第四章光的衍射ppt课件.ppt

第四章第四章 光的衍射光的衍射第四章第四章 光的衍射光的衍射                1、  惠更斯-菲涅耳原理                2、  圆孔和圆屏菲涅耳衍射、波带片(现代光学基础）现代光学基础）                3、  夫琅禾费单缝衍射                4、  夫琅禾费圆孔衍射和光学仪器的分辨本领                5、  位移-相移定理(现代光学基础）现代光学基础）                6、  一维光栅、二维光栅 7、三维光栅—x射线晶体衍射 概论：概论：在欧泊石 的内部，由无数规则的二氧化硅球粒一间隙形成了很多的三维衍射光栅，当光线射入到欧泊石内部时，出现了光线的衍射作用，衍射的角度随波长的变化而变化，从而在不同的角度可见不同的颜色，亦就是所谓的变彩光的光的衍射：衍射：当光波遇到障碍物时，会偏离几何光学的直线传播而绕行的现象称为光的衍射(diffraction of light).衍射的一般特点：衍射的一般特点：1、限制与展宽发散角、波长和限制尺度的关系：2、衍射图样和衍射屏的结构一一对应，结构越细微，相应的衍射图样越扩大。

微结构微结构微结构微结构衍射图样衍射图样衍射图样衍射图样创新需要多学科交叉创新需要多学科交叉        克里克、沃森、威尔金斯，1962年 诺贝尔奖上世纪，研究DNA结构的弗兰克林、威尔金斯、鲍林都是物理学家或化学家，所以，有人说：是物理学“剑走偏锋”，助产了现代生物学DNA的的X光衍射照片光衍射照片 菲涅耳菲涅耳 （（AugustinAugustin-Jean -Jean FresnelFresnel 1788-1827 1788-1827））    菲涅耳的科学成就主要有两个方面一是衍射他以惠更斯原理和干涉原理为基础，用新的定量形式建立了惠更斯--菲涅耳原理，完善了光的衍射理论另一成就是偏振他与D.F.J.阿拉果一起研究了偏振光的干涉，确定了光是横波（1821）；他发现了光的圆偏振和椭圆偏振现象（1823），用波动说解释了偏振面的旋转；他推出了反射定律和折射定律的定量规律，即菲涅耳公式；解释了马吕斯的反射光偏振现象和双折射现象，奠定了晶体光学的基础 菲涅耳是法国物理学家和铁路工程师 1788年5月10日生于布罗利耶，1806年毕业于巴黎工艺学院，1809年又毕业于巴黎桥梁与公路学校。

1823年当选为法国科学院院士，1825年被选为英国皇家学会会员1827年7月14日因肺病医治无效而逝世，终年仅39岁一、一、  惠更斯惠更斯-菲涅耳原理菲涅耳原理惠更斯原理惠更斯原理   光扰动同时到达的空间曲面被称为波面或波前，波前上的每一点都可光扰动同时到达的空间曲面被称为波面或波前，波前上的每一点都可以看成一个新的扰动中心，称为子波源或以看成一个新的扰动中心，称为子波源或次波源次波源，次波源向四周发出次，次波源向四周发出次波；波；下一时刻的波前是这些大量次波面的公切面，或称为包络面下一时刻的波前是这些大量次波面的公切面，或称为包络面；次波；次波中心与其次波面上的那个切点的连线方向给出了该处光传播方向中心与其次波面上的那个切点的连线方向给出了该处光传播方向         惠更斯原理的不足：惠更斯原理的不足：惠更斯原理的不足：惠更斯原理的不足：                                                                  没有回答光振幅的传播问题没有回答光振幅的传播问题没有回答光振幅的传播问题没有回答光振幅的传播问题                                                                  没有回答光相位的传播问题没有回答光相位的传播问题没有回答光相位的传播问题没有回答光相位的传播问题惠更斯惠更斯惠更斯惠更斯——菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理波前上的每个面元都可以看成次波源，它们向四周发射次波；波场中任一场点的扰动都是所有次波源所贡献的次级扰动的相干叠加惠更斯惠更斯惠更斯惠更斯——菲涅耳原理的数学表示：菲涅耳原理的数学表示：菲涅耳原理的数学表示：菲涅耳原理的数学表示：PS~???=惠更斯的次波概念继承补充和发展提出次波相干叠加的概念统一的衍射分析的理论框架惠更斯惠更斯惠更斯惠更斯——菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理光波干涉概念吸取PSndS0Rr引进一个比例常数，根据分析，惠更斯引进一个比例常数，根据分析，惠更斯—菲涅耳原理的数学表达式写成：菲涅耳原理的数学表达式写成：？？？？基尔霍夫衍射积分公式：基尔霍夫，(G.R. Kirchhoff, 1824—1887) 德国物理学家。

和菲涅耳的衍射积分公式的主体结构式相同的，基尔霍夫的新贡献是：*衍射的分类衍射的分类—菲涅尔衍射和夫琅禾费衍射菲涅尔衍射和夫琅禾费衍射按光源、衍射屏和接受屏三者之间的距离的远近将衍射分为两大类：菲涅耳衍射：菲涅耳衍射：菲涅耳衍射：菲涅耳衍射：光源—衍射屏—接受屏之间距                        离为有限远夫琅禾费衍射：夫琅禾费衍射：夫琅禾费衍射：夫琅禾费衍射：光源—衍射屏—接受屏之                            间距离为无限远衍射巴比涅原理（互补衍射屏）衍射巴比涅原理（互补衍射屏）衍射巴比涅原理（互补衍射屏）衍射巴比涅原理（互补衍射屏）衍射屏  a+b= 0 自由畅通+FPABfD例题：夫琅禾费衍射例题：夫琅禾费衍射除后焦点，轴外自由光场二、二、  圆孔和圆屏菲涅耳衍射、波带片圆孔和圆屏菲涅耳衍射、波带片*衍射图样及其特征衍射图样及其特征泊松亮斑泊松亮斑泊松亮斑泊松亮斑(Poisson spot)(Poisson spot)：：：：                        数学家泊松(粒子学说的信奉者)利用惠更斯—菲涅耳衍射原理，计算出圆屏衍射中心竟会是一亮斑，这在泊松看来是十分荒谬的，影子中间怎么会出现亮斑呢？这差点使得菲涅尔的论文中途夭折。

