液压与气压传动PPT精品文档.ppt

第一篇 液压传动第一章液压流体力学基础1 1本章重点内容1)液压油的物理性质，液压油的选用 2)液压传动的基本原理，即连续性方程和伯努力方程，液体流经管路的压力损失等3)孔口流动特性2 2第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 本章目录本章目录•第一节第一节 液压油液液压油液•第二节第二节 流体静力学流体静力学•第三节第三节 流体动力学流体动力学•第四节第四节 管道流动管道流动•第五节第五节 孔口流动孔口流动•第六节第六节 缝隙流动缝隙流动3 3第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第一节 液压油液 　在液压系统中，最常用的工作介质是液压油，液压油是传递信号和能量的工作介质同时，还起到润滑，冷却和防锈等方面的作用液压系统能否可靠和有效地工作，在很大程度上取决于液压油4 4第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础一、液压油液的性质（一）密度和重度： 密度ρ：单位 Kg/m3 对匀质液体：单位体积内所含的质量。

ρ = m/V 在液压系统中一般液压油的密度： ρ = 900 Kg/m35 5第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 重度γ ：单位 N/m3 • 对匀质液体：单位体积内所含的重量 γ = G/V•重度与密度的关系： γ = G/V = mg/V = ρg 则： ρ = γ/g•则: γ = ρg = 900×9.81= 8.8×103 N/m36 6第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（二）可压缩性体积压缩系数κ： 受压液体在单位压力变化下的液体体积相对变化量液体体积弹性模量K：产生单位体积相对变化量所需要的压力增量△V7 7第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（三）粘性 粘性：流体在外力作用下流动时，分子间的内聚力为了阻碍分子的相对运动而产生的一种内摩擦力 1、粘性的意义式中：μ—比例常数，称粘度系数或动力粘度 du/dy —速度梯度，即液层相对速度对液层 距离的变化率。

相邻两油层间的内摩擦力8 8第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础切应力：单位面积上的摩擦力（1）动力粘度μ ：称为牛顿的液体内摩擦定律2、液体的粘度•当：du/dy =1时， μ = τ•由此可知动力粘度μ ：是指它在单位速度梯度下流动时单位面积上产生的内摩擦力9 9第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础动力粘度μ的单位：CGS制中常用 P（泊） 1cP（厘泊）=10-2 P （泊）SI单位： Pa·s（帕·秒） 1 Pa·s =1 N·s/m2换算关系： 1 Pa·s =10 P =103 cP1010第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（2） 运动粘度ν ： 液体动力粘度与其密度的比值，称为运动粘度 ν = μ/ρ 运动粘度ν的单位： CGS制中常用 cm2 /s ：st（沲） 1cst（厘沲）=1mm2/s = 10-2 st（沲）=10 -2 cm2 /sSI单位： m2 /s 1 m2 /s = 104 St = 106 cst 工程中常用它来标志液体的粘度。

如液压油的牌工程中常用它来标志液体的粘度如液压油的牌号，就是这种油液在号，就是这种油液在4040℃时的运动粘度的平均值，时的运动粘度的平均值，如如L-AN32L-AN32液压油即表示这种油在液压油即表示这种油在4040℃时的运动粘时的运动粘度的平均值为度的平均值为32cst32cst1111第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础3、相对粘度：相对粘度又称条件粘度，是工程上常用一种简便的测定方法，我国用的是恩氏粘度：•式中：•t1—200cm3 的被测液体，在温度为t ℃（ 液压油为20、50 、100℃ ）下，通过Φ=2.8mm小孔所需时间•t2—200cm3 的蒸馏水，在温度为20 ℃下，通过同一小孔所需时间•则：1212第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础粘度与压力、温度的关系： 压力增加，粘度增大但在液压系统使用的压力范围内，增大数值很小，可忽略不计 温度升高,粘度下降 不同的油液有不同的粘度温度变化关系，这种关系叫做油液的粘温特性。

