电性粒子、中性粒子对以太的拖曳——CZS时空论(物质篇)第九章.doc

崔振山 C Z S 时 空 论 （物质篇） 第 1 页电性粒子、中性粒子对以太的拖曳CZS 时空论（物质篇）第九章作者 崔振山【摘要】：继《“光、电、磁的运作关系”的深层内涵——CZS时空论》后，本章从“波动世界的运作机理”探讨了“电性粒子、中性粒子对以太的拖曳” ，并提出：以太的风场可视为荷子的流场、流动的电场这里为真正意义上的飞碟找寻到了全新的驱动理念关键词】：CZS 时空 相对论 引力 光波 电磁波 以太 爱因斯坦§9.1 引 言科学发展到今天，人类如何飞出太阳系开始星际之旅，依然是未解的难题靠喷气式反冲推力，靠太阳帆板在太空冲浪，……那些方式，在茫茫的宇宙中都显得十分幼稚探索全新的驱动方式，自然成了科学界不可回避的任务此时，我们自然地想到了“以太” ，如果靠“推动以太的方式” ，这会使一切的一切都变得清晰而简单在对以太的探索中真的一无所获吗？《CZS 时空论》无疑就是收获§9.2 荷子、电荷的运动产生以太风第 2 页 C Z S 时 空 论 （物质篇） 崔振山在《以太及以太系的性质——CZS 时空论》中，我对以太场的场量子作了定义及分析。

太极子“⊙”是以太系中最基本、均衡的场单元，负荷子“·”是以太场压、密度偏高的场单元，正荷子“○”是以太场压、密度偏低的场单元作为场量子，由于以太场压、密度高低的相对性，其空间的性质均由其区域内外以太群体能量状态共同决定由此可见，场量子的实质为以太场内传输中的能量场，是以太场压势格局时空运作的表象在荷子团的相互作用中，以太场作为能媒场，既是其场压势传输中的执行者，又是其场压势变化中的承受者以太场压势的存在必然引起以太的运动，如宇观图(1)荷子团间的“异性相吸引、同性相排斥” 实为以太粒子群在其场压势的差异中运作的表象宇观图(1) 正负荷子团间的作用宇观图（1）中：T 为荷子团的振荡周期，V 为振荡中的最大速度宇观图（1） 、 （44c）中：除了字迹外，色调均表示以太场压、密度黑色颗粒表示以太粒子；背景（环境）色为以太场压、密度相对中性、均衡的空间；颜色比背景色深的区域表示负荷子团， 也就是以太场压、密度偏高的场区；比背景色浅的区域表示正荷子团，也就是以太场压、密度偏低的场区崔振山 C Z S 时 空 论 （物质篇） 第 3 页基于《“光、电、磁的运作关系”的深层内涵——CZS 时空论》 、《电荷本质与以太的关系——CZS 时空论》等章节的论述，如宇观图(44c)所示：电荷作为荷子团，其实质是以太场旋转的气压团，其本身就是以太旋风，它们的运动必然会带动以太的运动。

通电导体周围产生磁场，交变电场产生电磁波，这些无不证实这一点宇观图（44c）光、电、磁本质及相互关系的星相§9.3 荷子与电荷的速度1．荷子的传播速度如何？在《光的本质与以太的关系——CZS 时空论》中，论述了荷子与光波的关系：从能媒场的角度来看，光波是以太系在其能量源牵引下，产生疏（谷） 、密（峰）交错、因果相承的波态能量场；从场量子角第 4 页 C Z S 时 空 论 （物质篇） 崔振山度来看，光波是正、负荷子团相咬合的、阴阳不相离散的双螺旋辐射能场进而得知，荷子作为以太场中的场量子，其传播（运动）速度等于光速“ C ” 2．电荷的运动速度如何？基于《CZS 时空论（广义篇） 》的第一章《狭义相对论与 CZS 维度》，可知：透视世界的本质，从“同作为以太场承载的波团”的角度，物体可视为“粒子光团” 电荷为粒子光团的一种，其运动符合宇观图(14c) 宇观图（14c）粒子光团的波速度之 CZS 维度坐标系C2 = U2 + V2 (9-1)V2 =Vx2 + Vy2 (9-2)如宇观图(14c)所示，从 CZS 矢量维度的角度来看，物体的运动包括内维运动与外维运动两部分。

图中 n 轴是“内动轴”，为隐含的虚轴；外维在现实空间里的任意平面 xoy 上，它们永远垂直内维；U崔振山 C Z S 时 空 论 （物质篇） 第 5 页为粒子光团的内旋动平均速度；V 为粒子光团的外维线性运动平均速度；C 为粒子光团所在时空的极限速度，以太系的稳定性决定了它的恒定性§9.4 荷子团、电中性粒子、电荷对以太的拖曳场量子（团）有别于具体的能媒粒子：场量子（团）表述的是能媒空间可传承的能量状态的空间单元；能媒粒子作为场量子（团）载体的量子，其状态可传播，但其自身不可传播 正如宇观图（1） ，荷子流与以太流是在同一条线上，但其运动是不同的1．荷子团对以太的拖曳根据物质运作机理的相通性，我们以空气柱内的声波来分析荷子团与能媒的流量关系如宇观图(36)，气柱上的各个圆点为能媒质点（气体分子） ，该气柱上我们假设其“没有任何波动的静定状态”为“标准静定的能媒空间状态” ；设其上的“一个负荷子”为其上多于标准空间一个能媒质点的场量子， “负荷子团”实为其能媒场中的波峰部分，为能媒的高密、高压区；“正荷子”情况完全相反， “正荷子团” 实为波谷部分，为能媒的低压区。