但菲涅耳的同事阿拉果(Franois arago)在关键时刻坚持要进行实验检测，结果发现真的有一个亮点如同奇迹一般地出现在圆盘阴影的正中心，位置亮度和理论符合得相当完美对衍射图样及其特征的分析：对衍射图样及其特征的分析：（1）、半波带方法半波带方法—对波前次波源的一种特殊编组方式       以光源s为球心，以R为半径作闭合球面，球面为等相位的波前,点源与场点P0的连线通过该波前M0点，M0P0=b；尔后以P0为中心，分别以b+/2, b+2/2, b+3/2,…为半径分割波前，形成一系列环带，相邻环带到场点的光程差均为半波长，故称这些环带为半波带半波带的面积依次为1，2，3…,对场点的贡献依次为U1，U2，U3…,则总扰动为：相位关系？？振幅关系？？相位关系？？振幅关系？？相位关系？？振幅关系？？相位关系？？振幅关系？？相位关系：相位关系：相位关系：相位关系：场点到各个半波带的光程差递增/2，故此各个半波带对场点扰动的贡献依次相差，下一个问题，振幅下一个问题，振幅下一个问题，振幅下一个问题，振幅A Ak k=????=????振幅关系振幅关系振幅关系振幅关系惠更斯—菲涅耳衍射原理：？？？？？？？？       ？？？？？？？？结论：Ak随着k的增加缓慢减少。

缓慢程度可以用一个数值计算来说明：A0OA1A2A3A4      根据相位和振幅分析，画出半波带方法的矢量相干叠加图如果没有任何屏障，波前是完整的，为自由传播，由矢量可知道：问题：A1=???RR+b问题：为什么两种方法求解的问题：为什么两种方法求解的A0不相等？在推导中是否有不相等？在推导中是否有“过分过分”的近似？的近似？*利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明（（1）对于圆孔衍射现象的说明）对于圆孔衍射现象的说明A0OA1A2A3A4Ak=2m如果k=2m为偶数，*利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明A0OA1A2A3A4Ak=2m+1如果k=2m+1为奇数，（（1）对于圆孔衍射现象的说明）对于圆孔衍射现象的说明*利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明如果k=2m+1为奇数，（（2）对于圆屏衍射的泊松亮斑的说明）对于圆屏衍射的泊松亮斑的说明A1A2A3A4A2m+1*利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明利用半波带方法的相干叠加矢量图解对衍射现象的说明如果k=2m为偶数，（（2）对于圆屏衍射的泊松亮斑的说明）对于圆屏衍射的泊松亮斑的说明A1A2A3A2mA2m+1ABB’A’A’B’光滑球高亮度源泊松亮斑成像泊松亮斑成像泊松亮斑成像泊松亮斑成像——无透镜成像技术无透镜成像技术无透镜成像技术无透镜成像技术泊松成像的特点：泊松成像的特点：泊松成像的特点：泊松成像的特点：• 使用于高亮度物体的成像• 泊松成像没有景深限制• 不存在如透镜色散引起的色像差*半波带半径公式半波带半径公式注：注：注：注：k k不一定为整数不一定为整数不一定为整数不一定为整数问题问题问题问题2 2如何求解？？？如何求解？？？如何求解？？？如何求解？？？* *细致的矢量图解细致的矢量图解细致的矢量图解细致的矢量图解——螺旋式曲线螺旋式曲线螺旋式曲线螺旋式曲线A1A2AA2A1A3A为了求解k为非整数时的光强，再将每个半波带细分成N个环带，这样：代表一个矢量：AA0OOA0求解k为非整数的衍射光强：* *用用用用基尔霍夫积分公式求圆孔菲涅耳衍射轴上光强变化函数基尔霍夫积分公式求圆孔菲涅耳衍射轴上光强变化函数基尔霍夫积分公式求圆孔菲涅耳衍射轴上光强变化函数基尔霍夫积分公式求圆孔菲涅耳衍射轴上光强变化函数rkRR+b*波波波波   带带带带   片片片片A0OA1A2A3A4A0OA1A2A3A4A(P0)=A2+ A4+ A6+ A8+…A(P0)=A1+ A3+ A5+ A7+…* *菲涅耳波带片的衍射场菲涅耳波带片的衍射场菲涅耳波带片的衍射场菲涅耳波带片的衍射场——若干实焦点和虚焦点若干实焦点和虚焦点若干实焦点和虚焦点若干实焦点和虚焦点焦点处衍射强度分析？？焦点处衍射强度分析？？焦点处衍射强度分析？？焦点处衍射强度分析？？* *波带片衍射成像波带片衍射成像波带片衍射成像波带片衍射成像——类似透镜成像公式类似透镜成像公式类似透镜成像公式类似透镜成像公式     菲涅耳波带片有若干实焦点和虚焦点，它既具有汇聚透镜的功能，又具有发散透镜的功能，当物点发射球面波照明波带片时，可以产生若干实象和虚象，成像公式类似与透镜成像：例题：对于一张经典菲涅耳波带片的制作，提出两点要求:(1)对=633nm的光，其第一焦距f1=400mm，（2）主焦点的光强为自由光强的104倍。

问：(1)待制作的波带片的第一个半波带的半径为多少？      （2）这张波带片的至少应该有多大的有效半径？解解解解（1）根据第一焦距公式，得：（2）焦点光强I为自由光强I0的N倍，即I=NI0，相应的振幅，此题：，有一半的半波带被遮掩，如果漏出奇数半波带，1，3，5…99,如果漏出偶数，2，4，6…100，所以最外围的半波带的序号为99或100，它决定了波带片的有效尺度：A0OA1A2A3A4* *现代波带片现代波带片现代波带片现代波带片(1)(1)全透明浮雕全透明浮雕全透明浮雕全透明浮雕          型波带片型波带片型波带片型波带片(2)(2)余弦式波带片余弦式波带片余弦式波带片余弦式波带片它是通过球面波和平面波干涉制作的，其光照时的透过函数为正弦或余弦式，具有更好的聚焦性能，只有一个实焦点和一个虚焦点作业：1、在菲涅耳圆孔衍射实验中，点光源距离圆孔1.5m，接受屏距离圆孔6.0m，圆孔的半径从0.5mm开始逐渐展宽，设波长为0.63m， 求：（1）最先两次出现中心亮斑时圆孔的半径1和2（2）最先两次出现中心暗斑时圆孔的半径1和22、下图所示6个不同样式的衍射屏用以面对一平面光波，图旁的符号表示该处到轴上观察点P的距离， b正是衍射屏中心到P的距离，求各个的衍射光强I(P)，（自由传播光强为I0)四、四、四、四、     夫琅禾费圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费夫琅禾费 (Joseph von (Joseph von FraunhoferFraunhofer 1787—1826) 1787—1826) 夫夫琅琅禾禾费费是是德德国国物物理理学学家家。

