外力的切应力分量i.ppt

2.2.材料的变形材料的变形( (deformation) )弹性变形弹性变形塑性变形塑性变形形变强化形变强化2.1 弹性变形弹性变形2.1.1 2.1.1 弹性变形的特点和物理本质弹性变形的特点和物理本质 可逆性：外力去除后，变形完全恢复可逆性：外力去除后，变形完全恢复 单值性：弹性变形过程中，无论加载或卸载，应力和应变都保持线性关系单值性：弹性变形过程中，无论加载或卸载，应力和应变都保持线性关系 变形量很小：一般不超过变形量很小：一般不超过0.5-1%物理本质物理本质 晶体点阵中晶体点阵中原子规则排列原子规则排列，，相邻原子相邻原子间存在一定作用力，弹性变形间存在一定作用力，弹性变形就是就是外力克服原子间作用力外力克服原子间作用力，使原子间距发生变化；恢复弹性变形，使原子间距发生变化；恢复弹性变形则是外力去除后，原子间作用力则是外力去除后，原子间作用力迫使原子恢复原位迫使原子恢复原位双双原子模型原子模型特特点点2可逆性可逆性无无外力作用外力作用正常晶格原子间距，正常晶格原子间距，势能曲线在势能曲线在r r0 0处处最低，稳态最低，稳态外力作用外力作用迫使两原子靠近迫使两原子靠近r r0 克服斥力克服斥力 分开分开r r0 克服引力克服引力使原子使原子N N2 2达新平衡，原子间距变化达新平衡，原子间距变化 外力去除外力去除因原子间力的作用，原子回到原因原子间力的作用，原子回到原来平衡位置，恢复变形。

来平衡位置，恢复变形31引力：正离子和自由电子引力：正离子和自由电子2斥力：正离子和正离子、斥力：正离子和正离子、 自由电子间库仑力自由电子间库仑力3合力：引力、斥力的合力合力：引力、斥力的合力13N2N1引引力力斥斥力力2作作用用能能双双原子模型原子模型rmr0Pmax单值性单值性理论分析理论分析引力引力斥力斥力Ø当两原子靠近时当两原子靠近时r

Ø实际上实际上 材料中存在位错和材料中存在位错和 其他缺陷，外力未达其他缺陷，外力未达Pmax 时时位错早已运动产生塑变位错早已运动产生塑变 或断裂513N2N1引引力力斥斥力力2作作用用能能双双原子模型原子模型Pmaxrmr0Prr2.2 弹性模量弹性模量( (E、、G) )Ø 定义：在定义：在弹性变形弹性变形阶段，应力与应变成正比关系，其阶段，应力与应变成正比关系，其比例因子比例因子即为即为~ 它表征材料对弹性变形的抗力其值的大小反映材料弹性变形它表征材料对弹性变形的抗力其值的大小反映材料弹性变形 的难易程度的难易程度Ø从原子间作用力看，是表征从原子间作用力看，是表征原子间结合力原子间结合力的一个参量，其值反映原子的一个参量，其值反映原子 间结合力的大小间结合力的大小Ø单晶体单晶体不同晶向因原子间结合力不同其弹性模量不同，表现为不同晶向因原子间结合力不同其弹性模量不同，表现为弹性各向弹性各向 异性异性常见的体心立方金属和合金，其常见的体心立方金属和合金，其<111>晶向的晶向的E111最大，最大，E100最小，最小， 其它晶向的弹性模量其它晶向的弹性模量E值介于二者之间。

值介于二者之间 多晶体材料多晶体材料各晶粒取向是任意的，其弹性模量是各个晶向弹性模量的各晶粒取向是任意的，其弹性模量是各个晶向弹性模量的统统 计平均值计平均值Ø 工程上把构件产生弹性变形的难易程度叫做工程上把构件产生弹性变形的难易程度叫做构件刚度构件刚度，拉伸件的刚度常，拉伸件的刚度常 用用A0E表示，表示，A0E越大，拉伸件弹性变形越小，因此越大，拉伸件弹性变形越小，因此E是决定构件刚度的是决定构件刚度的 材料性能，叫做材料性能，叫做材料刚度材料刚度A0是构件的截面积，与构件几何形状有关是构件的截面积，与构件几何形状有关 选材时，除了设计足够的截面选材时，除了设计足够的截面A0外，还应选用弹性模量高的材料外，还应选用弹性模量高的材料62.2.1 2.2.1 弹性模量的意义弹性模量的意义弹性模量主要取决于材料本性，与弹性模量主要取决于材料本性，与晶格类型晶格类型和和原子间距原子间距密切相关，通常密切相关，通常k和和m是材料的常数是材料的常数, r是相邻两原子间距是相邻两原子间距72.2.2 2.2.2 弹性模量的影响因素弹性模量的影响因素E是对组织不敏感的力学性能指标，其大小主要决定于材料本性和晶体是对组织不敏感的力学性能指标，其大小主要决定于材料本性和晶体结构，和显微组织关系不大。

