全息照相基本原理.ppt

光学全息光学全息全息照相概述全息照相概述•全息照相原理全息照相原理是是19481948年年Dennis Gabor Dennis Gabor 为了提高为了提高电子显微镜的分辨本领而提出的电子显微镜的分辨本领而提出的全息全息””是是指物体发出的光波的全部信息：既包括振幅或指物体发出的光波的全部信息：既包括振幅或强度，也包括相位强度，也包括相位•普通照相技术普通照相技术是利用了光能引起感光乳胶发生是利用了光能引起感光乳胶发生化学变化的原理，变化的强度随入射光强的增化学变化的原理，变化的强度随入射光强的增大而增大普通照相使用透镜成像原理，底片大而增大普通照相使用透镜成像原理，底片上化学反应的强度直接由物体各处的明暗决定，上化学反应的强度直接由物体各处的明暗决定，即由入射光波的强度决定即由入射光波的强度决定 人眼能够识别物体的三维立体图象，是借助物人眼能够识别物体的三维立体图象，是借助物光波的主要特征参量光波的主要特征参量——振幅、波长和相位对人体振幅、波长和相位对人体视觉的作用视觉的作用光波的光波的振幅振幅反映了光的反映了光的强弱强弱，给人眼以物体，给人眼以物体明暗明暗的感觉；的感觉；光波的光波的波长波长反映了光波的反映了光波的频率频率，给人眼以，给人眼以色彩色彩的感觉；的感觉；光波的光波的相位相位反映了光波反映了光波等相位面的形状等相位面的形状，给人以，给人以立体立体的感觉。

的感觉６６.1 全息照相的原理全息照相的原理 ( Principle of holography ) 一一一一. . 全息照相如何记录物光波的振幅和相位？全息照相如何记录物光波的振幅和相位？全息照相如何记录物光波的振幅和相位？全息照相如何记录物光波的振幅和相位？ 一般情况下，当两束相干光的位相相同时，合成光源的振动（相应的光一般情况下，当两束相干光的位相相同时，合成光源的振动（相应的光强）就增强，反之，光波的振动就减弱强）就增强，反之，光波的振动就减弱而光的位相是随位置变化的，因此，光波的振动增强和减弱也随位置而变化而光的位相是随位置变化的，因此，光波的振动增强和减弱也随位置而变化这样，在两束光的交叠处就产生强弱相间的干涉条纹条纹的分布情况反映这样，在两束光的交叠处就产生强弱相间的干涉条纹条纹的分布情况反映了合成光波的位相在不同位置的变化情况了合成光波的位相在不同位置的变化情况因此，利用两束光的干涉所产生的干涉条纹可以有效地把位相的变化情况记因此，利用两束光的干涉所产生的干涉条纹可以有效地把位相的变化情况记录下来，全息摄影就是利用光的干涉把景物散射光波以干涉条纹的形式，即录下来，全息摄影就是利用光的干涉把景物散射光波以干涉条纹的形式，即把光波的振幅和位相记录在感光材料上，也就是说，把物体的全部信息都记把光波的振幅和位相记录在感光材料上，也就是说，把物体的全部信息都记录下来，因而具有获得立体图像的许多优点。

录下来，因而具有获得立体图像的许多优点 利用利用干涉干涉和和衍射衍射原理，将物光波的特征参量原理，将物光波的特征参量——振幅和相位以振幅和相位以干涉条纹干涉条纹的形式记录下来，并在一定条件下使其再现，从而形成与的形式记录下来，并在一定条件下使其再现，从而形成与原物体逼真的立体图象原物体逼真的立体图象全息照相的过程分两步：全息记录和全息再现全息照相的过程分两步：全息记录和全息再现二二. 全息照相的过程全息照相的过程•拍摄全息照片的基本光路拍摄全息照片的基本光路大致如图大致如图•一激光光源（波长为一激光光源（波长为 λ λ ）的光分成两部分：直接）的光分成两部分：直接照射到底片上的叫参考光；照射到底片上的叫参考光；另一部分经物体表面散射另一部分经物体表面散射的光也照射到照相底片，的光也照射到照相底片，称为物光参考光和物光称为物光参考光和物光在底片上各处相遇时将发在底片上各处相遇时将发生干涉，底片记录的即是生干涉，底片记录的即是各干涉条纹叠加后的图像各干涉条纹叠加后的图像•关于强度：显然参考关于强度：显然参考光各处的强度是一样光各处的强度是一样的，但由于物体表面的，但由于物体表面的反射率不同，所以的反射率不同，所以物光的强度各处不同。

物光的强度各处不同因此，参考光和物光因此，参考光和物光叠加干涉时形成的干叠加干涉时形成的干涉条纹各处浓淡也就涉条纹各处浓淡也就不同二二二二. . 全息照相的过程全息照相的过程全息照相的过程全息照相的过程（一）记录（一）记录物光波的记录过程是一个光波的干涉过程物光波的记录过程是一个光波的干涉过程 如图，设记录平面为如图，设记录平面为xy平面，平面，该平面上物光波的复振幅分布为：该平面上物光波的复振幅分布为：参考光波在记录平面上的复振幅分布为：参考光波在记录平面上的复振幅分布为：两相干光波在记录平面上的合光场的复振幅分布为：两相干光波在记录平面上的合光场的复振幅分布为：所以，合光场的光强分布为：所以，合光场的光强分布为：123第第1项项是物光波在记录平面上造成的强度分布，它不均匀，是物光波在记录平面上造成的强度分布，它不均匀，但实验上一般让它比参考光波弱很多但实验上一般让它比参考光波弱很多第第2项项是参考光波在记录平面上造成的强度分布，因为一般是参考光波在记录平面上造成的强度分布，因为一般采用简单的平面波或球面波作为参考光，因此，该项近似为采用简单的平面波或球面波作为参考光，因此，该项近似为常数，即光斑均匀。

常数，即光斑均匀第第3项项是物光波和参考光波的交叉项它是物光与参考光是物光波和参考光波的交叉项它是物光与参考光的干涉图样，包含了振幅和相位的信息的干涉图样，包含了振幅和相位的信息用记录介质将它们记录下来，就是一张全息图！用记录介质将它们记录下来，就是一张全息图！记录介质记录介质记录介质一般使用记录介质一般使用 全息干板全息干板全息干板全息干板玻璃基板上涂敷卤化银乳胶，乳胶的颗粒很小，密度大，玻璃基板上涂敷卤化银乳胶，乳胶的颗粒很小，密度大，保证干板的高分辨率保证干板的高分辨率全息干板的作用相当于一个全息干板的作用相当于一个线性变换器线性变换器它将曝光期间它将曝光期间的入射光强线性地变换为显影后负片的振幅透过率如的入射光强线性地变换为显影后负片的振幅透过率如图：图：必须将曝光量变化范围控制在必须将曝光量变化范围控制在t-E曲线的线性段内曲线的线性段内全息图的复振幅透过率可以记为：全息图的复振幅透过率可以记为：-----未曝光时的干板透过率未曝光时的干板透过率t-E曲线上直线部分的斜率，称为全息感光度曲线上直线部分的斜率，称为全息感光度曝光时间曝光时间假定参考光在整个记录表面上是均匀的，有假定参考光在整个记录表面上是均匀的，有其中其中tb表示均匀偏置透过率。