17871787年年3 3月月6 6日日生生于于斯斯特特劳劳宾宾，，父父亲亲是是玻玻璃璃工工匠匠，，夫夫琅琅禾禾费费幼幼年年当当学学徒徒，，后后来来自自学学了了数数学学和和光光学学18061806年年开开始始在在光光学学作作坊坊当当光光学学机机工工，，18181818年年任任经经理理，，18231823年年担担任任慕慕尼尼黑黑科科学学院院物物理理陈陈列列馆馆馆馆长长和和慕慕尼尼黑黑大大学学教教授授，，慕慕尼尼黑黑科科学学院院院院士士夫夫琅琅禾禾费费自自学学成成才才，，一一生生勤勤奋奋刻刻苦苦，，终终身身未婚，未婚，18261826年年6 6月月7 7日因肺结核在慕尼黑逝世日因肺结核在慕尼黑逝世 夫夫琅琅禾禾费费集集工工艺艺家家和和理理论论家家的的才才干干于于一一身身，，把把理理论论与与丰丰富富的的实实践践经经验验结结合合起起来来，，对对光光学学和和光光谱谱学学作作出出了了重重要要贡贡献献18141814年年他他用用自自己己改改进进的的分分光光系系统统，，发发现现并并研研究究了了太太阳阳光光谱谱中中的的暗暗线线（（现现称称为为夫夫琅琅禾禾费费谱谱线线）），，利利用用衍衍射射原原理理测测出出了了它它们们的的波波长长。

他他设设计计和和制制造造了了消消色色差差透透镜镜，，首首创创用用牛牛顿顿环环方方法法检检查查光光学学表表面面加加工工精精度度及及透透镜镜形形状状，，对对应应用用光光学学的的发发展展起起了了重重要要的的影影响响他他所所制制造造的的大大型型折折射射望望远远镜镜等等光光学学仪仪器器负负有有盛盛名名他他发发表表了了平平行行光光单单缝缝及及多多缝缝衍衍射射的的研研究究成成果果（（后后人人称称之之为为夫夫琅琅禾禾费费衍衍射射）），，做做了了光光谱谱分分辨辨率率的的实实验验，，第第一一个个定定量量地研究了衍射光栅，用其测量了光的波长，以后又给出了光栅方程地研究了衍射光栅，用其测量了光的波长，以后又给出了光栅方程         实验装置如上图，在透镜的后焦面接受夫琅禾费衍射场，中心为亮斑，并且亮度大于两侧的亮条纹，中心亮条纹宽度是两侧的二倍，亮斑的宽度随狭缝的变窄而展宽♫  ♫  实验装置和现象实验装置和现象♫  ♫  矢量图解法矢量图解法—衍射强度衍射强度FPABfCDEdRA0A()♫ ♫ 衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解FPABfCDEL0Oss’fFO’rMNP        单缝—透镜—后焦面之间是非自由空间，次波源发出的发散球面波经透镜变成汇聚球面波，此时基尔霍夫积分公式中的r已经失去了明确的意义。

         要处理此问题，我们可以分别在物空间(自由空间)和像空间(自由空间)，利用基尔霍夫积分公式的1/r关系，考虑振幅的传播规律Oss’fFO’rMNPr’在傍轴条件下：* *衍射图样的主要特点：衍射图样的主要特点：衍射图样的主要特点：衍射图样的主要特点：(1)最大值（I0)在几何光学像点，=0(2)零点的位置；（3）次极大的位置（4）半角宽度0；16I04I0I0I(5)单缝宽度对衍射图样的影响蓝光蓝光红光红光I（6）波长的影响例题例题例题例题：在单缝夫琅禾费衍射实验中，照明光波长为600nm，透镜焦距为200mm，单缝宽度为15m,求零级衍射斑的斑角宽度和屏幕上显示的零级斑的几何宽度？I0I0/2h0* *思考题：思考题：思考题：思考题：斜入射的夫琅禾费单缝衍射斜入射的夫琅禾费单缝衍射斜入射的夫琅禾费单缝衍射斜入射的夫琅禾费单缝衍射FPABfCDEdiSMNRA0A()斜入射和正入射的单缝夫琅禾费衍射的表达式一致变化的是宗量正入射斜入射FPABfCDEdiSMN斜入射和正入射的单缝夫琅禾费衍射的表达式一致变化的是宗量正入射斜入射四、四、四、四、     夫琅禾费方孔、圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费方孔、圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费方孔、圆孔衍射和光学仪器的分辨本领夫琅禾费方孔、圆孔衍射和光学仪器的分辨本领♫ ♫夫琅禾费方孔衍射夫琅禾费方孔衍射夫琅禾费方孔衍射夫琅禾费方孔衍射* *衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解衍射图样的积分法求解y0x0xyPf21L0ba♫ ♫夫琅禾费方孔衍射的主要特点夫琅禾费方孔衍射的主要特点夫琅禾费方孔衍射的主要特点夫琅禾费方孔衍射的主要特点ba思考题：斜入射夫琅禾费方孔衍射？思考题：斜入射夫琅禾费方孔衍射？思考题：斜入射夫琅禾费方孔衍射？思考题：斜入射夫琅禾费方孔衍射？y0x0xyPf21L0bai1i2斜入射和正入射的矩形夫琅禾费衍射的表达式一致。

