金卤灯色温.doc

金卤灯色温色温：描述光源颜色的度量单位色温是电光源最重要的参数之一，可以通 过仪器定量测试具体数值也可以通过肉眼观察颜色来对其进行定性辨别早期白炽灯光源遵循热辐射发光原理，温度与色温成正比随着节能意识的 增强，新一代气体放电灯取代白炽灯气体放电灯光源色温与热辐射光源色温是 两个完全不同的概念气体放电光源的色温不仅与温度有关系而且还涉及到温度 分布均匀性、填充物种类、各元素的比重、外泡壳荧光粉种类和性能等诸多因素 的影响本文主要分析金卤灯色温相关理论知识1 色温的定义1.1色温的理论定义绝对黑体把吸收的所有能量都以可见光的形式向外辐射，光源在可见区发出 的光与绝对黑体所发出的光颜色相同时，就把此时黑体的温度定为光源的色温 我们用热力学单位‘开尔文'K表示(1K~-273.15°C)只有绝对黑体不反射照射到其表面任何波长的辐射能量，而是完全吸收这些辐 射能量来增强内能再以热辐射的形式向外发出不通颜色的可见光随着温度升高 光颜色由暗红色f红色f黄色f白色f青色f淡绿f淡紫)1.2光谱分布与色温定义图1为白炽灯光源光谱图，从图中可以看出白炽灯发光为连续光谱并且从 380nm-800nm可见光波长中随着波长增加相对光谱能量也在增加，热红外相对 能量最高。

色温理论值定义可以以光谱图中颜色边界与分布曲线的交界面积来进 行分析图1为某规格白炽灯光谱图，光源光谱能量高低以阴影处的面积为计量 单位红光带辐射能量为A，依次类推光源的辐射总能量P二A+B+C+D+E+F+G+ 热红外辐射观察图1:白炽灯光谱中红橙黄光光谱能量占辐射总能量的比重相当大（ABC总面积远大于DEFG总面积），相关色温为2983K此时光源颜色偏红黄; 观察图2：金卤灯灯光谱中红橙黄光光谱能量占辐射总能量的比重偏小（GD面 积几乎等于ABC总面积之和），相关色温为：4219K此时光源颜色为白色偏淡 黄从图1图2光谱图各波段辐射能量分布基本可以推论出色温的高低取决于不 同波长的光辐射能量占总辐射能量的比重目前行业中对色温的理论定值基本都 以红橙黄光辐射能量占总辐射能量的比重为基准假设色温参照数值为X： X=（A+B+C） /P当比值X值大于某规格金卤灯标准色温值时色温偏低；当低于 规格金卤灯标准色温值时色温偏高图1白炽灯光谱图2金卤灯光谱2.金卤灯光源色温金卤灯色温可以根据金属填充物的种类来选择色温范围，金卤灯又是通过什么方式来控制色温范围，首先得从金卤灯发光原理开始分析2. 1 金卤灯发光原理金卤灯属于气体放电灯的一种，气体放电灯发光都遵循原子受激跃迁辐 射可见光原理。

无论是高压气体放电灯还是低压气体放电灯都会在灯管内添 加数量不等的水银和几十至几百托引燃气体金卤灯添加氩气、水银、金属 卤化物和微量氪气电路工作时，金卤灯电弧管两电极之间形成一个类似点电场的强大电场 如图3所示在电弧管内部存在少量具有放射性氪气使氩气产生部分电离， 在电场力作用下离子发生漂移，随着电场强度增加离子获得的动能增大图3电极之间模拟电场当粒子获得的能量足以使氩原子发生电离时整个电弧管内腔开始发生汤森雪 崩效应此时电极经过预热也开始向外发射电子，电弧管内腔中高能的带电 粒子和游离原子发生非弹性碰撞，内能急剧增加随着腔体气体内能增加， 温度随之上升，蒸气压比较大的水银开始变为水银蒸气，使腔体游离原子浓 度上升在短短0.1秒时间电弧管开始由辉光放电转变为以水银原子形成的 弧光放电温度升高金属卤化物不断蒸发，成为金属卤化物蒸气，在热对流 的作用下不断向电弧中心流动，一部分金属卤化物被电弧5500-6000K高温分 解，成为金属原子和卤素原子，在电场作用下，金属原子受激发发光；另一 部分金属卤化物不被高温所分解，在高温和电场的作用下，直接激发形成分 子发光金属元素在电弧高温区受激辐射出光谱后，与卤素一起向管壁低温 区运动，当温度达到某值后卤素与金属原子重新化合成金属卤化物分子。

