半导体物理器件 chapter8-1.ppt

第八章 发光二极管和半导体激光 器●辐射复合与非辐射 ●LED的基本结构和工作过程 ●LED的特性参数发光二极管和半导体激光器1907.Round发现电流通过硅检波器时有黄光发生1923.Lossev在碳化硅检波器中观察到类似现象1955.Braunstein首次在三-五族化合物中观察到辐射复合1961.Gershenzon观察到磷化镓PN结发光1962年砷化镓发光二极管和激光器研制成功1970年砷化镓-铝镓砷激光器实现室温连续引言发光二极管和半导体激光器8.1辐射复合和非辐射复合在复合过程中电子多余的能量可以以辐射的形式（发射光子）释放出来， 这种复合称为辐射复合，它是光吸收的逆过程在复合过程中电子的多余能量也可以以其它形式释放出来，而不发射光 子，这种复合称为非辐射复合光电器件利用的是辐射复合过程，非辐射复合过程则是不利的了解半导 体中辐射复合过程和非辐射复合过程是了解光电器件的工作机制和进行器件 设计的基础 发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合1.带间辐射复合带间辐射复合是导带中的电子直接跃迁到价带与价带中的空穴复合发 射的光子的能量接近等于半导体材料的禁带宽度由于半导体材料能带结构的不同，带间辐射复合又可以分为直接辐射复 合和间接辐射合两种:导带价带导带价带图8-1 带间复合：（a）直接 能隙复合（b）间接能隙复合发光二极管和半导体激光器8.1.1 辐射复合直接辐射复合对于直接带隙半导体，导带极小值和价带极大值发生在布里渊区同一点 如图8.1a所示。

电子在跃迁过程中必须遵守能量守恒和准动量守恒准动量守恒要求=跃迁前电子的波矢量=跃迁后电子的波矢量=跃迁过程中辐射的光子的波矢量发光二极管和半导体激光器(8-2)式说明这种跃迁发生在 空间的同一地点，因此也被称为竖直跃迁8.1.1辐射复合（8-2）能量守恒要求式中 = 跃迁前电子的能量= 跃迁后电子的能量= 辐射光子的能量发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合（8-4）为声子频率一般比电子能量小得多，可以略去为声子的能量，间接辐射复合 在这种半导体中，导带极小值和价带极大值不是发生在布里渊区的同一地点 ，因此这种跃迁是非竖直跃迁准动量守恒要求在跃进过程中必须伴随声子 的吸收或放出即为声子的波矢，正号表示放出声子，负号表示吸收声子，相应能量守恒 的条件为（8-5）发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合图8-2 浅能级杂质与主带的复合2.浅浅能级级和主带带之间间的复复合它它可以是浅浅施主与与价带带空穴或浅浅受主与导带电与导带电 子之间间的的复复合，如图图8-2 所示发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合3.施主受主对（D-A对）复合施主受主对复合是施主俘获的电子和受主俘获的空穴之间的复合。

在 复合过程中发射光子光子的能量小于禁带宽度这是辐射能量小于禁带宽 度的一种重要的复合发光机制，这种复合也称为D-A对复合 D-A对复合 模型认为，当施主杂质和受主杂质同时以替位原子进入晶格格点并形成近 邻时，这些集结成对的施主和受主系统由于距离较近，波函数相互交叠使 施主和受主各自的定域场消失而形成偶极势场，从而结合成施主受主对 联合发光中心，称为D-A对 D-A对发光中心的能级如图8-3所示图8-3D－A 对复合能级图发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合（8-6）3.施主－受主对复对复 合施主俘获电子，受主俘获空穴之后都呈电中性状态施主上的电子 与受主上的空穴复合后，施主再带正电，受主再带负电所以D－A对 复合过程是中性组态产生电离施主受主对的过程，故复合是具有库仑 作用的跃迁中库仑作用的强弱取决于施主与受主之间的距离的大小 粗略地以类氢原子模型处理D－A对中心在没有声子参与复合的情况 下，发射的光子能量为发光二极管和半导体激光器8.1辐射复合3.施主受主对复合对于 材料，不同杂质原子和它们的替位状态会造成对的电离能不同例如：氧施主和碳受主杂质替代磷的位置，在温度为 时，而氧施主杂质是磷替位和锌受主杂质是镓替位，在温度为 时，D-A对的发光在室温下由于与声子相互作用较强，很难发现D－A对复合 的线光谱。