变化的是宗量♫ ♫夫琅禾费圆孔衍射夫琅禾费圆孔衍射夫琅禾费圆孔衍射夫琅禾费圆孔衍射y0x0xyPfL0-10-50510 IXI=0I=0I=0I=0x01.221.642.232.683.24100.01700.0040相相对对光光强曲线强曲线1.22( /D)sin 1I / I00爱里斑爱里斑♫  光学仪器的分辨本领光学仪器的分辨本领         分辨本领是一个复杂的问题，它涉及到几何光学系统的种种相差和缺欠，涉及到被分辨物点的亮度和其他一些性质我们现在考虑理想的分辨本领，即两个亮度相同、波长相等的独立光源经过光学系统所能达到的最佳分辨本领，也就是光学仪器的分辨本领的衍射极限几何光学几何光学 : : 物物点点 像点像点 物物( (物点集合物点集合) )  像像( (像像点集合点集合) )波动光学波动光学 : : 物点物点  像像斑斑 物物( (物点集合物点集合) )  像像( (像像斑集合斑集合) )( ( 经透镜经透镜 ) )( ( 经透镜经透镜 ) )瑞利判据瑞利判据瑞利判据瑞利判据:  : 两个物点反应在像面上有两个艾里斑，设两物点的夹角或两艾里斑两个物点反应在像面上有两个艾里斑，设两物点的夹角或两艾里斑两个物点反应在像面上有两个艾里斑，设两物点的夹角或两艾里斑两个物点反应在像面上有两个艾里斑，设两物点的夹角或两艾里斑                                    中心的夹角为中心的夹角为中心的夹角为中心的夹角为，每个艾里斑自身的半角宽度为，每个艾里斑自身的半角宽度为，每个艾里斑自身的半角宽度为，每个艾里斑自身的半角宽度为0 0，瑞利判据是：，瑞利判据是：，瑞利判据是：，瑞利判据是：                                    当当当当> > 0 0时，可分辨；时，可分辨；时，可分辨；时，可分辨；       当当当当< <0 0时，不可分辨；时，不可分辨；时，不可分辨；时，不可分辨；                                    当当当当= =0 0时，给出可分辨的最小角度时，给出可分辨的最小角度时，给出可分辨的最小角度时，给出可分辨的最小角度-- -- mm*人人眼睛的分辨本领眼睛的分辨本领f~22mm决定眼睛分辨本领的是瞳孔的直径De, De白昼小，黑夜大，正常范围在2~8mm,分析白昼时，人眼的分辨本领e.人眼睛分辨本领对一些仪器的设计有指导作用。

*人人眼睛的感光细胞密度眼睛的感光细胞密度        夫琅禾费圆孔衍射是一个在一切使用透镜的光学系统中普遍存在的现象，因为任何一个单透镜成像，都可以看成两个透镜加上一个光阑的组合因此几何像点实际上是有一定半径的艾里斑，这种情况就产生了一个问题，即两个像斑可能发生重叠，重叠到一定程度，就无法分辨这就是仪器的分辨本领问题补充说明：补充说明：补充说明：补充说明：D*望远镜的分辨本领和物镜口径望远镜的分辨本领和物镜口径物镜目镜fofe眼睛望远镜的角放大倍数为：望远镜的角分辨本领决定于物镜的口径Do，因为望远镜的孔径光阑是物镜—凡是被物镜接受的正入射宽光束总能全部通过目镜而进入人眼睛，故此望远镜的最小分辨角为：有效放大率：        伽利略望远镜牛顿的反射式望远镜        欧洲南方天文台的 VLT 天文望远镜阵列和 VLT 天文望远镜的8.2 米直径的主反射镜*哈勃太空望远镜哈勃太空望远镜        哈勃号太空望远镜是被送入轨道的口径最大的望远镜(1990年4月24日)它全长12.8米，镜筒直径4.27米，重11吨，由三大部分组成，第一部分是光学部分，第二部分是科学仪器，第三部分是辅助系统，包括两个长11.8米，宽2.3米，能提供2.4千瓦功率的太阳电池帆板，两个与地面通讯用的抛物面天线。

镜筒的前部是光学部分，后部是一个环形舱，在这个舱里面，望远镜主镜的焦平面上安放着一组科学仪器；太阳电池帆板和天线从筒的中间部分伸出        望远镜的光学部分是整个仪器的心脏它采用卡塞格林式反射系统，由两个双曲面反射镜组成，一个是口径2.4米的主镜、另一个是装在主镜前约4.5米处的副镜，口径0.3米投射到主镜上的光线首先反射到副镜上，然后再由副镜射向主镜的中心孔，穿过中心孔到达主镜的焦面上形成高质量的图像，供各种科学仪器进行精密处理，得出来的数据通过中继卫星系统发回地面 科学家利用哈勃太空望远镜发现太阳系外第一颗在大气层中含有氧气和二氧科学家利用哈勃太空望远镜发现太阳系外第一颗在大气层中含有氧气和二氧化碳的行星这颗行星的发现者是属于巴黎天文物理研究院由法国科学家艾尔弗化碳的行星这颗行星的发现者是属于巴黎天文物理研究院由法国科学家艾尔弗雷德领导的一个国际天文学家小组，发现成果发表在美国的天文物理杂志上雷德领导的一个国际天文学家小组，发现成果发表在美国的天文物理杂志上 科学家给这颗名叫科学家给这颗名叫HD 209458bHD 209458b的行星起了个绰号叫的行星起了个绰号叫““地狱判官地狱判官””，，““地狱地狱判官判官””是一个距离地球是一个距离地球150150光年的巨大的气体行星。

光年的巨大的气体行星         美国宇航局公布的一张由“哈勃”太空望远镜拍摄的一颗名为"V838 Mon"的恒星及其周围景象的照片宇航局称，这张照片与荷兰绘画大师凡高的名作《星夜》有"异常相似"之处在画中，漩涡状星云扫过夜空，其手法大胆，震撼人心该画被视为凡高最具风格的代表作之一       天文学家也许没有观测到过虚构天文学家也许没有观测到过虚构天文学家也许没有观测到过虚构天文学家也许没有观测到过虚构的的的的“ “天梯天梯天梯天梯” ”，但通过，但通过，但通过，但通过“ “哈勃哈勃哈勃哈勃” ”太空太空太空太空望远镜却拍摄到了这样一幅美丽景望远镜却拍摄到了这样一幅美丽景望远镜却拍摄到了这样一幅美丽景望远镜却拍摄到了这样一幅美丽景象：阶梯状结构围绕着一颗正在死象：阶梯状结构围绕着一颗正在死象：阶梯状结构围绕着一颗正在死象：阶梯状结构围绕着一颗正在死亡的恒星亡的恒星亡的恒星亡的恒星　　这张红矩形星云的新图片是　　这张红矩形星云的新图片是　　这张红矩形星云的新图片是　　这张红矩形星云的新图片是“ “哈勃哈勃哈勃哈勃” ”望远镜在望远镜在望远镜在望远镜在19991999年年年年3 3月月月月1717至至至至1818日日日日拍摄到的，美国国家宇航局拍摄到的，美国国家宇航局拍摄到的，美国国家宇航局拍摄到的，美国国家宇航局5 5月月月月1111日日日日在在在在“ “哈勃哈勃哈勃哈勃” ”望远镜网站中予以公布望远镜网站中予以公布望远镜网站中予以公布望远镜网站中予以公布。