油液粘度的变化直接影响液压系统的性能和泄漏量, 因此希望粘度随温度的变化越小越好1313第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础粘度与温度的关系：1414第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二、对液压油的要求和选用： （一）要求 1）粘度适宜，粘温特性要好； 2）油液纯净，不含杂质（化学及机械杂质）；1515第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础3）凝固点要低，以防寒冷凝固； 闪点和燃点要高，以防燃烧；4）润滑性能好；5）其它： 抗泡沫性和抗乳化性好； 材料相容性好； 无毒，价格便宜1616第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（二）选用 1）工作压力：高－选粘度大的，低－选粘度小的；2）环境温度：高－选粘度大的，低－选粘度小的；3）工作部件的运动速度：高－选粘度小的，低－选粘度大的 4）液压泵的类型：各类泵适用的粘度范围见书中表1－4。

返回目录1717第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第二节 流体静力学 hydrostatics一、液体静压力及其性质：1、液体压力（静压力） p： 液体内某点处单位面积上所受的法向力，叫液体的压力：对于均布受力的液体，其静压力为： p=F/A1818第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础4）静压力基本方程式的物理意义：说明静止液体中单位质量液体的压力能和势能可以互相转换，但各点的总能量保持不变，即能量守恒设：以大地为基准，由静压力基本方程式可得：1919第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础2、静压力的两个重要性质：1）液体静压力总是垂直指向承压面， 其方向与该面的内法线方向一致 因为液体质点间的凝聚力很小，受到拉力和剪力因为液体质点间的凝聚力很小，受到拉力和剪力因为液体质点间的凝聚力很小，受到拉力和剪力因为液体质点间的凝聚力很小，受到拉力和剪力时会发生流动。

时会发生流动时会发生流动时会发生流动 2）静止液体内任一点处的静压力在各个方向都相等 如果某点受到的压力在某个方向上不相等，那么如果某点受到的压力在某个方向上不相等，那么如果某点受到的压力在某个方向上不相等，那么如果某点受到的压力在某个方向上不相等，那么液体就会流动，这就违背了液体静止的条件液体就会流动，这就违背了液体静止的条件液体就会流动，这就违背了液体静止的条件液体就会流动，这就违背了液体静止的条件2020第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二、液体静压力基本方程（一）静压力基本方程： pΔA = p0ΔA＋ FG = p0ΔA＋ρghΔA 则：p = p0 ＋ ρghp0p0ΔApΔA FG hhA2121第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础上式说明：1）静止液体内某点处的压力由两部分组成：一部分是液体表面上的压力p0，另一部分是ρg与该点离液面深度h的乘积2）静止液体内的压力沿液深呈直线规律分布3）离液面深度相同处各点的压力都相等，压力相等的点组成的面叫等压面。

2222第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础同一种液体于连通器内连通但不是同一种液体汞水空气水2323第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（二）压力的表示法及单位：压力的表示法有二种：1）绝对压力：以绝对真空为零点而计量的压力 p绝 = pa+ρgh pa —大气压2）相对压力：以大气压为零点而计量的压力 p = p绝 － pa 真空度：如果绝对压力低于大气压时，低于大气压的数值称为真空度 p真 = pa－p绝 记住2424第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础压力的单位常用的单位有：工程制at：kgf/cm2 1 kgf/cm2 =9.8×104 N/m2液柱高：10m水柱=1 kgf/cm2 =9.8×104 N/m21m水柱=0.1 kgf/cm2 =9.8×103 N/m2 1mm汞柱=1.33 ×102 N/m2国际单位：Pa 因Pa的单位太小，故常用MPa1Pa=1N/m2 1MPa=106 N/m2目前还采用的压力单位有巴，符号为bar，即 1bar＝105N/m22525第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 例1：已知ρ=900kg/m3 , F=1000N, A=1 ×10-3 m2 , 求h=0.5m处的静压力p=?FAhp解：由压力计算式求得：由上例知：在外界压力作用下，由自重产生的那部分静压力ρgh很小，可忽略不计，可认为静止液体内各处的压力都是相等的。

