对切透镜的光学实验1.pdf

赵伟 朱玲 分波前分波前双光束干涉实验双光束干涉实验 观察双光束干涉现象，通常的办法是将同一波列分解为二，使他们经过不同 的途径后重新相遇由于这样得到的两个波列是由同一波列分解而来，他们频率 相同， 相位差稳定， 震动方向也可作到基本上平行， 从而可以产生稳定的干涉场 分解波列的方法通常有分波前和和分振幅两种方法， 其中分波前方法是通过光具 将光源波前分成两部分，使之分别通过两个光具组，经衍射、反射或折射后交叠 起来， 在一定区域内产生干涉场，经典的杨氏双缝实验就属于这类分波前干涉装 置， 分波前干涉装置有多种类型，其中利用切开的透镜可以组成多种对切透镜装 置观察双光束干涉， 此外劳埃德镜装置和菲涅耳双棱镜也是典型的分波前干涉装 置 在本实验中我们主要讨论典型的分波前干涉装置包括比列(Billet)对切透 镜和梅斯林(Maslin)对切透镜两种利用对切透镜实现双光束干涉的实验装置， 此 外还有利用劳埃德镜装置和菲涅耳双棱镜实现双光束干涉 1.待研究问题： (1)比列对切透镜双光束干涉现象有什么特点，如何观察 (2)梅斯林对切透镜干涉现象有什么特点，如何观察 (3)如何利用劳埃德镜装置观察双光束干涉现象。

(4)如何利用菲涅耳双棱镜装置观察双光束干涉现象 2 实验原理 2.1 比列(Billet)对切透镜实验 比列对切透镜一般是将焦距为 f 的透镜中间宽度为 a 的部分切去， 如图 1 所 示将余下的两部分粘和后所构成 赵伟 朱玲 图 1 比列对切透镜组成 粘合的比列对切透镜分波前双光束干涉可分为会聚光的干涉和发散光的干 涉两种情形进行分析 如图 2 所示， 点光源 S 位于透镜物方焦点以外的粘合透镜中心线上距离中心 o 点距离为 L，根据透镜成像基本原理，该点光源将在透镜像方成实像,且由于上 下两部分光心错开， 因此点光源 s 经过该粘合透镜将如图 2 所示得到两个实像 S1 和 S2这样点光源发出的球面波将会由该粘合透镜分成两束光分别会聚与 S1与 S2在透镜后方如图 2 所示阴影区内则可以观察到两光束干涉现象 根据图 1 所示粘合透镜的结构可知， 粘合透镜上半部分的光心是在粘合透镜 中心点 O 下方 a/2 处的 O2， 同理下半部分的光心是 O 点上方 a/2 处的 O1， 若原透 镜焦距为 f，则可以通过透镜成像原理计算得到实像 S1S2距离 d 满足： fL aL  d (1) 根据两点光源的干涉原理，和粘合透镜成像情况， 在阴影区域内光屏上的干 涉条纹应为双曲线型， 在傍轴情况下近似为平行直条纹，若光屏距离透镜距离为 D 则根据(1)式及两点光源干涉基本原理可得条纹间距为：    aL DfDLfL x (2) 图 2 比列对切透镜会聚球面波干涉 比列对切粘合透镜干涉情况的典型光路是在对切透镜的中心线上物方焦平 面上放置一点光源 S， 如图 3 所示， 由 S 点发出的球面波经透镜上下两部分分割， 分波前折射后变成夹角为θ的两束平行光， 他们叠加后在斜线所示的区域内将产 生干涉。

赵伟 朱玲 干涉场为两列平行光干涉产生，因此其干涉条纹间距为： )2/sin(2/x (3) 可见干涉条纹间距至于光波长和两平行光束夹角有关 由几何关系又可以得 到两平行光束夹角θ满足： f a nsi (4) 图 3 比列对切透镜实验光路原理图 在满足a ≪ f的情况下，公式(1)和(2)可以近似写为： /x (5) f a  (6) 由此可得切去部分宽度 a 与条纹间距的关系为: x f    a (7) 根据(7)式当焦距 f、 干涉条纹间距⊿x、 光源波长λ及切去部分的宽度 a 其 中之一未知时，可由其他参数代入(7)式进行计算 2.2.梅斯林对切透镜干涉实验 赵伟 朱玲 图 4 梅斯林对切透镜典型光路图 梅斯林对切透镜是将薄透镜沿任一直径对称剖开成两部分， 将这两部分等大 半透镜沿光轴方向拉开一定距离所构成梅斯林对切透镜干涉的典型光路如图 4 所示，为分析方便假设点光源 S 距前半透镜 L1距离为 2f，f 为原透镜焦距，前后 两半透镜拉开距离为 f。