       曼彻斯特大学理工学院的科学家曼彻斯特大学理工学院的科学家曼彻斯特大学理工学院的科学家曼彻斯特大学理工学院的科学家日前公布了一幅由哈勃太空望远镜拍日前公布了一幅由哈勃太空望远镜拍日前公布了一幅由哈勃太空望远镜拍日前公布了一幅由哈勃太空望远镜拍摄到的濒临死亡恒星照片该照片显摄到的濒临死亡恒星照片该照片显摄到的濒临死亡恒星照片该照片显摄到的濒临死亡恒星照片该照片显示，这颗距离地球示，这颗距离地球示，这颗距离地球示，这颗距离地球40004000光年的濒临死光年的濒临死光年的濒临死光年的濒临死亡恒星周围有许多冰雹物质亡恒星周围有许多冰雹物质亡恒星周围有许多冰雹物质亡恒星周围有许多冰雹物质 美国国家航空航天局哈勃太空望远镜观测到的图片显示，在太空中存在一个形状迥异的星系通常情况下，旋涡星系的旋涡及外层的雾状物从侧面看是平的（比如银河），但这个星系却翘曲不平，从中能看出相撞的星系怎样衍生出大量的新星这一现象最早是被欧洲南部天文台观测到的哈勃太空望远镜发现“S”状神秘星云2004年6月22日，欧洲太空署（ESA）发布的哈勃太空望远镜捕捉到的火星图片新新宇宇宙宙演演化化模模式式证证据据：：哈哈勃勃太太空空望望远远镜镜传传回回“黑眼黑眼”天体星系图片天体星系图片. 该星系因许久前一次星系撞击而留下一圈黑色带以及冲突运转的内部。

　此星系的正式名称为M64，但天文学家昵称它为“黑眼”或“魔眼”(Evil Eye)星系，它隶属于北方的后发座(Coma Berenices)，距离地球约1700万光年很多天文爱好者对M64都是非常熟悉的，因为用低倍望远镜就可以观察到它，这个星系最早是由18世纪法国天文学家查尔斯-麦瑟尔记录下来的 下一代太空望远镜下一代太空望远镜 NASA表示，预计于2010年6月将“韦伯”望远镜发射升空作为哈勃望远镜的替代者，NGST具有比哈勃高出百倍的灵敏度，能观察到宇宙中最古老和最黯淡的星云团NGST预计投资为10亿美元，美国宇航局和欧洲宇航局以及加拿大希望在2009年能将其发射升空我国自主研制的空间太阳望远镜将于我国自主研制的空间太阳望远镜将于08年升空年升空这一空间太阳望远镜外尺寸为5米×2米×2米，其主光学望远镜的口径为1米，对1．5亿公里外太阳表面的最高分辨率达到70公里这台望远镜预计在2008年升空当2009年太阳黑子大爆发时，它将是分辨率最高的空间仪器随着它的升空，加上中科院国家天文台怀柔1GHz—8GHz射电观测波段、南京大学红外太阳塔和云南抚仙湖红外太阳塔，我国将建成一个从地面到天空、从百米电波到伽玛射线的全波段太阳电磁辐射观测网。

                     《人民日报》 (2005年07月13日 第十一版) *显微镜的分辨本领和物镜数值孔径显微镜的分辨本领和物镜数值孔径l0u0y0u’y0y’* *几点说明：几点说明：几点说明：几点说明：1.显微镜的有效放大倍数：比如，显微镜的N.A.=1.5,照明波长为550nm的有效放大倍数：这是光学显微镜的最大放大倍数，因为超过Meff的放大倍数以试图看到小于y0m的细节是徒劳的2.提高分辨率的方法之一是提高N.A.，可通过油浸和使用广角透镜获得较大的数值孔径不过N.A.最大为1.5左右，此时y0m0/2,这是传统光学显微镜的极限分辨率—半波长3.选择短波长光照明是提高显微镜分辨本领的另一个途径*电子显微镜：         传统的光学显微镜的分辨本领受限于光波长，使用短波长光照明是提高显微镜分辨本领的途径之一利用运动电子的具有波动性制造电子显微镜，因为电子的德布罗意波长极短，所以它有极高的空间分辨本领电子显微镜的分辨本领，电子束发散角较小，u0~0.16rad；电子波长取决于电子的加速电压：加速电压电子波长分辨本领有效放大率104V1.210-2nm510-2nm2106105V3.710-3nm1.510-2nm61061986年诺贝尔物理学奖一半授予德国柏林弗利兹-哈伯学院（Fritz-Haber-Institut der Max-Planck-Gesellschaft）的恩斯特·鲁斯卡（ErnstRuska，1906-1988)，以表彰他在电光学领域做了基础性工作，并设计了第一架电子显微镜；另一半授予瑞士鲁希利康（Rüschlikon）IBM苏黎世研究实验室的德国物理学家宾尼希（Gerd Binnig，1947-）和瑞士物理学家罗雷尔（Heinrich Rohrer，1933-)以表彰他们设计出了扫描隧道显微镜。