热处理、合金化和冷变形等三大强化手段结构，和显微组织关系不大热处理、合金化和冷变形等三大强化手段对其作用很小对其作用很小1）元素周期表的位置）元素周期表的位置（（2）合金化影响不大碳钢可代替低合金钢）合金化影响不大碳钢可代替低合金钢（（3）热处理影响不大热处理影响不大4）冷塑性变形稍降低冷塑性变形稍降低5）加载速率影响不大加载速率影响不大E是组织不敏感的指标是组织不敏感的指标主要取决材料本质和晶主要取决材料本质和晶体结构体结构Ø 定义：又称弹性应变能密度，指材料吸收变形功而定义：又称弹性应变能密度，指材料吸收变形功而 又不发生永久变形的能力，它标志着在开始又不发生永久变形的能力，它标志着在开始 塑性变形前材料单位体积所吸收的最大弹性塑性变形前材料单位体积所吸收的最大弹性 变形功是一个韧性指标是一个韧性指标  e e eØ 应用应用（（1）弹簧起减振和储能作用，应有高弹性比功，常用的弹簧钢）弹簧起减振和储能作用，应有高弹性比功，常用的弹簧钢E很难改很难改 变，应靠提高变，应靠提高 e值。

值60Si2Mn 淬火淬火+中温回火（回火屈氏体）提高中温回火（回火屈氏体）提高 e值值Ø 计算：计算： 与与 E和和 e值有关；而值有关；而E是是一个稳定的力学性能指标，提高弹性比一个稳定的力学性能指标，提高弹性比 功应从提高功应从提高 e下手 82.2.3 2.2.3 弹性比功弹性比功弹性弹性/刚度刚度弹性变形的能力弹性变形的能力/抗抗力力（（2 2）仪表弹簧，要求无磁，常用铍青铜或磷青铜制，）仪表弹簧，要求无磁，常用铍青铜或磷青铜制， E E值低、值低、  e e值高，称值高，称 软弹簧理想的弹性变形：单值、可逆的理想的弹性变形：单值、可逆的 加载变形，卸载立即恢复（加卸载曲线重合），变形与时间无关加载变形，卸载立即恢复（加卸载曲线重合），变形与时间无关实际材料弹性变形：是多晶体，有缺陷，加卸载曲线不重合，会出现：实际材料弹性变形：是多晶体，有缺陷，加卸载曲线不重合，会出现：92.3 2.3 弹性变形的不完整性弹性变形的不完整性弹性后效弹性后效弹性滞后弹性滞后包申格效应包申格效应（（Bauschinger Effect））定义：弹性应变落后于外加应力，并和时间有关的弹性变形。

定义：弹性应变落后于外加应力，并和时间有关的弹性变形• 外力外力—弹性变形（开始）弹性变形（开始）OA—瞬时弹性应变瞬时弹性应变Oa• 卸载卸载—沿沿Bc变化变化—部分弹性应变部分弹性应变Hc消失消失—延时延时— —变形才缓慢消失至零变形才缓慢消失至零(cO段）段）（反弹性后效）（反弹性后效）O• 载荷不变，时间延长载荷不变，时间延长—变形慢增变形慢增—附加弹性应变附加弹性应变aH （（ 正正弹性后效）弹性后效）• 图图下半下半部分：部分：ab正弹性后效，正弹性后效，ed反弹性后效反弹性后效 Oa、、be瞬时弹性应变，和时间无关瞬时弹性应变，和时间无关ABHbacedt  弹性后效弹性后效10• 长期承载的测力弹簧、薄膜传感件的正弹性后效现象使测量失真；长期承载的测力弹簧、薄膜传感件的正弹性后效现象使测量失真；• 经校直的工件放置后又会变弯，回火可使反弹性后效最充分进行，以避经校直的工件放置后又会变弯，回火可使反弹性后效最充分进行，以避 免工件在以后使用中再发生变形。

免工件在以后使用中再发生变形多种解释）都与某些松弛过程有关多种解释）都与某些松弛过程有关如：如： -Fe中碳原子因应力作用的定向扩散中碳原子因应力作用的定向扩散zFeCxy11弹性后效产生原因弹性后效产生原因C在八面体在八面体间隙位置间隙位置z向拉应力作用向拉应力作用x、、y轴上轴上C原子向原子向z轴轴扩散移动扩散移动使使z方向继续方向继续伸长变形伸长变形附加弹性变形附加弹性变形产生产生附加应变为附加应变为滞弹性应变滞弹性应变因扩散需时间因扩散需时间z轴多余轴多余C原子又会扩散回原子又会扩散回x、、y轴上轴上卸载卸载滞弹性应变消失滞弹性应变消失实际应用实际应用内耗：滞后环说明加载时消耗于材料的变形功大于卸内耗：滞后环说明加载时消耗于材料的变形功大于卸 载时材料放出的变形功，有一部分功被材料吸载时材料放出的变形功，有一部分功被材料吸 收了，也就是说材料内部消耗了一部分功，收了，也就是说材料内部消耗了一部分功， 这这 部分功称为部分功称为~，用回线面积表示用回线面积表示 弹性滞后环弹性滞后环：材料变形时因应变滞后于应力，使加载：材料变形时因应变滞后于应力，使加载 线和卸载线不重合而形成回线，叫做线和卸载线不重合而形成回线，叫做~。