2626第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础三、帕斯卡原理（静压传递原理）： 帕斯卡原理：在密闭容器内，施加于静止液体表面上的压力将等值地同时传递到液体内各点12 h2 h1 FA1点：p1=F/A+ρgh1 2点：p2=F/A+ρgh22727第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•由此可见：液压系统的压力是由外负载决定的这一概念一定要建立起来2828第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础四、静压力对固体壁面的作用力1、作用在平面上的力： 因为作用于平面时压力方向垂直平面，所以： 作用在平面上的力 = 静压力×承压面积 即： F= p×A=ρgh ×AhA2929第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础2、作用在曲面上的力：取球面单元dA，则在dA上的微小作用力为： dF= p·dA 其在垂直方向的投影为：dF┴=p·dA·cosθ 积分后：F┴ = p ∫dA·cosθ = pA┴ 3030第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 作用在曲面某一方向上的力= 静压力×曲面在该方向上的投影面积。

D设球直径为D，则：3131第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础例2： 某安全阀如图所示阀芯为圆锥形，阀座孔径d＝10mm，阀芯最大直径D＝15mm当油液压力P1＝8MPa时，压力油克服弹簧力顶开阀芯而溢油，出油腔有背压P2=0.4MPa试求阀内弹簧的预紧力3232第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础解: 1)压力p1、p2向上作用在阀芯锥面上的投影面积分别为 ：故阀芯受到的向上作用力为2 2）压力）压力p p2 2向下作用在阀芯向下作用在阀芯平面上的面积为：平面上的面积为：则阀芯受到向下的作用力:3333第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础3)3)阀芯受力平衡方程式阀芯受力平衡方程式: :整理后有整理后有: :返回目录3434第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第三节 流体动力学 hydrodynamics一、基本概念：(一)理想液体和恒定流动理想液体： 既无粘性又不可压缩的液体为理想液体。

恒定流动： 液体中任一点处的压力、速度和密度都不随时间变化的流动称为恒定流动反之如果压力、速度和密度中有一个随时间变化的流动就称为非恒定流动3535第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础(二)通流截面、流量和平均流速：•通流截面：•液体在管道中流动时，垂直于流动方向的截面即为通流截面通流截面通流截面3636第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础流量：单位时间内通过某一通流截面的液体体积 q m3/s L/min对微小流束而言，其截面积为dA，则微小流量为：dq = u dA 积分后：3737第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•在液压系统中常用平均速度来求液体的流量平均流速平均流速: : 假设通流截面上各点的流速均匀分布假设通流截面上各点的流速均匀分布, ,液体以此均布流速流过通流截面的流量等于以实液体以此均布流速流过通流截面的流量等于以实际流速流过的流量际流速流过的流量3838第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二、流量连续性方程—质量守恒定律•在管中作恒定流动的理想液体，既不能增多，也不能减少，即符合物质不灭定律。

因此在单位时间内流过管中任一截面的液体质量流量应相等：•即： ρ1v1A1=ρ2v2A2 因为：ρ=const•所以： v1A1=v2A2 •或： vA= q = const12v1v2A1A2 ρ1ρ23939第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础n n这就是液流的流量连续性方程，它说明在恒定流动中，通过流管各截面的不可压缩液体的流量是相等的换句话说，液体是以同一个流量在流管中连续地流动着；而液体的流速则与通流截面面积成反比4040第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础例题： 如图所示，己知流量q1＝25L/min，小活塞杆直径d1＝20mm，小活塞直径D1＝75mm，大活塞杆直径d2＝40 mm，大活塞直径D 2＝125mm，假设没有泄漏流量，求大小活塞的运动速度v1、v24141第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础解： 根据液流连续性方程q＝vA，求大小活塞的运动速度v1和v2分别为：4242第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础三、伯努利方程—能量守恒定律如前所述，静止的液体，如前所述，静止的液体，单位质量的总能量为压单位质量的总能量为压力能和势能之和；处于力能和势能之和；处于流动的液体，除了这两流动的液体，除了这两项之外，还多了一项单项之外，还多了一项单位质量液体的动能。

