匝电动势计算,,,有效值,(4.3.11),式中: Ky1为短距因数，,这样便可以得出短距线圈的电动势,(4.3.12),由此可见,(4.3.13),,(4.3.14),,由于这q个相量大小相等，又依次位移角，因而将它们依次相加便构成了一个正多边形的一部分，如图4.3.2所示(图中以q=3为例)图中O为正多边形外接圆的圆心，OA=OB=R为外接圆的半径，于是便可求得线圈组的电动势Eq1为,而,,图4.3.2 线圈组电动势计算,,所以,(4.3.15),,式中: Kq1为分布因数且,Kq1的含义如下：,,将此式代入式（4.3.12）得,(4.3.16),式中:Kw1为绕组因数，Kw1=Ky1Kq1 由以上分析可知，Kq1<1，因此分布绕组线圈组的电动势小于集中绕组线圈组的电动势，并由Kq1计量分布绕组对基波电动势大小的影响程度。

通过选择q值可以在基波电动势变化不大的情况下削弱某些谐波电动势4.3.3 相电动势 每相绕组的电动势等于每一条并联支路的电动势一般情况下，每条支路中所串联的几个线圈组的电动势都是大小相等、 相位相同的，因此可以直接相加若绕组的并联支路数为a， 则对于双层绕组，每条支路由2p/a个线圈组串联而成；对于单层绕组，每条支路由p/a个线圈组串联而成因此，每相绕组电动势为,(4.3.17),,单层绕组,(4.3.18),式中:qNc(2q/a)和qNc(q/a)分别表示双层绕组和单层绕组每条支路的串联匝数N，这样就可写出绕组相电动势的一般公式,(4.3.19),式中: N为每相绕组的串联匝数4.3.4 短距绕组与分布绕组对电动势波形的影响,1. 短距绕组对波形的改善 图4.3.3表示采用短距绕组消除5次谐波电动势的原理，图中实线表示整距的情况，这时5次谐波磁场圈两个有效边中感应的电动势大小相等、方向相反，沿线圈回路，两个电动势正好相加如果把节距缩短/5，如图中虚线所示，则两个有效边中的5次谐波电动势大小相等、方向相同，沿线圈回路正好抵消，5次谐波的合成电动势为零一般来说，节距缩短/，就能消除次谐波电动势，这从短距系数的计算公式也可证明。

因为,,图4.3.3 采用短距绕组消除5次谐波电动势的原理,,,对次谐波磁场，同一机械角度所对应的电角度为基波磁场的倍，所以,当节距缩短/时。