表示均匀偏置透过率 曝光后的干板经过显影、定影处理后，就得到全息照曝光后的干板经过显影、定影处理后，就得到全息照片全息照片呈现出来的是干涉条纹，不是物体的像全息照片呈现出来的是干涉条纹，不是物体的像（二）再现（二）再现•观察全息照片的观察全息照片的光路如图：光路如图：设用复振幅分布为设用复振幅分布为 的相干光束作为参考光，的相干光束作为参考光，部分入射光束透过干板产生衍射，绝大部分光被乳胶吸收，部分入射光束透过干板产生衍射，绝大部分光被乳胶吸收，少部分被反射少部分被反射将合光强的分布表达式代入，有将合光强的分布表达式代入，有此式表示了全息照相再现过程的基本方程此式表示了全息照相再现过程的基本方程下面分析再现过程：下面分析再现过程：再现照明光束采用原相干参考光束再现照明光束采用原相干参考光束 （（ ））上式中各个量的物理意义见图：上式中各个量的物理意义见图：u1：代表再现照明光束经过全：代表再现照明光束经过全息照片后的透射波，透射率为息照片后的透射波，透射率为tb，即全息图再现中的零级衍射，即全息图再现中的零级衍射波。

波u2：由于：由于A02是物光波振幅的平是物光波振幅的平方，即物光波在干板上的光强方，即物光波在干板上的光强分布，它在全息图上呈现一种分布，它在全息图上呈现一种“散斑散斑”的图象，称为散斑衍的图象，称为散斑衍射晕u3：代表了：代表了 级衍射光波，级衍射光波，与原物光波相比，它多了与原物光波相比，它多了 这个常系数，因而这个常系数，因而u3与原物光波与原物光波具有相同的相位，而振幅仅相差具有相同的相位，而振幅仅相差一个常数一个常数u3这一项准确再现了原物光这一项准确再现了原物光波的信息，它给人体的视觉波的信息，它给人体的视觉与物光波完全相同，其反向与物光波完全相同，其反向延长线构成原物的虚象延长线构成原物的虚象u4：代表了：代表了-1级的衍射波，级的衍射波，而原物光波而原物光波u4与原物光波的相位信息相差一个负号，表明再现物光波与原物光波的相位信息相差一个负号，表明再现物光波与原物光波共轭对于波面而言，如果原物光波发散，则与原物光波共轭对于波面而言，如果原物光波发散，则再现物光波是会聚的，它将构成一个实赝像再现物光波是会聚的，它将构成一个实赝像。

全息图什锦英女王的全息照片英女王的全息照片 6.2 同同轴全息与离全息与离轴全息全息 一一. 同轴全息图同轴全息图1. 记录光路记录光路被拍摄的物体：必须高度透明，如幻灯片、照相负片等被拍摄的物体：必须高度透明，如幻灯片、照相负片等.当这样一个物体被准直相干光源照明时，透射光由两部分组成：当这样一个物体被准直相干光源照明时，透射光由两部分组成：（（1）由）由t0 项透过的一个强而均匀的平面波；项透过的一个强而均匀的平面波；（（2）由透射率变化）由透射率变化 形成弱的散射波形成弱的散射波 用公式可以表示为：用公式可以表示为：平均透射率，相平均透射率，相当于参考光，即当于参考光，即上图的上图的直接透射直接透射波波表示在平均透射率上下的表示在平均透射率上下的变化，相当于物光波，即变化，相当于物光波，即图中的图中的衍射波衍射波条件：条件：<<性记录条件下，所得到的全息图的振幅透过率为：性记录条件下，所得到的全息图的振幅透过率为：全息干板记录下来后，经过显影、定影，即得到全息图！全息干板记录下来后，经过显影、定影，即得到全息图！投射到离物体距离为投射到离物体距离为z0处的照相底片上的光强为：处的照相底片上的光强为：注：因为注：因为R具有均匀性，因此用具有均匀性，因此用R表示参考光即可，不写表示参考光即可，不写R(x,y)。

2. 再现光路再现光路用振幅为用振幅为C的平面波垂直入射全息图，则透射光场为：的平面波垂直入射全息图，则透射光场为：U1是直接通过透明底片的平面波，它受到均匀衰减而未受散射；是直接通过透明底片的平面波，它受到均匀衰减而未受散射；U3表示正比于原始散射波表示正比于原始散射波 ，看起来是从原始物体的一个虚象发，看起来是从原始物体的一个虚象发出的，如图所示出的，如图所示U4正比于正比于O*(x,y) ，它将形成一个实象，位于透明底片和虚象相反的另，它将形成一个实象，位于透明底片和虚象相反的另一面，离底片的距离为一面，离底片的距离为z0结论：结论：同轴全息图同时产生物体透射率变化同轴全息图同时产生物体透射率变化 的实象和虚象，两个像的中心都在全息图的轴上我的实象和虚象，两个像的中心都在全息图的轴上我们将这两个像称为孪生像它们相隔距离为们将这两个像称为孪生像它们相隔距离为2z0，并，并且有一个相干背景伴随出现且有一个相干背景伴随出现U2可忽略不计，因为有可忽略不计，因为有 ，意味着物光比参考光弱得多；，意味着物光比参考光弱得多；<<3. 同轴全息图的局限性同轴全息图的局限性（（1）最大的局限是这种全息图要求被拍摄物体的透明）最大的局限是这种全息图要求被拍摄物体的透明度很高，因此，用一张同轴全息图，只能对透明的背景度很高，因此，用一张同轴全息图，只能对透明的背景上的不透明字母这样的物体实现再现。