根位质量液体的动能根据能量守恒定律，得据能量守恒定律，得: :( (一一) )理想液体的伯努力方程理想液体的伯努力方程4343第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础由于两截面是任取的，故上式可变为即为理想液体（单位质量液体）的伯努利方程p/ρ —压力能 m2/s2u2/2 —动能 m2/s2z g— 势能 m2/s2物理意义：在密闭管道中作恒定流动的理想液体具有三种形式的能量：压力能、动能和势能三者之间可以互相转化，但任一通流截面处三者之和为一常数4444第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础2、实际流体的伯努利方程： 由于实际流体具有粘性，流动时必然产生内摩擦力且造成能量的损失，使总能量沿流体的流向逐渐减小，而不再是一个常数；另一方面由于液体在管道过流截面上的速度分布并不均匀，在计算中用的是平均流速，必然会产生误差，为了修正这一误差引入了动能修正系数α 所以，实际的伯努利方程应为4545第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础式中：α—动能修正系数 层流时α=2； 紊流时α=1.1，实际计算时取1 hwg—g—为截面1到截面2单位质量流体的能量损失计算时必须注意计算时必须注意: : 1) 1)截面截面1 1、、2 2应顺流向选取应顺流向选取，且选在流动平稳的通流截，且选在流动平稳的通流截面上。

面上 2) 2)z z 和和p p应为通流截面的同一点上的两个参数应为通流截面的同一点上的两个参数，为方，为方便起见，一般将这两个参数定在通流截面的轴心处便起见，一般将这两个参数定在通流截面的轴心处4646第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础举例：•有一水箱足够大，且通大气，各处尺寸如图所示，（理想液体）求：1）流出的流量q 2）截面2-2处的压力p24747第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础解：1）列0-0和1-1截面的伯努利方程，以箱底管子中心为基准：4848第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 解：2）列0-0和2-2截面的伯努利方程，以2-2截面为基准：4949第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 由流量连续性方程： 5050第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础由此可知，液压泵吸油口的真空度由三部分组成，包括由此可知，液压泵吸油口的真空度由三部分组成，包括产生一定流速所需的产生一定流速所需的压力压力，，把油液提升到一定高度所需的压力把油液提升到一定高度所需的压力和和吸油管内的压力损失吸油管内的压力损失。

例：应用伯努利方程分析液压泵正常吸油的条件，如图所示，设液压泵吸油口处的绝对压力为p2，油箱液面压力为大气压，泵吸油口至油箱液面高度为H解：列1—1与2—2截面的伯努利方程，以油箱液面为基准：5151第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•泵吸油口处的真空度不能太大，即泵的绝对压力不能小．因为如泵吸油口处的绝对压力低于液体在该温度下的空气分离压，溶解在流体内的空气就会析出，形成气穴现象,为此要限制液压泵吸油口的真空度小于0.3×105 Pa；•安装高度：一般泵的吸油高度h≤0.5m，有时为使吸油条件改善，将泵安装在油箱液面下面，使泵的吸油高度小于零5252第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础使用伯努利方程解决问题时的步骤：(1)选取适当的水平基准面；(2)选取两截面，其中一个截面的参数为已知，另一个为所求参数的截面；(3)按照流动方向列出伯努利方程；(4)未知量多于方程数，则必须列出其它的辅助方程，如连续性方程、动量方程，并联立解之5353第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础四、动量方程： 动量方程可以用来计算流动液体作用于限制其流动的固体壁面上的总作用力。

•作用在物体上的力的大小，等于物体在力所作用方向上的动量变化率：5454第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础任意取两个通流截面1和2，两截面之间所限制的液体体积称之为控制体，此控制体积经Δt 时刻后流至位置1´和2´ 若液体做恒定流动，则动量变化率为5555第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 由于实际液体的速度分布是不均匀的，在工程实际中常用平均速度v代替实际速度u计算动量，必然会产生误差，其误差由动量修正系数β来加以修正 上式看出：液体在不同控制表面上具有不同速度所引起的力，称为稳态液动力，简称液动力 式中：β—动量修正系数 层流时：β=1.33； 紊流时：β=1 计算时取 β=15656第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 应用动量方程取正确的控制体十分关键所取控制体应完全包含受要求作用力影响的全部流体，且在控制体的流入和流出界面上流体的压力与速度是已知的。