  弹性滞后环弹性滞后环单向的循环载荷单向的循环载荷+ - -  + 两个对称的弹性滞后环两个对称的弹性滞后环交变的循环载荷交变的循环载荷加载速度加载速度较慢较慢弹性后效弹性后效来得及出现来得及出现+ + - - 加载速度加载速度较较快快弹性后效弹性后效来来不不及出现及出现交变应力循环韧性交变应力循环韧性回线的面积表示在一个应力回线的面积表示在一个应力循环中材料的内耗，也叫循环中材料的内耗，也叫循循环韧性环韧性弹性滞后弹性滞后循环韧性表示材料消震能力循环韧性表示材料消震能力用振动试样中自由振动幅度的衰减表示循环韧性的大小用振动试样中自由振动幅度的衰减表示循环韧性的大小振振幅幅时间时间AkAk+1循环韧性循环韧性 =ln (Ak/Ak+1)循环韧性大的材料其消震能力强循环韧性大的材料其消震能力强Ø对于承受交变应力而易振动的机件，常希望材料有良好的消震能力对于承受交变应力而易振动的机件，常希望材料有良好的消震能力 如：汽轮机叶片如：汽轮机叶片1Cr13钢，钢，灰铸铁循环韧性大，消振灰铸铁循环韧性大，消振Ø 对于仪表上的传感元件、音叉、乐器用金属材料等，要求传感灵敏对于仪表上的传感元件、音叉、乐器用金属材料等，要求传感灵敏 度要高，选择循环韧性低（度要高，选择循环韧性低（ 值越小）值越小）的材料，音色好。

的材料，音色好132 1  0.2 0.2 p材料经过预先加载产生微材料经过预先加载产生微量塑性变形，然后再同向量塑性变形，然后再同向加载，使弹性极限（屈服加载，使弹性极限（屈服强度）升高；反向加载变强度）升高；反向加载变形则弹性极限（屈服强度）形则弹性极限（屈服强度）降低的现象降低的现象曲线曲线1，在拉伸载荷作用下，其弹性极限为，在拉伸载荷作用下，其弹性极限为1130 M Pa ; 曲线曲线2，经微预压缩变形后再拉伸，其弹性极限为，经微预压缩变形后再拉伸，其弹性极限为880MPa; 曲线曲线3，在压缩载荷作用下，其弹性极限为，在压缩载荷作用下，其弹性极限为1230MPa;曲线曲线4，经拉伸载荷作用后再压缩，其弹性极限为，经拉伸载荷作用后再压缩，其弹性极限为800MPa淬火（淬火350 C回火回火T10钢的包申格钢的包申格效应）效应）包申格包申格效应是多晶体材料所具有的普遍现象效应是多晶体材料所具有的普遍现象 3- 0.2 0.2 0.2 p414包申格效应包申格效应（（Bauschinger Effect））（林（林位错对位错运动的影响）位错对位错运动的影响）位错角度解释位错角度解释变形变形位错滑移位错滑移遇遇林位错林位错弯曲弯曲位错缠结位错缠结反向加载反向加载同向同向加载加载林林位错阻小位错阻小克服阻碍克服阻碍力学上稳力学上稳定的结构定的结构Bauschinger 效应的解释效应的解释2.4 2.4 材料的塑性变形材料的塑性变形当外加应力超过弹性极限，材料发生当外加应力超过弹性极限，材料发生不可恢复永久变形不可恢复永久变形。

162.4.1 塑性变形的特点塑性变形的特点（（1）变形不可逆性卸载后变形不能恢复；）变形不可逆性卸载后变形不能恢复；（（2）只有切应力才能引起塑性）只有切应力才能引起塑性 变形只有切应力才能使晶体产生滑移变形只有切应力才能使晶体产生滑移 或孪生变形；不同应力状态下，软性系数或孪生变形；不同应力状态下，软性系数 不同，最大切应力分不同，最大切应力分 量和最大正应力分量比值不同，材料塑性变形量也不同；量和最大正应力分量比值不同，材料塑性变形量也不同； （（3）） 变形度大变形度大塑变阶段伴有弹性变形和形变强化塑变阶段伴有弹性变形和形变强化 （（4）性能指标活泼塑性变形对材料组织结构敏感，受加载速度和环）性能指标活泼塑性变形对材料组织结构敏感，受加载速度和环 境介质影响，塑变时会引起形变强化、内应力变化、一些物理性境介质影响，塑变时会引起形变强化、内应力变化、一些物理性 能变化（如：密度降低、电阻增加、矫顽力增加）能变化（如：密度降低、电阻增加、矫顽力增加）5）是应力、应变、时间（形变速度和时间）的函数是应力、应变、时间（形变速度和时间）的函数。

高温蠕变：应力一定，延长承载时间，塑变缓慢增加；高温蠕变：应力一定，延长承载时间，塑变缓慢增加； 高温应力松弛：应变一定，随时间延长其弹性应力缓慢下降；高温应力松弛：应变一定，随时间延长其弹性应力缓慢下降；（（6）） 变形曲线非线性变形曲线非线性材料塑性变形的方式：滑移、孪生、晶界滑动、扩散性蠕变材料塑性变形的方式：滑移、孪生、晶界滑动、扩散性蠕变是材料在切应力作用下，沿着一定的晶面（滑移面）和晶向（滑移方向）是材料在切应力作用下，沿着一定的晶面（滑移面）和晶向（滑移方向）进行的进行的切变切变过程滑移面（原子最密排面）滑移面（原子最密排面）滑移方向（原子最密排方向）滑移方向（原子最密排方向）+= 滑移系滑移系3(6)<1120>(0001)(1010)Mg、、ZnTi、、ZrHCP12(48)<111> 2{110} 6{112}{123} -FeBCC12<110> 3{111} 4Cu、、AlFCC滑移系滑移系滑移方向滑移方向滑移面滑移面材料举例材料举例晶体结构晶体结构2.4.2 塑性变形的物理本质塑性变形的物理本质171. 1. 滑移滑移  PP滑滑移移面面滑滑移移方方向向•单晶体单向拉伸屈服强度随滑移面取向而变单晶体单向拉伸屈服强度随滑移面取向而变•纯金属单晶体滑移的切应力必达到一定值纯金属单晶体滑移的切应力必达到一定值• 晶体沿滑移面开始滑移的切应力：晶体沿滑移面开始滑移的切应力： 临界切应力定律：临界切应力定律： ：：沿滑移方向上的分切应力；沿滑移方向上的分切应力； ：滑移面的法向和：滑移面的法向和P的夹角；的夹角； ：：滑移方向和滑移方向和P的夹角；的夹角； cos  cos ：：滑移取向因子滑移取向因子，记为，记为 。

