Raman拉曼光谱.ppt

RamanRaman拉曼光谱拉曼光谱●拉曼拉曼(Raman)光谱与红外光谱光谱与红外光谱(IR)均属分子振动光谱均属分子振动光谱, 均是研究分均是研究分子振动能级的跃迁子振动能级的跃迁. 二者得到的信息相互补充二者得到的信息相互补充, 是有机官能团鉴定及是有机官能团鉴定及物质微观结构研究的两种常用方法物质微观结构研究的两种常用方法. ●但就原理而但就原理而论, 红外光谱与拉曼光谱有很大差别红外光谱与拉曼光谱有很大差别. 前者是吸收光谱前者是吸收光谱, 后者为散射光谱后者为散射光谱. 一束光通过样品时一束光通过样品时, 可能发生透射可能发生透射(吸收吸收)、反射、反射, 也也可能发生散射可能发生散射, 其中有一种散射为其中有一种散射为拉曼散射拉曼散射, 它与样品分子的振动能它与样品分子的振动能级相关级相关, 反映了分子的微观结构反映了分子的微观结构.●由于光由于光谱产生的原理不同生的原理不同, 故故拉曼光谱在分析方法和适用范围等方拉曼光谱在分析方法和适用范围等方面与红外光谱相比面与红外光谱相比, 有其独到之处有其独到之处. 第一节第一节 概述概述19281928年年, ,印度物理学家印度物理学家RamanRaman首次发现首次发现RamanRaman散射效应散射效应, ,19301930年获诺年获诺贝尔奖贝尔奖. . 但由于拉曼散射光仅为入射光强的但由于拉曼散射光仅为入射光强的1010-10-10, , 当时所用光源当时所用光源强度不高强度不高, ,产生的拉曼效应太弱产生的拉曼效应太弱, ,故很快被红外光谱所取代故很快被红外光谱所取代. .C.V.Raman● ● 拉曼光谱的发展拉曼光谱的发展2020世纪世纪6060年代起年代起, ,随着激光技术的飞速发展随着激光技术的飞速发展, ,引引入新型激光作为激发光源入新型激光作为激发光源, ,使得拉曼光谱技术使得拉曼光谱技术获得迅速发展获得迅速发展( (激光拉曼光谱激光拉曼光谱).).相继出现了一些新的拉曼光谱技术相继出现了一些新的拉曼光谱技术, ,如共振拉如共振拉曼光谱法曼光谱法, ,表面增强拉曼光谱法表面增强拉曼光谱法, ,非线性拉曼非线性拉曼光谱法光谱法, ,快速扫描拉曼光谱法等快速扫描拉曼光谱法等. .目前拉曼光目前拉曼光谱技术已在化学化工谱技术已在化学化工, ,半导体电子半导体电子, ,聚合物聚合物, ,生生物医学物医学, ,环境科学等各领域得到广泛应用环境科学等各领域得到广泛应用. .光的吸收光的吸收自发辐射跃迁自发辐射跃迁E2E1由于许多原子各自地进行自发辐射，所以发出的光，方向不由于许多原子各自地进行自发辐射，所以发出的光，方向不同，初相位也不相同，相干性差。

同，初相位也不相同，相干性差 自发辐射自发辐射第二节第二节 激光基础知识激光基础知识( (了解了解) )hu uE2E1受激辐射受激辐射 当当一一个个具具有有hu u2 21 1能能量量的的光光子子照照射射到到处处于于激激发发态态E E2 2的的原原子子上上, , 它它就就诱诱使使( (带带动动) )原原子子从从E E2 2跃跃迁迁到到E E1 1, ,同同时时辐辐射射出出一一个个 与与入入射射光光子子频频率率、、位位相相、、传传播播方方向向完完全全一一致致的的光光子子 ●●原子系统中各发光中心是相互关联的，相干性原子系统中各发光中心是相互关联的，相干性 ●●发生发生1 1次受激辐射，光子数目增加次受激辐射，光子数目增加1 1倍，受激放大倍，受激放大激发态原子数大于基态原子数的现象，称为粒子数激发态原子数大于基态原子数的现象，称为粒子数反转分布反转分布处于粒子数反转分布的工作物质称为处于粒子数反转分布的工作物质称为增益介质增益介质当光通过当光通过增益介质时，光就被放大增益介质时，光就被放大 I＝＝I0exp(GL) I和和I0－分别为初始和增益后的光强－分别为初始和增益后的光强 G－增益系数；－增益系数； L－工作物质长度－工作物质长度粒子数反转粒子数反转激光振荡与激光器激光振荡与激光器激光器示意激光器示意图图全反射全反射镜镜部分反射部分反射镜镜激励能源激励能源工作物工作物质质 光在工作物质两端的反光在工作物质两端的反射镜间来回反射，光程增长，射镜间来回反射，光程增长，受激发射光强增大，产生雪受激发射光强增大，产生雪崩式的光放大作用。

