极化强度矢量
6页1、32644 极化强度矢量极化强度矢量本节重点介绍极化的描述、介质的极化规律。一、极化强度矢量一、极化强度矢量Pv介质极化程度 ,引入极化强 的排列整齐程度而且还依赖于各的大小有关不仅与每个分子的电矩分分ppvvPv度矢量描述介质极化的程度和状态,定义为Vp PV 分r v为介质中所取的物理小体元(可看作一个宏观点) ,其中包含大量分子。V的物理意义即:介质中某点单位体积内所有分子电偶极矩之矢量和。Pv 讨论讨论 (1)是空间矢量点函数,介质中不同点一般不同。PvPv若,即不随空间变,则称介质均匀极化;常量Pv可能的情况:真空中无介质分子、导体中、介质未极化等。0Pv0Ev(2) 若介质均匀,则指,而一般地。常数r),(zyxrr(3) 的单位:。Pv2米库(4) 设介质内某点 附近单位体积内介质分子数为,按统),(zyx),(zyxn计平均看,当作各分子大小相同且方向排列整齐,有 分pvlnqpnVpnV Vp zyxPVvrrr v分分分分 ),(二、极化电荷二、极化电荷q介质极化出现实际存在的电荷极化电荷,而描述介质极化情况,故Pv二者必有联系。下面研究 1、以位移极化为例推导公式
2、:内ssqsdPvv327介质内任取体积 V,其周界面为 S。如图 3-7 取体元:,则cosdsldV cos)cos(dspdspsdp分分分vr中介质分子极化后通过面元穿出电量为dVdScosldsnqndVqqd分分出sdPsdnpdsnpvvv分分cos图 3-7根据电荷守恒定律,正电荷留于内,故内净电荷为dVdVsdPqdqdvv出对于整体 V、S 有 sssdPqdqvv或写成常用形式 内ssqsdPvv上式表明:矢量为有源场,其线之源为负的极化电荷,也可写成:PvPvVsdVsdPvv其中 V 为 S 所围,为极化电荷体密度。0Ev_内Slv+sdvV 外328若均匀极化,则常矢,有。Pv0图 3-82、极化电荷面密度在介质表面上,因极化电荷不能穿出表面 S,故相对集中面分布。表面电荷厚度用斜高表示为:。取面元,如图 3-8 所示,此厚度上净电lcosldS荷sdnPsdPdslnqqdvvvvvcos分所以cosPPnPdsqd nvv三、退极化场三、退极化场Ev介质处于外场中发生极化,出现极化电荷,在空间激发场0Ev),( qqEv退极化场,故介质中总场为EEEvv
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