Ø  越大，晶体产生滑移所需外力越大，晶体产生滑移所需外力 s越小，易滑移，越小，易滑移， 此取向称为此取向称为软取向软取向   最大值是最大值是0.5,则则  =45 ；；  =45 ，，所需轴向应力最小所需轴向应力最小Ø  很小，滑移系很难开动，此取向称为很小，滑移系很难开动，此取向称为硬取向硬取向   =0或或  =90   时，时，   = 0，不能滑移不能滑移18单晶体拉伸时单晶体拉伸时应力分析图应力分析图Schmid’s Law 滑移：滑移线和滑移带；滑移：滑移线和滑移带；孪生：孪晶孪生：孪晶 19滑滑移移是是主主要要的的塑塑性性变变形形方方式式，，但但对对于于滑滑移移系系少少的的晶晶体体（（如如HCP）），，在在不利的受力情况下不能滑移，而以孪生方式产生塑性变形不利的受力情况下不能滑移，而以孪生方式产生塑性变形孪孪生生在在变变形形中中可可调调整整滑滑移移面面的的方方向向，，间间接接对对塑塑性性变变形形作作贡贡献献，，使使之之有有利利于滑移2. 2. 孪生孪生在切应力作用下（与滑移同）晶体的一种塑性变形方式。

在切应力作用下（与滑移同）晶体的一种塑性变形方式变形产物变形产物孪晶：当晶体的一部分孪晶：当晶体的一部分 是另一部分的镜是另一部分的镜 像时，称为～像时，称为～孪晶面：对称面孪晶面：对称面（（1）孪生是在较高的变形速度下发生的孪生是在较高的变形速度下发生的 大多数金属是产生滑移变形，因为滑移较孪生容易，但在低温高速下，大多数金属是产生滑移变形，因为滑移较孪生容易，但在低温高速下， 易形成孪生易形成孪生 HCP金属滑移系少，可能一开始就产生孪生金属滑移系少，可能一开始就产生孪生2）孪生所产生的变形量很小孪生所产生的变形量很小 Cd单纯依靠孪生变形最大只能单纯依靠孪生变形最大只能7.39%的变形量，而滑移可达到的变形量，而滑移可达到300%的的 变形3）孪生具有一定的可逆性孪生具有一定的可逆性 孪生变形初期，变形尚未贯穿整个晶体断面，去除外力，孪晶变小甚孪生变形初期，变形尚未贯穿整个晶体断面，去除外力，孪晶变小甚 至消失。

相反再次加外力，孪晶长大变厚，形成塑性孪晶，不可逆相反再次加外力，孪晶长大变厚，形成塑性孪晶，不可逆20孪生的特点孪生的特点滑移和孪生变形方式的异同：滑移和孪生变形方式的异同：同点：都是晶体材料切变塑性变形的方式同点：都是晶体材料切变塑性变形的方式异点异点:（（1）晶体取向上晶体取向上 孪生变形产生孪晶，形成镜像对称晶体，即晶体的取向发生改变；孪生变形产生孪晶，形成镜像对称晶体，即晶体的取向发生改变； 滑移后沿滑移面两侧的晶体在取向上没发生任何变化滑移后沿滑移面两侧的晶体在取向上没发生任何变化 滑移线或滑移带在材料表面上出现，经抛光可去除；滑移线或滑移带在材料表面上出现，经抛光可去除； 孪晶则成薄片状或透镜状存在于晶体中，抛光后腐蚀仍可见到孪晶则成薄片状或透镜状存在于晶体中，抛光后腐蚀仍可见到2）切变情况不同切变情况不同 滑移是一种不均匀切变，变形主要集中在某些晶面上，另一些晶面滑移是一种不均匀切变，变形主要集中在某些晶面上，另一些晶面 不滑移；不滑移； 孪生是一种均匀切变，每个晶面的位移与到孪晶面的距离成正比。

孪生是一种均匀切变，每个晶面的位移与到孪晶面的距离成正比3）变形量不同变形量不同 孪生的变形量很小，且很易受阻而引起裂纹；滑移的变形量很大孪生的变形量很小，且很易受阻而引起裂纹；滑移的变形量很大 孪生变形量虽小，但对滑移有协调作用，一旦滑移变形受阻，晶体孪生变形量虽小，但对滑移有协调作用，一旦滑移变形受阻，晶体 可通过孪生使滑移得以继续可通过孪生使滑移得以继续 21（孪生变形）（孪生变形）（滑移变形）（滑移变形）223. 晶界滑动和扩散性蠕变晶界滑动和扩散性蠕变无论哪种方式的变形，都为不可逆的，且变形度都很大除高温下的晶无论哪种方式的变形，都为不可逆的，且变形度都很大除高温下的晶界缺陷定向迁移外，其它变形都是切应力引起的界缺陷定向迁移外，其它变形都是切应力引起的高温下多晶体金属因晶界性质弱化，变形将集中于晶界进行变形时可高温下多晶体金属因晶界性质弱化，变形将集中于晶界进行变形时可以是晶界切变滑动，也可借助于晶界上空穴或间隙原子扩散迁移来实现以是晶界切变滑动，也可借助于晶界上空穴或间隙原子扩散迁移来实现当多晶体金属塑性变形时，晶界是完整的，但晶粒发生了变形当多晶体金属塑性变形时，晶界是完整的，但晶粒发生了变形;垂直于变形方向和平行于变形方向其性能是有差异的。