崩式的光放大作用 产生激光振荡的一个重产生激光振荡的一个重要条件：两个反射镜之间的要条件：两个反射镜之间的光必须是驻波，波节在两个光必须是驻波，波节在两个反射镜处反射镜处 激光器的选频作用激光器的选频作用 激光的特性激光的特性: 单色性好，相位一致，方向性好，亮度高单色性好，相位一致，方向性好，亮度高 第三节第三节 激光拉曼光谱原理激光拉曼光谱原理一、光的散射一、光的散射光散射是自然界常见的现象光散射是自然界常见的现象. .当一束光照射介质时当一束光照射介质时, ,除被吸收之外除被吸收之外, ,大大部分被反射或透过部分被反射或透过, ,另一部分光被介质向四面八方散射另一部分光被介质向四面八方散射. .在在散射光散射光中中, ,大部分是大部分是瑞利散射瑞利散射, ,小部分是小部分是拉曼散射拉曼散射. .瑞利瑞利散射散射: : 弹性碰撞；无能量交换，仅改变方向弹性碰撞；无能量交换，仅改变方向；频率不发生改变频率不发生改变的辐射散射的辐射散射(u=u(u=u0 0) )；强度与；强度与l l0 0的四次方成反比的四次方成反比拉拉曼曼散散射射：：非非弹弹性性碰碰撞撞；；方方向向改改变变且且有有能能量量交交换换；频率发生改变的辐射散射频率发生改变的辐射散射(u=u(u=u0 0 △△u u) )光的光的散射散射光的散射样品池透过光λ不变瑞利散射λ不变拉曼散射λ变λ增大λ减小二、拉曼散射的产生二、拉曼散射的产生h△△ 受激受激虚态虚态h 0 0振动振动激发态激发态基态基态h 0 0h 0 0h 0 0h( 0+△△ ) )h( 0-△△ ) )h 0 0h 0 0Stokes线线 0- 0+ 0Anti-stokes线线Rayleigh线线分子的散射能级图分子的散射能级图样样品品分分子子中中的的电电子子首首先先被被一一个个频频率率为为 0 0的的光光子子激激发发至至受受激激虚虚态态( (准准激激发发态态, ,不不稳稳定定),),当当电电子子从从虚虚态态跃跃迁迁回回基基态态时时,将发射频率为将发射频率为 的的光子光子. 瑞利散射：瑞利散射：光子与分子间无能量交换光子与分子间无能量交换瑞利线瑞利线   =  0 0拉曼散射：拉曼散射：●分子由基态跃迁到激发态分子由基态跃迁到激发态 斯托克斯线斯托克斯线  =  0-△△ ●分子由激发态跃迁到基态分子由激发态跃迁到基态 反斯托克斯线反斯托克斯线  = 0+△△ △△ －拉曼位移－拉曼位移分子在光电场分子在光电场E中中, 产生诱导偶极矩即感应偶极矩产生诱导偶极矩即感应偶极矩 r=  E  为极化率为极化率在在分分子子振振动动过过程程中中, , 若若其其诱诱导导偶偶极极矩矩发发生生变变化化, , 则则分分子子会会与入射光子进行能量交换与入射光子进行能量交换, , 产生拉曼光谱。