TECNAI￿F30TECNAI￿F30场发射透射电镜场发射透射电镜点分辨率：点分辨率：0.205￿nm￿point￿at￿300kV0.205￿nm￿point￿at￿300kV￿线分辨率：线分辨率：0.102￿nm￿line￿at￿300kV0.102￿nm￿line￿at￿300kV￿环境可控扫描电镜环境可控扫描电镜 特点特点: :图像分辨率高对任何样品无需处理，可直接进行观察；进行动态反应过程的直接观察 电子显微镜下的病毒照片电子显微镜下的病毒照片用电子显微镜拍摄的苯分子照片GaAs纳米晶的透射电镜照片和电子衍射图, 透射电镜下观察到的主要是GaAs纳米晶的的团聚体,同时,在团聚体中也可一观察到5-20 nm的GaAs颗粒,图b是图a对应的电子衍射图,可以看出,只有面心立方结构GaAs纳米晶的多晶衍射特征环. * *像像像像记录介质的空间分辨率记录介质的空间分辨率记录介质的空间分辨率记录介质的空间分辨率附录：阿贝正弦条件光光具具组组y0PQ RTSMNT’S’M’N’F’Q’G’P’R’-y’u0u’n0n’在傍轴条件下：作业：作业：  3.1，3.2，3.3补充题：圆孔夫琅禾费衍射，圆孔的直径为D，透镜前的介质为空气（折射率n1=1)，透镜后的介质折射率为n2，透镜在介质2中的后焦距为f ，入射光波长在空气中为0，求接受屏(x,y)上艾立斑大小？y0x0xyPfL0五、五、五、五、     位移位移位移位移- -相移定理相移定理相移定理相移定理y(x0,y0)r方向(1,2)xO(x+x0,y+y0)(x,y)12z位移位移位移位移- -相移定理相移定理相移定理相移定理: :在夫琅禾费衍射系统中，当一个图像位移时，夫琅禾费衍射场响应一个相移；说明：说明：说明：说明：对该定理的证明中，隐含了对该定理的证明中，隐含了对该定理的证明中，隐含了对该定理的证明中，隐含了“ “系统具有空间不变性系统具有空间不变性系统具有空间不变性系统具有空间不变性” ”。

(1,2)(1,2)x’y’yx* *全同结构的夫琅禾费衍射场全同结构的夫琅禾费衍射场全同结构的夫琅禾费衍射场全同结构的夫琅禾费衍射场例题例题：求解五方孔的夫琅禾费衍射场求解五方孔的夫琅禾费衍射场位移：r1r1r2r312340yx位移—相移定理：六、一维光栅、二维光栅六、一维光栅、二维光栅六、一维光栅、二维光栅六、一维光栅、二维光栅光栅：凡是含有众多全同单元，并且排列规正、取向有序的周期结构，统称为光栅一维光栅是最简单的一种光栅，也是常用的一种光栅如下图就是一个一维光栅，其透光缝宽为a，挡光宽度为b，即光栅的空间周期d=a+b，也称为光栅常数NNabNRA 矢量图解法：矢量图解法：矢量图解法：矢量图解法：矢量图解和等比求和得到的结果完全一样强度单元因子强度结构因子* *一维光栅强度的主要特点一维光栅强度的主要特点一维光栅强度的主要特点一维光栅强度的主要特点 N=1 N=2 N=3 N=4 N=5 N=6 N=7 (1) 主峰位置：(2) 主峰的半角宽度：               第k级主峰，其左右的第一个零点，即暗点的位置(k，)，应该满足： N=5光栅尺度越大，主峰半角宽度越小，两者呈反比关系。

 N=5 N=4(3) 两个主峰之间；        两个主峰之间有N-1个零点和N-2个次极大值，随N的增加，次极强的高度相对于主极强迅速下降，一般光栅N比较大，所以次极强非常弱，于是光栅的衍射图样仅仅观察到离散的非常细锐的条纹 N=7 (4) 单元因子的作用：      单元因子(sin/)2决定了入射光功率在各主峰之间的分配在某些特殊情况下，可能使个别主极峰消失—缺级例题：例题：例题：例题：一块一维光栅，刻缝密度为600线/mm，有效尺度为5cm，入射光为氦氖激光，波长为633nm，求第1和2级主峰的方位角以及它们的半角宽度？* *一维周期结构的其他样式一维周期结构的其他样式一维周期结构的其他样式一维周期结构的其他样式(1,2)yxN思考题：斜入射照明时的光栅衍射场？斜入射照明时的光栅衍射场？斜入射照明时的光栅衍射场？斜入射照明时的光栅衍射场？作业：作业：3.4,  3.6,   3.7补充题：补充题：求“品”的夫琅禾费衍射场，黑色表示不透光三个为全同正方形，边长为a, 入射光正入射平面波，其振幅为A，波长为aa        一个世纪以前光谱技术已有了它的雏形，并作出了至今仍光辉闪耀的成就。

一个世纪以来，光谱技术有了长足的发展量子力学的建立为光谱学奠定了理论基础研究对象扩展到各种物质层次和物态：从离子、原子、分子到凝聚态，从气态、液态、固态到等离子体，从遥远的天体到显微镜下的DNA        在光谱分析方法上也已多样化，除了发射、吸收、反射、荧光、散射光谱方法外，还有偏振、旋光、光声、光热、光导等光谱方法，以及微分光谱、调制光谱、付利叶变换、哈特玛变换光谱、干涉分光计、相关光谱仪方法等在光谱仪器方面（即硬件），扩展了波段，长波方面与毫米波相连；而短波与软射线（100 埃）相连提高了光谱分辨率、灵敏度（ppm,ppb）、高精确度、高重复性、稳定性 * *光栅光谱仪光栅光谱仪光栅光谱仪光栅光谱仪光谱仪简介光谱仪简介光谱仪简介光谱仪简介光谱仪的构成光谱仪的构成光谱仪一般由光谱仪一般由5部分构成：部分构成：1.光源2.照明准直3.分光4.成像5.接收1.原子发光和吸收2.分子吸收3.喇曼散射4.荧光5.激光6.氙灯 钨灯1.物质（棱镜）2.衍射（光栅）3.干涉（F－P）4.付氏1.直读2.照相3.光电4.CCD5.CMOS主流读出系统的演变：•  直读（单通道，强度分辩本领极低，无时间分辨）•  摄谱（多通道，强度分辩本领较低，无时间分辨，低效）•  光电（单通道，强度分辩本领高，无时间分辨，低效）• CCD（多通道，强度分辩本领高，时间分辨，高效）• •光栅光谱仪光栅光谱仪光栅光谱仪光栅光谱仪——光栅分光原理光栅分光原理光栅分光原理光栅分光原理 样样品品光电透射光栅反射光栅光谱仪示意图反射光栅光谱仪示意图• •一台多功能光栅光谱仪一台多功能光栅光谱仪一台多功能光栅光谱仪一台多功能光栅光谱仪光谱仪追求的目标1.分开不同波长的光： 波长分辨本领2.记录不同波长的光的强度：强度分辨本领3.时间分辨本领4.效率5.价格1、角色散本领、角色散本领2、线、线色散色散本领本领3 3、色分辨本领、色分辨本领、色分辨本领、色分辨本领* *光栅光谱仪的角色散率、线色散率和色分辨本领光栅光谱仪的角色散率、线色散率和色分辨本领光栅光谱仪的角色散率、线色散率和色分辨本领光栅光谱仪的角色散率、线色散率和色分辨本领•角色散本领透射光栅•线色散本领线色散本领 样样品品光电光谱仪线色散本领(或线色散率)定义为：凹面镜的焦距为f，则：于是：说明：在相同的衍射角和相同的级数(k)，焦距越长，线色散本领越大。

