第二节 受激辐射.docx

第二节 受激辐射、受激吸收与自发辐射黑体辐射场，可以理解为组成黑体的原子和光场（或电磁波）相互作用的 结果光波的产生和传播过程都不可避免涉及光和原子之间的相互作用在电磁 场理论中，证明了电磁辐射来源于具有加速度的带电物体这个结论我们可以从 很多方面得到验证医院的X光机利用高能电子快速减速辐射X射线；高能电 子加速器所产生的电磁辐射就来源于具有加速度的电子；电真空微波器件输出的 微波也来源于具有加速度的电子辐射光在物质中传播时，原子中的正电荷和负 电荷受光场中电场作用，向相反方向运动，形成电偶极子，电偶极子向空间辐射 光，和入射光场叠加在一起，形成物质中的总光波电磁场理论这些结论在用于宏观物质时，没有出现问题但用于解释原子 发光过程时，却出项了难以调和的矛盾二十世纪初，通过实验已经知道电子是物质的基本组成部分，电子带负电， 但物质都是电中性的，所以物质中一定还有带正电的部分通过测量电子的荷质 比（e/m），知道电子质量比原子质量小得多很重的带正电的部份称为原子核 在这个基础上，物 理学家开 始猜想原 子模型 最早的原子 模型是 汤姆孙 （J.J.Thomson）提出的，他设想原子就是带正电荷的那一部分均匀分布为一个胶 状的球体，带负电的电子镶嵌在这个胶体上，原子就像一个面上有芝麻的面包。

原子发光的频率（光谱）就是这样一个球体的振动频率这个模型被后来的电子 散射和a粒子的散射实验证明是不对的卢瑟福（E.Rutherford） 1909年a粒子 散射实验说明，原子大部分是空的，不是一个实心球所谓a粒子，就是由两粒 带正电荷的质子和两粒中性的中子组成，相当于一个氦原子核在自然界内大部 分的重元素（例如铀和镭，原子序数为82或以上）在衰变时辐射a粒子卢瑟 福用 a 粒子去轰击铂薄片，按照汤姆孙模型，带正电的 a 粒子受到带正电的铂 原子核的散射，a粒子应该偏离入射方向但实验发现，只有少量的a粒子发生 大角度的偏转，大量原子直接穿过铂薄片，说明大量a粒子没有受到铂原子的作 用，原子中的绝大部分空间空无一物因此电子离开原子中心很远，并没有和带 正电的原子核直接接触原子的模型就像太阳系结构，原子核像太阳，电子像行 星绕原子核旋转所不同的是原子核带正电，电子带负电但是，按照电磁场理 论，电子绕原子核旋转，就不可避免有加速度，电子就要向外辐射电磁波，就会 损失动能，最终电子应该掉到原子核上，从而又回到了汤姆孙模型实验说明， 电子稳定在原子核周围，并没有掉到原子核上为了解决这个问题和解释氢原子分立光谱，玻尔在 1913 年提出了一些基本 假设。

玻尔的主要思想是：原子系统的能量是分立的而不是连续的，（可用E ,E，…,E，…表示）；在没0 1 i 有外界入射光时，原子系统将永远停留在某以能级上；电子绕原子运动一周，角 动量是普朗克常数的整数倍：f p x dr = n 力这个条件称为玻尔量子化条件，对量子力学的建立起了很大作用当电子作圆周 运动时，由玻尔量子化条件就可以比较完满解释氢原子的光谱在以上重要研究工作基础上，1917 年，爱因斯坦从光量子的概念出发，提 出了受激辐射和自发辐射概念，重新推导了黑体辐射的普朗克公式受激辐射和 自发辐射是与电磁场理论带电加速度物体辐射的机制不同，是一种新的辐射机制 (或发光机制)这种新的发光机制不能用电磁场理论解释，只能理解为支配原 子的运动是另外一种物理规律，即量子力学激光器的发光机制是受激辐射，激 光的良好相干性、高亮度、高方向性与受激辐射的特性密切相关1.2.1 受激辐射－受激吸收－自发辐射如图1-18所示，考虑原子两个能级能量分别为E和E，两能级原子密度12分别为n和n假设入射光频率等于两能级之差12hv = E - E (1.2 — 1)21 爱因斯坦提出：光和原子之间的相互作用包含受激辐射、受激吸收和自发辐射三 个过程。

