电路(邱关源_第五版)课件：第10章 含有耦合电感的电路.ppt

第第1010章章 含有耦合电感的电路含有耦合电感的电路首首 页页本章重点本章重点互感互感10.1含有耦合电感电路的计算含有耦合电感电路的计算10.2耦合电感的功率耦合电感的功率10.3变压器原理变压器原理10.4理想变压器理想变压器10.5l重点重点 1.1.互感和互感电压互感和互感电压 2.2.有互感电路的计算有互感电路的计算 3.3.变压器和理想变压器原理变压器和理想变压器原理返 回10.1 10.1 互感互感 耦合电感元件属于多端元件，在实际电耦合电感元件属于多端元件，在实际电路中，如收音机、电视机中的中周线圈、振荡线路中，如收音机、电视机中的中周线圈、振荡线圈，整流电源里使用的变压器等都是耦合电感元圈，整流电源里使用的变压器等都是耦合电感元件，熟悉这类多端元件的特性，掌握包含这类多件，熟悉这类多端元件的特性，掌握包含这类多端元件的电路问题的分析方法是非常必要的端元件的电路问题的分析方法是非常必要的下 页上 页返 回下 页上 页变压器变压器返 回下 页上 页变压器变压器返 回下 页上 页有载调压变压器有载调压变压器返 回下 页上 页小变压器小变压器返 回下 页上 页调压器调压器整流器整流器牵引电磁铁牵引电磁铁电流互感器电流互感器返 回1. 1. 互感互感线线圈圈1中中通通入入电电流流i1时时，，在线圈圈1中中产产生生磁磁通通，，同同时时，，有有部部分分磁磁通通穿穿过过临临近近线线圈圈2，，这这部部分分磁磁通通称称为互感磁通。

两线圈间有磁的耦合为互感磁通两线圈间有磁的耦合下 页上 页 21+–u11+–u21i111N1N2定义定义  ：：磁链磁链 ，， =N返 回空心线圈空心线圈，， 与与i 成正比当只有一个线圈时：成正比当只有一个线圈时： 当两个线圈都有电流时，每一线圈的磁链为当两个线圈都有电流时，每一线圈的磁链为自磁链与互磁链的代数和：自磁链与互磁链的代数和：  M值与线圈的形状、几何位置、空间值与线圈的形状、几何位置、空间媒质有关，与线圈中的电流无关，满足媒质有关，与线圈中的电流无关，满足M12=M21②② L 总为正值，总为正值，M 值有正有负值有正有负下 页上 页注意 返 回2. 2. 耦合系数耦合系数 用耦合系数用耦合系数k 表示两个线表示两个线圈磁耦合的紧密程度圈磁耦合的紧密程度k=1 称全耦合称全耦合: : 漏磁漏磁  s1 =s2=011= 21 ，22 =12满足：满足： 耦合系数耦合系数k与线圈的结构、相互几何位置、与线圈的结构、相互几何位置、空间磁介质有关空间磁介质有关下 页上 页注意 返 回互感现象互感现象利用利用——变压器：信号、功率传递变压器：信号、功率传递避免避免——干扰干扰克服：合理布置线圈相互位置或增加屏蔽减少互感克服：合理布置线圈相互位置或增加屏蔽减少互感 作作 用。

用下 页上 页电抗器电抗器返 回下 页上 页电抗器磁场电抗器磁场铁磁材料屏蔽磁场铁磁材料屏蔽磁场返 回当当i1为为时时变变电电流流时时，，磁磁通通也也将将随随时时间间变变化化，，从从而圈两端产生感应电压而圈两端产生感应电压当当i1、u11、u21方方向向与与 符符合合右右手手螺螺旋旋时时，，根根据电磁感应定律和楞次定律：据电磁感应定律和楞次定律：自感电压自感电压互感电压互感电压3. 3. 耦合电感上的电压、电流关系耦合电感上的电压、电流关系下 页上 页 当两个线圈同时通以电流时，每个线圈两当两个线圈同时通以电流时，每个线圈两端的电压均包含自感电压和互感电压端的电压均包含自感电压和互感电压返 回在正弦交流电路中，其相量形式的方程为：在正弦交流电路中，其相量形式的方程为：下 页上 页返 回 两线圈的自磁链和互磁链相助，互感电压两线圈的自磁链和互磁链相助，互感电压取正，否则取负表明互感电压的正、负：取正，否则取负表明互感电压的正、负： （1）与电流的参考方向有关；与电流的参考方向有关； （2）与线圈的相对位置和绕向有关。

