医疗ct中碲锌镉(czt)探测器的工作原理.ppt

医疗CT中CZT探测器 的工作原理，以及对 CZT材料的要求 医疗CT发展及其工作原理一医疗CT中CZT探测器的工作原理二主要内容CZT探测器在 医CT中应用的优势三1.1、CT工作原理图1 投射X射线的发射源与探测器布置示意图图2 新型螺旋CTX射线围绕病人身体的 待查部位做断层扫描用高灵敏度的探测器阵列测 量透过该断层的X射线强度计算机算出小区域内的X 射线吸收数值(CT值)由图像显示器将不同的数据用 不同的灰度级显示出来CT成像原理：图3、CT成像原理图所谓的X-CT断层图像，就是一幅反映层面X射线吸收系数μ值的空间分布图X-CT的物理原理v 单色X射线通过均匀物质时被吸收的规律为：I＝I0exp(－μx)μ1μ2μ3μnxI0I体素： CT利用人体不同组织对X 线的吸收不等,将人体被测层面分 许多立方体小块,称为体素; 假设： 厚度均为x对于临床使用的低能X射线，各种元素的质量吸收系数近似的可用下式表示：μm＝kΖαλ3μm:物质的线性吸收系数； Z：物质的原子序数；λ:为X射线的波长； α：医用X 射线，3.5。

v 对上式移项取对数，可得： μ1 ＋μ2 ＋… ＋ μn＝∑ μi ＝x-1㏑(I/I0)ni=1强度为I0的单色X射线通过第一个体素后的强度为： I1＝I0exp(－μ1x)通过第二个体素后的强度为： I2＝I1exp(－μ2x) ＝I0exp[－(μ1 ＋μ2) x]依次类推，通过第n个体素后的强度为： In＝ I0exp[－(μ1 ＋μ2 ＋… ＋ μn) x]我们把重建层面分为n×n个体素的矩阵阵列（通常为256×256，512×512） ，体素越小，像素也越小，图像越细腻，携带的生物信息量就会越大在重建影像上采取了数学（卷积、反投影）的方法,以更进一步提高影像的 质量CT数μm－μw μwv 在图像重建的过程中，首先是计算每个体素的吸收系 数，再将其转换为一个适当的图像像素值，这个图像像 素值成为CT值CT值＝kμm－μw μw在多数CT中，k取1000；CT的单位为H一个CT装置的密度分辨率为△H=5，即能鉴别相当于0.5％ μw 的密度差异，而胶片则望尘莫及水空气骨头 μ10.00132 CT值0-1000+10001.2 医用CT的发展过程[1]第一代第二代第三代第四代第五代结构： X射线管和探头 作为一个整体, 使用宽角度扇形 X射线束,包围患 者断层特点： 进一步提高了扫 描速度,将单帧 扫描时间减到了 2~3秒。

结构：一个X射线管﹢ ﹢ 一个探测器缺点：扫描速度慢，易 产生运动伪像在第三CT机的 基础上增加探测 器的数目(约 420~1500个), 布满整个360°而 成一个环形圈. 扫描时探测器静 止不动,仅X射线 管旋转,使单帧 扫描时间进一步 缩短到2秒以下 以X射线的磁偏 转代替了原来X 射线管的偏转, 大大缩短了扫描 时间,使单帧扫 描时间缩短0.1 秒,从而提高了 对快速活动的器 官的诊断能力结构：多个探测器特点： 单帧影像扫描时 间缩短到20秒 左右,但对腹部 来说仍嫌太长第三代CT的工作原理v 扫描方式：被扫描物体要适合于探测器视图范围，每 成一层像X射线—探测器系统要旋转一次，然后以层 宽为基础对被测物进行重新定位 v 优点：时间短 v 缺点：生成图像中的固有光圈 图4 第三代工业CT 的工作原理最近几代的CT机, 除了更进一步缩短扫描时 间之外,还有一个改进就是 在重建影像上采取了卷积 、反投影的新方法,以更进 一步提高影像的质量对CZT探测器以及 CZT材料提出了新的 要求晶体闪烁探测器气体电离探测器半导体探测器2、CT中CZT探测器的工作原理CT中探测器的主要功能：探测通过人体层面的X射线，并产生与X射 线的辐射强度成正比的电信号，也就是进行扫面和采集数据。