1) 受激辐射( Stimulated emission)假设原子处于高能级E，在入射光扰动下，原子从E能级跃迁到低能级E, 2 2 1同时辐射能量为hv= E - E的光这个过程称为受激辐射单位时间从上能级 21跃迁到下能级的原子数目为f纭］二W n (1.2 — 2)I dt 丿 21 2st其中%］为跃迁速率，进一步假设跃迁速率正比于入射光场单位频率间隔能量密度，W =p B，其中B为常数，后来称为爱因斯坦系数21 V 21 21( 2) 受激吸收( Stimulated absorption)假设原子处于低能级E，在入射光扰动下，原子从E能级跃迁到高能级 11E，同时吸收能量为hv= E - E的光这个过程称为受激吸收单位时间从下2 2 1能级跃迁到上能级的原子数目为dn、——12dt 丿st二 W n12 11.2—3)其中气2 =PVBi2为吸收速率，Bi2也称为爱因斯坦系数在上下能级的波函数简并度相等的情况下，受激辐射速率和受激吸收速率是相等的，W = W21 12a受激辐射a受激吸收a自发辐射图1—9受激辐射、受激吸收与自发辐 射(3) 自发辐射(Spantaneous emission)假设原子处于高能级E，没有入射光扰动，原子将从E跃迁到低能级E ,2 2 1同时辐射能量为hv = E - E的光。

这个过程称为自发辐射单位时间从上能级 21跃迁到下能级的原子数目为'dn '——21、dt丿sp=An21 21.2 — 4 )其中A21为自发辐射速率虽然受激辐射和自发辐射看起来是很类似发光过程，但所发射的光特性有本 质区别受激辐射所发射的光，和扰动原子产生受激辐射的光是完全一样的受 激辐射的光的频率、传播方向、偏振方向、初始相位和入射光完全相同自发辐 射的光是随机的原子从某高能级自发辐射到某低能级，辐射一个光子，相应的 光波有一定的频率、传播方向、初始相位、偏振方向；下一次在两个相同能级之 间跃迁产生自发辐射，相应光波的频率、传播方向、初始相位、偏振方向都和上 一次不同自发辐射的光频率在一个范围内有一个分布，传播方向分布在整个空 间4兀立体角内，初始相位在0〜2兀范围内随机分布，偏振方向也是随机的自 然界的光源（太阳及其它恒星、火光、气体放电灯、卤钨灯、白炽灯）发光过程 很复杂，即使发光只与两个分立能级跃迁有关，也是自发辐射光而依赖于受激 辐射的发光光源，需要在一定的物理条件下才能发生一旦这个条件形成，由于 受激辐射的特点，初始是一个光子的特性（频率、传播方向、初始相位、偏振方 向）就是最终所有光子的特性，所以大量的光子就处于相同的特性，使得很强的 光的频率分布很窄，向几乎一个方向传播，而且偏振方向集中在一个方向上。

最 终形成相干性很好、亮度非常高的光源-激光2.2.2 爱因斯坦关系式 现在将受激辐射、受激吸收和自发辐射公式用于黑体辐射，将得到受激辐射 的跃迁速率和自发辐射跃迁速率之间的关系，称为爱因斯坦关系式爱因斯坦关 系式说明自发辐射和受激辐射所辐射的光性质虽然不同，但跃迁是有联系的如 果自发辐射不能进行（禁戒跃迁），受激辐射也不能进行；如果自发辐射能进行 （容许跃迁），受激辐射也能进行在热平衡情况下，能级E和E上的原子数目满足玻耳茲曼分布12g1E - E2 1kTB1.2－5）其中，g 1、g2分别为两能级的简并度同时两能级上的原子数目应不随时间变 化'dn ''dn ''dn '21+21—12.dt丿.dt丿.dt丿st sp st 从以上两式得到1.2－6）A1P =—-v B (B g /B g )exp(-hv /k T) -121 21 2 12 1 B与黑体辐射普朗克公式(1.1-10)比较，得到1.2－7）A218 兀 hv 3—B 21 c 2— A p hv21 v1.2－8）B1221此关系称为爱因斯坦关系式受激辐射是外界入射光扰动下原子产生的辐射，自 发辐射是原子自发从高能级向低能级跃迁所产生的辐射，这两个过程是独立无关 的。