产生拉曼光谱拉曼光谱的产生源于分子振动过程中诱导偶极矩的变化拉曼光谱的产生源于分子振动过程中诱导偶极矩的变化■  是衡量分子在电场作用下发生极化的难易程度是衡量分子在电场作用下发生极化的难易程度■ 分子中两原子距离最大时，分子中两原子距离最大时，  也最大也最大■ 只有只有引起极化率变化的分子振动才产生拉曼散射引起极化率变化的分子振动才产生拉曼散射(光谱选律光谱选律)■ 拉曼散射强度与极化率成正比例关系拉曼散射强度与极化率成正比例关系从光的波动性分析拉曼散射的产生：从光的波动性分析拉曼散射的产生：三、拉曼光谱图与拉曼位移三、拉曼光谱图与拉曼位移四氯化碳的部分拉曼光谱图四氯化碳的部分拉曼光谱图 激光器辐射波长激光器辐射波长l l0 = 488 nm• • 瑞利线强度最大瑞利线强度最大,△,△  = 0 = 0• • 斯托克斯线和反斯托克斯线斯托克斯线和反斯托克斯线对应，完全对称地分布于瑞利对应，完全对称地分布于瑞利线两侧• • 反斯托克斯线比斯托克斯线反斯托克斯线比斯托克斯线弱得多弱得多, ,一般记录的拉曼光谱只一般记录的拉曼光谱只取斯托克斯线取斯托克斯线, ,且略去负号且略去负号. .拉拉曼曼光光谱谱图图以以散散射射强强度度为为纵纵标标，，拉拉曼曼位位移移为为横横标标，，瑞瑞利利线线位位置置为为零零点点。

一一幅幅完完整整的的拉拉曼曼光光谱谱包包括括瑞瑞利利线线，，斯斯托托克克斯斯线线，，反斯托克斯线反斯托克斯线● ● 表征分子振表征分子振-转能级的特征物理量转能级的特征物理量● ● 对不同物质：对不同物质： 不同不同● ● 对同一物质：对同一物质： 与入射光频率无关与入射光频率无关拉曼位移拉曼位移 (Raman shift) 散射光频率与激发光频率之差：散射光频率与激发光频率之差： = | 0 –  s|受激受激虚态虚态h 0 0振动振动激发态激发态基态基态h 0 0h 0 0h 0 0h( 0+△△ ) )h( 0-△△ ) )h 0 0h 0 0拉曼位移是拉拉曼位移是拉曼光谱法进行曼光谱法进行结构与定性分结构与定性分析的依据析的依据h△△ ■全对称振动（各向同性）：全对称振动（各向同性）： r rp ~ 0 0■非对称振动（各向异性）：非对称振动（各向异性）： r rp介于介于0 0到到3/43/4之间之间■■ r rp值越小，分子振动对称性越高值越小，分子振动对称性越高在入射激光的垂直与平行方向置偏振器，分别测得散在入射激光的垂直与平行方向置偏振器，分别测得散射光强，则退偏度：射光强，则退偏度： r rp = =I I⊥⊥/ /I I‖‖四、退偏度四、退偏度 CCl4的拉曼偏振光谱的拉曼偏振光谱 ■ 459 cm-1所对应的振所对应的振动，动，ρp ~0，各向同性，各向同性■ 314和和218 cm-1所对所对应的振动，应的振动，ρp 较大，为较大，为各向异性各向异性例：四氯化碳的拉曼偏振光谱例：四氯化碳的拉曼偏振光谱第四节第四节 拉曼光谱与红外光谱的比较拉曼光谱与红外光谱的比较拉曼光谱与红外光谱均起源于分子的振动和转动。

但拉曼光谱与红外光谱均起源于分子的振动和转动但产生两种产生两种光谱的机理有本质的区别光谱的机理有本质的区别红外光谱是分子对红外光源的吸收红外光谱是分子对红外光源的吸收所产生的光谱，拉曼光谱是分子对可见光（在所产生的光谱，拉曼光谱是分子对可见光（在FT-Raman中可中可选用近红外光）的散射所产生的光谱选用近红外光）的散射所产生的光谱拉曼拉曼散射散射h 0h( 0 + )h( 0 - )受激受激虚态虚态 h 入射入射散射散射E0E1h 红外吸收红外吸收同一振动模的拉曼位移和红外吸同一振动模的拉曼位移和红外吸收光谱的频率是一致的收光谱的频率是一致的用相对用相对于瑞利线的位移表示的拉曼光谱于瑞利线的位移表示的拉曼光谱波数与红外光谱的波数相一致波数与红外光谱的波数相一致同同属分子振(转)动光谱异：红外分子对红外光的吸收强度由分子偶极距决定异：拉曼分子对激光的散射强度由分子极化率决定红外：适用于研究不同原子的极性键振动 －OH, －C＝O，－C－X拉曼：适用于研究同原子的非极性键振动 －－N－－N－－, －－C－－C－，－， C＝＝C互补拉曼光谱与红外光谱●● 红外活性振动红外活性振动：：伴有伴有偶极矩变化的振动偶极矩变化的振动● ● 拉曼活性振动拉曼活性振动：：伴随有极化率变化的振动伴随有极化率变化的振动 对称分子：对称分子： 对称振动对称振动→→拉曼活性。