垂直于变形方向和平行于变形方向其性能是有差异的 before deformationafter deformation2.4.3 多晶体的塑性变形多晶体的塑性变形 24多晶体塑性变形过程多晶体塑性变形过程－位错塞积模型－位错塞积模型 • 设多晶体相邻两晶粒设多晶体相邻两晶粒 I 和和 II；；• 外力作用下，晶粒外力作用下，晶粒 I 软取向，其滑移面软取向，其滑移面 AB上的位错源首先开动产生上的位错源首先开动产生n个位错环向个位错环向 外扩展；外扩展；• 由于晶界阻碍，位错环被塞积成一个由于晶界阻碍，位错环被塞积成一个位错位错 塞积群塞积群(数目数目) K：位错类型系数，刃错：位错类型系数，刃错K=1，螺错，螺错K=1- d：滑移面长度，相当于晶粒直径：滑移面长度，相当于晶粒直径 ：外力的切应力分量：外力的切应力分量 i：位错运动的摩檫阻力：位错运动的摩檫阻力b：位错柏氏矢量：位错柏氏矢量G：切变弹性模量：切变弹性模量• 由于位错塞积在晶界上，晶界处要由于位错塞积在晶界上，晶界处要 产生一个集中的切应力：产生一个集中的切应力：代入得：代入得：• 这个集中应力值很大，比位错源这个集中应力值很大，比位错源S1的开动力提高的开动力提高n倍；倍；• 如果条件合适，它将使晶界上的位错沿晶粒如果条件合适，它将使晶界上的位错沿晶粒 II 的滑移面的滑移面BC运动；运动；令令把把25• 对于多晶体材料，两边同乘以取向因子得：对于多晶体材料，两边同乘以取向因子得：则则与材料有关的常数与材料有关的常数霍尔霍尔-派奇公式派奇公式Hall-Petch equation经验（非理论）公式经验（非理论）公式 晶粒尺寸晶粒尺寸Stronger, harder, tougher, and more susceptible to strain hardeningLess resistant to corrosion and creepd（（a few hundred microns to a few microns））Not apply to (1)extremely coarse or fine sizes; (2)elevated temperatures蠕变蠕变：长时间：长时间/恒温恒温/恒应力，恒应力，即使应力小于屈服强度，也会即使应力小于屈服强度，也会缓慢地产生塑性变形的现象。

缓慢地产生塑性变形的现象位错运动的摩擦阻力，相当于单晶体的屈服强度位错运动的摩擦阻力，相当于单晶体的屈服强度 :反映位错塞积程度的脱钉系数反映位错塞积程度的脱钉系数多晶体塑性变形的特点多晶体塑性变形的特点（（1）非同时性非同时性多晶体金属中晶粒取向各异，在外加载荷作用下，弹性变形向塑性变形过渡多晶体金属中晶粒取向各异，在外加载荷作用下，弹性变形向塑性变形过渡不同步进行，不同步进行，某些取向有利、本质较脆弱或存在应力集中的晶粒先开始某些取向有利、本质较脆弱或存在应力集中的晶粒先开始2）不均一性不均一性由于不同基体相晶粒取向不同，第二相晶粒性质、形态、分布不同，在晶体由于不同基体相晶粒取向不同，第二相晶粒性质、形态、分布不同，在晶体的各的各晶粒间晶粒间、基体晶粒与第二相间或一个晶粒内部都不均一基体晶粒与第二相间或一个晶粒内部都不均一3）协调性）协调性多晶体材料作为一个连续的整体，各个晶粒在任一滑移系中自由变形将造成多晶体材料作为一个连续的整体，各个晶粒在任一滑移系中自由变形将造成晶界开裂，要求晶界开裂，要求晶粒间能协调变形晶粒间能协调变形每个晶粒至少有每个晶粒至少有5个滑移系同时开动个滑移系同时开动。

4）时间性）时间性塑变需要时间塑变需要时间，会引起形变强化、内应力及一些物化变化，如密度降低、电，会引起形变强化、内应力及一些物化变化，如密度降低、电阻增加、化学活度增大、抗腐蚀性降低等阻增加、化学活度增大、抗腐蚀性降低等27 ABC上屈服点上屈服点下屈服点下屈服点非均匀屈服型非均匀屈服型尚未变尚未变形区形区Lüders带带Lüders线（屈服线）线（屈服线）——屈服变形的屈服变形的不均匀性和不同时性不均匀性和不同时性Ø试样表面逐步出现，开始局部出现，其余部试样表面逐步出现，开始局部出现，其余部分仍处于弹性状态，随后已屈服部分应变不分仍处于弹性状态，随后已屈服部分应变不再增加，未屈服部分陆续产生滑移线再增加，未屈服部分陆续产生滑移线Ø当整个试样都屈服之后，就开始进入均匀塑当整个试样都屈服之后，就开始进入均匀塑性变形阶段，并伴随形变强化性变形阶段，并伴随形变强化2.5 屈服屈服Ø屈服强度是材料开始塑性变形的抗力屈服强度是材料开始塑性变形的抗力Ø 单晶体：是第一条滑移线开始出现的抗力单晶体：是第一条滑移线开始出现的抗力 用切应力表示用切应力表示: c 用拉应力表示用拉应力表示:  s  c =  s  Ø 多晶体：第一条滑移线无法观察，用产生微量塑性变形的应力定义多晶体：第一条滑移线无法观察，用产生微量塑性变形的应力定义~。