但（1.2-8）式表明如果自发辐射不能发生（A = 0，禁戒跃迁）或可以发21生（A丰0，允许跃迁），则受激辐射也不能发生（B = 0 ）或可以发生（B丰0）21 21 21 量子光学证明，在一个入射光子场扰动下，受激辐射跃迁速率等于自发辐射跃迁 速率W =A （ 1.2 — 9）2（1 一个光子扰动） 21对于与外界和其它原子无相互作用的孤立原子，自发辐射的物理机制被认 为是真空场的扰动真空本意是空无一物但光场量子化后出现一个结果，即使 一个光子也没有（真空），光场的能量也不为零，而是hv /2，类似于简谐振子的 零点能自发辐射被解释成零点能扰动下的受激辐射实际原子和周围原子和环 境有相互作用，也会扰动原子产生跃迁气体中的原子和其它原子不断发生碰撞； 固体中原子受晶格场的作用，也会扰动原子跃迁自发辐射是近二十年来冷却原子实现玻色－爱因斯坦凝聚从而实现原子激 光（atom laser）所依据的物理过程之一实现玻色原子的玻色-爱因斯坦凝聚 需要极低的温度（几百nKelvin ）,经过几十年努力，利用激光冷却原子，终于在 1995 年实在碱金属原子中实现了玻色－爱因斯坦凝聚为原子激光的实现展现 了美好前景。

目前这方面的研究是物理学的热点原子激光实现为人类展现了宽 广的幻想许多以前无法实现的想法（引力波探测/超高精密的测量/纳米原子刻 蚀/量子计算/…..）或许就会实现自发辐射冷却原子的物理过程如下 假设原子吸收一个光子，然后自发辐射，自发辐射的光子传播方向不同，就 会产生一个动量差ap=方k 一方k确定方向（入射光子动量） 方向不确定（自发辐射光子动量） 原子需要改变相应的运动速度以保证动量守恒对多次自发辐射，自发辐射不产 生动量变化（4“立体角内平均为0）,但受激吸收过程使光场失去了 nhk动量， 原子需要在光传播方向增加相应的动量才能保证动量守恒假设原子原来的运动 方向与入射光传播方向相反，则原子需要降低速度才能保证动量守恒两个能级之间的跃迁是容许的还是禁戒的，决定于两个能级所对应的原子 波函数数的空间对称性（详见附录）在入射场的电场分量的作用下，原子核外 的电子向电场相反的方向移动，原子产生偶极极化在偶极极化下，原子产生跃 迁，称为电偶极跃迁电偶极跃迁对波函数的空间对称性（宇称-parity）有明 确的要求，只有当两个能级的波函数的对称性相反时，才会发生这就是量子理 学中关于原子偶极跃迁选择定则（Selected rule ）的物理含义。

波函数对称性 相同时，电偶极跃迁不能发生（W = W =0）电偶极跃迁不能被禁戒时，需21 12要考虑磁偶极和发生电四极矩跃迁电四极矩跃迁需要满足2hv = E — E21因此又称为双光子过程如果电偶极跃迁是允许的（allowed）,双光子跃迁就为 0，不需要考虑双光子过程 双光子吸收在精密光谱测量中有重要应用电偶极 跃迁和电四极矩跃迁，涉及到电磁场理论的带电体在外电中的能量一个带电体 在外电场场中的能量可以展开为多项，第一项是点电荷在外电场中的能量，第二 项是偶极矩在外电场中的能量，第三项是电极矩在外电场中的能量原子是电中 性，总电荷为零，因此第一项为零；但原子正电荷中心和负电荷中心一般不重合， 因此一般原子和分子都有电偶极矩和电四极矩双光子吸收在超精密光谱测量中 有重要应用；另外近年来发展的光学。