上的不透明字母这样的物体实现再现透明的背景上的不透明字母透明的背景上的不透明字母不透明背景上的透明字母不透明背景上的透明字母（（2）产生不可分离的孪生像当对实像聚焦时，总是伴）产生不可分离的孪生像当对实像聚焦时，总是伴随一个离焦的虚像；同样，对虚像聚焦时，总是伴随一随一个离焦的虚像；同样，对虚像聚焦时，总是伴随一个离焦的实像个离焦的实像3）直接透过透明片的平面波，大大降低了像的反衬度直接透过透明片的平面波，大大降低了像的反衬度二二. 离轴全息图离轴全息图1. 记录光路记录光路由美国的利思、乌帕特立克斯首先提出由美国的利思、乌帕特立克斯首先提出准直光束一部分直接照射到物体上，物体的透过率为准直光束一部分直接照射到物体上，物体的透过率为 ；；另一部分照射到物体上方的棱镜，以倾角另一部分照射到物体上方的棱镜，以倾角 偏折到全息底片上偏折到全息底片上全息底片上光照的复振幅分布为物光和参考光的叠加，即全息底片上光照的复振幅分布为物光和参考光的叠加，即物光波参考光波其中参考光波的空间频率为其中参考光波的空间频率为因此，底片上的强度分布为因此，底片上的强度分布为把把O(x,y)表示为振幅和相位分布表示为振幅和相位分布则有则有满足线性记录条件下，得到的全息图的复振幅透过率为满足线性记录条件下，得到的全息图的复振幅透过率为经过显影、定影后，得到全息图！经过显影、定影后，得到全息图！2. 再现光路再现光路把一束振幅为把一束振幅为C的均匀平面波垂直入射到全息图，如图示，透射光场为的均匀平面波垂直入射到全息图，如图示，透射光场为U1代表一个沿透明底片轴传播的平面波，是直接透射光；代表一个沿透明底片轴传播的平面波，是直接透射光；U2是空间变化的一个光锥，主要能量靠近底片轴；是空间变化的一个光锥，主要能量靠近底片轴；U3正比于原物的波前，意味着该项将形成物体的一个虚象；正比于原物的波前，意味着该项将形成物体的一个虚象；U4正比于原物波前的共轭，意味着在底片的另一侧形成物体的一个正比于原物波前的共轭，意味着在底片的另一侧形成物体的一个实象。

实象意味着虚象偏离轴一意味着虚象偏离轴一个角度个角度  由于采用了具有一偏角的参考光束，所以再现原由于采用了具有一偏角的参考光束，所以再现原物时，物时，O和和O*有不同的传播方向，使得虚像、实像在方有不同的传播方向，使得虚像、实像在方向上相互偏离，并且还与向上相互偏离，并且还与U1、、U2分开要成功地分离实像和虚像，必须选择合适的参考角要成功地分离实像和虚像，必须选择合适的参考角 ，使，使4. 孪生像完全分离的条件孪生像完全分离的条件不考虑全息图本身的有限孔径不考虑全息图本身的有限孔径再现光波采用最简单的单位振幅平面光波垂直入射，即再现光波采用最简单的单位振幅平面光波垂直入射，即C=1，有，有假设物体的最高空间频率为假设物体的最高空间频率为B周周/mm，于是频谱，于是频谱G0如图所示如图所示条件：条件： 时，时，G3和和G4才不会与才不会与G1、、G2重叠 当参考光比物光强得多时，这个要求可以减弱一当参考光比物光强得多时，这个要求可以减弱一些从物理上来看，些从物理上来看，G2项是由物体上每一点和物体上项是由物体上每一点和物体上所有其他点的光干涉产生的，而所有其他点的光干涉产生的，而G3和和G4项都是参考光项都是参考光和物光的干涉所引起。

当物光大大弱于参考光时，和物光的干涉所引起当物光大大弱于参考光时，G2项比项比G1、、G3和和G4小得多，可以忽略不计这时，最小小得多，可以忽略不计这时，最小参考角只要使参考角只要使G3和和G4互相分离即可，即：互相分离即可，即：推广的离轴全息光路装置推广的离轴全息光路装置6.3 各种全息各种全息图 一一. 全息图的分类全息图的分类全息图的类型可以从不同的观点来分类，一般有以下六种分法：全息图的类型可以从不同的观点来分类，一般有以下六种分法：1. 按制作全息图的方法按制作全息图的方法光学记录全息图光学记录全息图——采用在感光材料上记录参、物光波干采用在感光材料上记录参、物光波干涉条纹的方法；涉条纹的方法；计算机制作全息图计算机制作全息图——先用计算机计算出全息图上抽样点先用计算机计算出全息图上抽样点参考光和物光叠加后的复振幅，然后用一种编码技术，用参考光和物光叠加后的复振幅，然后用一种编码技术，用计算机绘图仪绘制全息图，再用精密照相机缩小到应有的计算机绘图仪绘制全息图，再用精密照相机缩小到应有的尺寸2. 按全息图复振幅透射系数按全息图复振幅透射系数振幅型全息图振幅型全息图相位型全息图相位型全息图混合型全息图混合型全息图3. 按全息图结构按全息图结构透射全息图透射全息图——物光波和参考波自记录介质的同一侧入射。

物光波和参考波自记录介质的同一侧入射反射全息图反射全息图——物光波和参考波自两侧入射在记录介质上物光波和参考波自两侧入射在记录介质上透射全息图透射全息图反射全息图反射全息图4. 按参考光波和物光波的主光线方向按参考光波和物光波的主光线方向同轴全息图同轴全息图离轴全息图离轴全息图5. 按物体衍射光场按物体衍射光场 通常全息记录过程中物体被光波照射，产生衍射光通常全息记录过程中物体被光波照射，产生衍射光波衍射光场有三种类型：波衍射光场有三种类型：索末菲全息图索末菲全息图菲涅耳全息图菲涅耳全息图夫琅和费全息图夫琅和费全息图6. 光纤全息术光纤全息术 利用光纤和光纤束作为传光和传输像的元件，利用光纤和光纤束作为传光和传输像的元件，拍摄全息图，叫做拍摄全息图，叫做光纤全息术光纤全息术物物耦合器耦合器激光器激光器光纤透镜光纤透镜光纤光纤光纤束光纤束二二. 基元全息图基元全息图基元全息图基元全息图——由单一物点发出的光波与参考光波干涉构成的全息图由单一物点发出的光波与参考光波干涉构成的全息图一般可以分为下列（一般可以分为下列（a）、（）、（b）、（）、（c）和（）和（d）四种情况：）四种情况：（（a）平面波与平面波的干涉，形成的条）平面波与平面波的干涉，形成的条纹平行等间距，面间距与夹角有关；纹平行等间距，面间距与夹角有关；（（b）平面波与发散球面波的干涉，形成的条）平面波与发散球面波的干涉，形成的条纹的峰值强度面是一族旋转抛物面；纹的峰值强度面是一族旋转抛物面；（（c）两个发散球面波的干涉，峰值强度）两个发散球面波的干涉，峰值强度面是旋转双曲面，转轴为两个点光源的面是旋转双曲面，转轴为两个点光源的连线；连线；（（d）一个发散球面波与一个会聚球面波）一个发散球面波与一个会聚球面波的干涉，峰值强度面是一族旋转椭圆面，的干涉，峰值强度面是一族旋转椭圆面，两个点光源的位置是旋转椭圆面的焦点。

两个点光源的位置是旋转椭圆面的焦点Page 235-236对记录介质分辨率的要求：对记录介质分辨率的要求：光栅的频率：光栅的频率：物体可以看成是物体可以看成是点源的线性组合点源的线性组合下面讨论点源全息图：下面讨论点源全息图：1. 记录记录物光物光 参考光参考光 均发出球面波均发出球面波由于全息干板由于全息干板H 放置在菲涅耳衍射区内，球面波可以近似描述，有放置在菲涅耳衍射区内，球面波可以近似描述，有H 平面上的物光波平面上的物光波参考光波参考光波所以，记录平面所以，记录平面H 上的复振幅分布为上的复振幅分布为光强光强全息图的透过率为全息图的透过率为2. 再现再现再现光波为球面波，波长为再现光波为球面波，波长为 ，如图：，如图：在再现光的照射下，透射光由在再现光的照射下，透射光由4项组成其中最重要的是第其中最重要的是第3项和第项和第4项上面两个式子，结构相似二次项表示的是球面波的相位因子；上面两个式子，结构相似二次项表示的是球面波的相位因子；一次项表示倾斜传播的平面波的相位因子一次项表示倾斜传播的平面波的相位因子。

