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20页第十五章 傅里叶级数§1 傅里叶级数 §2 以2l为周期的函数的展开式§3 收敛定理的证明§1 傅里叶级数首页×一、三角函数·正交函数系在科学实验与工程技术的某些现象中,常会碰到一种周期运动最简单的 周期运动,可用正弦函数来描写1)由(1)所表达的周期运动也称为简谐振动,其中 为振幅, 为初相角, 为角频率,于是简谐振动 的周期是 所以函数(2)的周期为 对无穷多个简谐振动进行叠加就得到函数项 级数的叠加2)(由于简谐振动 的周期为较为复杂的周期运动,则常是几个简谐振动若级数(3)收敛,则它所描述的是更为一般的周期运动现象 对于级数(3),只要讨论 (如果 , 可用 代替 )的情形 由于所以记 则级数(3’)可写成(3)(3’)它是由三角函数列(也称为三角函数系) 1, , , , ,… , , … (4)所产生的一般形式的三角函数容易验证,若三角级数(4)收敛,则它的和一定是一个以 为为周期的函数证 对任何实数,由于应用魏尔斯特拉斯判别法(定理13.5)就能推得本定理的结论。
□ 为进一步研究三角级数(4)的收敛性,先探讨三角函数系(5)具有 哪些特性首先容易看出,三角函数系(5)中所有函数具有共同的周期 .关于三角级数(4)的收敛性有如下定理: 定理 15.1 若级数收敛,则级数(4)在整个数轴上绝对收敛且一致收敛其次,在三角函数系(5)中,任何两个不相同的函数的乘积在上的积分都等于零,即(6) (7) 而(5)中任何一个函数的平方在上的积分都不等于零,即(8)通常把两个函数可积,且的函数与称为为在上是正交的三角函数系(5)在上具有正交性,或说说(5)是正交函数系应应用三角函数系(5)的正交性,讨论讨论 三角函数(4)的和函 数与级级数(4)的系数,,之间间的关系定理 15.2 若在整个数轴上且等式右边级数一致收敛,则有如下关系式:(9) (10a)(10b)证证 由定理条件,函数在逐项积分得且可积对(9)式上连续二 以为周期的函数的傅里叶级数由关系式(6)知,上式右边括号内的积分都等于零所以即得现以乘(9)式两边(为正整数),得(11) 从第十三章§1习题4知道,由级数(9)一致收敛,可推出级数(11 )也一致收敛于是对级数(11)逐项求积,有由三角函数的正交性,右边除了以为系数的那一项积分外,其他各项积分都等于0,于是得出(同理,(9)式两边乘以,并逐项求积,可得若是以为周期且在上可积的函数,则可按公式(10)和,它 计算出们称为函数(关于三角函数系数)的傅里叶系数,的傅里叶系数为系数的三角级数(9)称为(关于三角函数系)的傅里叶级数,记作以(12) 这里记号“~”表示上式右边是左边函数的傅里叶级数。
由定理15.2 知道:若(9)式右边的三角级数在整个数轴上一致收敛于其和函数 ,我们知道,若 的导函数在 上连续连续 ,则则称在上光滑但若上除了至多 定义在有有限个第一间断点的函数 的导函数在 上除了至多有限个点外都存在且连续,在这有限个点上导函数 右极限存在,则称 的左、在上 按段光滑 根据下述定义,若函数 上按段光滑,则则有如下重要性质质:在三 收敛敛定理 定理 15.3 若以 为为周期的函数在上按段光滑,则则在每一点的傅里叶级级数(12)收敛敛于在点的左、右极限的算术平均值,即其中为为的傅里叶系数3 在补充定义 在上那些至多有限个不存在点上的值后(仍记为上可积从几何图形上讲,在区间上按段光滑函数,是由有限个光滑弧段所在),1在上可积2 在上每一点都存在,且有:(13) 组成,它至多有有限个第一类间断点与角点(图15-1)收敛定理指出,f的傅里叶级数在点x处收敛于这一点上 的左、右极限的算术平均值 ;而当在点 x 连续时,则有 ,即此时f的傅里叶级数收敛于 于是有如下推论 推论 若f是以 为周期的连续函数,且在 上按段光滑,则 的傅里叶级数在 上收敛于 。
根据收敛定理的假设,是以 为周期的函数,所以系数公式(10)中的积分区间可以改为长度为 的任何区间,而不影响 , 的值(10’) 其中为任何实数注意 在具体讨论函数的傅里叶级数展开式时,常只给出函数 在 (或)上的解析表达式,但应理解为它是定义在整个数轴上以 为周期的函数即在 以外的部分按函数在 上的对应关系作周期延拓如 为上的解析表达式,那么周期延拓后的函数为如图15-2所示因此说函数f的傅里叶级数就是指函数 的傅里叶级数例1 设求的傅里叶级数展开式解 函数及其周期延拓后是按段光滑的,故由定理15.3(收敛定理),它可以展开成傅里叶级数由于当 时,所以在开区间 上在 时,上式右边收敛于例2 把下列函数展开成傅里叶级数 解 f及其周围延拓的图形是按段光滑的,因此它可以展开成傅里叶级数在(10’)中令c=0来计算傅里叶系数如下所以当 时,当 时,由于所以 (14) 当 或 时,由于因此(15) 由(14)或(15)都可推得。