判据：判据：判据：判据：当当当当k k> > k k时，可分辨；时，可分辨；时，可分辨；时，可分辨；       当当当当k k< <k k时，不可分辨；时，不可分辨；时，不可分辨；时，不可分辨；当当当当k k= =k k时，给出可分辨的最小波长差时，给出可分辨的最小波长差时，给出可分辨的最小波长差时，给出可分辨的最小波长差• •色分辨本领色分辨本领色分辨本领色分辨本领;coscos12kkkdkDdkD==-==的两列光的色散角度为，波长差为根据角色散本领 当当当当k k= =k k时时时时可分辨最小波长差：可分辨最小波长差：定义光栅色分辨本领：定义光栅色分辨本领：例题：一光栅线密度为500/mm，有效尺度为30mm，求（1）该光栅的2级光谱在波长为500nm附近的角分辨率？（2） 能分辨的最小波长差？*闪耀光栅闪耀光栅透射光栅的缺点：1.任何透明光栅都有一定的吸收2.不同波长的零级主峰重合，即所谓“零级无色散”，同时正好处在单元衍射因子的最大值上，对光能是极大的浪费。

3.光谱分析只需要其中一个序列光谱，但是透射光栅的衍射光强分散到正负各级光谱中，也是对光能的浪费使我们观察的那级光谱只能分配到少量的能量透射光栅•闪耀光栅的结构闪耀光栅的结构•照明方式照明方式（1）沿N的方向入射（2）沿n的方向入射b闪耀角Nnd（1）沿N的方向入射2b2b单槽衍射场，按几何光学定律传播的方向是衍射的零级方位单槽的零级衍射角为 =2b结构干涉，此时的相邻槽衍射线之间的光程差为：这样，把单槽衍射零级方向变成了槽间干涉的非零级，产生高衍射效率的色散克服了透明光栅的单缝衍射零级和缝间干涉零级重合-1.0-0.50.00.5 -1.0-0.50.00.5 -1.0-0.50.00.5 槽间干涉因子单槽衍射因子闪耀光栅衍射场闪耀光栅仅有一序列光谱闪耀光栅仅有一序列光谱：由于闪耀光栅的单槽宽度a和光栅周期d相近，使得一级闪耀波长的其他级别的主峰方向，正好落在单槽衍射的零点上，从而全部消失，仅保留了一级主峰，因此闪耀光栅仅有一列光谱闪耀光栅仅有一列光谱乘积乘积乘积乘积2b2b闪耀光栅的衍射场闪耀光栅的衍射场闪耀光栅的衍射场闪耀光栅的衍射场（2）沿n的方向入射一级闪耀波长：槽间光程差：二级闪耀波长：（自学）*  * 二维光栅（了解）二维光栅（了解）二维光栅（了解）二维光栅（了解）d1d2yx(1,2)o衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角(1，2)。

衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角( (   1 1，，，，   2 2) )sin2sin1/d2/d1图为二维晶面的夫琅禾费衍射强度结构因子相应的主峰半角宽度相应的主峰半角宽度相应的主峰半角宽度相应的主峰半角宽度: :d2d1xz* *二维二维二维二维晶片的共面衍射晶片的共面衍射晶片的共面衍射晶片的共面衍射衍射结构因子，它决定了衍射主级强的方位角()衍射主级强的方位角衍射主级强的方位角衍射主级强的方位角衍射主级强的方位角( (   ) )由衍射结构因子得，主级强出现在：七、三维光栅七、三维光栅七、三维光栅七、三维光栅—x—x射线晶体衍射射线晶体衍射射线晶体衍射射线晶体衍射劳厄劳厄　Max von Laue（1879-1960）德国慕尼黑大学理论物理学家X射线衍射的发现者1914年诺贝尔物理学奖--因发现晶体的X射线衍射意义：意义：意义：意义：        X射线衍射现象的发现对近代物理学的发展有重要意义，因为它不仅证明了X射线是一种比可见光波长短千倍的电磁波，使人们对X射线的认识迈出了关键的一步，而且还第一次对晶体的空间点阵假说作出了实验验证，使晶体物理学发生了质的飞跃。

这一发现继佩兰（Perrin）的布朗运动实验之后，又一次向科学界提供证据，证明原子的真实性由于X射线衍射的发现，X射线学在理论和实验方法上飞速发展，很快形成了一门内容极为丰富、应用极为广泛、影响极为深远的综合学科1.X 射线是一种电磁波射线是一种电磁波2.波长很短波长很短(10－－11~10－－8m)，， X射线穿透力很强射线穿透力很强1.X射线产生机制射线产生机制2. X 射线性质射线性质：：• 一种是由于高能电子打到靶上后，电子受原子核电场的作一种是由于高能电子打到靶上后，电子受原子核电场的作用而速度骤减，电子的动能转换成辐射能用而速度骤减，电子的动能转换成辐射能----轫制辐射，轫制辐射，X光谱连续光谱连续•其次是高能电子将原子内层的电子激发出来，当回到基态其次是高能电子将原子内层的电子激发出来，当回到基态时，辐射出时，辐射出 X 射线，光谱不连续射线，光谱不连续X 射线射线冷却液冷却液金属靶金属靶克鲁斯克管克鲁斯克管X射线的应用不仅开创了研究晶体结构的新领域，而且用它可以作光谱分析，在科学研究和工程技术上有着广泛的应用在医学和分子生物学领域也不断有新的突破伦琴伦琴（1845-1923） 德国维尔茨堡大学实验物理学家X射线的发现者1901年诺贝尔物理学奖-因发现X-射线X-X-X-X-射线衍射的发现过程：射线衍射的发现过程：射线衍射的发现过程：射线衍射的发现过程： 劳厄发现X射线衍射和慕尼黑大学的科学气氛有密切关系，当时师生们讨论最多的一个问题就是X射线的本性。