上述表达式具有的标准形式为：上述表达式具有的标准形式为：因此，可以写出像点的坐标：因此，可以写出像点的坐标：像的横向放大率：像的横向放大率：像的纵向放大率：像的纵向放大率：3. 几种特殊情况的讨论几种特殊情况的讨论 有了前面一般性的讨论，我们在解决实际问题时，可以将条件代有了前面一般性的讨论，我们在解决实际问题时，可以将条件代入，得到相应的结果，即计算出全息图成像的位置入，得到相应的结果，即计算出全息图成像的位置1）再现光波是原参考光波，即）再现光波是原参考光波，即代入前面得到的像点坐标公式，有代入前面得到的像点坐标公式，有及当当 ，分量波，分量波U3产生物点的虚像；产生物点的虚像； ，产生物点的实像产生物点的实像分量波分量波U4产生物点的一个产生物点的一个虚像，位于物点处，是物虚像，位于物点处，是物点的准确再现点的准确再现（（2）再现光波是原参考光波的共轭，即）再现光波是原参考光波的共轭，即有有及及分量波分量波U3产生物点的实像，这个像点与物点关于全息图镜面对称产生物点的实像，这个像点与物点关于全息图镜面对称分量波分量波U4产生物点的虚像，也可以产生实像。

产生物点的虚像，也可以产生实像(3)参考光波和再现光波是沿参考光波和再现光波是沿z轴传播的完全一样的平轴传播的完全一样的平面波，即面波，即则有则有 此时得到两个像点，一个实像，一个虚像，此时得到两个像点，一个实像，一个虚像，它们位于全息图的两侧，对称分布它们位于全息图的两侧，对称分布二二. 傅立叶变换全息图傅立叶变换全息图 傅立叶变换全息图傅立叶变换全息图——当记录介质接收到的光波场当记录介质接收到的光波场是物光波的傅立叶变换时，所记录下来的全息图称为傅是物光波的傅立叶变换时，所记录下来的全息图称为傅立叶变换全息图立叶变换全息图1. 记录记录设物光分布物光分布为 ，则其频谱其频谱为式中：空间频率式中：空间频率 , 是透镜焦距是透镜焦距参考光可以是平行光，也可以是点光源，这里以平行光为例参考光可以是平行光，也可以是点光源，这里以平行光为例产生平行光的点光源位置：产生平行光的点光源位置：位于物平面上点（0，-b）处点光源的复振幅分布为：点光源的复振幅分布为：它在透镜的后焦平面上形成的频谱为：它在透镜的后焦平面上形成的频谱为：点光源因此，后焦面上光场分布（即照射到全息底片上的光场）为：因此，后焦面上光场分布（即照射到全息底片上的光场）为：光强光强：全息图的复振幅透过率全息图的复振幅透过率为2. 再现再现用振幅为用振幅为C的平面波垂直照射全息图，得到透射光波的复振幅为：的平面波垂直照射全息图，得到透射光波的复振幅为：1、、2项与物光再现没有直接关系；项与物光再现没有直接关系；第第3项：与物光项：与物光 的傅立叶频谱成正比；的傅立叶频谱成正比；第第4项：与物光项：与物光 的傅立叶共轭频谱成正比。

的傅立叶共轭频谱成正比全息图 因此，要得到物体的再现像，必须在全息图的后方放因此，要得到物体的再现像，必须在全息图的后方放置透镜，并且使全息图恰好放置在透镜的前焦平面上置透镜，并且使全息图恰好放置在透镜的前焦平面上推导后焦面上的光场分布：推导后焦面上的光场分布：全息图透镜再现像平面计算结果：计算结果：表示直接透射光经过透镜会聚在像表示直接透射光经过透镜会聚在像面中心产生的亮点；面中心产生的亮点；形成焦点附近的一种晕轮光；形成焦点附近的一种晕轮光；原始像的复振幅，中心位于反射坐标系原始像的复振幅，中心位于反射坐标系的的 处；处；共轭像的复振幅，中心位于反射坐标系共轭像的复振幅，中心位于反射坐标系的的 处；处；注意事项：注意事项：如果物体在如果物体在y方向的宽方向的宽度为度为wy，为了避免再现像与晕轮，为了避免再现像与晕轮光重叠，必须满足：光重叠，必须满足：EE三三. 像全息图像全息图 像面全息图也是一种离轴全息图，它记录的是物像面全息图也是一种离轴全息图，它记录的是物体本身或物体成像的光场分布一般来说，如果物体体本身或物体成像的光场分布。

一般来说，如果物体靠近记录底片，不便于引入参考光因此，通常采用靠近记录底片，不便于引入参考光因此，通常采用成像方式产生像光波成像方式产生像光波1. 记录方法记录方法（（1）透镜成像法）透镜成像法（（2）二次记录全息图法）二次记录全息图法步骤步骤1. 在全息底片在全息底片H1上记录物体的菲涅耳全息图；上记录物体的菲涅耳全息图；步骤步骤2. 利用共轭参考光照明利用共轭参考光照明H1，再现实像，将全息底，再现实像，将全息底片片H放在实像处记录像面全息图放在实像处记录像面全息图像面全息的主要特点：像面全息的主要特点：可以利用扩展的白光光源照明再现可以利用扩展的白光光源照明再现 主要应用：主要应用：全息显示全息显示 为什么像面全息图可以用白光来观察？为什么像面全息图可以用白光来观察？ 普通的全息图，记录的是离轴部分的波带片，由于普通的全息图，记录的是离轴部分的波带片，由于条纹间隔小，白光中各种不同的波长会造成高色散，从条纹间隔小，白光中各种不同的波长会造成高色散，从而导致像模糊而导致像模糊 像面全息记录的是波带片的中心部像面全息记录的是波带片的中心部分，条纹间隔较大，色散减小。