如图中的“负荷子团”在“ξ”空间内含有 2 个“负荷子” 第 6 页 C Z S 时 空 论 （物质篇） 崔振山I. 负荷子团对能媒粒子的拖曳如宇观图（36）所示，我们假定：1).荷子团没有内动旋量的情况，其传播速度等于其能媒的波速 C ；2).能媒粒子被荷子团拖曳的速度为 u ；3). 负荷子团匀布，且每个含有 N 个负荷子，团之间的间隔为λ；4). 负荷子浓度为单位空间 ρz 个 ，标准空间内能媒粒子的浓度为单位空间 ρo 个 ；5). 一个负荷子团流过，使能媒粒子在场状态传递中移动 L ； 6).气柱的截面积为 S 宇观图（36） 负荷子团对能媒的拖曳 从图中能媒质点“a” 可以看出，在负荷子包传播过程中，每一“波段” （不是“波包” ）通过“动”的能媒质点 a 所需时间关系L /u = ( L +λ)/C (9-3)其它各物理量的关系如下：λ= CT (9-4)ρo= N/(SL) (9-5)崔振山 C Z S 时 空 论 （物质篇） 第 7 页ρz= N/(Sλ) (9-6)由式(9-3)～(9-6)推知负荷子团对能媒的拖曳速度：u = CL/( L + λ ) (9-7)u = Cρz/( ρz + ρo) (9-8)II. 正荷子团对能媒粒子的拖曳如宇观图（37）所示，可读出以下信息：1). 波峰作为负荷子团，其对能媒质点“a”拖曳距离 La；波谷作为正荷子团，其对能媒质点“b”拖曳距离 Lb 。

2). 波峰与波谷含有相反但等量的荷子，其他环境因素相同由此可推得：能媒场的状态传递中 La = －Lb ；再将该图与宇观图（36）比较，可发现：若将宇观图（36）中的负荷子团（即：波峰）换成正荷子团（即：波谷）时，除了将式(9-3)中“L”用“－L ”替代以外，式(9-4)(9-5)(9-6)均相同进而推知正荷子团对能媒的拖曳速度：u = －CL/(－L + λ ) u = －Cρ z/(－ρz + ρo) (9-9) 第 8 页 C Z S 时 空 论 （物质篇） 崔振山宇观图（37）波对能媒的拖曳注：图中的波形线不是波的本身，仅用于明确波的位置而画可见，负荷子流对以太拖曳方向与其速度 C 方向相同，正荷子流对以太拖曳方向与其速度 C 方向相反由机理的相通性，在以太作为能媒的世界里，式（9-8） （9-9 ）同样适用2．电中性粒子对以太的拖曳I.光粒子对以太能媒的拖曳从宇观图（37）可以看出，由于“波”是能媒场内疏密相间，因果相乘的变动场，它的正负荷子团运动方向相同且等量。

因此，一个完整的波过后，其对能媒的拖曳总量为零同理，作为“波与能媒”的关系，光子对以太的拖曳量应该为零II．电中性物体对以太的拖曳崔振山 C Z S 时 空 论 （物质篇） 第 9 页电中性的物体均可视为以太作为能媒的光团，其正、负荷子团的含量相等，其运动不可能拖曳以太在电中性的流体中，没有测量到以太被拖曳的流量，这进一步印证了上述观点 （如：斐索实验）3．电荷对以太的拖曳电荷的实质就是旋动的荷子团，其有能媒波的外动量，同时有能媒波的内动量下面我们仅就电荷的外动对以太的拖曳进行探讨如宇观图（14c ） ，我们设定电荷的流速为 V，设电量密度为 ζ ，单个“荷子电量”为 k ,则ζ = ρz k (9-11)基于“荷子团对能媒的拖曳” ，将“C =V ， ρz =ζ /k”代入式(9-8)(9-9)即可，从而推知负电荷在其流速 V 方向上对以太的拖曳流速：u = Vζ / (kρo +ζ ) (9-12)正电荷在其流速 V 方向上对以太的拖曳流速：u =－Vζ / ( kρo－ζ ) (9-13)鉴于光速的恒定，在我们的世界里以太的浓度 ρo 、荷子的电量k 应该均为恒量。

因此，如宇观图（44c）所示，以太的风场可视为荷子的流场、流动的电场想来，对以太的探索中，人类曾犯了多么大的笑话：电中性流体第 10 页 C Z S 时 空 论 （物质篇） 崔振山没有测到对以太的拖曳；带电流体，我们又将其激发的以太流场定义为感生的电磁场（波） ，真相就这样被掩盖了 （请参阅《“光、电、磁的运作关系”的深层内涵——CZS 时空论》等章节）§9.5 小结及展望本章从“波动世界的运作机理”探讨了“电性粒子、中性粒子对以太的拖曳” ，为真正意义上的飞碟找寻到了全新的驱动理念人类自由穿梭于星系之间的时刻还会遥远吗？敬请关注《CZS 时空论》的每一篇章，这里会带给你更多的启示和收获《CZS 时空论（物质篇） 》 、 《CZS 时空论（广义篇） 》于 2008 年中。