单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动电子版本.ppt

单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动内容提要u一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解 1 1、无阻尼系统的强迫振动、无阻尼系统的强迫振动 2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动u二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程u三、强迫振动的稳态振动三、强迫振动的稳态振动 1 1、机械阻抗、机械阻抗 2 2、频率特性、频率特性 3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率运动方程式运动方程式用复数表示：用复数表示： ，，则运动方程化为：则运动方程化为：（（*））一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动 强迫振动方程是二阶的非齐次常微分方程，其一强迫振动方程是二阶的非齐次常微分方程，其一般解应表示为该方程的一个特解与相应的齐次方般解应表示为该方程的一个特解与相应的齐次方程一般解之和程一般解之和 方程的解方程的解= =一般解一般解＋＋特解特解其中：其中： 为方程为方程（（* *））所对应的齐次方程的解（通解）所对应的齐次方程的解（通解） 为方程为方程（（* *））的特解的特解一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动据前，方程据前，方程（（*））的通解为的通解为：：（（1-1-1节已解出）节已解出）其中其中一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动 设方程设方程（（*））特解的一般形式为特解的一般形式为 一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解特解含义：按外力的振动规律而变，其振动频率特解含义：按外力的振动规律而变，其振动频率 等于外力的频率。

等于外力的频率1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动 代入强迫振动方程代入强迫振动方程（（*））（（*））得得所以方程的解为：所以方程的解为：一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动所以，实际位移为：所以，实际位移为：式中的式中的 和和 由初条件决定由初条件决定第一项：自由振动分量第一项：自由振动分量第二项：强迫振动分量第二项：强迫振动分量结论：无阻尼系统在谐合力作用下的振动为两个结论：无阻尼系统在谐合力作用下的振动为两个 简谐振动的迭加简谐振动的迭加一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动求得求得带入上式得带入上式得取零初始条件取零初始条件；；零初始条件的振动位移零初始条件的振动位移三角变换三角变换一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动 时时‘拍拍’现象不明现象不明显显时时‘拍拍’现象明现象明显显形形 成成 ‘拍拍 ’振振动动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的拍频振动规律无阻尼系统的拍频振动规律①①振动频率近似等于振动频率近似等于②②“振幅振幅”作慢周期变化，拍周期作慢周期变化，拍周期一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动当当一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动特例：当特例：当 时，振子振幅逐渐时，振子振幅逐渐 ( (共振共振) )实实际际上上，，由由于于阻阻的的存存在在，，自自由由振振动动随随时时间间增增加加会会逐逐渐消失，振动仅有强迫振动项，而达到稳态振动。

渐消失，振动仅有强迫振动项，而达到稳态振动 结论：无阻尼振子在谐和力激励下是两个简谐振结论：无阻尼振子在谐和力激励下是两个简谐振动的合振动，一个是自由振动，另一个是强迫振动的合振动，一个是自由振动，另一个是强迫振动；形成拍频振动由于无阻尼，所以自由振动动；形成拍频振动由于无阻尼，所以自由振动总也不消失总也不消失一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动无阻尼系统的强迫振动有阻尼时，运动方程有阻尼时，运动方程2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解复数表示：复数表示：外力为谐和力外力为谐和力运动方程：运动方程：其解：其解： 为齐次方程的解，已为齐次方程的解，已在前面解出此解数学上称为在前面解出此解数学上称为“通解通解”；物理中；物理中称为称为“暂态解暂态解”其中：其中：2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解系统的固有频率，决定于系统本身的参数系统的固有频率，决定于系统本身的参数由系统的初始条件确定由系统的初始条件确定2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解当当 时时, ,设特解设特解代入到运动方程代入到运动方程 得到得到2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解此解数学上称为此解数学上称为“特解特解“ ；物理中称为；物理中称为“稳态解稳态解”2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解令令2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解则则外力引起的位移振幅和外力的振幅成正比，外力引起的位移振幅和外力的振幅成正比，并和外力频率有关。