分，条纹间隔较大，色散减小如果如果物体严格位于全息底片上，那么再现物体严格位于全息底片上，那么再现像也位于全息图平面上，则表现为消像也位于全息图平面上，则表现为消色散因此，用白光作为再现光源，色散因此，用白光作为再现光源，也能得到质量较好的像也能得到质量较好的像２．再现光源的宽度和光谱跨度对像全息的影响２．再现光源的宽度和光谱跨度对像全息的影响（１）再现光源宽度对再现像的影响（１）再现光源宽度对再现像的影响（２）再现光源光谱宽度对再现像的影响（２）再现光源光谱宽度对再现像的影响四四. 彩虹全息图彩虹全息图 利用记录时在光路的适当位置加狭缝，再现时利用记录时在光路的适当位置加狭缝，再现时同时再现狭缝像，从而限制观察者的眼睛观察全息同时再现狭缝像，从而限制观察者的眼睛观察全息图的角度图的角度特点：特点：可以白光再现可以白光再现，即用白光来观察全息像即用白光来观察全息像实现彩虹全息图的方法：实现彩虹全息图的方法：二步彩虹全息二步彩虹全息一步彩虹全息一步彩虹全息二步彩虹全息二步彩虹全息1. 拍摄物拍摄物O的三维全息图的三维全息图H1作为作为母全息图或掩膜（如图（母全息图或掩膜（如图（a））；））；2. 用用R光的共轭光光的共轭光R*照明照明H1得得到物到物O的共轭赝像的共轭赝像O*，以，以 O*作作为物光，引入另一个参考光为物光，引入另一个参考光R和和一条狭缝制作彩虹全息图一条狭缝制作彩虹全息图H，，（如图（（如图（b））。

注意：狭缝注意：狭缝S在此放置的位置及所起的作用在此放置的位置及所起的作用位置：在位置：在H1和和H之间；之间；作用：限制了衍射光束，作用：限制了衍射光束，H实际上记录了许多窄条状实际上记录了许多窄条状的全息图，其宽度为的全息图，其宽度为 3. 彩虹全息图的再现彩虹全息图的再现 用共轭参考光用共轭参考光R*再现全息再现全息图图H，产生第二次赝像产生第二次赝像 第二次赝像中包括了原物第二次赝像中包括了原物的像和狭缝的像的像和狭缝的像 当人的眼睛位于狭缝的像当人的眼睛位于狭缝的像处（如图处（如图S‘），则可以看见完），则可以看见完整的再现像整的再现像 如果用白光点光源照明，如果用白光点光源照明，物体和狭缝的再现像将因波长物体和狭缝的再现像将因波长的不同而变化，在不同波长狭的不同而变化，在不同波长狭缝像的位置看到不同颜色的像缝像的位置看到不同颜色的像一步彩虹全息一步彩虹全息 一步彩虹全息的记录光路是在全息底片与物体之间插入一个成像透镜和一一步彩虹全息的记录光路是在全息底片与物体之间插入一个成像透镜和一个水平狭缝，把物体和狭缝的像一次记录下来，由于狭缝放置的位置不同，一个水平狭缝，把物体和狭缝的像一次记录下来，由于狭缝放置的位置不同，一步彩虹全息图的记录光路有两种：步彩虹全息图的记录光路有两种：赝像记录光路赝像记录光路和和真像记录光路真像记录光路。

从本质上讲，一步彩虹全息和二步彩虹全息毫无区别从本质上讲，一步彩虹全息和二步彩虹全息毫无区别 彩虹全息的本质：彩虹全息的本质：在观察者与物体的再现像之间形成一个狭缝像，使在观察者与物体的再现像之间形成一个狭缝像，使观察者通过狭缝像来看物体的像，以实现白光再现单色像观察者通过狭缝像来看物体的像，以实现白光再现单色像1.赝像记录光路和再现赝像记录光路和再现记录光路再现光路2. 真像记录光路和再现真像记录光路和再现记录光路再现光路彩虹全息的像质讨论彩虹全息的像质讨论（（1）像的单色性）像的单色性 彩虹全息用白光照明再现的单色像与激光照明再现的单色像有所彩虹全息用白光照明再现的单色像与激光照明再现的单色像有所不同它包含一个小的波长范围不同它包含一个小的波长范围 ，设在某一固定位置所观察到，设在某一固定位置所观察到的单色像的波长范围是从的单色像的波长范围是从 到到 ，则，则 称为像的单色性称为像的单色性设狭缝的宽度为设狭缝的宽度为a，狭缝与全息图的距离为，狭缝与全息图的距离为zs，人眼瞳孔直径为，人眼瞳孔直径为D，参，参考光与物光的夹角为考光与物光的夹角为 。

则则 由此式可以得知：由此式可以得知：参考光与物光的夹角越大，观察参考光与物光的夹角越大，观察距离越远，狭缝越窄，则像的单色性越好距离越远，狭缝越窄，则像的单色性越好（（2）像的分辨率）像的分辨率 彩虹全息要引入一条狭缝，狭缝的存在会引起边缘分辨率的损失彩虹全息要引入一条狭缝，狭缝的存在会引起边缘分辨率的损失设记录的相干光源波长为设记录的相干光源波长为 ，狭缝与全息底片之间的距离为，狭缝与全息底片之间的距离为s，全，全息底片与点像之间的距离为息底片与点像之间的距离为d，狭缝的宽度为，狭缝的宽度为a，则分辨率（最小分辨，则分辨率（最小分辨距离）为距离）为 从此式可以看出，分辨率与再现光波长无关，它正比于物像的位置以从此式可以看出，分辨率与再现光波长无关，它正比于物像的位置以及狭缝像与全息底片之间的距离，反比于狭缝像的宽度当分辨率小于一定及狭缝像与全息底片之间的距离，反比于狭缝像的宽度当分辨率小于一定值产生像模糊，像模糊随分辨率的减小而增大，即随狭缝宽度的减小而增大值产生像模糊，像模糊随分辨率的减小而增大，即随狭缝宽度的减小而增大（（3）像的色模糊）像的色模糊 当彩虹全息用共轭白光照明时，再现的狭缝存在有限的波长展开当彩虹全息用共轭白光照明时，再现的狭缝存在有限的波长展开 ，这就引起色模糊。

色模糊定义为全息像的弥散距离，经计算，有，这就引起色模糊色模糊定义为全息像的弥散距离，经计算，有色模糊色模糊 式中式中z0是赝像与是赝像与H之间的距离可见，狭缝与全息图距离越远，则像之间的距离可见，狭缝与全息图距离越远，则像的色模糊量越小的色模糊量越小从上面的讨论可以看出：从上面的讨论可以看出： 第一：狭缝是彩虹全息的一个关键元件，再现出的狭缝像在观察第一：狭缝是彩虹全息的一个关键元件，再现出的狭缝像在观察者的眼前起到准单色滤光镜的作用者的眼前起到准单色滤光镜的作用 至于狭缝的宽度，采取折衷的方案缝的宽度越小，再现像的色至于狭缝的宽度，采取折衷的方案缝的宽度越小，再现像的色模糊越小，但分辨率也下降当缝宽小到一定程度时，缝的衍射效应模糊越小，但分辨率也下降当缝宽小到一定程度时，缝的衍射效应使得分辨率大大下降，使像模糊大大增加，同时物光也被衰减得太弱使得分辨率大大下降，使像模糊大大增加，同时物光也被衰减得太弱 第二：使得彩虹全息再现像发生色模糊、像模糊的共同原因是实第二：使得彩虹全息再现像发生色模糊、像模糊的共同原因是实像到全息底片的距离变大因此，对像到全息底片的距离变大。