对于有屈服现象的材料用下屈服点定义；对于有屈服现象的材料用下屈服点定义； 对无屈服现象的材料用产生对无屈服现象的材料用产生0.2%塑性变形的应力定义（塑性变形的应力定义（ 0.2 ））2.5.2 影响屈服强度的因素影响屈服强度的因素内在因素内在因素1. 金属本性及晶格类型金属本性及晶格类型（（1）） c和弹性模量和弹性模量G有关：过渡族金属有关：过渡族金属Fe、、Ni等等G高，高，  c高，高，  s高2）） c和和晶体类型有关：晶体类型有关：fcc（（Cu、、Al）、）、hcp（（Mg、、Zn），），b小，小，  c小；小； bcc（（ -Fe、、Cr），），b大，大，  c大 因此：因此： -Fe、、Cr 等的等的屈服强度都较屈服强度都较Cu、、Al、、Zn、、Mg高 以以 -Fe 为基的为基的钢，其屈服强度也比奥氏体钢的屈服强度高钢，其屈服强度也比奥氏体钢的屈服强度高。

Ø 金属实际屈服强度就是位错运动时各种阻力的总和包括：金属实际屈服强度就是位错运动时各种阻力的总和包括：晶格阻力晶格阻力位错源开动阻力位错源开动阻力平行位错的弹性阻力平行位错的弹性阻力位错林阻力位错林阻力Ø切变强度的位错理论：滑移是塑性变形的主要方式，因此滑移临界切应切变强度的位错理论：滑移是塑性变形的主要方式，因此滑移临界切应 力（即切变强度）可以展示材料屈服强度力（即切变强度）可以展示材料屈服强度Ø实际金属中存在各种缺陷，缺陷的类型、多少、分布会影响位错运动，实际金属中存在各种缺陷，缺陷的类型、多少、分布会影响位错运动， 从而影响屈服强度从而影响屈服强度（（1）晶格阻力（派）晶格阻力（派— 纳力纳力 P-N）：）：在理想晶体中仅存在一个位错运动时所在理想晶体中仅存在一个位错运动时所需要的临界切应力需要的临界切应力Ø 位错在晶体中只要位错中心的原子发生微量位移就可使位错中心整步位错在晶体中只要位错中心的原子发生微量位移就可使位错中心整步（一个柏氏矢量（一个柏氏矢量b））实现滑移因此所需切应力很小实现滑移因此所需切应力很小 P-N — 晶格阻力晶格阻力a— 滑移面间距滑移面间距b— 滑移方向上原子间距滑移方向上原子间距w— 位错宽度位错宽度 — 泊松比泊松比G— 切变弹性模量切变弹性模量Ø P-N与晶体结构及位错结构有关。

与晶体结构及位错结构有关 W表示位错导致的点阵畸变区的范围，越大则位错表示位错导致的点阵畸变区的范围，越大则位错 周围原子偏离平衡位置不大，点阵畸变能低，位错周围原子偏离平衡位置不大，点阵畸变能低，位错 易移动，易移动，  P-N越越小 fcc 金属的金属的w大，大，  P-N小；小；bcc 金属金属w小，小，  P-N大Ø  P-N与温度有关与温度有关 原子热振动有助于位错运动，影响晶格阻力和屈服原子热振动有助于位错运动，影响晶格阻力和屈服 强度尤其是强度尤其是 P-N在屈服强度中占比重较大的在屈服强度中占比重较大的bcc金金 属，温度效应引起的低温脆性属，温度效应引起的低温脆性 Ø  P-N受晶面和晶向原子间距的影响受晶面和晶向原子间距的影响 滑移面间滑移面间a越大，滑移方向上的原子间距越大，滑移方向上的原子间距b最小最小  P-N最小，最容易滑移最小，最容易滑移滑移面滑移面——密排面密排面滑移方向滑移方向——密排方向密排方向由由 P-N决定的决定的30（（2）位错源开动阻力）位错源开动阻力结点钉扎结点钉扎弯曲扩展弯曲扩展放位错环放位错环发生位错发生位错增殖运动增殖运动弗兰弗兰克克-瑞德源瑞德源（（F-R源）源）Ø 开动开动F-R源除了克服派纳力之外，源除了克服派纳力之外， 还必须克服位错线弯曲的张力还必须克服位错线弯曲的张力Ø 所需切所需切应力应力r：：位错弯曲位错弯曲时曲率半径时曲率半径Ø开动开动F-R源最大阻力源最大阻力L L：：位错线长位错线长r = L/2 r = L/2 （（4）） 位错林阻力位错林阻力晶体中位错呈空间网状分布，每一晶体中位错呈空间网状分布，每一个位错线其滑移面和一些位错线是个位错线其滑移面和一些位错线是相交的，这些相交叉的位错线叫相交的，这些相交叉的位错线叫位位错林。