与线圈的相对位置和绕向有关下 页上 页注意 返 回4.4.互感线圈的同名端互感线圈的同名端对对自自感感电电压压，，当当u, i 取取关关联联参参考考方方向向，，u、i与与 符合右螺旋定则，其表达式为：符合右螺旋定则，其表达式为： 上上式式说说明明，，对对于于自自感感电电压压由由于于电电压压电电流流为为同同一一线线圈圈上上的的，，只只要要参参考考方方向向确确定定了了，，其其数数学学描描述述便可容易地写出，可不用考虑线圈绕向便可容易地写出，可不用考虑线圈绕向下 页上 页i1u11返 回对对互互感感电电压压，，因因产产生生该该电电压压的的电电流流在在另另一一线线圈圈上上，，因因此此，，要要确确定定其其符符号号，，就就必必须须知知道道两两个个线线圈圈的的绕绕向向这这在在电电路路分分析析中中显显得得很很不不方方便便为为解解决决这个问题引入同名端的概念这个问题引入同名端的概念下 页上 页 当两个电流分别从两个线圈的对应端子同当两个电流分别从两个线圈的对应端子同时流入或流出，若所产生的磁通相互加强时，则时流入或流出，若所产生的磁通相互加强时，则这两个对应端子称为两互感线圈的同名端。

这两个对应端子称为两互感线圈的同名端 同名端同名端返 回**i1i2i3△△线圈的同名端必须两两确定线圈的同名端必须两两确定下 页上 页注意 +–u11+–u2111 0N1N2+–u31N3 s返 回确定同名端的方法：确定同名端的方法：(1)当当两两个个线线圈圈中中电电流流同同时时由由同同名名端端流流入入( (或或流流出出) )时时，，两个电流产生的磁场相互增强两个电流产生的磁场相互增强i11'22'**11'22'3'3**    例例(2)当当随随时时间间增增大大的的时时变变电电流流从从一一线线圈圈的的一一端端流流入入时，将会引起另一线圈相应同名端的电位升高时，将会引起另一线圈相应同名端的电位升高下 页上 页返 回+–V 同名端的实验测定：同名端的实验测定：i11'22'**电压表正偏电压表正偏如图电路，当闭合开关如图电路，当闭合开关 S 时，时，i 增加，增加， 当当两两组组线线圈圈装装在在黑黑盒盒里里，，只只引引出出四四个个端端线线组组，，要要确确定定其其同同名名端端，，就就可可以以利利用用上上面面的的结结论论来加以判断。