但是，在低温下可以明显地观察到对发射的线光谱系列这 种发光机构已为实验证实并对发光光谱作出了合理的解释发光二极管和半导体激光器8.1辐射复合4.通过深能级的复合电子和空穴通过深能级复合时，辐射的光子能量远小于禁带宽度，发射 光的波长远离吸收边对于窄禁带材料，要得到可见光是困难的，但对于 宽禁带材料，这类发光还是有实际意义的，例如 中的红色发光， 便是属于这类复合深能级杂质除了对辐射复合有影响外，往往是造成非辐射复合的根源， 特别是在直接带隙材料中更是如此所以在实际工作中，往往需要尽量减 少深能级，以提高发光效率发光二极管和半导体激光器8.1辐射复合（8-7）（8-8） 式中 表示吸收或放出能量为 的 个声子5.激子复合如果半导体吸收能量小于禁带宽度的光子，电子从价带激发但由于库仑 作用，它仍然和价带中留下的空穴联系在一起，形成束缚状态这种被库仑能 束缚在一起的电子-空穴对就称为激子如果激子复合以辐射方式释放能量， 就可以形成发光过程 自由激子：对于直接带隙半导体材料，自由激子复合发射光子的能量为式中 为激子能级对于间接带隙半导体材料，自由激子复合发射光子的能量为发光二极管和半导体激光器近年来，在发光材料的研究中，发现束缚激子的发光起重要作用，而 且有很高的发光效率。

如 材料中 对产生的束缚激子引起 红色发光氮等电子陷阱产生的束缚激子引起绿色发光这两种发光 机制使发光二极管的发光效率大大提高，成为发光二极管的主要发光 机制激子发光的研究越来越受到人们的重视8.1.1辐射复合（8-9） 5.激子复复合 束缚激子：若激子对杂质的结合能为 ，则其发射光谱的峰值为是材料和束缚激子的中心的电离能 的函数发光二极管和半导体激光器8.1.1 辐射复合6、等电子陷阱复合 等电子杂质：周期表内与半导体基质原子同族的原子等电子陷阱：由等电子杂质代替晶格基质原子而产生的束缚态由于等电子杂质 与被替位的原子之间的电负性和原子半径等方面是不同的，因而引起晶格势 场畸变，可以束缚电子或空穴形成带电中心，就象在等电子杂质的位置形成 陷阱，将电子或空穴陷着，故称为等电子陷阱如果等电子杂质的电负性比晶格原子的电负性大，则可以形成电子的束 缚态，这样的等电子陷阱也可称为等电子的电子陷阱，这样的杂质称为等电 子受主(如氮原子取代中Gap磷原子)如果等电子杂质的电负性比晶格原子的电负性小，则形成空穴的束缚态 ，称为等电子的空穴陷阱，产生这种束缚态的杂质称为等电子施主(如铋原子 取代Gap中磷原子) 。

当等电子陷阱俘获了某一种载流子以后，成为带电中心，这个带电中心又 由库仑作用而俘获带电符号相反的载流子，形成束缚激子当激子复合时， 就能以发射光子的形式释放能量发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合氮等电子陷阱的引入，使 点出现电子的几率比间接跃迁的 材料提高 3个数量级左右，从而使电子通过等电子陷阱实现跃迁而无需声子参与，大 大地提高 的发光效率 电子的波函数在位形空间中的定域是很确定的根据海森堡测不准关系， 电子波函数在动量空间中会扩展到很宽的范围，因而被束缚在等电子陷阱 的电子在 空间中从 到X的几率改变，使电子在 点的几率密度 提高 ，如图8-5所示6.等电子陷阱复合等电子杂质对电子的束缚是短程力，因此，被束缚的电子定域在杂质原子附 近很窄的范围内发光二极管和半导体激光器8.1.1辐射复合图8-5 ， 和的等电子陷阱束缚电子的几率密度在空间的分布发光二极管和半导体激光器8.1.2非辐射复合非辐射复合 图8-6 多声子跃迁 0125102050100200300400500600光子能量 （meV）1.多声子过程晶体中电子和空穴复合时，可以激发多个声子的形式放出多余的能量。