晶体闪烁体探测器闪烁体硅光电管TFT阵列X射线闪烁体光信号耦合TFT阵列X射线工作原理：X射线打到闪烁体上，产生次级光，然后通过光电二极管阵列，如图8-1所示；或是CCD阵列，如图8-2所 示转化成电信号系统组成：闪烁体，光电倍增管，电源和放大器－分析器，现 代闪烁探测器往往配备有计算机系统来处理测量结果第一步第二步第三步气体电离探测器v 常用气体：氙气； v 工作原理：在氙气探 测器上施 加高压电 厂和气压 ，使之处 于电离饱 和状态所有自由电 荷都垂直于 X射线方向 收集从而形成信号 电流，直接反 映探测器接受 X射线的情况 半导体探测器（CdTe/CdZnTe）图5 CdZnTe探测器示意图图6 CdZnTe探头电路设计图CZT探头采用8路脉冲实现数 据采集，其中每一路均有一片 4 ㎜ ×4 ㎜ × 2㎜的晶片组成在医学成像器件上，CZT 探测器常被制成由许多单元 探测器组成的阵列，单片一 维阵列，单片二维阵列，像 素探测器密度分辨率（能量分辨率 ）空间分辨率CT图像质量 的参数探测效率 3、CZT探测器在医用CT中应用的优势图7：CdTe探测器与其它常用探测器性能比较高空间分辨率探测效率高， 灵敏度好体积积小，高能量分辨率使用环环境CZT材料 的优优点CZT电电阻率高， 漏电电流小，噪声低。

使用环境v 对温度，湿度不敏感，可在室温下使用（工作温度为-30℃～50℃），峰值的温漂小于0.1％∕℃；v 不需液氮制冷；v CZT无潮解，化学性质稳定碘化钠(NaI)闪烁晶体则易受潮解而变质，化学性质相 对不稳定高探测效率例如： 平板探测器的量子探测效率(DQE )CdTe：40~60%, 闪烁体(如CsI) ：30~40%图8、不同探测器探测效率比较CZT探测器制作工艺的优势通过电极焊接连接到读出芯片生成面元阵列CZT晶体的分段电极设计微电子光蚀刻技术v 晶体体积和面元像素的大小根据对空间和能量分辨率以 及测量能谱范围等具体探测要求而定CZT探测器优点v 高能量分辨率 v CZT探测到的光子直接转换产生电荷，无需光电倍增管和光电转换过 程，这使它具有更高的电荷收集特性和能量分辨率，探测效率比采用 闪烁晶体的效率更高，在能量分辨上比闪烁体提高了3倍 v 在室温下对X射线、γ射线能量分辨率好，能量探测范围在10 keV～6 MeV，无极化现象，非常适合探测器能量10～500 keV的光子 v 体积小 v CZT探测器因为不需配置光电倍增管，以及外加制冷设备，因此有小 体积，重量轻的特点。

v 漏电流小，噪声低 v 主要因为CZT晶体电阻率高达1011Ω·cmCZT探测测器 两大技术难术难点空穴陷获CdZnTe的电子和空穴 μζ 差别较大, μeζe ≈5 ×10-3 cm2/V, μhζh ≈ 10-5 cm2 /V 因此，空穴的陷获效应 比电子的陷获严重,导致 电荷收集不完全, 出现严 重影响能量分辨率的空 穴尾效应从而影响了 能谱的能量分辨率晶体缺陷 v 单晶中的缺陷(富Te夹 杂、龟裂等)构成对电 子和空穴的陷获中心 ； v 由于空穴的迁移率和 寿命都较低, 空穴的漂 移长度较短, 在1 000 V / cm的电场下,约为 60μm,电子漂移长度 也仅为1315 mm解决方法：v 改进电极结构电容弗里希----构成只收集电子的单电荷载流子探测器，消除空穴陷获的影响 再拼接成大面积探测器，以提高探测器的灵敏度v 采用电学方法脉冲整形、电荷补偿v 像素探测器小像素面元电极的大体积CdZnTe晶体阵列探测器,得到了非常好的能量分辨率 较厚的CdZnT e晶体阵列(至少6mm)和小尺寸像素面元电极设计能同时得到 好的能谱特性和高空间分辨率,这也是CdZnTe(CdTe)半导体探测器值得注意 的发展方向。