然 后卤化物又因浓度梯度向电弧区扩散，往复循环2. 2 原子发光原理原子由原子核和核外不同能级的电子构成，如图4当原子受高速电子或者其他带电粒子的撞击后，根据能量守恒定律原子内能增加，能量传递给 原子内部低能级轨道上的运动电子，电子能量增大向高能级跃迁成为激发态 的电子当电子能量大到足够脱离原子核引力的束缚时（^Ee大于原子最低 逸出功）原子变成带电粒子；当^Ee大于原子最低逸出功时，电子跃迁到高 能级上，由于在高能级上的原子存在时间极短，然后把所吸收的能量通过光 子的形式辐射光然后返回基态按照电磁理论，光是一种电磁波并具有一定 的波长和频率波长在380nm-780nm范围的电磁波能为人眼所感知而引起视 觉，这一波长范围内的电磁波被称为“光”或者可见光波长久、频率/及光 传播速度c之间满足关系：入 X/= c图4理想状态原子能级图按照爱因斯坦的光量子假设，光具有粒子的特性，其能量E与频率f之间 满足以下关系：E = h X /上式中：h=6.6X10-34J・S为普朗克常数，人们把具有能量的光量子叫做光子 又因为Z 入所以有如下等式成立：E= hX/=hX（c/ 入）上式中光速c=3X 108m/s是一个定值。

因此可以推算出光子的能量与频率 成正比与波长成反比根据原子受激跃迁能量守恒定律有如下关系成立：△Ee （激发态） 〜 e （基态）+ 光子辐射能量从关系式可以得出，原子跃迁的能级越高最终转变为光子辐射的能量越强 由于原子具有无限多个能级，不同能级之间的跃迁光子发射的波长不同如果波长的范围在380nm-780nm范围之内就能被肉眼所能感觉产生视觉效应 如果波长范围不在可见区将不被肉眼所感觉但可以通过仪器测量图5原子受激跃迁辐射虽然原子受激发可以在不同能级之间跃迁，但不是所有能级之间都能够 跃迁以图5为例，某原子能级跃迁可能就局限于E0到E4、E0到E2、E2 到E4其余能级之间不能跃迁，也就是说出此以外的能级之间时不能以光子的形式辐射出能量不同原子辐射的波长在380nm-780nm之内的可见光颜色均不相同，如果以更高分辨率的线状光谱而言，同种原子在不同波长的光也不同但实际上 以连续光谱为研究对象，同一种原子发射的可见光以特征光谱为主要颜色， 而不同能级之间的辐射波长不同所导致可见光颜色比主颜色偏淡或者偏浓钠原子受激辐射的可见光波长在589nm为纯黄光但是由于不同能级之间 存在不同线状光谱因此在大于555nm小于595nm之间都为黄色光带，只是以 589nm为中心越向两边黄光偏淡而已。

正是利用原子受激辐射发光颜色受能量和不同原子特征光谱的影响，金 卤灯可以通过选择不同金属元素的金属卤化物来达到控制光源色温的目的3 金属卤化物不同能级的原子或者不同原子受激辐射发光的颜色不同对金卤灯而言 只要控制光源中红橙黄光辐射总能量的比重就可以得到不同色温的光源目 前行业中所使用的金属卤化物配比都以控制金属卤化中钠元素的比重来控制 色温4 金卤灯色温偏差原理金卤灯正常工作时，电弧管腔体中气压和电弧区域各原子浓度均稳定 当电路处于工作状态时两电极之间形成较强的点电场，电弧区域内游离带电 离子在电场中做加速运动由于在电弧管腔体中分布着游离的金属原子、卤 素原子和汞原子，因此在离子运动的轨迹当中会与游离金属原子发生非弹性 碰撞离子在电场中加速运动的能量（离子）=l/2m（离子）v2 +E （初能量）（带电离子在电弧区域不断与原子发生碰撞而失去能量同时又不断在电场 中加速运动获得能量，当带电离子与原子发生非弹性碰撞时E （初能量）工0, 发生弹性碰撞时E （初能量）=0E （初能量）为带电离子与游离金属原子发生能 量交换后剩下的小部分能量）根据能量守恒定律满足如下公式:△E （高能离子）+游离原子=（低能）+激发态原子（高能）„】△E （低能离子）+游离原子=（低能）+激发态原子（低能）„2如果离子在电场中加速后获得足够大的能量将满足如下关系式：△Ee （高能离子）+游离原子二（低能）+ e +金属正离子„3当离子在电场中获得较咼能量后满足关系式（1）或者伴随关系式（3）。

