阻尼性能及阻尼机理综述.doc

阻尼性能及阻尼机理前 　言机械构件受到外界鼓励后将产生振动和噪声;宽频带随机激振引起构造的多共振峰响应，可以使电子器件失效,仪器仪表失灵，严重时甚至导致劫难性后果目前,武器装备和飞行器的发展趋向高速化和大功率化，因而振动和噪声带来的问题尤为突出[１]振动也会影响机床的加工精度和表面粗糙度，加速构造的疲劳损坏和失效,缩短机器寿命；此外振动还可以导致桥梁共振断裂，产生噪声，导致环境污染［2]由此可见，减振降噪在工程构造、机械、建筑、汽车,特别是在航空航天和其她军事领域具有及其重要的意义阻尼技术是阻尼减振降噪技术的简称一般把系统耗损振动能或声能的能力称为阻尼,阻尼越大，输入系统的能量则能在较短时间内耗损完毕因而系统从受激振动到重新静止所经历的时间过程就越短,因此阻尼能力还可理解为系统受激后迅速恢复到受激前状态的一种能力由于阻尼体现为能量的内耗吸取,因此阻尼材料与技术是控制构造共振和噪声的最有效的措施[1]研究阻尼的基本措施有三大类［1～3]:(1)系统阻尼就是在系统中设立专用阻尼减振器，如减振弹簧,冲击阻尼器,磁电涡流装置,可控晶体阻尼等２）构造阻尼在系统的某一振动构造上附加材料或形成附加构造,增大系统自身的阻尼能力,此类措施涉及接合面、库伦摩擦阻尼、泵动阻尼和复合构造阻尼。

３）材料阻尼是依托材料自身所具有的高阻尼特性达到减振降噪的目的它涉及粘弹性材料阻尼、阻尼合金和复合材料阻尼本文重要论述阻尼材料的表征措施，阻尼分类,阻尼测试措施,多种阻尼机理，高阻尼合金及其复合材料,高阻尼金属材料最新研究进展，高阻尼金属材料发展中存在的问题及发展方向，高阻尼金属的应用等内容第一章 内耗(阻尼）机理1．1、内耗(阻尼）的定义振动着的物体，虽然与外界完全隔绝，其机械振动也会逐渐衰减下来这种使机械能量耗散变为热能的现象，叫做内耗,即固体在振动当中由于内部的因素而引起的能量消耗在英文文献中通用“ｉｎｔernａl frｉｃｔiｏn”表达内耗此外,在工程上用“阻尼本领”(daｍｐinｇ　capaｃity)，对于高频振动则称为“超声衰减”(ultｒasoｎic　 attenuation），其实与内耗同样都是表征同一种物理过程[4]产生内耗（阻尼)的因素是固体内部的构造特点和构造缺陷，因而通过内耗(阻尼）测量可以敏捷地反映固体内部构造的特点以及多种构造缺陷的运动变化和交互作用的状况[5］由此可见,内耗是一种较好的研究晶界的工具，它可以在不破坏试样的状况下，查知材料中晶界的动态性质内耗与静态观测手段相配合，可以加深对晶界性质及其动力学行为的结识[4]。

总的来说,我们可以觉得驰豫、后效是非弹性在静态过程中的体现，而阻尼、内耗则是非弹性在动态过程中的体现.比较起来,非弹性对振动过程的影响更为重要,故人们往往以对内耗(阻尼)的实验研究来替代对非弹性的实验研究[6]1.2、阻尼性能的描述及表征1.2.1阻尼和应力应变的关系根据弹性理论中的虎克定律,材料在弹性变形过程中应力与应变之间满足如下关系：σ = Ｍε 　 　　 　 (1-1)其中　M 代表弹性模量 Ｅ 或剪切摸量Ｇ 上述公式的成立应满足三个条件[7]，即:应变相应力的响应是线性的;应力和应变相位相似；应变是应力的单值函数但实际加载过程中,应力与应变之间往往不能同步满足上述三个条件，即非抱负弹性;此时将产生阻尼，非弹性常体现为滞弹性和粘弹性，滞弹性根据应力应变之间与否满足线性关系分为线性和非线性滞弹性,因此阻尼也可分为线性和非线性滞弹性阻尼及粘弹性阻尼［５]，如图１-1所示　图1-1 应力－应变回线[8]图1-2 在周期应力作用下的应力－应变关系[8]当材料受循环载荷作用时，应力应变之间的实际关系如下[8、9］：σ =σ0 eｘp(ｉωｔ） 　 　 　 　 (1-2)ε ＝ε0 ｅｘpi(ωt -φ)　 　 　 　 　(1-３)φ=τ/Ｔ×2π　 　 　　　 　 （１－４)其中σ0和ε0为应力和应变的振幅;t为时间;τ为应变波形滞后应力波形的时间;ω为振动的角频率,φ为应变滞后应力的相位角差；T振动周期,图1-2所示。