因此，对z0的大小应控制在一定范围内，的大小应控制在一定范围内，一般在一般在10cm以内五五. 相位全息图相位全息图若全息图的复振幅透过率为若全息图的复振幅透过率为当照明光波通过全息图时，振幅受到均匀的吸收，而当照明光波通过全息图时，振幅受到均匀的吸收，而相位被调制，这种全息图称为相位被调制，这种全息图称为相位全息图相位全息图分两种类型：分两种类型：表面浮雕型表面浮雕型——记录物质的厚度改变，折射率不变记录物质的厚度改变，折射率不变折射率型折射率型——记录物质厚度不变，折射率改变记录物质厚度不变，折射率改变六六. 模压全息图（全息印刷术）模压全息图（全息印刷术）模压全息的制作过程模压全息的制作过程 模压全息图的制作过程可以分为三个阶段，即白光再现模压全息图的制作过程可以分为三个阶段，即白光再现浮雕型全息图的制作、模压金属模板和模压复制浮雕型全息图的制作、模压金属模板和模压复制 浮雕全息图的制作浮雕全息图的制作模压模压电铸金属模板电铸金属模板铸前清洗铸前清洗敏化或水活化处理敏化或水活化处理制作化学镀层制作化学镀层电铸电铸模压全息图的制作流程模压全息图的制作流程 模压全息图要在白光下再观察，多采用彩虹全息图作为全息的母版。

模压全息图要在白光下再观察，多采用彩虹全息图作为全息的母版为了制作电铸金属模的母版，彩虹全息图还必须记录成相位型浮雕全息图为了制作电铸金属模的母版，彩虹全息图还必须记录成相位型浮雕全息图记录介质有多种，通常采用光致抗蚀剂记录介质有多种，通常采用光致抗蚀剂1) (1) 浮雕全息图的制作浮雕全息图的制作(2) 电铸金属模板电铸金属模板 电电铸铸金金属属模模板板，，简简称称电电铸铸电电铸铸也也称称电电成成型型，，目目的的是是将将光光致致抗抗蚀蚀剂剂母母版版上上的的精精细细浮浮雕雕全全息息干干涉涉条条纹纹精精确确地地“转转移移”到到金金属属镍镍板板上上，，以以便便于于工工作作在在模模压机上作为压机上作为“印压模板印压模板”对热塑性薄膜进行大批量复制对热塑性薄膜进行大批量复制3) (3) 模压模压 模压也称压印，即在一定压力和温度下，利用专用模压机将镍板上的全息模压也称压印，即在一定压力和温度下，利用专用模压机将镍板上的全息干涉条纹印刷到聚氯乙烯等热塑料薄膜上以制成模压全息图再将模压全息图干涉条纹印刷到聚氯乙烯等热塑料薄膜上以制成模压全息图再将模压全息图表面镀铝，使之成为反射再现全息图，便于人们观察。

表面镀铝，使之成为反射再现全息图，便于人们观察 浮雕全息浮雕全息浮雕全息浮雕全息金属镍板七七. 体积全息图体积全息图 平面全息图平面全息图————感光乳胶层较薄，再现原理服从平面光栅衍射规律感光乳胶层较薄，再现原理服从平面光栅衍射规律 体全息图体全息图————感光乳胶层较厚（是条纹间距的若干倍），再现原理服从感光乳胶层较厚（是条纹间距的若干倍），再现原理服从体光栅（布拉格）衍射规律体光栅（布拉格）衍射规律 按物光和参考光的入射方向和再现方式的不同，分为按物光和参考光的入射方向和再现方式的不同，分为透射体积全息图透射体积全息图和和反射体积全息图反射体积全息图两种典型干板的乳胶厚度范围：典型干板的乳胶厚度范围：5-20m mm；；有时条纹的间隔可以小到有时条纹的间隔可以小到2-3m mm，乳胶的厚度是条纹间隔的许多倍，那，乳胶的厚度是条纹间隔的许多倍，那么，整个乳胶都将参与全息记录和再现么，整个乳胶都将参与全息记录和再现1. 透射体积全息图透射体积全息图物光和参考光均为平面波，在全息底片的同一侧入射物光和参考光均为平面波，在全息底片的同一侧入射乳剂层中的干涉条纹乳剂层中的干涉条纹记录介质内振幅透过率为：记录介质内振幅透过率为：当当振幅透过率取极大值振幅透过率取极大值振幅透过率取极小值振幅透过率取极小值所以，在乳胶层内，形成一组垂直于所以，在乳胶层内，形成一组垂直于xz平面的体积光栅。

平面的体积光栅 如果物光与参考光对称于如果物光与参考光对称于z轴，则光栅平面还垂直轴，则光栅平面还垂直于于x轴，光栅间距轴，光栅间距d为：为：再现：再现：用平面光照明全息图，体积光栅中用平面光照明全息图，体积光栅中的每个银层相当于一面反射镜，如的每个银层相当于一面反射镜，如图示相邻银层平面反射光波之间的光程差为相邻银层平面反射光波之间的光程差为 只有只有 是再现光波长的整数倍时，反射光波才是再现光波长的整数倍时，反射光波才能相干叠加，产生明亮的再现像能相干叠加，产生明亮的再现像——布拉格条件布拉格条件布喇格公式布喇格公式3同一晶面上相邻原子散同一晶面上相邻原子散射的光波的光程差等于射的光波的光程差等于零零 AD-BC= 0，， 它们相它们相干加强若要在该方向干加强若要在该方向上不同晶面上原子散射上不同晶面上原子散射光相干加强，则必须满光相干加强，则必须满足：足：CDMNP即当即当2d·sin=±kλ时各层面上的反射光相干加强，形时各层面上的反射光相干加强，形成亮点，称为成亮点，称为 k 级干涉主极大该式称为级干涉主极大该式称为布喇格公式布喇格公式因为晶体有很多组平行晶面，晶面间的距离因为晶体有很多组平行晶面，晶面间的距离 d 各各不相同所以，不相同所以，劳厄斑是由空间分布的亮斑组成。

劳厄斑是由空间分布的亮斑组成1913年英国物理学家布喇格年英国物理学家布喇格父子提出一种简化了的研究父子提出一种简化了的研究X射线衍射的方法，与劳厄射线衍射的方法，与劳厄理论结果一致理论结果一致AB12d结论：结论： 当再现光波与参考光波相同时，再现波的传播方向与当再现光波与参考光波相同时，再现波的传播方向与物光的方向一致，这时，得到物体的虚像；物光的方向一致，这时，得到物体的虚像； 当再现光波与参考光波方向相反时，再现波的传播方当再现光波与参考光波方向相反时，再现波的传播方向与物光的方向相反，这时，得到物体的实像向与物光的方向相反，这时，得到物体的实像体积全息图的优点体积全息图的优点：： 当照明光波的方向偏离布拉格条件时，衍射像很快当照明光波的方向偏离布拉格条件时，衍射像很快消失，因此体积全息可用于多重记录消失，因此体积全息可用于多重记录全息全息图的衍射效率的衍射效率定义定义衍射效率：衍射效率：全息图的分类全息图的分类平面全息图平面全息图振幅调制振幅调制相位调制相位调制体积全息图体积全息图振幅调制振幅调制相位调制相位调制(此公式适用于平面全息图此公式适用于平面全息图)一一.振幅全息振幅全息图的衍射效率的衍射效率1. 正弦型正弦型振幅透过率振幅透过率平均透射率调制幅度理想情况下，理想情况下，则则 达到最大范围的变化幅度。

