固体中的应力波.doc

. 固体中的应力波 清中国矿业大学〔〕参考书：1 王礼立. 《应力波根底》第2版(2005年8月1日)，国防工业2 玉龙. 《应力波根底简明教程》第1版 (2007年4月1日)，西北工业大学3 丁启财(美国). 《固体中的非线性波》，中国友谊出版公司4 宋守志. 《固体中的应力波》，煤炭工业5 善元. 《岩石爆破动力学根底》，煤炭工业6 莱茵哈特(善元译). 《固体中的应力瞬变》，煤炭工业7 徐小荷. 《冲击凿岩的理论根底与电算方法》，东工8 郭自强. 《固体中的波》，地震目 录第0章绪论11 波动现象12 应力波的概念13 应力波分类34 应力波理论与其它力学理论的关系35 应力波理论的开展36 应力波理论在岩土工程中的应用3第1章一维应力波根底4§1.1波动方程及其解4一维纵波的波动方程4波的传播速度4波动方程的解5解的物理意义6§1.2 应力波的几个根本参量7§1.3 应力波的能量7§1.4 波的衰减8原因8度量8衰减率α的测定9§1.5 考虑杆的横向效应的波动方程10§1.6 杆中的扭转波与弯曲波12扭转波12弯曲波13第2章二维和三维弹性波理论根底14§2.1 弹性体的运动微分方程14§2.2 弹性体的无旋波与等容波15无旋波(纵波、P波)15等容波(横波、S波)16§2.3 平面波的传播17平面纵波(V//c)17平面横波(V⊥c)18§2.4 薄板中的应力波19控制方程19纵波20横波21各种波速关系21§2.5 球面波22波动方程及其解22§2.6 柱面波23第3章应力波的相互作用24§3.1 一维应力波在界面的反射和透射24应力波在不同介质界面的反射和透射25应力波在变截面杆中的反射和透射26§3.2 两杆相撞的入射波27§3.3 传播图与状态图29传播图29状态图30§3.4 弹性杆中波的传播〔图解法举例〕32冲锤撞击杆件应力波的传播32双圆柱活塞撞击钎杆应力波传播33§3.5 平面波的边界效应36平面波在界面上的垂直入射36平面波在界面上的倾斜入射37§3.6 应力波引起的破裂39金属丝冲击波拉伸断裂39压杆与飞片41断裂准那么41简单反射拉伸波引起的层裂或剥裂42物体形状对应力波引起破裂的影响45§3.7冲击波根本问题45第4章固体中的非线性波根底48§4.1 弹塑性加载涉及其相互作用48强连续弹塑性波的迎面加载48弱连续弹塑性波的迎面加载50§4.2 卸载波的控制方程和特征线51第5章岩石动态力学性质与应力波的相互作用53§5.1 岩石动态本构关系与动态强度53§5.2 岩石动态力学参数测试54§5.3 本构关系对应力波传播的影响54§5.4 应变率相关的应力波理论55体55体55第6章应力波在岩土工程中的应用55§6.1 应力波在冲击凿岩中的应用55冲击凿岩的应力波的传递55凿岩机的凿入机理55入射波形对凿入效果的影响56冲击凿岩的破坏原理56§6.2 应力波在爆破工程中的应用56§6.3 应力波在土动力学中的应用56绪论56土的动应力-应变关系及其描述58§6.4 应力波在地震工程学的应用58第7章应力波测试分析技术简介了解60§7.1 膨胀环测试技术60§7.2 Hopkinson杆测试技术60§7.3 Taylor圆柱测试技术61§7.4 高速冲击载荷的实验技术6161 / 65 WORD专业. 第0章 绪论1 波动现象波动现象：水波、声波、电磁波、光波等。

波是一种扰动或状态在介质中的传播，波动是非常普遍存在的一种运动形式，一般可分为两大类：机械波和电磁波这里所述的应力波属于机械波，是机械扰动在连续介质中的传播过程机械波产生于可变形介质的强迫运动，通过质点在平衡位置附近的振动来传递能量2 应力波的概念介质的某局部受力发生了一种状态的扰动，离开初始平衡位置，与相邻介质质点发生相对运动(变形)，并和周围介质产生压力差，这种压力差将导致周围介质质点投入运动，但由于介质质点具有惯性，而使某相邻质点运动滞后，外载荷在外表上的扰动就这样在介质中由近及远地传播出去而形成应力波应力波理论主要研究力、位移、速度等物理量在固体中传播的规律以及它们对固体的作用效应理论力学中，物理被认为是刚体(不变形)，遵循牛顿惯性定律∶F=ma材料力学、弹性力学，研究物理变形，但不考虑变形而产生的物理运动，不考虑物理的惯性，遵循虎克定律∶现实的物体，惯性和弹性兼而有之，当它受力时，既改变它的速度又改变它的形状物理受力部位的质点，克制惯性，发生速度的变化，这种变化遵循惯性定律(牛顿定律)，速度的变化必然导致变形，变形阻碍速度变化；反过来说，物理受力部位，由于弹性的作用，必定会有变形，这种变形符合虎克定律，但在实现变形时，质点会出现变速运动，变速运又阻碍变形的开展。