来加以判断下 页上 页RS+-i返 回由同名端及由同名端及u、、i参考方向确定互感线圈的特性方程参考方向确定互感线圈的特性方程 有了同名端，表示两个线圈相互作用时，就有了同名端，表示两个线圈相互作用时，就不需考虑实际绕向，而只画出同名端及不需考虑实际绕向，而只画出同名端及u、i参考参考方向即可方向即可下 页上 页i1**u21+–Mi1**u21–+M返 回例例写写出出图图示示电电路路电电压压、、电电流流关关系系式式下 页上 页i1**L1L2+_u1+_u2i2Mi1**L1L2+_u1+_u2i2Mi1**L1L2+_u1+_u2i2Mi1**L1L2+_u1+_u2i2M返 回例例21010i1/At/s解解下 页上 页MR1R2i1**L1L2+_u+_u2返 回10.2 10.2 含有耦合电感电路的计算含有耦合电感电路的计算1. 1. 耦合电感的串联耦合电感的串联①①顺接串联顺接串联去耦等效电路去耦等效电路下 页上 页iM**u2+–R1R2L1L2u1+–u+–iRLu+–返 回②②反接串联反接串联下 页上 页iM**u2+–R1R2L1L2u1+–u+–iRLu+–注意 返 回顺接一次，反接一次，就可以测出互感：顺接一次，反接一次，就可以测出互感：全耦合时全耦合时 当当 L1=L2 时时 , M=L4M 顺接顺接0 反接反接L=互感的测量方法：互感的测量方法：下 页上 页返 回在正弦激励下：在正弦激励下：**  –下 页上 页j L1j L2j M+–R1+–+–返 回 ** 相量图：相量图：(a) (a) 顺接顺接(b) (b) 反接反接下 页上 页j L1j L2j M+–R1+–+–返 回 同名端的实验测定：同名端的实验测定：思考题思考题 两两互互感感线线圈圈装装在在黑黑盒盒子子里里，，只只引引出出四四个个端端子子，，现现在在手手头头有有一一台台交交流流信信号号源源及及一一只只万万用用表表，，试用试验的方法判别两互感线圈的同名端。

试用试验的方法判别两互感线圈的同名端下 页上 页黑黑盒盒子子返 回①①同侧并联同侧并联i = i1 +i2 解得解得u, i 的关系：的关系：2. 2. 耦合电感的并联耦合电感的并联下 页上 页**Mi2i1L1L2ui+–返 回如全耦合：如全耦合：L1L2=M2当当 L1L2 ，Leq=0 ( (短路短路) )当当 L1=L2 =L ， Leq=L ( (相当于导线加粗，电感不变相当于导线加粗，电感不变) ) 等效电感：等效电感：去耦等效电路去耦等效电路下 页上 页Lequi+–返 回②② 异侧并联异侧并联i = i1 +i2 解得解得u, i 的关系：的关系：等效电感：等效电感：下 页上 页**Mi2i1L1L2ui+–返 回3.3.耦合电感的耦合电感的T T型等效型等效①①同名端为共端的同名端为共端的T型去耦等效型去耦等效下 页上 页**jL1123jL2j M312j(L1-M)j(L2-M)jM返 回②②异名端为共端的异名端为共端的T型去耦等效型去耦等效下 页上 页**jL1123jL2j M12j(L1+M)j(L2+M)-jM3返 回下 页上 页**Mi2i1L1L2ui+–(L1－M)M(L2－M)i2i1ui+–* *Mi2i1L1L2u1+–u2+–(L1－M)M(L2－M)* *Mi2i1L1L2u1+–u2+–返 回4. 4. 受控源等效电路受控源等效电路下 页上 页* *Mi2i1L1L2u1+–u2+–j L1j L2+––++–+–返 回例例Lab=5HLab=6H解解下 页上 页M=3H6H2H0.5H4Hab9H7H-3H2H0.5HabM=4H6H2H3H5HabM=1H4H3H2H1Hab3H返 回5. 5. 有互感电路的计算有互感电路的计算①①在正弦稳态情况下，有互感的电路的计算仍应用在正弦稳态情况下，有互感的电路的计算仍应用前面介绍的相量分析方法。