根据薄透镜成像原理可以计算得到此时点光源 S 经上半 透镜 L1所成像为 S1，S1与 L1相距为 2f，S 经下半透镜 L2成像为 S2，S2与 L2相距 为 1.5f，则如图 4 所示 S1S2距离 2a 满足： 2a=1/2f (8) 如图 4 所示，根据上下两半透镜位置和尺寸，物方像点 S1和 S2间的阴影区 域中观察到来自上下两半透镜的球面波的双光束干涉现象 图 5 梅斯林干涉区域放大图 如图 5 所示，如果 p 点为干涉场中任意一点，光轴方向为 Z 方向，过 p 点且 赵伟 朱玲 垂直于光轴的面为 XY 面，XY 面与纸面交线为 Y 轴，垂直纸面为 X 轴如图 5 所 示由物象间的等光程性可知，p 点处两光束的相位差： 2121 SSSPSp (9) 即 p 点的轨迹满足： a2S 21 PSp (10) 由(10)式可见，等光程差点的轨迹是以 S1和 S2为焦点的旋转椭球面族，以 垂直光轴的光屏来接受干涉条纹，则会得到以光轴位置为圆心半圆形干涉条纹 例如当光屏位置在 S1S2两点连线中垂面时，如图 5 所示 p 点距离 S1和 S2的 距离相等都为 r，则： 2a-r2 (11) 在 p(x,y)点满足傍轴条件时，r 近似表示为： a yx a 2 r 22   (12) 此时，两光束在 p 点相位差为: a y a a yx a 2222 x2 ]2) 2 (2[ 22           (13) 由(13)式可见，当δ=2kπ(k=0,1,2,3,,,)时，为干涉加强点，此时明条纹 满足： kayx 22 k=0,1,2,3,,, (14) 若令ρ 2=kaλ,则： 222 yx (15) 上式是标准的圆方程，可见由中心向外，干涉条纹半径： ka (16) 干涉条纹间距为： akk kk   )1( 1 (17) 2.3 劳埃德镜双光束干涉实验 赵伟 朱玲 劳埃德镜双光束干涉与杨氏干涉实验原理类似， 是一种典型分波前双光束干 涉装置。

如图 6 所示，在平面反射镜 M 的上方有光源 s，s 发出的光一部分直接 到达接收屏 P，另一部分经镜面反射后到达接收屏在两路光的重叠区域内会产 生干涉，这种干涉装置就是劳埃德镜（Lloyd’s Mirror） 在这种装置中光源 s 与它的几何光学像 s‘等效于杨氏干涉装置中的双孔或双缝 图 6 劳埃德镜光路示意图 根据杨氏干涉理论可以分析得到劳埃德镜干涉条纹间距⊿x 表示为： xL d    (18) 其中 d 为光源 s 与它的几何光学像 s’之间的距离，L 为光源 s 距离观察光 屏的距离，λ为光源波长 在如图 7 所示装置中，使用 He-Ne 激光器、会聚透镜和单狭缝构成线光源 s，通过测微目镜可以测量观察屏位置的条纹间距，分别测量反射镜 M 下不加入 薄型平板和加入薄型平板时的条纹间距即可测量并计算该薄型平板的厚度 赵伟 朱玲 图 7 实验装置图 3.实验要求 3.1 比列对切透镜干涉实验 根据比列对切透镜干涉原理，使用提供的实验仪器搭建光路，用激光器和扩 束镜构成等效点光源 调整点光源位置与比列对切装置距离为一倍焦距 f，已知激光波长λ =632.8nm， 对切透镜焦距为 10.0cm， 观察并描述干涉条纹形貌， 用测微目镜测量 干涉条纹间距⊿x，根据公式(7)计算比列对切透镜切去部分的宽度 a。

调整点光源位置与比列对切装置距离为 1.5f 已知激光波长λ=632.8nm，对 切透镜焦距为 10.0cm，观察并描述干涉条纹形貌，用测微目镜测量干涉条纹间 距⊿x，根据公式(7)计算比列对切透镜切去部分的宽度 a 3.2 梅斯林对切透镜干涉实验 根据梅斯林切透镜干涉原理，使用提供的实验仪器搭建光路，用激光器和扩 束镜构成等效点光源 根据图 4 所示调整等效点光源与梅斯林对切透镜中的 L1距离问 2f，分为对 切透镜焦距， L1与L2间距为 f 利用光屏和读数显微镜观察并测量干涉条纹间距 要求描述干涉条纹形貌并测量 k=4,9,16 时亮条纹的半径 3.3 劳埃德镜双光束干涉实验 根据实验原理， 请推导薄型平板样品(样品实验室给出),厚度 t 的计算公式 用读数显微镜测量不加入薄型平板样品和加入薄型平板样品时干涉条纹间 赵伟 朱玲 距⊿x 和⊿x’，将测量数据填入下表：其中 x1为不放平板样品时的起始位置，x2 为移动 n 个条纹间距后的末态位置 x1’为加入平板样品后的测量起始位置， x2’为 加入平板样品后 n 个条纹间距后的末态位置，要求 n 不小于 5测量三次 x1 x2 ⊿x x1’ x2’ ⊿x’ 第一次 第二次 第三次 测量 L= 4.思考题 1.在梅斯林对切透镜干涉实验中，若点光源距离 L1的距离为 f，L1和 L2间 距为 f，画出光路途分析此时干涉区域位置和干涉条纹的形貌如何。

2.若将一完整薄透镜对切开后，不行进粘合，而是沿垂直光轴方向来开一 个小的距离 t，点光源距离透镜距离为两倍焦距，在这种条件下，请分析在什么 范围内能观察到干涉条纹，在哪个位置干涉条纹最多，条纹间距多大？ 。