四、矢量场的环量及旋.ppt

第四节 矢量场的环量及旋度1、环量先从变力作功问题引入矢量场线积分的概念一段积分路径及其细分θiΔliFiba‘‘‘‘‘‘‘ l若将F(r)看成是任意的矢量场，上述积分则代表矢量场F(r)沿路径l 的标量线积分矢量场的环量是上述矢量场线积分概念推广应用于闭合路径的结果，因此，矢量场对于闭合曲线L的环量定义为该矢量对闭合曲线L的线积分，记为：环量的计算FnFtF（1） 如果矢量场的任意闭合回路的环量恒为零，该矢量场为无旋场，又称为保守场2）如果矢量场对于任何闭合曲线的环量不为零，称该矢量场为有旋场，能够激发有旋矢量场的源称为旋涡源电流是磁场的旋涡源水流沿平行于水管轴线方向流动 C=0，无涡旋运动流体做涡旋运动C0，有产生涡旋的源例1：流速场在直角坐标系中，设 F( x,y,z ) = Fx ( x,y,z )ex+ Fy ( x,y,z )ey+ Fz ( x,y,z )ez dl = dx ex+ dy ey+ dz ez 则环量可写成例2：磁场沿任意闭合曲线的积分与通过闭合曲线所围曲面的电流 成正比，即：上式建立了磁场与电流的关系过点P 作一微小有向曲面s,它的边界曲线记为l,曲面的法线 方向与曲线绕向成右手螺旋关系。

当s点P 时,存在极限上式称为环量密度过点P 的有向曲面s 取不同的方向，其环量密度将会不同2、矢量场的旋度（1）环量密度矢量场的环量给出了矢量场与积分回路所围曲面内旋涡源的宏观联系为了给出空间任意点矢量场与旋涡源的关系，我们将引入旋度2）旋度P 点的旋度定义为该点的最大的环量密度，并令其方向为en ,即面元法向矢量与周界 循行方向的右手关系P，ΔslΔs旋度与环量密度的关系P 点的旋度定义：矢量场在P点处的旋度为一矢量，其数值为包含P点在内的 小面元边界的环量与小面元比值极限的最大值（或该点的最大的环量密度），其方向为极限取得最大值时小面积元的法线方向en ，即： 推导旋度的直角坐标式所 取的面元和它的围线Fzl1xyzΔsx( x,y,z)ΔyΔzFyFz(x,y+Δy,z)Fy(x,y,z+Δz)o旋度直角坐标式的推导于是得同理可求得curlF 的y，z分量所以考察旋度的 x 分量或用 算符将其写成(3）旋度的物理意义• 矢量的旋度仍为矢量，是空间坐标点的函数• 点P 的旋度的大小是该点环量密度的最大值• 在矢量场中，若F=J0,称之为旋度场(或涡旋场)，J 称为旋度源(或涡旋源)；• 点P 的旋度的方向是该点最大环量密度的方向。

• 若矢量场处处A=0，称之为无旋场5）有关旋度的几个关系式• 位置矢量的旋度为零，即(4）旋度的有关公式• f(R)与R之积的旋度，有xy(x,y)l 3 o例 4 已知F=(2xyz)ex(x+yz2)ey+(3x2y+4z)ez试就图所示xoy平面上以原点为心、3为半径的圆形路径，求F 沿其逆时针方向的环量 解 在xoy平面上，有F = (2xy)ex+(x+y)ey+(3x2y)ez ， dl=dxex+dyey 设 x = 3cos ，y = 3sin 则。