劳厄认为X射线是电磁波1912年,劳厄在同一位博士研究生厄瓦耳交谈时，产生了用X射线照射晶体用以研究固体结构的想法他设想X射线是极短的电磁波，而晶体又是原子（离子）的有规则的三维排列, 就像是一块天然光栅那样，只要X射线的波长和晶体中原子（离子）的间距具有相同的数量级，那么当用X射线照射晶体时就应能观察到干涉现象这确实是一个极其奇特而又非常有效的方法劳厄的“光学直觉”使他产生了思想上的飞跃，晶体中原子的排列如果是有规则的，其间距与入射波的波长同数量级，就有可能产生干涉 1912年4月他们开始了这项试验弗里德利希和尼平很快地按劳厄的设计搭起了安装有实验装置的架子，但是他们在第一轮实验中，由于X射线太弱，曝光时间不足而屡遭失败，幸亏他们有坚定的信念，把曝光时间延为数小时，才在底片上显出有规则的斑点后来，他们改进了设备，采用ZnS、NaCl等晶体做试验，衍射斑点具有更为明显的对称性接着，劳厄推导出一系列衍射方程，很好地解释了这些斑点的成因在照相底片上形成对称分布的在照相底片上形成对称分布的若干衍射斑点，称为若干衍射斑点，称为劳厄斑晶体结构晶体结构离子晶体、分子晶体、原子晶体离子晶体、分子晶体、原子晶体劳厄的实验装置劳厄的实验装置 X射线通过红宝石晶体(a)和硅单晶体(b)所拍摄的劳尼斑照片劳尼解释了劳尼斑的形成，但他的方法比较复杂。

不久，英国物理学家布拉格父子提出一种比较简单的方法来说明X射线的衍射布喇格父子认为当X射线射到晶体各层面的原子时，原子中的电子将发生受迫振荡，从而向周围发射同频率的电磁波，即产生了X射线的散射，而每个原子则是一个次波源；劳厄斑正是次波的干涉叠加的结果布拉格公式布拉格公式布拉格公式布拉格公式1915年诺贝尔物理学奖 ——X射线晶体结构分析 亨利，授予英国伦敦大学的亨利·布拉格(Sir William Henry Bragg ,1862-1942)和他的儿子英国曼彻斯特维克托利亚大学的劳伦斯·布拉格(Sir William Lawrence Bragg ,1890-1971).11、同一晶面的干涉增强：同一晶面内对于所有的 l都要求满足上式，于是：即只有按反射定律反射的射线的强度干涉增强对于以角掠射的单色平行的X光束投射到晶面间距为d的晶面上时，在各晶面所散射的射线中，只有按反射定律反射的射线的强度为最大，上、下两晶面所发出的反射线的光程差为:当 =2dsin  = k 时各层面上的反射光相干加强，形成亮点，称为 k 级干涉主极大该式称为布喇格公式2、不同晶面之间的干涉增强布拉格公式与一维光栅方程相似，但是也有所不同：布拉格公式与一维光栅方程相似，但是也有所不同：布拉格公式与一维光栅方程相似，但是也有所不同：布拉格公式与一维光栅方程相似，但是也有所不同：1.对于一维光栅，只有一个光栅方程，而对于X-射线晶体衍射，晶体是三维光栅，有一系列不同取向的晶面，它们的晶面之间的距离不同，因此晶体的X-射线衍射有一系列的布拉格公式。

2.对于一维光栅，任意波长的单色光照射，总可以在某一个方向得到衍射极大值而对于晶体衍射，X-射线入射方向和晶体的位置确定后，则一系列的d和也就确定了，任意波长的X-射线不能都满足布拉格公式，因此有可能得不到X-射线的衍射图样问题：如何观察到问题：如何观察到问题：如何观察到问题：如何观察到X-X-射线的衍射图样？？射线的衍射图样？？射线的衍射图样？？射线的衍射图样？？* *观察观察观察观察X-X-射线衍射的两种方法：射线衍射的两种方法：射线衍射的两种方法：射线衍射的两种方法：（1）劳厄法：用连续X-射线照射单晶，此时一系列d和给定，而X-射线的波长是任意的，因此对于每一晶面族总能找到满足布拉格公式的波长，得到衍射图样照相记录的是一些亮斑，这些亮斑称为劳厄斑，衍射图称为劳厄图，劳厄图上的劳厄斑对应着晶面，研究劳厄图上的衍射点的分布可以推测出晶格中粒子的分布（2）德拜法：用单色X-射线照射多晶或旋转的单晶，此时X-射线的波长给定，而对于多晶或旋转的单晶，d和 是任意的，因此总能找到满足布拉格公式的d和，得到衍射图样照相记录的是一些亮环，这些亮环组成的衍射图称为德拜图X射线劳厄相机和德拜相机晶体分析仪射线劳厄相机和德拜相机晶体分析仪 摘于中国科学技术大学物理实验网络教程  X光管管套（内置X光管）及X射线出口和滤波片转换盘 劳厄相机单晶仪分析部分 劳厄相机中的前衍射（透射法) 和背衍射（背射法）装置示意图，对同一样品，两种方法获得的衍射图样不相同，但反映的是同一样品的结构。

 德拜相机多晶分析仪部分 1-圆筒相盒， 2-样品夹，3-X射线入口（入射光阑），4-荧光屏 单色x射线辐照在粉末晶体样品上，产生的衍射条纹由胶片记录，胶片上记录的衍射条纹的位置和强度可用于粉末晶体结构分析 光的衍射小结：光的衍射小结：惠更斯-菲涅耳原理夫琅禾费衍射菲涅耳衍射单缝衍射方孔衍射圆孔衍射光学仪器的分辨本领周期结构衍射位移-相移定理一维光栅二维光栅三维光栅(x-衍射)光谱仪2dsin  = k ；；布喇格公布喇格公式式微结构作业作业：：                            3.12，3.15, 3.16, 3.17。