发光二极管和半导体激光器8.1.2非辐射复合2.俄歇(Auger)过程 图8-7俄歇过程晶体中电子和空穴复合时，多余的能量传输给第三个载流子，使之在导带和价带 内部激发 N型半导体发光二极管和半导体激光器8.1.2非辐射复合2.俄歇(Auger)过程 图8-7俄歇过程P型半导体发光二极管和半导体激光器8.1.2非辐射复合2.俄歇(Auger)过程 图8-7俄歇过程发光二极管和半导体激光器8.1.2非辐射复合3.表面复复合晶体表面处晶格的中断，产生能从周围吸附杂质的悬挂键因而能够产 生高浓度的深的和浅的能级，它们可以充当复合中心虽然对这些表面 态的均匀分布没有确定的论据，当假定是均匀分布时，表面态的分布为 ，与实验的估计良好地一致发光二极管和半导体激光器8.1 辐射复合与非辐射复合教学要求ü 掌握辐射复合和非辐射复合的概念和机制ü 什么是等电子陷阱复合？为什么等电子陷阱复合能提高半导体材料的发光效率？ü 解释图8-7 中各种俄歇过程 发光二极管和半导体激光器8.2 LED的基本结构和工作过程 平面结构镓砷磷红光二极管的结构示意图 图8-9 磷化镓发光二极管 （a）磷化镓发光二极管管芯截面图（b）封装后的磷化镓发光二极管 发光二极管和半导体激光器8.2 LED的基本结构和工作过程 PN结的电致发光图8-10 P-N的电致发光结：（a）零偏压，（b）正向偏压V发光二极管和半导体激光器8.2 LED的基本结构和工作过程 教学要求ü 画出能带图说明LED的发光机制。

ü 名词解释及问题发光二极管和半导体激光器8.3 LED的特性参数8.3.1 V-I特性发光二极管的电流—电压特性和普通二极管大体一致发光二极管的开 启电压很低， 是1.0伏， 、 大约1.5伏红光）大约1.8伏， （绿光）大约2.0伏工作电流约为 10mA工作电压和工作电流低，使得可以把它们做的很小，以至于看 作点光源，这使得LED极适宜用于光显示发光二极管和半导体激光器8.3.2 量子效率•量子效率是发光二极管特性中一个与辐射量有关的重要参数它反映了注 入载流子复合产生光量子的率量子效率又有内量子效率和外量子效率两 个概念:•外量子效率：单位时间内输出二极管外的光子数目与注入的载流子数目之 比•内量子效率：单位时间内半导体的辐射复合产生的光子数与注入的载流子 数目之比发光二极管和半导体激光器8.3.2量子效率1.注射效率图8-12 带尾对带带复合的影响；（a）型，（b） 型（a）（b）发光二极管和半导体激光器8.3.2量子效率(c)选用电子迁移率比空穴迁移率大的材料由于 族化合物半导体的 电子迁移率比空穴迁移率大很多，例如 ，所以它们是 制造LED的上选材料。

注射效率就是可以产生辐射复合的二极管电流在二极管的总电流中所占的百 分比根据（8-15）式提高注射效率的途径是：(a) P区受主浓度要小于 N 区施主浓度，即 结b)减小耗尽层中的复合电流这就要求LED所用的材料和制造工艺尽可 能保证晶体完整，尽量避免有害杂质的掺入发光二极管和半导体激光器8.3.2量子效率2.辐辐射效率 发生辐射复合的电子数与总的注入电子数比：（8-18）（8-17）（8-16）（8-19）发光二极管和半导体激光器8.3.2量子效率三种可能的复合过程图8-13三种可能的复合过程浅施主能级浅受主能级深复合中心发光二极管和半导体激光器8.3.2量子效率以 和 为竞争机制 ：（8-2。