结构力学课件 第十章 矩阵位移法.ppt

第第 十十 章章 矩矩 阵阵 位位 移移 法法• 矩阵位移法的概念• 单元刚度矩阵• 结构刚度矩阵• 坐标转换矩阵• 非结点荷载的处理• 矩阵位移法的解题步骤• 结构分析的计算机方法简介• 小结 第一节第二节第三节第四节第五节第六节第七节返回第一节第一节 矩阵位移法的概念矩阵位移法的概念•结构矩阵分析方法是利用计算机进行结构力学计算的方法杆系结构的有限单元法矩阵力法矩阵位移法——柔度法——刚度法(直接刚度法)*｛ 矩阵位移法是以位移法为力学原理，应用矩阵理论，以电子计算机为工具的结构分析方法 有限单元法包含两个基本环节：一是单元分析；一是整体分析。

在矩阵位移法中：单元分析的任务是建立单元刚度方程，形成单元刚度矩阵——讨论任意坐标系中单元刚度方程的通用形式； 整体分析的任务是将单元及合成整体，由单元刚度矩阵按照刚度集成规则形成整体刚度矩阵，建立整体结构的位移法基本方程，从而求解 直接由单元刚度矩阵导出整体刚度矩阵的集成规则，是矩阵位移法的核心内容返回下一张 上一张小结•以图示连续梁为例说明矩阵位移法的概念 ３.绘M图•２．整体分析• ①建立位移法基本方程；• • ②求杆端弯矩；•1.单元分析• ①确定基本未知量，• ②划分单元杆；• ③列各杆端转角位移方程返回下一张 上一张小结•17.1.2 17.1.2 直接刚度法直接刚度法• 对于连续梁的每一个结点都视为有一个角位移未知•数，并规定这些转角均以顺时针方向为正•17.1.3 17.1.3 转角位移方程转角位移方程•式中：Kij（i=1,2,3;j=1,2,3）称为结点刚度系数它表示当θj=1时，在结点i处并在θi方向上所需加的结点力矩总和。

返回下一张 上一张小结•写成矩阵形式为：•简式为：•式中： [K]为结构总刚度矩阵• {Q}为结点转角列阵• {M}为结点力矩列阵返回下一张 上一张小结•17.1.4 17.1.4 形成单元刚度矩阵形成单元刚度矩阵•例17-3：写出图示结构的杆端力矩•解： 据转角方程可得：• • • 式中 • • 上式写成矩阵形式为返回下一张 上一张小结•17.1.5 17.1.5 形成总刚度矩阵形成总刚度矩阵•例7-4：写出图7-4所示结构的刚度矩阵•解：图示结构的刚度矩阵：• 图17-4返回下一张 上一张小结•17.1.6 17.1.6 引入支承条件，求结点位移引入支承条件，求结点位移• 已知上例支承条件 =0，连同已获得的[K]，以及各结点荷载值（M1、M2、及M3=0）一起代入基本方程（7—6）式中，得：•据矩阵运算的基本法则，则得：•解得： 返回下一张 上一张小结•17.1.7 17.1.7 求单元杆端力求单元杆端力•例7-5：求图7-5所示连续梁• 的杆端力•解： 由题可知 杆1 • 杆2•注：以上用连续梁说明直接刚度的方法步骤,•完全适用于其它类型结构。

其中，[K]的组成•是直接刚度法的核心部分返回下一张 上一张小结• 第二节第二节 单元刚度矩阵单元刚度矩阵 •17.2.1 17.2.1 结构离散化结构离散化• 将杆系结构分离有限个单元杆— 离散化• 原则：以杆元汇交点、荷载作用点、载面突变点为结点，尽量使相关结点，编码和差值最小矩阵位移法讨论结点荷载问题，非结点荷载需另外处理• 图7-6•17.2.2 17.2.2 单元杆端力和杆端位移表示方法单元杆端力和杆端位移表示方法• 以i为原点，从i到j的方向为 轴的正向，并以 轴的正向逆时针转900为 轴的正向，这样的坐标系称为单元局部坐标系 单元杆端力和杆端位移符号的上方加一横“—”，表示局部坐标的意思 下一张返回上一张 小结•如图，结点的杆端位移列向量为：•结点的杆端力列向量为：•注：这些杆端位移和杆端力的正向均规定与坐标轴的正方向一致为正；其中转角和弯矩以顺时针为正返回下一张 上一张小结•17.2.3 单元杆端力与杆端位移之间的关系式•例17-7：计算如图17-8所示结构的各杆的杆端力•解：返回下一张 上一张小结•写成矩阵形式为：•简式为：返回下一张 上一张小结•17.2.4 17.2.4 单元刚度矩阵的特性单元刚度矩阵的特性•1）[K]e是对称方阵• 单元刚度矩阵中的行数等于单元杆端力向量的分量数，列数等于单元杆端位移向量的分量数。