并和外力频率有关其中：其中： 由初始条件决定由初始条件决定; ; 由系统参数决定由系统参数决定 2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解结论：阻尼系统在谐和力作用下的强迫振动质量结论：阻尼系统在谐和力作用下的强迫振动质量 的位移由两个函数组成：的位移由两个函数组成：u第一项为第一项为暂态分量暂态分量：振动角频率为：振动角频率为 表示外力刚开始时激发起系统的自由振动分量表示外力刚开始时激发起系统的自由振动分量 振幅随时间衰减振幅随时间衰减u第二项为第二项为稳态分量：稳态分量：振动频率等于外力的频率，振动频率等于外力的频率， 表示外力产生的强制振动分量表示外力产生的强制振动分量 是振幅不变的简谐振动是振幅不变的简谐振动u随时间的增加，前者对位移的影响趋于随时间的增加，前者对位移的影响趋于0,后者后者 成为描述振子运动的函数成为描述振子运动的函数—稳态解 2 2、有阻尼系统的强迫振动、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解一、强迫振动方程及其解 对解的进一步分析：对解的进一步分析： (1)(1)强迫振动的过渡过程（暂态解）强迫振动的过渡过程（暂态解） 阻阻尼尼振振子子受受迫迫振振动动，，总总是是经经过过一一段段时时间间后后达达到到稳稳定定，，一一般般说说，，振振子子受受力力激激励励后后到到达达到到稳稳定定振振幅幅的的简简谐谐振振动动这这段段过过程程称称为为过过渡渡过过程程；；从从数学上讲就是暂态解幅值减小到数学上讲就是暂态解幅值减小到0 0的过程。

的过程 二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程 几种典型情况外力作用下，振动过渡过程的几种典型情况外力作用下，振动过渡过程的形式不同形式不同①①零初始条件零初始条件：：从最简单的情况入手分析之，从最简单的情况入手分析之，设振动系统开始时完全处于静止状态设振动系统开始时完全处于静止状态 且外加谐和力的频率等于系统的固有频率且外加谐和力的频率等于系统的固有频率则则：：二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程得得；；带入零初始条件得带入零初始条件得振动位移的过渡过程振动位移的过渡过程二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程所以所以 系统过渡时间系统过渡时间 ：：稳态振动基本建立所需的稳态振动基本建立所需的时间称为稳态振动的建立时间时间称为稳态振动的建立时间显显然然，，此此振振动动振振幅幅达达到到稳稳定定的的过过程程由由系系数数 决决定定，，一一般般上上，，认认为为振振幅幅到到稳稳定定值值的的 9595％％时时, ,就就达到了稳态达到了稳态二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程定义：定义： 为系统的过渡时间。

单位，秒（为系统的过渡时间单位，秒（SecSec） 值与值与 的关系：的关系： 大，大， 大大——达到稳态需要时间长（阻小）达到稳态需要时间长（阻小）二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程 ②②外力频率接近而又不等于自由振动频率外力频率接近而又不等于自由振动频率，，则在过渡过程期间，暂态成分和稳态成分迭加则在过渡过程期间，暂态成分和稳态成分迭加表现出表现出拍现象拍现象随时间的增加，拍越来越不明随时间的增加，拍越来越不明显，直到消失显，直到消失二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程 ③③正弦脉冲填充的作用正弦脉冲填充的作用 周期出现的正弦填充矩形波的强迫力作用周期出现的正弦填充矩形波的强迫力作用, ,且填且填充正弦信号频率充正弦信号频率 设脉冲正弦作用力的持续时间为设脉冲正弦作用力的持续时间为 ，当力，当力加到系统上以后，振动的振幅按曲线加到系统上以后，振动的振幅按曲线 随随时间增长，而脉冲结束后，系统振动按自由振动时间增长，而脉冲结束后，系统振动按自由振动规律指数衰减，因此振动的位移和力的时间波形规律指数衰减，因此振动的位移和力的时间波形不同。

