大学物理授课教案第十八章光的量子性.doc

第十八章 光的量子性§18-1 黑体辐射一、热辐射 基尔霍夫定律1．热辐射（1）热辐射任何物体在任何温度下都要发射各种波长的电磁波场中由于物体中的分子、原子受到热激发，而发射的电磁辐射现象称为热辐射2）单色发射本领（单色辐出度）根据实验，当物体的温度一定时，在一定时间内从物体表面一定面积上发射出来的、波长在某一范围的辐射能有一定的量值令为单位时间内从物体表面单位面积上发射出来的、波长在内的辐射能，则与之比定义为单色发射本领，用表示，对给定的物体，是波长和温度的函数3）全发射本领（辐射出射度）物体表面单位面积上在单位时间内发射出来的含各种波长的总辐射能量称为全发射本领，用表示4）吸收率与反射率当外来辐射能入射到某一不透明物体表面上时，一部分被吸收，一部分从物体表面上反射（如果物体是透明的，还有一部分透过物体）如果用分别表示波长在内的入射能量、被吸收能量和被反射的能量，则由能量守恒定律知，定义： 为温度为T的物体对波长为内的单色辐射能的吸收率； 为温度为T的物体对波长为内的单色辐射能的反射率上式可写成：+=12．绝对黑体（1）定义：如果一物体在任何温度下对任何波长的入射辐射能全部吸收而不反射，则这一物体称为绝对黑体，简称黑体。

显然对黑体有 2）黑体模型：设有一空心容器，器壁由不透明材料制成，器壁上开有一小孔Ο 图 18-13、基尔霍夫定律早在1866年，基尔霍夫就发现，物体的辐射出射度与物体的吸收率之间有内在的联系他首先从理论上推知，吸收率较高的物体，其单射发射本领也较大，然而比值是一恒量，这一恒量与物体性质无关，其大小仅决定所物体的温度和光的波长具体地说，设有不同物体1，2，…和黑体B，它们在温度T下，其波长为λ的单色发射本领分别为，，…，相应的吸收比为：，，…那么：==…== 即任何物体的单色发射本领和吸收率之比，等于同一温度和波长下绝对黑体和单色发射本领，这为基尔霍夫定律二、绝对黑体的辐射定律1、的实验测定从基尔霍夫定律知，要了解一物体的热辐射性质，必须知道黑体的发射本领，因此确定绝对黑体单色发射本领曾经是热辐射研究的中心问题根据实验可确定不同温度下的与λ的曲线结果如图所示2、根据实验得出两条黑体辐射定律 图 18-2(1)斯忒藩—玻尔兹曼定律如图知，绝对黑体在温度T下得全发射本领（即为温度T得曲线下面积为可知，， 实验结果：，即 （）此定律称为斯忒藩—玻尔兹曼定律。

称为斯忒藩—玻尔兹曼常数（用此定律可求T）(2)维恩位移定律如上页知，每一曲线有一极大值，令对应极大值的，则实验结果确定与T的关系为 这一称为维恩位移定律三、普朗克量子假设1、普朗克假设要点(1)把构成黑体的原子、分子看成带电的线性谐振子；(2)频率为的谐振子具有的能量只能是最小能量（能量子）的整数倍，即式中：称为量子数，为普朗克常数以后可以看到，在近代物理中的重要性与光速c相当谐振子具有上式所容许的某一能量时，对应的状态称为定态3)谐振子与电磁场交换能量时，即在发射或吸收电磁波时，是量子化的，是一份一份的，按的形式，从一个定态跃迁到另一个定态普朗克量子假设与经典物理学有根本性的矛盾，因为根据经典理论，谐振子的能量是不应受任何限制的，能量被吸收或发射也是连续进行的，但按照普朗克量子假设，谐振子的能量是量子化的，即他们的能量是能量子的整数倍普朗克假设与经典理论不相容，但是它能够很好地解释黑体辐射等实验此假设成为了现代量子理论的开端2、黑体辐射公式普朗克在其假设前提下，推出了如下的黑体辐射公式 （18-1）其中λ为波长，T为热力学温度，K为玻耳兹曼常数，c为光速，h为普朗克常数。

利用普朗克公式可推出斯藩—玻尔兹曼定律和维恩位移定律§18-2 光电效应在1887年，赫兹发现了光电效应18年后，爱因斯坦发展了普朗克关于能量量子化的假设，提出了光量子的概念，从理论上成功地说明了光电效应的实验，为此，爱因斯坦获得了1912年的诺贝尔物理学奖1917年发表的《关于辐射的量子理论》一文中，爱因斯坦又提出了受激辐射理论，后来完成了激光科学技术的理论基础光电效应：在光照射下，电子从金属逸出，这种现象称为光电效应一．实验装置S为抽成真空德玻璃容器，容器内装有阴极K和阳极A，阴极K为一金属板，W为石英窗（石英对紫外光吸收最少），单色光通过W照射K上时，K便释放电子． 这种电子称为光电子，如果在A、K之间加上电势差V，光电子在电场作用下将由，形成丑． AKBA方向的电流，称为光电流，A、K间电势差V寅． 及电流I由伏特计及电流计读出 图18-3二．光电效应的实验规律1．光电流和入射光光强关系实验指出，以一定强度的单色光照射K上时，V越大，测光电流I就越大，当V增加到一定时，I达到饱和值Is（如图）这说明V增加到一定程度时，从阴极释放出电子已经全部都由，V再增加也不能使I增加了。