满 足1式，激发态原子跃迁的能级高从而辐射高能量光子，所对应的光波长偏 短色温偏高当离子在电场中获得比较低的能量后满足关系式（2），则发 出的光色温偏低根据以上分析可以得出金卤灯发光色温的高低来自于电场中带电离子 所获得的能量满足如下关系式：△E （离子）=1/2m （离子）V?+E（初能量）V = 1/2a t2 5a = F/ m （离子） 6F = EXq 7由（4）、（5）、（6）、（7）得出：△E（离子）=1/2 （EXq） /m （离子）t2+E （初能量）m （离子）为带电离子重量，V为例子在电场中加速运动直到与金属原子碰撞时的末速度，a为带电离子在电场中运动的加速度，t为带电离子在电场中加速运动的时间（带电离子与游离原子发生非弹性碰撞后在电场中加速运动直到与下一原子发生碰撞的时间），F为带电离子在电场中受到的电场力，E为电场强度（两电极之间为点电场，为了便于计算因此模拟为匀强电场），q为带电离子的电荷量（单位:库伦）带电离子种类不变，m（离子）、q不便电场强度E主要受电极之间的距 离和输入电压影响，在极距和电压波动范围内电场强度E变化不大可以模拟 为定值带电离子与金属原子进行能量转换过程中E （初能量）所产生的影响较 小，因此也可以看做一个定值。

由（8）式可以得出（离子）-t ,即带电 离子能量与加速运动的时间成正比图6电弧区域带电离子运动轨迹什么因素影响带电离子在电弧区域加速的时间t呢？带电离子在电场中做加速运动的轨迹上会分布一些游离金属原子，其中可能是汞原子- 也可能是金属原子以图6为例：表示带电离子与金属原子发生三次碰撞的 情形，假设在发生三次碰撞的总时间为T,那么带电离子在三次碰撞后再加 速运动的平均加速时间t=T/3当这些分布的金属原子在带电离子运动轨迹 上出现的频率偏小时，如果在同样时间T内图6中带电离子只与金属原子发 生2次碰撞时那t=T/2；这些分布的金属原子在带电离子运动轨迹上出现的 频率偏大时，如果在同样时间T内图8中带电离子只与金属原子发生4次碰 撞时那t=T/4游离金属原子在带电离子运动轨迹出现的频率来自两个因数：1.同样电 弧管腔体体积时，来自于游离金属原子的数量多少的影响，也就是填充的金 属卤化物量或者汞量游离原子数量多时游离原子浓度偏大，出现频率偏大; 量少则频率偏小2.同样电弧管腔体体积和填充物的数量，来自电弧管内 部温度得影响，温度偏高游离原子活性增强，热运动加速，在单位时间内将 会出现在更多的位置，在带电离子运动轨迹上出现的频率增大；反之则出现 频率偏小。

综合以上分析可以得出：影响金卤灯发光色温波动的根本原因来自于游 离原子的浓度和电弧管内部温度，或者因电弧管内部温度分布不均导致游离金属原子浓度波动5 金卤灯光源色温的控制事实告诉我们填充某标准色温的金属填充物金卤灯在后期制作完成后色温存在较大偏差如何能够更好控制金卤灯色温已经成为同行业一致追求 的目标金卤灯在制作过程中每一个工序参数都与色温有着密切的关系笔 者曾对70W石英金卤灯色温做过数理统计分析：跟踪70W5000K（稀土系列）、 70W4000K （钪钠系列）2个规格的电弧管各100组，按照一一对应的原则， 分别测量出：电极之间的距离（极距）、电弧管腔体长度（碗距）、粉界（图 8）、涂粉重量、电弧管（涂粉之前）正视面和俯视面图片（如图7）、成 灯管压（稀土系列成灯为G12，钪钠系列成灯为双端）、成灯色温。