前面介绍的相量分析方法②②注意互感线圈上的电压除自感电压外，还应包含注意互感线圈上的电压除自感电压外，还应包含互感电压互感电压③③一般采用支路法和回路法计算一般采用支路法和回路法计算下 页上 页例例1列写电路的回路列写电路的回路电流方程电流方程MuS+C－L1L2R1R2**+－ki1i1返 回213解解下 页上 页MuS+C－L1L2R1R2**+－ki1i1返 回例例2 2求图示电路的开路电压求图示电路的开路电压解解1 1下 页上 页M12+_+_**M23M31L1L2L3R1返 回作出去耦等效电路，作出去耦等效电路，( (一对一对消一对一对消):):解解2 2下 页上 页M12**M23M31L1L2L3**M23M31L1–M12L2–M12L3+M12M31L1–M12 +M23L2–M12 –M23L3+M12 –M23L1–M12 +M23 –M13 L2–M12–M23 +M13 L3+M12–M23 –M13 返 回下 页上 页L1–M12 +M23 –M13 L2–M12–M23 +M13 L3+M12–M23 –M13 +_+_R1返 回例例3 3要使要使 i=0，问电源的角频率为多少？，问电源的角频率为多少？解解下 页上 页ZRC－L1L2MiuS+L1 L2C R +– MZ**L1－M L2－MMC R +– Z返 回例例4图示互感电路已处于稳态，图示互感电路已处于稳态，t = 0 时开关打开，时开关打开，求求t >0+时开路电压时开路电压u2(t)。

下 页上 页**0.2H0.4HM=0.1H+–1040Vu2+－10510解解副边开路，对原边回路无影响，开路电压副边开路，对原边回路无影响，开路电压u2(t)中只有互感电压先应用三要素法求电流中只有互感电压先应用三要素法求电流i(t).i返 回下 页上 页**0.2H0.4HM=0.1H10u2+－10返 回10.3 10.3 耦合电感的功率耦合电感的功率 当耦合电感中的施感电流变化时，将出现变化当耦合电感中的施感电流变化时，将出现变化的磁场，从而产生电场（互感电压），耦合电感通的磁场，从而产生电场（互感电压），耦合电感通过变化的电磁场进行电磁能的转换和传输，电磁能过变化的电磁场进行电磁能的转换和传输，电磁能从耦合电感一边传输到另一边从耦合电感一边传输到另一边 下 页上 页* *j L1j L2j M+–R1R2例例求图示电路的复功率求图示电路的复功率 返 回下 页上 页* *j L1j L2j M+–R1R2返 回下 页上 页线圈线圈1中中互感电压耦合的复功率互感电压耦合的复功率线圈线圈2中中互感电压耦合的复功率互感电压耦合的复功率注意 ①①两个互感电压耦合的复功率为虚部同号，而实两个互感电压耦合的复功率为虚部同号，而实部异号，这一特点是耦合电感本身的电磁特性部异号，这一特点是耦合电感本身的电磁特性所决定的所决定的；②②耦合功率中的有功功率相互异号，表明有功功耦合功率中的有功功率相互异号，表明有功功率从一个端口进入，必从另一端口输出，这是率从一个端口进入，必从另一端口输出，这是互感互感M非耗能特性的体现。

非耗能特性的体现返 回下 页上 页③③耦合功率中的无功功率同号，表明两个互感电耦合功率中的无功功率同号，表明两个互感电压耦合功率中的无功功率对两个耦合线圈的影压耦合功率中的无功功率对两个耦合线圈的影响、性质是相同的，即，当响、性质是相同的，即，当M起同向耦合作用起同向耦合作用时，它的储能特性与电感相同，将使耦合电感时，它的储能特性与电感相同，将使耦合电感中的磁能增加；当中的磁能增加；当M起反向耦合作用时，它的起反向耦合作用时，它的储能特性与电容相同，将使耦合电感的储能减储能特性与电容相同，将使耦合电感的储能减少注意 返 回10.4 10.4 变压器原理变压器原理 变压器由两个具有互感的线圈构成，一个线圈变压器由两个具有互感的线圈构成，一个线圈接向电源，另一线圈接向负载，变压器是利用互感接向电源，另一线圈接向负载，变压器是利用互感来实现从一个电路向另一个电路传输能量或信号的来实现从一个电路向另一个电路传输能量或信号的器件当变压器线圈的芯子为非铁磁材料时，称空器件当变压器线圈的芯子为非铁磁材料时，称空心变压器心变压器1.1.变压器电路（工作性段）变压器电路（工作性段）原边回路原边回路副边回路副边回路下 页上 页* *j L1j L2j M+–R1R2Z=R+jX返 回2. 2. 分析方法分析方法①①方程法分析方程法分析令令 Z11=R1+j L1， Z22=(R2+R)+j( L2+X)回路方程：回路方程：下 页上 页* *jL1jL2j M+–R1R2Z=R+jX返 回②②等效电路法分析等效电路法分析下 页上 页+–Z11+–Z22原边原边等效等效电路电路副边副边等效等效电路电路返 回根据以上表示式得等效电路。