错林位错线运动通过位错林时，形成位位错线运动通过位错林时，形成位错割阶，要消耗能量，增大位错运错割阶，要消耗能量，增大位错运动阻力与位错类型、性质、温度有关与位错类型、性质、温度有关31（（3）） 平行位错的弹性阻力平行位错的弹性阻力Ø 位错本身具有自己的弹性应力位错本身具有自己的弹性应力 场，当位错运动和其它平行位场，当位错运动和其它平行位 错接近时，将遇到弹性交互阻力错接近时，将遇到弹性交互阻力Ø 阻力和位错结构类型、性质、阻力和位错结构类型、性质、 间距有关间距有关Ø  －－位错密度位错密度2. 晶粒大小的影响晶粒大小的影响—细晶强化细晶强化因为：塑性变形的滑移机构在位错运动时要克服晶界阻力因为：塑性变形的滑移机构在位错运动时要克服晶界阻力临界切应力临界切应力如用拉如用拉应力应力：位错在基体金属中的运动阻力；：位错在基体金属中的运动阻力；：决定于晶体结构的常数；：决定于晶体结构的常数；：晶粒直径：晶粒直径霍霍尔尔- -派奇派奇（（Hall-Petch) 公式公式Ø 体心立方金属的体心立方金属的Ks高，细晶强化效果最好。

高，细晶强化效果最好Ø细晶强化不仅可以提高强度，还可提高塑性和韧性细晶强化不仅可以提高强度，还可提高塑性和韧性324. 4. 第二相的影响第二相的影响Ø第二相：组成合金的各元素间发生相互作用，形成不同与基体的新相第二相：组成合金的各元素间发生相互作用，形成不同与基体的新相Ø第二相来源第二相来源（（1 1））冶炼；（冶炼；（2 2）粉末冶金；（）粉末冶金；（3 3）合金化后热处理合金化后热处理Ø第二相分类（第二相分类（1 1）有害（）有害（2 2）有益）有益Ø第二相强化：第二相强化：（（1 1）共格应变强化：第二相在基体中使晶格错配，产生弹性应力场，使位）共格应变强化：第二相在基体中使晶格错配，产生弹性应力场，使位 错运动受阻；（错运动受阻；（P75P75））（（2 2））Orowan绕过强化：绕过强化：不能变形的硬脆质点，位错线绕过，不能切过不能变形的硬脆质点，位错线绕过，不能切过3 3）位错切过强化：）位错切过强化：位错线切过可变形质点，提高屈服强度位错线切过可变形质点，提高屈服强度 （如铝合金时效时（如铝合金时效时GP区的共格析出物区的共格析出物 ）） ——位错通过该区域必须克服的内应力位错通过该区域必须克服的内应力 ——错配度错配度f——第二相粒子所占百分数第二相粒子所占百分数 外在因素外在因素1.温度的影响：派温度的影响：派-纳力对温度敏感纳力对温度敏感 温度升高屈服强度降低，但其变化趋势因不同晶格类型而异。

温度升高屈服强度降低，但其变化趋势因不同晶格类型而异 体心立方金属对温度敏感；体心立方金属对温度敏感； 面心立方金属对温度不太敏感面心立方金属对温度不太敏感 密排六方金属介于二者之间密排六方金属介于二者之间2.应变速率（变形速率）的影响应变速率（变形速率）的影响 加载速率大，屈服强度增高明显，加载速率大，屈服强度增高明显，GB规定加载速率规定加载速率9.8MPa/s3.应力状态的影响应力状态的影响同一材料不同加载方式下，屈服强度不一样同一材料不同加载方式下，屈服强度不一样切应力才会使材料塑性变形，不同应力状态下材料在某点的切应力分切应力才会使材料塑性变形，不同应力状态下材料在某点的切应力分量比例越大，屈服强度越低量比例越大，屈服强度越低 s扭转扭转<  s拉伸拉伸<  s弯曲弯曲材料在不同应力状态下屈服强度不同，不是材料性质决定的，而是材材料在不同应力状态下屈服强度不同，不是材料性质决定的，而是材料在不同条件下表现的力学行为不同料在不同条件下表现的力学行为不同实际机件设计、选材和制定加工工艺时必须同时考虑内在和外在因素实际机件设计、选材和制定加工工艺时必须同时考虑内在和外在因素。

342.6 形变强化（形变强化（work hardening, strain hardening））弹性变形弹性变形塑性变形塑性变形外力超过外力超过弹性极限弹性极限断裂断裂流变过程流变过程绝大多绝大多数金属数金属屈服屈服必须不断增大应力必须不断增大应力在真在真应力应力-应变曲线上表现应变曲线上表现为为流变应力不断上升流变应力不断上升b ee, 2.6.1 单晶体金属的形变强化单晶体金属的形变强化 三三个个阶段阶段第第I 阶段阶段：易滑移阶段：易滑移阶段 外力超过临界切应力外力超过临界切应力 c ，，曲线近于直线，其形变曲线近于直线，其形变强化速率强化速率 I =d /d 很小 变形初期，只最有利位错源开动，单系滑移变形初期，只最有利位错源开动，单系滑移(多多系滑移前系滑移前)，运动阻力很小，所以，运动阻力很小，所以 I小 hcp金属金属(如如Mg、、Zn等），不多系滑移，此段长等），不多系滑移，此段长（单晶体形变强化曲线）（单晶体形变强化曲线）第第II 阶段阶段：线性硬化阶段：线性硬化阶段 直线段，形变强化速率最大直线段，形变强化速率最大。