图18-4实验结果表明：饱和光电流Is与入射光强度成正比（如图）设n为阴极K单位时间内释放电子数，则Is为结论：单位时间内，K释放电子数正比于入射光强这是第一条实验定律）从图知，V减小时，I也减小，但当V减小到0，甚至负的时（V>Va），I也不为零，这说明从K出来的电子有初动能，在负电场存在时，它克服电场力作功，而到达A，产生I当V=Va时，I=0，Va称为遏止电压2．光电子最大初动能与入射光频率之间关系V<0时，外电场使光电子减速，即电子克服电场力做功，当V=Va时是产生光电流的临界状态，此时，从K释放的光电子最大初动能为： （18-2）实验表明，Va与入射光频率成线性增加，如图，Va可表示为：Va=k()轴上截距，k为斜率 图18-5由上二式有： （18-3）结论：光电子最大动能随入射光的频率增加而线性增加，而与光的强度无关。

这是第二条规律）3．发生光电效应与否与入射光频率关系称为光电效应的红限（或截止频率），不同材料不同（不同而K相同）结论：只要就能发生光电效应，而时不能能否发生光电效应只与频率有关，而与入射光光强无关这是第三条规律）4．光电效应发生与时间关系实验表明：从光线开始照射K直到K释放电子，无论光强如何，几乎是瞬时的，并不需要经过一段显著的时间，据现代的测量，这时间不超过S结论：发生光电效应是瞬时的这是第4条规律）三．经典理论解释光电效应遇到的困难光电效应的实验结果和光的波动理论之间存在着尖锐的矛盾上述4条实验规律，除第1条用波动理论可以勉强解释外，对其它3条的解释，波动理论都碰到了无法克服的困难1．按光的波动说，金属在光的照射下，金属中的电子受到入射光振动的作用而作受迫振动，这样将从入射光中吸收能量，从而逸出表面，逸出时初动能应决定于光振动振幅，即取决于光强，光强越大，光电子初动能就越大，所以光电子初动能应与光强成正比但是，实验结果表明，光电子初动能只与光的频率有关，而与光强无关显然这与第二条实验规律相矛盾2．按经典波动光学理论，无论何种频率的光照射在金属上，只要入射光足够强，使电子获得足够的能量，电子就能从金属表面逸出来。

这就是说，光电效应发生与光的频率无关，只要光强足够大，则就能发生光电效应但是，实验表明，只有在时，才能发生光电效应显然这与第三条规律相矛盾3．按照经典理论，光电子逸出金属表面所需要的能量是直接吸收照射到金属表面上光的能量当入射光的强度很弱时，电子需要有一定时间来积累能量，因此，光射到金属表面后，应隔一段时间才有光电子从金属表面逸出来但是，实验结果表明，发生光电效应是瞬时的，显然，这与第四条规律相矛盾四．爱因斯坦光子假设前面已经介绍了普朗克量子假说根据这一假说，普朗克在理论上圆满地导出了热辐射的实验规律，为了解释光电效应的实验事实，1905年，爱因斯坦在普朗克量子假设的基础上，进一步提出了关于光的本性的光子假说1．爱因斯坦假说(1)光束是一粒一粒以光速c运动的粒子流，这些粒子称为光量子，也称为光子，每一光子能量为2)光的强度（能流密度：单位时间内通过单位面积的光能）决定于单位时间内通过单位面积的光子数N，频率为的单色光，能流密度为说明：爱因斯坦光子概念与普朗克量子概念有着联系和区别爱因斯坦推广了普朗克能量量子化的概念，这就是联系区别：两人所研究对象不同，普朗克把黑体内谐振子的能量看作是量子化的，它们与电磁波相互作用时吸收和发射的能量也是量子化的；爱因斯坦认为，空间存在的电磁波的能量本质就是量子化的。

2．爱因斯坦光电效应方程按照光子假设，光电效应可解释如下：金属中的自由电子从入射光中吸收一个光子的能量时，一部分消耗在电子逸出金属表面需要的逸出功W上，另一部分转换成光电子的动能 ，按能量守恒有 （18-4）此式称为爱因斯坦光电效应方程由此出发，我们可以解释光电效应的实验结果由 知3．用光子假说解释光电效应实验规律(1）光强增加而频率不变时，由于的份数多，所以被释放电子数目多，说明了，单位时间内从阴极逸出的电子数与光强成正比，这解释了第一条实验规律2)由光电效应方程知，光电子的初动能与入射光频率成正比，这解释了第二条实验规律3)由光电效应方程知，在一个红限，只有时，才有>0即才能发生光电效应，否则不能这解释了第三条实验规律4)按光子假说，当光投射到物体表面时，光子的能量一次地被一个电子所吸收，不需要任何积累能量时间，这就是很自然地解释了光电效应瞬时产生的规律（第四条规律）至此，我们可以说，原先由经典理论出发解释光电效应实验所遇到的困难，在爱因斯坦光子假设提出后，都已被解决了不仅如此，通过爱因斯坦对光电效应的研究，使我们对光的本性的认识有了一个飞跃，光电效应显示了光的粒子性。

五．光子的能量 动量1．能量 2．光子动量 ∴∴ 即光子静止质量为零根据 ，对光子，而有限，所以 必为0例18-1：钠红限波长为5000 ，用4000的光照射，遏止电压等于多少？解： 由 得， 例18-2：小灯泡消耗得功率为P=1W，设这功率均匀地向周围辐射出，平均波长为 试求在距离处，在垂直于光线面积元S=1cm2每秒钟所通过得光子数解：在所考虑得球面上，功率密度为： 在S=1cm2上的功率为： 所求粒子数为：即每秒中通过约20万个光子六．光电效应应用§18-3康普顿效应1922—1923年，美国物理学家康普顿研究了射线经过金属石墨等物质散射后的光谱成份，结果介绍如下一．实验装置由单色射线源R发出的波长为的射线，通过光阑D成为一束狭窄的射线束，这束射线投射到散射物C上，用摄谱仪S可探测到不同方法的散射射线的波长 图18-6二．实验结果1．在。