拉曼活性 不对称振动不对称振动→→红外活性红外活性 拉曼光谱与红外光谱互排法则：有对称中心的分子其分子振动对红外和拉曼之一有活性，则另一非活性互允法则：无对称中心的分子其分子振动对红外和拉曼都是活性的拉曼光谱与红外光谱O=C=O对称伸缩O=C=O反对称伸缩偶极距不变无红外活性极化率变有拉曼活性极化率不变无拉曼活性偶极距变有红外活性 对称中心分子对称中心分子CO2，，CS2等，选律不相容等，选律不相容 无对称中心分子（例如无对称中心分子（例如SO2等），三种振动既是红外活等），三种振动既是红外活性振动，又是拉曼活性振动性振动，又是拉曼活性振动 1 2 3 4拉曼活性拉曼活性红外活性红外活性红外活性红外活性线型分子线型分子CS2振动自由度：振动自由度：3N- 5 = 4拉曼光谱拉曼光谱—源于极化率变化源于极化率变化红外光谱红外光谱—源于偶极矩变化源于偶极矩变化;拉曼光谱与红外光谱分析方法的几点比较拉曼光谱与红外光谱分析方法的几点比较拉曼光谱拉曼光谱红外光谱红外光谱光谱范围光谱范围40～～4000cm-1光谱范围一般光谱范围一般400～～4000cm-1(FT-IR:可包括中红外和远红外区，即可包括中红外和远红外区，即4000~10cm-1)水可作为溶剂水可作为溶剂水不能作为溶剂水不能作为溶剂样品可盛于玻璃瓶、毛细管样品可盛于玻璃瓶、毛细管等容器中直接测定等容器中直接测定不能用玻璃容器测定不能用玻璃容器测定固体样品可直接测定固体样品可直接测定需要研磨制成需要研磨制成KBr压片压片相对于红外光谱，拉曼谱峰较尖锐，很少有重叠，且几乎没有相对于红外光谱，拉曼谱峰较尖锐，很少有重叠，且几乎没有倍频和组合频，谱图较简单。

倍频和组合频，谱图较简单激光Raman光谱仪的基本构造发射发射透镜透镜收集收集透镜透镜第五节第五节 激光拉曼光谱的应用激光拉曼光谱的应用一、一、有机化合物的结构分析有机化合物的结构分析（（P49~51））● ● 红外光谱中，由红外光谱中，由C  N，，C=S，，S-H伸缩振动产生的谱带一伸缩振动产生的谱带一般较弱或强度可变，而在拉曼光谱中则是强谱带般较弱或强度可变，而在拉曼光谱中则是强谱带● ● 环化合物有一很强的拉曼谱带环化合物有一很强的拉曼谱带(环呼吸振动环呼吸振动)，其频率由环，其频率由环的大小决定的大小决定● ● 同种分子的非极性键同种分子的非极性键 S-S，，C-C，，N-N 产生强拉曼谱带，产生强拉曼谱带，随单键随单键双键双键三键谱带强度增加三键谱带强度增加一般而言，拉曼光谱适于测定有机分子的骨架，而红外光一般而言，拉曼光谱适于测定有机分子的骨架，而红外光谱适于测定有机分子的端基谱适于测定有机分子的端基● ● 在拉曼光谱中，在拉曼光谱中，X=Y=Z，，C=N=C，，O=C=O-这类键的对这类键的对称伸缩振动是强谱带，这类键的反对称伸缩振动是弱谱带称伸缩振动是强谱带，这类键的反对称伸缩振动是弱谱带。

红外光谱与此相反红外光谱与此相反● ● C-C伸缩振动在拉曼光谱中是强谱带伸缩振动在拉曼光谱中是强谱带● ● 醇和烷烃的拉曼光谱是相似的：醇和烷烃的拉曼光谱是相似的：I. C-O键与键与C-C键的力常数键的力常数或键的强度没有很大差别或键的强度没有很大差别II. 羟基和甲基的质量仅相差羟基和甲基的质量仅相差2单位 III.与与C-H谱带比较，谱带比较，O-H拉曼谱带较弱拉曼谱带较弱C-H弯曲弯曲举例举例1：：Asymmetric C-H StretchSymmetric C-H StretchC≡C Stretch举例举例2：乙炔的红外和拉曼光谱：乙炔的红外和拉曼光谱 SCH2：：2941，，2927，， 2854 cm-1 （（C-C））：：1029 cm-1环呼吸：环呼吸： 803 cm-1 CH2：： 1444，，1267 cm-1 举例举例3：环己烷的拉曼光谱：环己烷的拉曼光谱CH脂肪族脂肪族CH芳族芳族芳族芳族C=C单取代苯单取代苯环呼吸环呼吸环变形环变形举例举例4：苯甲醚的拉曼光谱：苯甲醚的拉曼光谱在在Raman光谱中没有光谱中没有C-O伸缩振动谱带，而它是红外光谱伸缩振动谱带，而它是红外光谱的显著特征（芳烷基醚：的显著特征（芳烷基醚：1000~1300 cm-1区间两个中等强区间两个中等强度的吸收峰）。