位错源都开动，多系滑移，位位错源都开动，多系滑移，位错交互作用形成割阶、固定位错交互作用形成割阶、固定位错、胞状结构等障碍，位错运错、胞状结构等障碍，位错运动阻力大，动阻力大，  II 增加低层错能低层错能fcc，扩展宽度大，不，扩展宽度大，不成胞，成胞，L-C锁第第III 阶段阶段: 抛物线硬化阶段抛物线硬化阶段 抛物线，抛物线，  III随变形而减小螺位错交滑随变形而减小螺位错交滑移第II阶段位错运动受阻，螺错改变滑阶段位错运动受阻，螺错改变滑移方向，躲过障碍，且异号螺错彼此消失，移方向，躲过障碍，且异号螺错彼此消失，有利于位错运动，表现有利于位错运动，表现 III不断降低不断降低 bcc金属和高层错能金属和高层错能fcc金属（金属（Al）第）第II阶段短，容易交滑移到第阶段短，容易交滑移到第III阶段 I II IIIIIIIII(%)  2.6.2 多晶体金属多晶体金属 的形变强化的形变强化Ø 塑性变形时要求各晶粒必须是多滑移系，各晶粒间变形才能相互协调塑性变形时要求各晶粒必须是多滑移系，各晶粒间变形才能相互协调Ø 所以塑变开始就是多系交叉滑移，其变形曲线上无易滑移阶段，主要所以塑变开始就是多系交叉滑移，其变形曲线上无易滑移阶段，主要 是第是第III阶段。

阶段Ø 形变曲线较单晶陡，即形变强化速率高形变曲线较单晶陡，即形变强化速率高其真实应力其真实应力-应变曲线（应变曲线（Holloman关系）关系） S=Ken n—形变硬化指数，是材料形变硬化的性能指标形变硬化指数，是材料形变硬化的性能指标 K—滑移系数是真应变等于滑移系数是真应变等于1.0时的真应力时的真应力n=1时，材料为完全理想的弹性体，时，材料为完全理想的弹性体，S与与e成正比；成正比；n=0时，时，S=K=常数，材料没有应变硬化能力；常数，材料没有应变硬化能力；n=0.1-0.5:大多数材料大多数材料常用直线作图法求常用直线作图法求n值值左式取对数左式取对数lgS=lgK+nlge直线斜率即为直线斜率即为n值值lgSlgKlge（（应变硬化指数作图法）应变硬化指数作图法）n值和层错能有关值和层错能有关:层错能低时，不易交滑移，应变层错能低时，不易交滑移，应变 硬化程度大；硬化程度大；n值对冷热变形敏感：退火态值对冷热变形敏感：退火态n值大，冷加工态值大，冷加工态n小；小；n s =常数常数: n随溶质原子含量增加而降低；随溶质原子含量增加而降低；晶粒粗，晶粒粗，n值大。

值大 2.6.3 形变强化在生产中实际意义形变强化在生产中实际意义（（1）形变强化可以使材料构件具有一定的抗偶然过载能力，保证机件安全形变强化可以使材料构件具有一定的抗偶然过载能力，保证机件安全有有形变强化形变强化偶偶然然过过载载局局部部塑塑变变无形变强化无形变强化变形一直进行下去变形一直进行下去断裂断裂阻止塑变进行阻止塑变进行局部塑变只局部塑变只能发展到一能发展到一定程度定程度（（2）形变强化与塑性变形适当配合会使材料进行均匀塑性变形，保证冷加）形变强化与塑性变形适当配合会使材料进行均匀塑性变形，保证冷加 工工艺顺利实施工工艺顺利实施形变强化形变强化材料塑变材料塑变不均匀不均匀时间有先后时间有先后哪里有变形，就在哪里哪里有变形，就在哪里阻止变形的继续阻止变形的继续变形和硬变形和硬化交替进化交替进行，能使行，能使材料材料均匀均匀变形3）形变强化是强化材料的重要工艺手段之一形变强化是强化材料的重要工艺手段之一 对于不能采用热处理强化的材料特别重要对于不能采用热处理强化的材料特别重要4）形变强化可以降低塑性，改善低碳钢的切削性能形变强化可以降低塑性，改善低碳钢的切削性能。

低碳钢切削加工时产生粘刀现象，表面加工质量差，可利用冷变形降低低碳钢切削加工时产生粘刀现象，表面加工质量差，可利用冷变形降低 塑性38下图是退火多晶铜的工程应力－应变曲线，该材料的屈服强度为下图是退火多晶铜的工程应力－应变曲线，该材料的屈服强度为60MPa（（1）该材料是否是一种具有显著应）该材料是否是一种具有显著应变硬化能力的材料？为什么？变硬化能力的材料？为什么？（（2）如果该材料被施以）如果该材料被施以150 MPa的的应力载荷后卸载，有多少应变应力载荷后卸载，有多少应变是可以恢复的呢？（是可以恢复的呢？（E=111 GPa））（（3）假设上述卸载后的样品被放在）假设上述卸载后的样品被放在实验室的桌子上，一个学生进实验室的桌子上，一个学生进来用该样品测定该材料的屈服来用该样品测定该材料的屈服强度，该学生提供的这个屈服强度，该学生提供的这个屈服强度值会是怎样的？强度值会是怎样的？Elongation 53%50100150200250  MPa 0.10.20.3 0.40.50.60.760 MPa225 MPa思考题思考题。