并且不同并且 、、 不同时，脉冲波形的畸变不不同时，脉冲波形的畸变不同 二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程大大阻尼阻尼中阻尼中阻尼小阻尼小阻尼二、强迫振动的过渡过程二、强迫振动的过渡过程图图1. Qm =1.71. Qm =1.7（低）（低）图图2. Qm=52. Qm=5（中）（中）图图3. Qm =153. Qm =15（高）（高）三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动振子受迫振动，经过一段时间后，暂态解振子受迫振动，经过一段时间后，暂态解影响影响 0，只有稳态解，所以下面分，只有稳态解，所以下面分析稳态解析稳态解 （（实际工程中，主要关心的是稳态解）实际工程中，主要关心的是稳态解）系统振动达到稳态时系统振动达到稳态时位移：位移：振速：振速：其中，其中，三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动定定义义，，机机械械阻阻抗抗：：机机械械振振动动系系统统在在谐谐合合激激励励力力作作用用下下产产生生稳稳定定的的同同频频率率谐谐合合振振速速，，若若用用复复数数力力 表表示示谐谐合合激激励励力力，，用用复复数数振振速速 表表示示同同频频率率振振速速；；则则复复数数力力与与复复数数振振速速之之比比为为该该系系统统在在该该频频率率下下的的机机械阻抗。

记为械阻抗记为 （或（或 ）1 1、机械阻抗、机械阻抗三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动 —机械阻，机械阻， —机械抗MKSMKS制中其单位：制中其单位：kgskgs-1-1（力欧姆）（力欧姆）1 1、机械阻抗、机械阻抗三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动 据定义，前例的机械系统的机械阻抗为据定义，前例的机械系统的机械阻抗为 ，， 1 1、机械阻抗、机械阻抗物理意义：机械阻抗的绝对值等于产生单位振速物理意义：机械阻抗的绝对值等于产生单位振速 幅值所需力的大小幅值所需力的大小三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动; 机机械械振振动动系系统统在在简简谐谐力力作作用用下下振振动动，，改改变变激激励励信信号号的的频频率率，，并并保保持持简简谐谐激激励励信信号号的的幅幅值值不不变变, ,初初相相位位为为0 0；；得得到到的的某某个个响响应应信信号号幅幅值值随随频频率率的的变变化化曲曲线线叫叫该该响响应应的的幅幅频频特特性性曲曲线线；；得得到到的的某某个个响响应应信信号号相相位位随随频频率率的的变变化化曲曲线线叫叫响响应应的的相相频频特特性性曲曲线线。

——二二者者称称作作该该响响应应的的频频率特性曲线率特性曲线 幅幅频频特特性性曲曲线线和和相相频频特特性性曲曲线线，，统统称称作作该该响应的频率特性曲线响应的频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动2 2、频率特性曲线、频率特性曲线①①前例单自由度阻尼机械振动系统的前例单自由度阻尼机械振动系统的位移响应位移响应2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动位移的频响曲线位移的频响曲线位移的相频曲线位移的相频曲线位移的幅频曲线位移的幅频曲线2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动②②前例单自由度阻尼机械振动系统的前例单自由度阻尼机械振动系统的振速响应振速响应2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动振速的振速的频响曲线频响曲线振速的振速的幅频曲线幅频曲线振速的振速的相频曲线相频曲线2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动③③前例单自由度阻尼机械振动系统的前例单自由度阻尼机械振动系统的加速度响应加速度响应2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动加速度的加速度的频响曲线频响曲线加速度的加速度的幅频曲线幅频曲线加速度的相频加速度的相频曲线曲线2 2、频率特性曲线、频率特性曲线三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动共振频率共振频率 定定义义: :机机械械振振动动系系统统在在恒恒振振幅幅激激励励力力作作用用下下发发生生振振动动，，若若响响应应随随激激励励力力频频率率的的变变化化出出现现极极大大值值，，则则称称，，系系统统的的该该响响应应发发生生了了共共振振；；此此时时的的频频率率叫叫系系统该响应的共振频率。