根据以上表示式得等效电路副边对原边的引入阻抗副边对原边的引入阻抗引入电阻引入电阻恒为正恒为正 , , 表示副边回路吸收表示副边回路吸收的功率是靠原边供给的的功率是靠原边供给的引入电抗引入电抗负号反映了引入电抗与付边负号反映了引入电抗与付边电抗的性质相反电抗的性质相反下 页上 页+–Z11原边等效电路原边等效电路注意 返 回引引入入阻阻抗抗反反映映了了副副边边回回路路对对原原边边回回路路的的影影响响原原副副边边虽虽然然没没有有电电的的联联接接，，但但互互感感的的作作用用使使副副边边产产生电流，这个电流又影响原边电流电压生电流，这个电流又影响原边电流电压能量分析能量分析电源发出有功电源发出有功 P= I12(R1+Rl)I12R1 消耗在原边；消耗在原边；I12Rl 消耗在付边消耗在付边证证明明下 页上 页返 回原边对副边的引入阻抗原边对副边的引入阻抗 利用戴维宁定理可以求得利用戴维宁定理可以求得变压器副边变压器副边的等效电路的等效电路 副边开路时，原边电流在副边副边开路时，原边电流在副边产生的互感电压产生的互感电压副边等效电路副边等效电路下 页上 页+–Z22注意 ③③去耦等效法分析去耦等效法分析 对含互感的电路进行去耦等效，再进行分析。

对含互感的电路进行去耦等效，再进行分析返 回已知已知 US=20 V , 原边引入阻抗原边引入阻抗 Zl=10–j10.求求: : ZX 并求负载获得的有功功率并求负载获得的有功功率. .负载获得功率：负载获得功率：实际是最佳匹配：实际是最佳匹配：例例1解解下 页上 页**j10j10j2+–10ZX10+j10Zl+–返 回 L1=3.6H , L2=0.06H , M=0.465H , R1=20 , R2=0.08 , RL=42 ,  =314rad/s,应用原边应用原边等效电路等效电路例例2解解1下 页上 页**j L1j L2j M+–R1R2RL+–Z11返 回下 页上 页+–Z11返 回应用副边等效电路应用副边等效电路解解2下 页上 页+–Z22返 回例例3全耦合电路如图，求初级端全耦合电路如图，求初级端ab的等效阻抗的等效阻抗解解1解解2画出去耦等效电路画出去耦等效电路下 页上 页**L1aM+–bL2L1－M L2－M+– Mab返 回例例4L1=L2=0.1mH , M=0.02mH , R1=10 , C1=C2=0.01F 问问：：R2=？能吸收最大功率能吸收最大功率, , 求最大功率。

求最大功率解解1 =106rad/s,下 页上 页j L1j L2j MR1R2**+–1/j C21/j C1返 回应用原边等效电路应用原边等效电路当当R2=40 时吸收最大功率时吸收最大功率下 页上 页10+–返 回解解2应用副边等效电路应用副边等效电路当当时吸收最大功率时吸收最大功率下 页上 页R2+–返 回解解例例5** 问问Z为何值时其上获得最为何值时其上获得最大功率，求出最大功率大功率，求出最大功率①①判定互感线圈的同名端判定互感线圈的同名端下 页上 页＋－uS(t)Z100 CL1L2MjL1 R +– MZ**jL2 1/jC 返 回②②作去耦等效电路作去耦等效电路下 页上 页+– Zj100－j20j20100j(L-20)jL1 R +– MZ**jL2 1/jC +– Zj100100j(L-20)返 回下 页上 页＋－－uoc+– j100100j(L-20)j100100j(L-20)Zeq返 回10.5 10.5 理想变压器理想变压器1.1.理想变压器的三个理想化条件理想变压器的三个理想化条件 理想变压器是实际变压器的理想化模型，是对互理想变压器是实际变压器的理想化模型，是对互感元件的理想科学抽象，是极限情况下的耦合电感。