达到最大范围的变化幅度 此时，用振幅为此时，用振幅为C0的平面波作为再现光波，则在透射光场中，正或负一级衍的平面波作为再现光波，则在透射光场中，正或负一级衍射光的强度为射光的强度为 ，若全息图的面积为，若全息图的面积为S，则，则2. 矩形光栅型矩形光栅型零级：零级： 1/2级：级：再现照明光是振幅再现照明光是振幅C0的平行光，则的平行光，则二二. 相位全息相位全息图的衍射效率的衍射效率1. 正弦型正弦型振幅透过率振幅透过率常数，忽略介质的吸收，则常数，忽略介质的吸收，则根据贝塞尔函数定义：根据贝塞尔函数定义：有第有第1级的衍射效率为级的衍射效率为因为因为所以所以2. 矩形相位光栅矩形相位光栅三三. 结论 1.相位全息图的衍射效率比振幅全息图高；相位全息图的衍射效率比振幅全息图高； 2.矩形函数光栅的衍射效率比正弦型的高；矩形函数光栅的衍射效率比正弦型的高； 　　　因此，为了提高衍射效率，一般情况下都将拍摄好　　　因此，为了提高衍射效率，一般情况下都将拍摄好的全息图进行漂白处理，使之转变成相位型全息图的全息图进行漂白处理，使之转变成相位型全息图。

5.5 光学全息的光学全息的应用用 (1) 全息全息显示（全息照相）示（全息照相） (2) 全息干涉计量全息干涉计量与无损检测与无损检测 (3) 全息光学元件全息光学元件 (4) 全息显微术全息显微术 (5)全息信息存储全息信息存储  (１１) 全息全息显示显示 •用白光再现的象面全息，彩虹全息用白光再现的象面全息，彩虹全息 •模压全息技术用于两维，三维全息防伪制品模压全息技术用于两维，三维全息防伪制品•2-3种不同波长的激光器拍出了真彩色全息图种不同波长的激光器拍出了真彩色全息图•三维立体显示且连续动态的全息电影三维立体显示且连续动态的全息电影(2) 全息干涉计量与无损检测全息干涉计量与无损检测实现干涉计量的方法：实现干涉计量的方法：　　用一个标准波前与一个变形物体产生的波　　用一个标准波前与一个变形物体产生的波前相比较前相比较　普通干涉中获得相干光的方法基本分成两大类：　普通干涉中获得相干光的方法基本分成两大类： 分振幅法和分波阵面法分振幅法和分波阵面法•全息干涉的相干光则是采用全息干涉的相干光则是采用时间分割法时间分割法而获得的，也而获得的，也就是将同一束光在不同的时刻记录在同一张全息干板就是将同一束光在不同的时刻记录在同一张全息干板上，然后使这些波前同时再现并产生干涉。

上，然后使这些波前同时再现并产生干涉•时间分割法的特点是相干光束由同一光学系统产生，时间分割法的特点是相干光束由同一光学系统产生，因而可以消除系统误差，从而可以降低对光学系统中因而可以消除系统误差，从而可以降低对光学系统中各光学元件的精度要求，这也是全息干涉计量的一个各光学元件的精度要求，这也是全息干涉计量的一个很重要的特点很重要的特点 具体做法：具体做法： 首先记录一张位相物体未变化时物光波标准波面首先记录一张位相物体未变化时物光波标准波面的全息图，将全息干板在原位直接进行显影、定影、的全息图，将全息干板在原位直接进行显影、定影、漂白等处理；漂白等处理； 然后用位相物体变化时的被测物光与参考光同时然后用位相物体变化时的被测物光与参考光同时照射该全息图，使直接透过全息图的被测物光波和全照射该全息图，使直接透过全息图的被测物光波和全息图所再现的原始物光波相互干涉，从而获得实时全息图所再现的原始物光波相互干涉，从而获得实时全息干涉图依据该干涉图上条纹的变化情况确定被测息干涉图依据该干涉图上条纹的变化情况确定被测物理量 例子：用二次曝光法对文物进行检测例子：用二次曝光法对文物进行检测原理：两次曝光用同一参考光波Ｒ原理：两次曝光用同一参考光波Ｒ(x,y)，第一次曝光时物，第一次曝光时物光波为Ｏ光波为Ｏ1(x,y),第二次曝光时的物光波为Ｏ第二次曝光时的物光波为Ｏ２２(x,y)．假设．假设两者的振幅无变化，仅有相位改变　　　　，即：两者的振幅无变化，仅有相位改变　　　　，即：第二项是两次曝光时两种物光波相干叠加的合成波，第二项是两次曝光时两种物光波相干叠加的合成波，第三项是上述合成波的共轭波．第三项是上述合成波的共轭波．　　再现时所出现的原始像和共轭像中均有干涉条纹出　　再现时所出现的原始像和共轭像中均有干涉条纹出现，这一干涉记录了两次曝光时物体形态的变化，从而现，这一干涉记录了两次曝光时物体形态的变化，从而推知两状态中各点位置的改变量．推知两状态中各点位置的改变量．在对文物的检测中，用加热的方法使物体形变，光路如下：在对文物的检测中，用加热的方法使物体形变，光路如下：从图中可以明显看出干涉条纹错开现象，此处正是物体从图中可以明显看出干涉条纹错开现象，此处正是物体的裂纹处．的裂纹处．全息图再现的干涉条纹照片全息图再现的干涉条纹照片看文献资料看文献资料(3) 全息光学元件（全息光学元件（Holographic Optical Elements 缩写：缩写：HOE））普通光学元件：用光学玻璃、晶体或有机玻璃制成。

普通光学元件：用光学玻璃、晶体或有机玻璃制成其功能基于光的直线传播、光的反射、折射等几何光学其功能基于光的直线传播、光的反射、折射等几何光学原理全息光学元件：用感光记录介质制成全息光学元件：用感光记录介质制成其功能基于衍射原理其功能基于衍射原理主要有：全息光栅、全息透镜、全息扫描器、全息滤波器等主要有：全息光栅、全息透镜、全息扫描器、全息滤波器等Ａ．全息光栅Ａ．全息光栅通常采用双光束干涉的方法通常采用双光束干涉的方法见教材见教材285页图页图7-47条纹间隔：条纹间隔：全息光栅的优点：见教材全息光栅的优点：见教材286页B．全息透镜．全息透镜 全息透镜实际上就是点源全息图可以用同轴全全息透镜实际上就是点源全息图可以用同轴全息图的记录光路来制作息图的记录光路来制作设全息透镜的焦距为设全息透镜的焦距为f，有，有记录记录成像作用成像作用它同时起正、负透镜的作用它同时起正、负透镜的作用 (4) 全息显微术全息显微术 如果照明光的波长比记录光的波长大得多，则对于如果照明光的波长比记录光的波长大得多，则对于放大倍率为放大倍率为 (5)全息信息存储全息信息存储 •全息存储优点是大容量，高密度，保全息存储优点是大容量，高密度，保密性好，可靠性高。