　根据复模量定义[３]：　 　 　 　 　 　 　 　　　　　 　 　　 (1－5） 　 　 　 　　 　 　 　 　 　 (1-6) 其中η为粘弹性阻尼材料的损耗因子（又称损耗正切或阻尼系数）,它是衡量阻尼材料耗散振动能量的重要指标之一，它与每周振动所损耗的能量与储存能量之比成正比表达为　 　 　 　 　　　 　 　　 　 　 　 　 　 　 （1-７)式中 E*——复拉伸模量;Ｅ′——复拉伸模量的实部,也称为贮能拉伸模量，表达为E′=Ecｏsφ　 　 　　　 　 　　　 (１-8)E"——复拉伸模量的虚部,它决定阻尼材料受到拉压变形时转变成热的能量损耗,因此又称为耗能拉伸模量,表达为E＂＝Ｅsinφ=ηE′ 　　 　 　 (１-9)１.２.2 常用的用于表征材料阻尼性能的参数及它们之间的关系如下：(1）损耗系数η 、损耗正切 tanφ 和损失角φ损耗系数为损失摸量与存储摸量之比,其与损耗正切和损失角的关系如下: 　 　 　 　 　 　 　 　　 　 　 　 (1－1０)材料的阻尼能力越高,　相位差角越大， 因此可用相位差角φ来表征材料阻尼能力的大小在实际应用中, 如果内耗很小，　则相位差角的测量是很困难的,　因此该法合用于内耗较大的情形［8],。

2)　比阻尼( S.D.C 或ψ )[１０]材料受循环载荷,应变落后于应力，在应力与应变曲线上形成一种滞后圈,如图1－１所示振动循环一周中,损失能量ΔＷ为:　 　 　 　　 　 　　　 　 　 　 　 　 　 　 (1-１1)存储的最大能量W为： 　 　 　　 　　 　 　 　 　 　 　　 　 　 　 　 　 　（1-1２)在高阻尼合金的研究中，习惯采用△W／W来衡量内耗的大小,称为“比阻尼性能”Ｓ．D．C；而物理上为了与阻尼的电磁回路相相应，常采用Q-1来表达阻尼,这里Q时振动系统的品质因子类似于电磁回路中品质因子的定义 　　 　 　　　 　　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 (1－1３) （3）对数衰减率δ[４]材料在自由振动过程中,其振动幅度将逐渐衰减，如图 １-３　所示衰减得越快,表白材料的阻尼能力越高,材料的阻尼性能与相邻两振幅间有如下关系 　　 　 　 　 　 　　 　 　 　 　 　 　 　　 　(１-14）　 　　进一步推导可知: 　 　 　 　 　 　 　　 　 　　 　 　 　 （１-15) （这合用于内耗很小时，即）　 　 　 　或　 　 　　 　 　　 时）,内耗值为 　 　　　 　　 　 　　　 　 　 　 （1-１6)式中,δ为对数衰减率;An、Aｎ＋1分别为第 n　次、第　n+１次振动时的振幅,ｎ为振动次数（n＝１,2,3,…)。

由此可见，对数衰减率表征了振幅的衰减限度，它的值越大，则振幅衰减越大，阻尼性能越高此措施属于共振法的一种,适于测试声频阻尼[8］图1-3 振动的自由衰减曲线[8]图1-4 逼迫振动中的共振峰[8] 　　(4)　品质因子倒数 Q-1用不同频率的外力来激发试样, 当外加应力的频率等于试样的共振频率时， 则试样振动的振幅最大，如图１-4 所示在同样的状况下,　材料阻尼性能越高,则共振振幅越小，　共振峰越宽，　因此可用共振峰的锋利限度来表征材料阻尼能力的大小, 即材料的阻尼与振动振幅为共振振幅一半时所相应的频率差值和共振频率有下列关系[8]: 　　 　 　 　 　 　　　 　 　 　　 　 　 　 (1－1７)式中Q-1为品质因子的倒数;Δf为共振振幅一半处频率差值f ２- f 1 (Hz）；fr为共振频率值(Ｈz)当内耗较小时, 共振峰很锋利, 则共振峰宽不易测试;内耗越大，共振峰越宽，测量越准此措施与对数衰减率同样,适于测试声频阻尼［８]5) 超声衰减[１1]在兆频范畴内常用脉冲法激发振动，内耗使用穿过材料的脉冲声波的衰减来测量,衰减系数β定义为 　　 　 　 　 　 　　 　 　 　 　　　 　　 （1-18）因此δ可用下式表达：　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 (1-1９)λ为声波波长,则　 　 　 　　　　　　　 　 　 　 　 （１-20)１.3、内耗(阻尼）量度值的换算及测量措施选择对衰减较小的场合, tanφ　<　０.1,一般用 ｔaｎφ　、Q－1或η 来表征材料的阻尼性能，它们之间存在如下关系[1２]:Q-1= φ　＝　taｎφ ＝η ＝ δ/ π＝Ｓ.D.C/(２π)　 　　 　 　 (1-2１）但是, 当阻尼较大时(Ｑ-1≥１０-2）　则有两种观点:　一种精确体现式为[１２] 　 　 　 　 　 　 　 　 　　 　 　　　 　 　 　(１-22)根据式(1－２2) ,当Ｑ－１= 10－２时，(1－21) 式的误差约０. ５%；当Q-1=　10-1时,(1-21） 式的误差5%左右[12]。

另一观点由朱贤方[13]和水嘉鹏[14、15]等提出　　 　 　　 　 　 　 　 　 　　　 　 　 （1-２３)根据(1-23) 式,　当Q-１＝ 5×10-3时, （１－21)式的误差达到1% , 当Q-1＝ 10-1时, (1-21)式的误差在50％以上[12]两种论点在这一基本问题上存在这样大的偏差, 迫切需要澄清1．4内耗（阻尼）分类和特点内耗产生的因素归纳起来有三种类型即滞弹性内耗、静滞后内耗和阻尼共振型内耗1．４.1滞弹性内耗１948年,Zenｅr提出了滞弹性这一名词,她从Bｏlｔzmann的线性叠加原理出发,推导出多种滞弹性效应之间的定量关系[1７］滞弹性的特性是在加载或去载时，应变不是瞬时达到其平衡值，而是通过一种驰豫过程来完毕其变化如图1-５（。