感元件的理想科学抽象，是极限情况下的耦合电感②②全耦合全耦合①①无损耗无损耗线圈导线无电阻，做芯子的铁磁材线圈导线无电阻，做芯子的铁磁材料的磁导率无限大料的磁导率无限大③③参数无限大参数无限大下 页上 页返 回 以上三个条件在工程实际中不可能满足，以上三个条件在工程实际中不可能满足，但在一些实际工程概算中，在误差允许的范围内，但在一些实际工程概算中，在误差允许的范围内，把实际变压器当理想变压器对待，可使计算过程简把实际变压器当理想变压器对待，可使计算过程简化下 页上 页注意 2.2.理想变压器的主要性能理想变压器的主要性能i11'22'N1N2①①变压关系变压关系返 回若若下 页上 页理想变压器模型理想变压器模型**n:1+_u1+_u2注意 **n:1+_u1+_u2返 回**+_u1+_u2i1L1L2i2M理想变压器模型理想变压器模型**n:1+_u1+_u2i1i2②②变流关系变流关系考虑理想化条件：考虑理想化条件：0下 页上 页返 回若若i1、、i2一个从同名端流入，一个从同名一个从同名端流入，一个从同名端流出，则有：端流出，则有：下 页上 页注意 **n:1+_u1+_u2i1i2③③变阻抗关系变阻抗关系注意 理想变压器的阻抗变换只改变阻抗的理想变压器的阻抗变换只改变阻抗的大小，不改变阻抗的性质。

大小，不改变阻抗的性质n:1+_+_Zn2Z+–返 回b)理理想想变变压压器器的的特特性性方方程程为为代代数数关关系系，，因因此它是无记忆的多端元件此它是无记忆的多端元件a)a)理理想想变变压压器器既既不不储储能能，，也也不不耗耗能能，，在在电路中只起传递信号和能量的作用电路中只起传递信号和能量的作用④④功率性质功率性质下 页上 页**n:1+_u1+_u2i1i2表明 返 回例例1已已知知电电源源内内阻阻RS=1k，，负负载载电电阻阻RL=10为为使使RL获得最大功率，求理想变压器的变比获得最大功率，求理想变压器的变比n当当 n2RL=RS 时匹配，即时匹配，即10n2=1000 n2=100， n=10 .下 页上 页RLuSRS**n:1+_n2RL+–uSRS解解应用变阻抗性质应用变阻抗性质返 回例例2方法方法1：列方程：列方程解得解得下 页上 页+–1 : 10501**+_解解返 回方法方法2：阻抗变换：阻抗变换方法方法3 3：戴维宁等效：戴维宁等效下 页上 页+–1n2RL+–+–1 : 101**+_返 回求求 Req：Req=1021=100戴维宁等效电路：戴维宁等效电路：下 页上 页Req1 : 101**+–10050+–返 回例例3已已知知图图示示电电路路的的等等效效阻阻抗抗Zab=0.25，，求求理理想想变变压器的变比压器的变比n。

解解应用阻抗变换应用阻抗变换外加电源得：外加电源得：下 页上 页 n=0.5 n=0.25Zabn : 11.510－+* *1.5－++–返 回例例5求电阻求电阻R 吸收的功率吸收的功率解解应用回路法应用回路法解得解得123上 页* * +–+–1 : 10+–11R=11返 回。