第11章压杆的稳定性.ppt

‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,第 11 章 压杆的稳定性,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,实际压杆存在的情况：,(1) 本身不可能绝对地直； (2) 材质不可能绝对地均匀； (3) 轴向压力也会有偶然偏心§11-1 关于稳定性的概念,压杆是在压缩与弯曲组合变形的状态下工作的‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,杆的横截面上的弯矩与杆的弯曲变形程度有关，所以即使弹性范围内工作，挠度也不与荷载成线性关系，挠度的增长要比荷载增长来得快细长压杆 始终弹性范围内工作，当F= Fu时，它便因挠度迅速增长而丧失继续承受荷载的能力‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,中等长度压杆 当挠度增大到一定值时，杆便在弯压组合作用下因强度不足而丧失承载能力求压杆的承载力Fu，可采用两种不同的计算图式：,(1) 把实际的压杆看作是荷载F有偶然偏心等的小刚度杆,(2) 把实际的压杆看作是理想的中心压杆‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,取第一种计算图式，则得弯矩方程为：,M(x)=F(d +e-n),代入挠曲线近似微分方程，利用边界条件得到：,如图所示。

无论初始偏心距e的大小如何变化，当F→p2EIz /(2l)2 时d 迅速增长，从而有极限荷载,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,根据上图所示偏心距e为不同值时的F –d 图线可以推想：,若将实际压杆看作初始偏心距e为零的理想中心压杆，则其F－d关系应如下图(a)、(b)所示当F＜Fu时杆的直线状态的平衡是稳定的（不可能弯曲）；,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,当F = Fu 时杆的直线状态的平衡是不稳定的，如果稍受干扰杆便将在任意微弯状态下保持平衡由上述分析可见，F达到Fu，杆便会失去原有直线状态平衡的稳定性——失稳把理想中心压杆从直线状态的稳定平衡过渡到不稳定平衡的那个荷载值称之为临界荷载Fcr（能保持微弯状态的荷载值）‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,注意：,如果在理论分析中有若干个荷载值均能满足杆保持微弯状态的条件，那么有实际意义的应该是其中的最小值‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,§11-2 细长中心压杆的临界荷载,理想中心压杆的临界荷载Fcr即为杆能保持微弯状态的荷载值在理论分析中首先找出每一具体情况下杆的挠曲线方程，而方程成立时的荷载就是所求的临界荷载。

‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,考虑下图细长压杆,弹性、小变形情况下，且不考虑剪切对于变形的影响，则其挠曲线近似微分方程为,得,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,得挠曲线方程,w= A sin kx + B cos kx + d,由边界条件,x=0, w = 0 x=0, w′ = 0,显然，当方程成立时应有,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,要满足上面的方程，则,kl =p/2, 3p/2, 5p/2, ······,取其最小值 kl =p/2，代入 k的表达式，得该压杆的临界荷载,式中Iz是杆在Fcr作用下微弯时横截面对于中性轴z的惯性矩‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,若截面是下面这种形式，则,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,下图为一下端固定、上端铰支、长度为l 的等截面中心受压直杆，杆横截面对 z 轴的惯性矩为I试推导其临界力Fcr的公式，并求出压杆的挠曲线方程例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,解：,在临界力Fcr作用下，根据此压杆支承处的约束情况，有,例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,代入挠曲线近似微分方程，得,则(2)式之通解为,——— (1),——— (2),例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,,,,再由 x=0, w = 0,例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,将(5)、(6)式代入(3)式有,由铰支端处的边界条件x =l, w = 0 ，得,杆在微弯状态下平衡时FS不可能等于零，于是必须有,——— (7),——— (8),——— (9),例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,例题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,几种理想支端约束条件下的细长压杆,当这些压杆都是等截面杆,且均由同一材料制成时,其临界荷载Fcr的计算公式可统一写为,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,式中m 称为长度系数,随杆端约束情况而异；m l 则称为相当长度，即相当于两端球形铰支压杆的长度。