度的吸收峰）分子结构的几何构型分子结构的几何构型（（P51））结构分析：H4C4N4拉曼C=C 1623 cm-1 强红外C=C 1621 cm-1 强 ＝＝1＋＋n4＋＋(n3－－n1)/2＝＝5 5拉曼光谱与红外拉曼光谱与红外光谱配合，对于光谱配合，对于鉴定顺反异构体鉴定顺反异构体常常是非常有效常常是非常有效的二、二、拉曼光谱在催化研究中的应用拉曼光谱在催化研究中的应用作为与红外光谱互为补充的一种谱学表征手段，激光拉曼作为与红外光谱互为补充的一种谱学表征手段，激光拉曼光谱尤其在氧化物体系的研究中发挥更为有效的功能在光谱尤其在氧化物体系的研究中发挥更为有效的功能在中低频红外区，通常用作催化剂担体的氧化物，如中低频红外区，通常用作催化剂担体的氧化物，如Al2O3、、SiO2等，有很强的吸收，拉曼散射信号很弱，而作为活性等，有很强的吸收，拉曼散射信号很弱，而作为活性组分的一些过渡金属氧化物，如组分的一些过渡金属氧化物，如MoO3、、WO3、、V2O5、、NiO、、Cr2O3、、Re2O7等，即使担载量很少，也具有明显的特征拉等，即使担载量很少，也具有明显的特征拉曼谱带因此，激光拉曼光谱对于表征这些氧化物催化剂曼谱带。

因此，激光拉曼光谱对于表征这些氧化物催化剂的表面相结构非常灵敏的表面相结构非常灵敏1. 1. 催化剂表面结构的研究催化剂表面结构的研究Mo/Al2O3催化剂的催化剂的Raman表征表征Raman shift /cm-1Raman shift /cm-1 110 ℃℃干燥干燥 500 ℃500 ℃焙烧焙烧 Mo/Al2O3的拉曼光谱的拉曼光谱360995941819667896 干燥后，干燥后，Mo物种以七物种以七钼酸盐物种（钼酸盐物种（360, 896, 941 cm-1）存在 焙烧后，高负载量时焙烧后，高负载量时有晶体有晶体MoO3 （（667, 819, 995 cm-1）生成 结果表明，在低负载结果表明，在低负载量时即有聚集态量时即有聚集态Mo物种存物种存在随负载量提高，其聚在随负载量提高，其聚集度逐渐增大集度逐渐增大举例：举例：Mo/Al2O3催化剂的拉曼光谱表征催化剂的拉曼光谱表征举例：举例：V/SiO2催化剂的拉曼光谱表征催化剂的拉曼光谱表征分立的分立的VO4物种物种 多钒酸盐多钒酸盐物种物种 V2O5晶相晶相 钒负载量增加钒负载量增加V/SiO2催化剂的催化剂的Raman表征表征2. 2. 催化剂表面吸附物种及催化反应机理的研究催化剂表面吸附物种及催化反应机理的研究氨合成铁催化剂氨合成铁催化剂A110-3在在N2/3H2气体体系下的拉曼光谱气体体系下的拉曼光谱拉曼光谱可用于反应条件下催拉曼光谱可用于反应条件下催化剂表面吸附物种的检测，从化剂表面吸附物种的检测，从而推测催化反应机理。

