理想MOS结构表面空间电荷区.ppt

理想MOS结构的 表面空间电荷区 1 结构与工作原理 2 半导体表面空间电荷区 3 载流子的积累 耗尽和反型 4 反型和强反型的条件 前言 前言 半导体器件的特性与半导体表面特征性质有特 别重要的联系 在超 特大集成电路迅速发展的今 天 半导体器件的制造相当多是在很薄的一层表面 内完成的 几个微米甚至更小 因而 如何有效 控制和完善半导体的表面质量 从而进一步利用半 导体表面效应 可用来制造例如MOS 金属 氧化物 半导体 器件 CCD 电荷耦合器件 LED 发 光二极管 LCD 液晶显示 半导体激光等表 面发光器件 以及太阳能电池等表面感应器件 理想表面 清洁表面 原子完全有规则排列所终止的一个平面 表面排列整齐的硅原子与体内的硅原子形成共价键 但由于表面价键处于所谓 悬挂键 的空置状态 其状态 极其不稳定 表面很容易吸附一些其他原子例如空气中 的氧原子而形成氧化层 真实表面 用物理或化学方法形成的半导体表面 暴露在 空气中 存在氧化层或吸附其他原子 表面存在 悬挂键 对电子有受主的性质 存在一 些可以容纳电子的能量状态 称为 表面能级 或 表面态 表面能级在禁带中靠近价带顶的位置 准连续 表面势 空间电荷区表面到内部另一端 电场从最大逐渐减弱到零 其 各点电势也要发生变化 这样表面相对体内就产生电势差 并伴随 能带弯曲 常称空间电荷区两端的电势差为表面势 S 一一 结构结构 MOSFETMOSFET结构示意图结构示意图 源极 衬底和漏极构成两个背靠背的二极管 在不加栅压 时 只能有很小的反向饱和电流通过源漏极 当栅压足够 大时 栅极下面半导体会反型 衬底衬底N N型半导体 型半导体 P P型反型层 型反型层 P P沟道沟道MOSFETMOSFET 衬底衬底P P型半导体 型半导体 N N型反型层 型反型层 N N沟道沟道MOSFETMOSFET 反型层出现后 再增加电极上的电压 主要是反型层中的电 子增加 由电离受主构成的耗尽层电荷基本上不再增加 二二 半导体表面空间电荷区半导体表面空间电荷区 在氧化物中或在氧化物和半导体之间的界面上不存在电荷 金属和半导体之间的功函数差为零 SiO2层是良好的绝缘体 能阻挡直流电流流过 理想MOS结构假设 即使有外加电压 表面空间电荷区也处于热平衡状态 使得 整个表面空间电荷区中费米能级为常数 因此 0为SiO2层的内建电场 QM为金属极板上的电荷 则半导体 表面感应电荷为QS QM 在外电场的作用下 在半导体表面 形成具有相当厚度 的空间电荷区 它对电场起到屏 蔽作用 空间电荷区的形成是由于自由载流子的过剩或欠缺 以及杂质能级上电子浓度的变化引起的 在空间电荷区中电场的出现使半导体表面与体内之间产生电位 差 半导体表面的电势 称为表面势 在加上电压VG时 外 加电压VG为跨越氧化层的电压V0和表面势 所分摊 即有 电场 从半导体表面到内部逐渐减弱 直到空间电荷区内边界 上基本全部被屏蔽而为零 则每个极板上的感应电荷与电场之 间满足如下关系 sEsE 半导体表面电场 半导体表面电场 金属 氧比物和P型半导体的电位分布图 三三 载流子的积累 耗尽和反型载流子的积累 耗尽和反型 空间电荷区静电势 的出现改变了空间电荷区中的能带 图 根据VG极性和大小 有可能实现三种不同的表面情况 载流子积累 载流子耗尽 半导体表面反型 设半导体体内本征费米能级为Ei0 则空间电荷区内 在半导体表面处有 令 为半导体内的费米势 可以得到 OR 半导体表面层的载流子分布 OR 半导体表面层的载流子分布 1 1 载流子的积累载流子的积累 当紧靠硅表面的多数载流子浓度大于体内热平衡多数载流子浓 度时 称为载流子积累 当金属电极上加负电压时 在半导体表面形成负表面电势 表面空间电荷区中能带向上弯曲 由于费米能级EF保持常数 能带向上弯曲使接近表面处有更大的Ei EF 与体内相比 在表 面处有更高的空穴浓度和更低的电子浓度 使空穴在表面积累 增加表面的电导率 表面电荷为 载流子积累载流子积累 2 2 载流子耗尽载流子耗尽 当金属电极上施加正偏压VG时 表面势 为正 空间电荷区 中能带向下弯曲 准费米能级能级Ei靠近费米能级EF Ei EF 值减小 表面空穴浓度低于体内热平衡值 造成多数载流子空 穴的耗尽 少数载流子电子有所增加 当由于平衡少子数目极 小 因此 少子数目仍然可以忽略 空间电荷由没有空穴中和的 固定的受主离子构成 单位面积下的总电荷QS为 采用耗尽近似 根据泊松方程有 表面势 QB 半导体空间电荷区中单位 面积下的受主离子总电荷 载流子耗尽载流子耗尽 3 3 载流子反型载流子反型 在耗尽基础上进一步增加偏压VG MOS系统半导体表面空间 电荷区中的能带进一步下弯 大的能带弯曲使硅表面及其附近 的禁带中央能量Ei超越恒定的费米能级 即来到费术能级EF的 下面 使得 少数载流子电子浓度高于本征载流子浓度 而多数载流 子空穴的浓度低于本征载流子浓度 这一层半导体由P型变成 N型 称为反型层 即载流子反型 载流子反型载流子反型 当nS ni时 半导体表面呈现本征状态 此后 再增加 半 导体表面就会发生反型 则有 当表面势等于体内费米势时 半导体表面开始反型当表面势等于体内费米势时 半导体表面开始反型 反型条件 四四 反型和强反型的条件反型和强反型的条件 实现强反型之后 如果继续增加偏实现强反型之后 如果继续增加偏 压压V VG G 能带弯曲并不显著增加能带弯曲并不显著增加 因为 因为 导带电子在很薄的强反型层导带电子在很薄的强反型层 中迅速增加以屏蔽外电场 从而使中迅速增加以屏蔽外电场 从而使 空间电荷区的势垒高度 固定的受空间电荷区的势垒高度 固定的受 主负电荷以及空间电荷区的宽度基主负电荷以及空间电荷区的宽度基 本保持不变 本保持不变 强反型时相应的感生PN结耗尽层宽度为 强反型时空间电荷区的宽度 电离受主QB为 超过强反型以后 表面区内的空间电荷由以下条件确定 反型层中单位面积的可动电荷 又称沟道电荷 对于P型半导体 QI就是反型层中单位面积的感 生电子电荷 。