上式称为欧拉公式, 如下各图所示‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,,从上述分析可知,中心受压直杆的临界力Fcr与杆端的约束情况有关，杆端的约束越强，临界力越大‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,如下图所示两端固定但上端可有水平位移的等截面中心受压直杆，其长度为 l，横截面对z轴的惯性矩为I推导其临界力Fcr的欧拉公式，并求出压杆的挠曲线方程思考题 11-1,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,思考题11-1参考答案：,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,挠曲线近似微分方程,挠曲线方程,思考题11-1参考答案：,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,推导如图变截面压杆临界力Fcr的欧拉公式思考题 11-2,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,在临界力作用下，此杆可在微弯状态下维持平衡，其挠曲线由AD、DE、EB三段组成由挠曲线光滑连续条件可知：在相邻两段挠曲线的交界点，挠度相等，转角亦相等此外中点C处的切线应与x轴平行分段列挠曲线近似微分方程，最后求解得到,思考题11-2参考答案：,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,求压杆临界荷载的欧拉公式Fcr= p2EI /( ml )2只适用于压杆失稳时仍弹性范围内工作的情况。

应注意：,按失稳的概念，在临界荷载作用下尽管压杆的直线状态的平衡是不稳定的，但如果不受干扰，杆仍可在直线状态下保持平衡§11-3 欧拉公式的适用范围·临界应力总图,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,可以把临界状态下按直杆算得的横截面上的正应力scr=Fcr /A不超过材料的比例极限sp作为欧拉公式适用范围的判别条件，即,式中的scr=Fcr /A称为临界应力引入Fcr的表达式，有,式中I/A是一个只有截面形状及尺寸有关的量，通常把它的方根用 i 表示，即,——— (1),——— (2),,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,称 i 为截面惯性半径则(2)式可表示为,式中l =ml/i，为压杆的柔度，亦称长细比将式(3)代入(1)式，则有,或改写为,——— (3),,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,上式表明，如果压杆的柔度l大于或等于只与材料性质有关的一个量,那么欧拉公式适用对于Q235钢，如取E=2.06×105 MPa，比例极限sp=200 MPa, 则lp=100‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,右图示出了细长压杆临界应力scr随柔度l的变化情况，以及欧拉公式的适用范围。

应该注意的是：“l≥lp时欧拉公式可用”系按理想中心压杆得到的事实上，对于l比lp大得不太多的实际压杆，由于有偶然偏心等，就会在弯压组合下因强度不足而丧失承载能力，因此欧拉公式不适用‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,我国钢结构设计规范中对于由Q235钢制成的压杆，根据试验资料规定，对于l≥lc ，而不是l≥lp的压杆才能用欧拉公式求临界应力，而,该规范还规定，对于l＜lc的钢压杆，临界应力的计算式采用抛物线型的半经验公式,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,对于Q235钢制成的压杆，a = 0.43临界应力总图（s －l）,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,几个概念：,(1) 细长压杆（大柔度压杆）能应用欧拉公式求临界应力的压杆2) 短压杆是指柔度特别小的（其临界应力接近于材料的强度）杆3) 中长压杆是指柔度特别大的杆‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,§11-4 压杆的稳定条件和稳定性计算,要保证压杆在荷载作用下不致失稳且有一定的安全储备，其条件是,式中的nw为稳定的安全因数相应地有,或,式中[sw]稳定容许应力，它是随压杆柔度l变化的一个量。

‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,在有些工程计算中，更把稳定容许应力[sw]通过一个随压杆柔度l变化的稳定系数j(l)与杆材料的强度容许应力[s ]加以联系，即,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,有一一端固定，另一端球形铰支的空心圆截面钢压杆已知：l =5 m, D =100 mm, d =50 mm, E=2.0×105 MPa, sp=200 MPa, ss=240 MPa, nw=2.5求容许轴向压力F例题 11-2,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,惯性半径,查得一端固定一端铰支压杆的长度系数为,m = 0.7,则,对于Q235钢制作的压杆， l≥lc时可用欧拉公式求临界力例题 11-2,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,而有l≥lc，故欧拉公式可用2) 求临界力Fcr，再根据给定的稳定安全因数nw，求容许压力[ F ],现,此压杆横截面对于形心轴的惯性矩为,故有临界力,例题 11-2,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,此种直接根据稳定安全因数对压杆稳定计算的方法称为稳定安全因数法。

而容许轴向压力为,例题 11-2,,‹#›,工程力学教程电子教案,第11章 压杆的稳定性,。