统该响应的共振频率一一般般上上，，同同一一系系统统不不同同的的响响应应有有不不同同的的共共振振频频率率例例如如：：位位移移共共振振频频率率、、速速度度共共振振频频率率、、加加速速度度共共振振频率频率…等三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动①①瞬时功率瞬时功率3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动激励力对振动系统输入的瞬时功率激励力对振动系统输入的瞬时功率系统的振动达到稳态时，激励力对振动系统的输入系统的振动达到稳态时，激励力对振动系统的输入功率等于系统阻尼的消耗功率功率等于系统阻尼的消耗功率②②机械功率机械功率3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动一个周期内激励力对振动系统输入的一个周期内激励力对振动系统输入的平均功率平均功率平均功率与激励力频率的关系平均功率与激励力频率的关系3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动③③ 最大输入功率对应的激励力频率最大输入功率对应的激励力频率3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动谐振频率谐振频率 机械振动系统在谐合激励力作用下发生振机械振动系统在谐合激励力作用下发生振动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了谐振。

发生谐振时的频率称作系统谐振发生谐振时的频率称作系统谐振频率谐振频率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动④④半功率点频带宽度半功率点频带宽度平均功率下降到最大功率的平均功率下降到最大功率的1/2所对应的频带宽度所对应的频带宽度3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动因为：因为：所以：所以：半功率点频带宽度：半功率点频带宽度：3 3、激励力对振动系统的输入功率、激励力对振动系统的输入功率④④半功率点频带宽度半功率点频带宽度三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动（（1 1）共振频率）共振频率 定定义义: :机机械械振振动动系系统统在在恒恒振振幅幅激激励励力力作作用用下下发发生生振振动动，，若若响响应应随随激激励励力力频频率率的的变变化化出出现现极极大大值值，，则则称称，，系系统统的的该该响响应应发发生生了了共共振振；；此此时时的的频频率率叫叫系系统该响应的共振频率统该响应的共振频率一一般般上上，，同同一一系系统统不不同同的的响响应应有有不不同同的的共共振振频频率率例例如如：：位位移移共共振振频频率率、、速速度度共共振振频频率率、、加加速速度度共共振振频率频率…等。

等4 4、振动系统的几个与、振动系统的几个与“频率频率”有关的概有关的概念念三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动（（2 2）谐振频率）谐振频率 机械振动系统在谐合激励力作用下发生振机械振动系统在谐合激励力作用下发生振动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了谐振发生谐振时的频率称作系统谐振频率发生谐振时的频率称作系统谐振频率4 4、振动系统的几个与、振动系统的几个与“频率频率”有关的概有关的概念念三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动（（3 3）固有频率）固有频率机械振动系统无外力作用下自由振动的频率称作机械振动系统无外力作用下自由振动的频率称作系统的固有频率系统的固有频率由振动系统自由振动微分方程的特征值方程可得由振动系统自由振动微分方程的特征值方程可得固有频率固有频率4 4、振动系统的几个与、振动系统的几个与“频率频率”有关的概有关的概念念三、质点的稳态振动三、质点的稳态振动激励力频率等于谐振频率时，激励力与激励点处的振速激励力频率等于谐振频率时，激励力与激励点处的振速同相位，并且，激励力对振动系统的输入功率最大。

同相位，并且，激励力对振动系统的输入功率最大振动系统的几个与振动系统的几个与“频率频率”有关的概念有关的概念谐振频率：谐振频率：系统无阻尼固有频率：系统无阻尼固有频率：速度共振频率：速度共振频率：课后作业：p331-51-6 1-7。