因为这两个向量的分量数相等，所以[K]e是一个方阵又因 Kij=Kji ，故单元刚度矩阵是对称矩阵•2）[K]e是奇异矩阵• 矩阵[K]e相应行列式的值为零，故知单元刚度矩阵是奇异矩阵其逆矩阵不存在•17.2.5 17.2.5 单元刚度矩阵中各元素的物理意义单元刚度矩阵中各元素的物理意义• 当j位移分量为1而其位移分量为零时，所引起的i分量值 返回下一张 上一张小结• 第四节第四节 结构刚度矩阵结构刚度矩阵•由（17—14）式可知：•将（17—21）及（17—25）•式代入上式得：• •另 [T]T[ ]e[I]=[K]e 则 {F}e=[K]e{ }e•用结分点块式表示为：•注：1） 为结构坐标的杆端力和杆端位移• 2） 表示单元 的j端三个位移分别产生单位位移时在i 端各力•分量分别产生的力• 3） 分别为单元在结构整体坐标中刚度返回下一张 上一张小结•17.3.1 结构总刚度矩阵结构总刚度矩阵•形成总刚的步骤：•1）确定结点数，对结点及单元杆进行编号。

•2）计算结构坐标系中各单元的单元刚度矩阵•3）将各单元刚度矩阵的各子块，按“对号入座”送入结构总刚度矩阵中•17.3.2 17.3.2 结构总刚度方程结构总刚度方程• 方程 式中：• {F} — 结构的结点力列向量；• — 结构的结点位移列向量；• [K] —结构的总刚度矩阵或叫结构整体刚度矩阵返回下一张 上一张小结• •17.3.3 支承条件的引入支承条件的引入• 结构总刚度方程（D）又叫结构原始刚度方程其中[K]是奇异矩阵，不能求出确定的结点位移{ }为此求解结构的未知结点位移时，引入结构的实际位移边界条件（即支承条件），修改 结构总刚度矩阵具体步骤如下：• 1）利用已知的结点力{F1}• 2）求未知的结点位移{ }• 3）划掉位移为零所对应的行和列返回下一张 上一张小结• 第四节第四节 坐标变换矩阵坐标变换矩阵•例17-8：见图17-9所示单元 ，写出单元 的杆端力向量 •解：由投影关系得• 图17-9返回下一张 上一张小结•写成矩阵形式为：返回下一张 上一张小结•缩写成 式中：[T]为坐标变换矩阵•[T]为上交矩阵，其逆矩阵等于其转置矩阵。

•[T]=[T]T 式中：•[T]-1——与[T]相乘为1的矩阵；•[T]T——把[T]中行和列各元素互换后形成的•因此，上式的逆转换式为：•同理得： 返回下一张 上一张小结• 第五节第五节 非结点荷载的处理非结点荷载的处理•17.7.1 结间荷载转化为结点荷载的方法结间荷载转化为结点荷载的方法（如图7—10）：•1）在 B、C 结点加附加约束，使 B、•C 两点不能发生任何位移，然后施加•结间荷载，如图7-10（b）所示•2）在 B、C 两点没有附加约束的情况•下，施加与上述固端剪力和固端弯矩•大小相等方向相反的力和力矩，如图• 7-10（c）所示•3） （a）=（b）+（c）•4）等效结点荷载为汇交在每一结点的 •固端剪力的代数和以及固端弯矩代数 •和，但方向相反• 图7-10返回下一张 上一张小结•17.7.2 例：试计算图17-11（a）所示刚架等效结点荷载•解：• 图17-11•分别绘在结点上，如图17—11（b）所示。

返回下一张 上一张小结•17.7.3 例17-10: 求图17-12 (a) 所示结构的等效结点荷载•解： •分别绘在结上，如图b 所示 图17-12返回下一张 上一张小结• 第六节第六节 矩阵位移法解题步骤矩阵位移法解题步骤•具体步骤如下：具体步骤如下：• 1）将结构划分为若干个单元，并将各单元和结点进行编号• 2）选择结构坐标系及局部坐标系• 3）计算等效结点荷载，建立结点荷载列向量和结点位移列向量• 4）计算结构坐标系中各单元刚度矩阵的四个子块• 5）将单元刚度矩阵的四个子块，按下标在结构总刚度矩阵中“对号入座”，建立结构总刚度矩阵和刚度方程• 6）引入支承条件，划掉和已知位移为零所对应的行和列，计算结点位移• 7）计算局部坐标中的杆端力• 8）利用式（17—49）和（17—50） 返回下一张 上一张小结•第七节第七节 结构分析的计算机方法简介结构分析的计算机方法简介•17.9.1 17.9.1 程序功能：程序功能：• 本程序只适用于各个杆件单元是等截面直杆，杆件之间是刚性连续，支座是固定端；承受的荷载是结点荷载。

•17.9.2 17.9.2 源程序说明：源程序说明：• 1）结点编号，先编可动结点，后编固定结点• 2）局部坐标由小号结点码到大号结点码为 轴正向，逆时针转90为 轴正向 返回下一张 上一张小结• 本本 章章 小小 结结 •直接刚度法的解题思路：直接刚度法的解题思路：• 1）先将结构离散为有限个单元，通过单元分析，建立局部坐标单元刚度矩阵，然后形成局部坐标系单元刚度方程• 2）通过坐标变换矩阵，依次用结构坐标系表示单元刚度矩阵• 3）再将各单元刚度矩阵中的元素“按对号入座”的办法，叠加到结构刚度矩阵以形成总刚度矩阵• 4）然后再引入支承条件进行计算返回下一张 上一张小结。