由此可见，物理部同时存在着弹性和惯性，相互作用，导致物理中形变和速度的转移，这就是应力波应力波得以在连续介质中传播的根本条件是介质的可变形性和惯性对于不可变形的刚体，局部的扰动〔力或位移〕可立即传到整个物体的每一局部假设介质没有惯性，那么扰动的传递也是瞬时完成的，一切实际材料都具备这两个条件，所以一切实际材料都能传播应力波固体中的应力波的研究主要用于地震、爆作、高速撞击、爆破、超生波等应力波的发生和传播过程应力波波阵面∶介质中扰动的区域和扰动未涉及的区域的界面分析波阵面的前后状态参量的变化关系，有两种类型连续波波阵面∶前后质点微团的状态参量有一个有限的差值状态参量发生跃变，数学上叫强连续连续波波阵面∶前后质点微团的状态参量的差值为无限小状态参量的分布是连续的，数学上叫弱连续强调一点∶连续波和连续波是相互转化弥散波：如介质的性质使得高应力水平增量波具有较低传播速度，波形在传播过程中会逐渐拉长、散开的连续波会聚波：如介质的性质使得高应力水平增量波具有较高传播速度，那么处于后面的高波速的增量波不断追赶前面的较低波速的增量波，使得连续波波形逐渐缩短冲击波：一定条件下，后面具有高波幅的增量波赶上前面波幅的较低的增量波形成以统一波速传播的强连续波波阵面，连续波转化为冲击波。

连续波中除了冲击波之外，还有一种等熵的连续波，这就是弹性连续波，因为弹性变形是可逆的过程，弹性连续波只是在波形上与连续波不一样，二者在本质上没有区别最后介绍关于加载波与卸载波的概念固体介质不但能承受压力，而且能承受拉力对介质加压，使介质压密就是加载；对已经受压后的介质减压，使介质稀疏就是卸载当波阵面通过一个介质微团时，其效果是使微团压密的就是加载波〔压缩波〕；其效果是使微团稀疏的就是卸载波〔拉伸波〕加载波和卸载波的波形如图示3 应力波分类(1) 按力的特征分∶拉伸、压缩波〔稀疏波或纵波〕；弯曲波、剪切波〔横波〕(2) 按波阵面的形状分∶平面波、柱面波、球面波(3) 按变形特征分∶无旋波〔膨胀波〕、等容波〔畸变波〕(4) 按介质的物理特征分∶弹性波、塑性波、粘弹波、粘塑波(5) 按介质的几何特性分∶一维波〔杆波〕、二维波〔平面波〕、三维波〔空间波〕4 应力波理论与其它力学理论的关系应力波理论是固体动力学的分支但目前的固体动力学往往集中研究材料在高应变率下的动态力学性能，而把材料的动态力学性能、介质受到外部动载作用的规律研究让位于应力波理论但二者是相互依赖而开展，一方面应力波理论的开展必须建立在对材料动态力学性能的了解之上；另一方面，材料的动态力学性能往往必须通过应力波的测试与分析才能得到。

应力波理论与其它力学理论的区别∶(1)动力学研究载荷的早期效应〔瞬时效应，着重研究质点的运动和变形等物理量随时间的变化过程以及在物理中的传递〕，静力学研究的是载荷的后期效应〔只研究在力的作用下到达平衡之后的状态〕；(2)动力学研究载荷对介质的局部效应，静力学研究载荷对介质的整体效应；(3)动力学研究的动载有明显的耦合效应，静力学研究的静载作用于固体的应力分布不随介质而变5 应力波理论的开展线弹性波传播的数学理论早在上个世纪中叶由柯西(Cauchy)、泊松(Poisson)、斯托克斯(Stokes)等解决，可直到本世纪四十年代，由于电子技术的开展，人们才直观地在固体中“看到〞波，应力波理论才开场在一些工程领域得到应用与此同时，Donnell、Taylor等人在理论上又开展了塑性波理论五十年代前后，考虑应变率效应的粘塑性波理论又得到了开展应力波理论特别在地球物理勘探中的“实时采集与数据处理〞技术得到了迅速开展6 应力波理论在岩土工程中的应用爆破工程、凿岩工程、桩基工程、岩石动态力学、土动力学、地震工程与抗震工程、地球化学勘探第1章 一维应力波根底§1.1波动方程及其解 一维纵波的波动方程如图1-1所示，在一等截面的一维杆中取一微段dx，截面面积为A。

根本假设为杆的横截面在变形过程中保持平面，不考虑横向扩展效应，杆上只分布沿截面均匀分布的轴向应力，因而位移u、工程应变ε、质点速度v和应力σ都只是x和t的函数其左截面mn与右截面上的作用力F、分别为， 1微元体dx所受的惯性力为：由牛顿定律，得微元体平衡方程即 〔1-1〕方程1-1是一维纵波的波动方程，c为纵波的波速1.1.2 波的传播速度波动方程中的c为称为波速，〔纵波波速〕根据能量守衡定律和冲量定理可以推导取一单位面积细长的杆，一端受到撞击，撞击后杆端的初速度为v0，受力为σ0经过时间△t后，扰动扩展到长为l的区域，在此围质点的运动速度均为v0，力为σ0，那么时间△t有外力作功扰动区域的动能扰动区域的位能根据能量守衡定律有 〔1〕根据冲量定理有 〔2〕所以有 〔3〕可见细长杆受撞击后，力与质点速度v0并非无关，而是成正比将〔3〕式代入〔2〕式，得到纵波的传播速度同样可以弹性横波的波速以上波速推导中，应用了线弹性本构关系，事实上只要，既应力是应变的单值函数，而与应变率无关，波动方程〔1-1〕就成立。

1.1.3 波动方程的解方程〔1-1〕的解法有别离变量法〔驻波法〕、积分变换法及行波法等，其中行波法对求解波动方程最为有效令、，那么、，故 〔1〕 〔2〕将〔1〕和〔2〕式代入波动方程，得 〔3〕对〔3〕式先对积分，得对〔3〕式先对积分，得于是有u=f(x+ct)+g(x-ct) 〔1-2〕公式〔1-2〕是一维波动方程的通解 解的物理意义在某围〔-l，l〕的扰动，在△t时间之后，分为右行波和左行波。