而推测催化反应机理如对于氨合成铁催化剂如对于氨合成铁催化剂A110-3在在N2/3H2原位拉曼光谱的研究，表明其原位拉曼光谱的研究，表明其催化反应途径可能以催化反应途径可能以N2的化学吸附及的化学吸附及其与化学吸附其与化学吸附H的加氢反应为速度控的加氢反应为速度控制步骤因为没有观察到可能归属于制步骤因为没有观察到可能归属于u uFe-N(1088cm-1)和和u uFe-NH(890cm-1)峰，峰，故按解离机理的反应可能为次要反应故按解离机理的反应可能为次要反应Fe-N: 423, 443Fe-N2(吸附活化的N≡N）: 1940，2040Fe-H: 1951三、三、拉曼光谱在生物化学中的应用拉曼光谱在生物化学中的应用拉曼光谱技术已成功应用于测定诸如氨基酸、糖、拉曼光谱技术已成功应用于测定诸如氨基酸、糖、胰岛素、激素、核酸、胰岛素、激素、核酸、DNADNA等生化物质等生化物质① ① 绝大多数生化样品都溶于水，而水的拉曼散绝大多数生化样品都溶于水，而水的拉曼散射散射强度极弱；射散射强度极弱；② ② 样品用量少激光光束可聚焦至很小范围，样品用量少激光光束可聚焦至很小范围，测定样品用量可低至几微克，并在接近于自然状测定样品用量可低至几微克，并在接近于自然状态的极稀浓度下测定生物分子的组成、构象和分态的极稀浓度下测定生物分子的组成、构象和分子间的相互作用等问题。

子间的相互作用等问题第六节第六节 其它类型的拉曼光谱法其它类型的拉曼光谱法一、一、共振拉曼散射共振拉曼散射正常的拉曼散射是样品分子中的电子首先正常的拉曼散射是样品分子中的电子首先被一个入射光子激发至被一个入射光子激发至““虚态虚态””，再由，再由““虚态虚态””跃迁回基态或振动激发态而发射出跃迁回基态或振动激发态而发射出光子若入射激发频率若入射激发频率 0 0非常接近或与分子非常接近或与分子中的一个电子吸收带重合时，与中的一个电子吸收带重合时，与““虚虚态态””情况相比，由于其在电子激发态情况相比，由于其在电子激发态停留的时间明显延长，致使拉曼跃迁停留的时间明显延长，致使拉曼跃迁的几率大大增加，从而引起某一个或的几率大大增加，从而引起某一个或几个特定的拉曼谱带强度急剧增加，几个特定的拉曼谱带强度急剧增加，这种现象称为这种现象称为共振拉曼效应共振拉曼效应（（RR）） 共振拉曼光谱具有高灵敏特性共振拉曼光谱具有高灵敏特性（谱带强度可达正常拉曼光谱（谱带强度可达正常拉曼光谱的百万倍），的百万倍），且比正常拉曼谱简单得多，且比正常拉曼谱简单得多，因为只有与电子跃迁相因为只有与电子跃迁相关的振动模式才有增强。

关的振动模式才有增强 目前，共振拉曼光谱已成为研究和检测有机、无机化合物、目前，共振拉曼光谱已成为研究和检测有机、无机化合物、离子生物大分子，甚至活体组成的有力工具离子生物大分子，甚至活体组成的有力工具 ●紫外拉曼光谱紫外拉曼光谱二、二、表面增强拉曼散射（表面增强拉曼散射（SERS））SERS：：当一些分子吸附在某些金属（如金、银、铜）的粗当一些分子吸附在某些金属（如金、银、铜）的粗糙表面或这些金属的胶态粒子上，再按普通方法获得拉曼糙表面或这些金属的胶态粒子上，再按普通方法获得拉曼光谱，被吸附分子的拉曼信号可增强光谱，被吸附分子的拉曼信号可增强10103 3-10-106 6倍产生机理：产生机理：电磁增强模型和化学增强模型，前者认为电磁增强模型和化学增强模型，前者认为SERS源于金属表面源于金属表面局部电场的增强，后者认为局部电场的增强，后者认为SERSSERS与分子的极化率改变有关与分子的极化率改变有关 应用：应用：许多吸附分子能产生许多吸附分子能产生SERSSERS该技术是研究与界面吸该技术是研究与界面吸附分子有关的现象，包括吸附分子取向、表面反应、共吸附分子有关的现象，包括吸附分子取向、表面反应、共吸附等强有力的工具。

附等强有力的工具本章作业（第55页）第第4 4题题第第6 6题题第第8 8题（题（提示提示））第一章第一章 红外吸收光谱红外吸收光谱 习题习题 （第（第39页）页）CH2＝＝CH－－CH2－－O－－C－－CH3O第第1题题 (C5H8O2)：：第第2题：题： 苯乙酮苯乙酮第第3题：题： 对甲基苯甲腈对甲基苯甲腈第第4题：题：CH3－－C－－NH－－CH3O。