密性好，可靠性高 (６６) 特征识别特征识别(７７) 防伪标记防伪标记光圈转动型防伪商标电脑光刻型防伪透明镭射防伪商标常用方法：常用方法：两次曝光法，时间平均法，和实时法两次曝光法，时间平均法，和实时法 具体用途：具体用途：测量各种振动物体，热源的温度场，测量各种振动物体，热源的温度场，气体的密度场，机翼的蜂窝结构，导弹火药柱外覆气体的密度场，机翼的蜂窝结构，导弹火药柱外覆层，航空雷达罩胶结质量层，航空雷达罩胶结质量 设原始物光波设原始物光波O1和参考光波和参考光波R(x,y)均为平面波，记录均为平面波，记录平面（即平面（即 x,y平面）与物光波面平行因此，这两个光波平面）与物光波面平行因此，这两个光波的实振幅和物光波的位相因子都不随的实振幅和物光波的位相因子都不随x,y而变化 设原始物光波的复振幅为：设原始物光波的复振幅为： 参考光波的复振幅为：参考光波的复振幅为： 设曝光时间为设曝光时间为ττ，则性记录的条件下，全息图的振幅透射系数：，则性记录的条件下，全息图的振幅透射系数： t(x,y) = t0+βτ[Ar2+A02+R(x,y)*O1+R(x,y)O1*] =C +βτ[R(x,y)*O1+R(x,y)O1*] 其中，其中，t0为未曝光时全息干板的透射系数，为未曝光时全息干板的透射系数，ββ为全息感光度或综合常数，上为全息感光度或综合常数，上标标““*””表示对应量的共轭复数（如表示对应量的共轭复数（如O*表示表示O的共轭复数），的共轭复数）， C= t0+βτ[Ar2+A02] 实例实例1（（封闭空间自然对流封闭空间自然对流的光测）的光测） 实时再现时，用原参考光波实时再现时，用原参考光波R(x,y)与相位物体变化时的被测物光波与相位物体变化时的被测物光波O2同时照射全息图，由于是位相物体，被测物光波同时照射全息图，由于是位相物体，被测物光波O2(x,y)和原始物光波和原始物光波O1具具有相同的实振幅，因此被测物光波的复振幅有相同的实振幅，因此被测物光波的复振幅O2(x,y)为：为： 其中其中ΔΔ (x,y)为位相物体变化对光线干扰所产生的附加位相差。

为位相物体变化对光线干扰所产生的附加位相差 实时再现时，在实时再现时，在R(x,y)和和O2共同照射下，全息图衍射光波的复振幅为：共同照射下，全息图衍射光波的复振幅为： G(x,y)=[ R(x,y)+ O2(x,y)]t(x,y) = C R(x,y)+ βτAr2O1+βτR2(x,y)O1*+C O2(x,y) + βτO1O2(x,y)R*(x,y) +βτO1*O2(x,y) R(x,y) 其中第其中第2项和第项和第4项代表了位相物体变化前后，原始物光波项代表了位相物体变化前后，原始物光波O1 与被测物光波与被测物光波O2(x,y) 的相互干涉项它们形成的干涉条纹即为实时全息干涉图的相互干涉项它们形成的干涉条纹即为实时全息干涉图 1．分束器．分束器 ２．光束转向器２．光束转向器 ３．扩束镜３．扩束镜 ４．准直透镜４．准直透镜 ５．全息干板５．全息干板 ６．６．激光器激光器 7．实验段．实验段 8. 快门快门 9.小孔光栏小孔光栏 10.毛玻璃屏毛玻璃屏 11.摄像机或照相机摄像机或照相机 实时全息干涉光路图实时全息干涉光路图  用数码摄像机或者数码照相机记用数码摄像机或者数码照相机记录片光照射下烟的流动轨迹；将烟排录片光照射下烟的流动轨迹；将烟排出再向上调整热流体源的温度，重复出再向上调整热流体源的温度，重复实验。

实验 由于加热圆管与周围空气的温差，产生由于加热圆管与周围空气的温差，产生了自然对流，使圆管周围空气的折射率了自然对流，使圆管周围空气的折射率发生了变化，用该位相物体（即空气）发生了变化，用该位相物体（即空气）变化时的被测物光与参考光同时照射该变化时的被测物光与参考光同时照射该全息图，使直接透过全息图的被测物光全息图，使直接透过全息图的被测物光波和全息图所再现的原始物光波相互干波和全息图所再现的原始物光波相互干涉，从而获得实时全息干涉图由于在涉，从而获得实时全息干涉图由于在本实验中，光波长不变，折射率是温度本实验中，光波长不变，折射率是温度的单值函数，所以该全息干涉图上的条的单值函数，所以该全息干涉图上的条纹既是等折射率线，也是等温线，可定纹既是等折射率线，也是等温线，可定量确定全息干涉图如左图全息干涉图如左图 实例实例2（两次曝光法测定金属板的杨氏模量）（两次曝光法测定金属板的杨氏模量） •实验光路如图所示，激光束经扩束镜照射在干板上为参考实验光路如图所示，激光束经扩束镜照射在干板上为参考光，透过干板后的光束经铝板反射后照射在干板上即为物光，透过干板后的光束经铝板反射后照射在干板上即为物光。

首先在铝板自由端未受力时作第一次曝光，干板上记光首先在铝板自由端未受力时作第一次曝光，干板上记录了铝板处于原始状态时的全息图，然后通过加力装置对录了铝板处于原始状态时的全息图，然后通过加力装置对铝板的自由端加力后作第二次曝光，干板上又记录了铝板铝板的自由端加力后作第二次曝光，干板上又记录了铝板受力变形后的全息图再现时同时复现铝板两个状态下的受力变形后的全息图再现时同时复现铝板两个状态下的物光波前，这两个波前产生干涉，形成一簇等光程差的干物光波前，这两个波前产生干涉，形成一簇等光程差的干涉条纹如果能测出某一级亮纹或暗纹所在处沿铝板纵轴涉条纹如果能测出某一级亮纹或暗纹所在处沿铝板纵轴方向的位置，即可计算出其杨氏模量方向的位置，即可计算出其杨氏模量此外采用全息干涉还可以通过表面的变化来检测物此外采用全息干涉还可以通过表面的变化来检测物体内部的缺陷，这就是体内部的缺陷，这就是全息无损检测全息无损检测。