根据作用力与反作用力相等原理，液体根据作用力与反作用力相等原理，液体以同样大小的力作用在使其流速发生变化的以同样大小的力作用在使其流速发生变化的物体上由此．可按动量方程求得流动液体物体上由此．可按动量方程求得流动液体作用在固体壁面上的作用力作用在固体壁面上的作用力必须注意必须注意: : 液体对壁面作用力的大小和液体对壁面作用力的大小和F F相同相同, ,方向方向则和则和F F相反相反. .5757第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础例：•如图所示的滑阀，当液流通过阀芯时，试求液流对阀芯的作用力解：(a)设：阀芯对液体的力为F，则：5858第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 由此可知：稳态液动力对滑阀来说总是力图使阀芯关闭的5959第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础例1－5：计算如图所示液体对弯管的作用力解：取截面1－1和2－2间的液体为控制体积，首先分析作用在控制体积上的外力，在控制表面上液体受到的总压力为设弯管对控制液体的作用力为F’, 列出x方向和y方向的动量方程：X方向：Y方向：6060第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础所以液体对弯管的作用力方向与F’相反返回目录6161第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第四节 管道流动 由于流动液体具有粘性，以及流动时突然由于流动液体具有粘性，以及流动时突然转弯转弯或通过阀口会产生撞击和旋涡，因此液体流动时必或通过阀口会产生撞击和旋涡，因此液体流动时必然会产生阻力。

为了克服阻力，流动液体会损耗一然会产生阻力为了克服阻力，流动液体会损耗一部分能量，这种能量损失可用液体的压力损失来表部分能量，这种能量损失可用液体的压力损失来表示压力损失即是伯努利方程中的示压力损失即是伯努利方程中的hw项 压压力力损损失失由由沿沿程程压压力力损损失失和和局局部部压压力力损损失失两两部部分组成 液流在管道中流动时的压力损失和液流运动状液流在管道中流动时的压力损失和液流运动状态有关 6262第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础一、流态与雷诺数 ：(一)流态6363第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 通过实验发现液体在管道中流动时存在通过实验发现液体在管道中流动时存在两种流动状态两种流动状态: :•层流层流——粘性力起主导作用粘性力起主导作用•紊流紊流——惯性力起主导作用惯性力起主导作用•液体的流动状态用雷诺数来判断液体的流动状态用雷诺数来判断 6464第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础实验证明液体的流动状态与速度v、管径d及运动粘度υ有关，由v、d、 υ 组成的数称为雷诺数，记作：•该式仅用于圆管 Re是一个无量纲的数•这说明只要Re相同，运动状态就相同；由层流变紊流时过渡状态的雷诺数称为临界雷诺数： Recr•当： Re< Recr 时为层流• Re >Recr 时为紊流•对金属圆管： Recr =23206565第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础对于非圆管：对于非圆管：Re = 4Rv/υ•式中：式中：R — 水力半径水力半径 • R = = 有效面积有效面积/ /湿周湿周 = = A/x6666第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•例1：某输油管，d=25.4mm ，q=2.64 L/min υ=4 cm2 /s ，判断流动状态。

6767第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二、等直管中的压力损失—沿程压力损失•（一）层流时：（一）层流时：•1、圆管中速度分布：圆管中速度分布：•圆柱体上向右的作用力：圆柱体上向右的作用力： F1=( p1－p2 ) πr2 •外圆柱面上的摩擦力：外圆柱面上的摩擦力：•Ff =μAdu/dy=－μ2πrl·du/dr•因受力平衡：因受力平衡： F1 = Ff •则：则：du/dr =－ (p1－p2) r/2μl =－Δp·r/2μl dlp2 p1 Ffrrdruu-du6868第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础由此可知：r =0 处，即管中心处速度最大：积分整理后得：(代入边界条件：当 r = R 时 u = 0 )6969第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础2、圆管中层流流量公式：•微小环形面积：dA= 2πr·dr•通过微环形面积得流量：dlp2 p1 Ffrrdruu-du7070第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础4 、沿程压力损失沿程压力损失:7171第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础式中：λ—摩擦阻力系数； 油 λ=75/Re 水 λ=64/Re 橡胶管 λ=80/Re 记记住住7272第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•例2、一直径为 d=305mm 的管道，输送重油，其 密度 ρ=980 kg/m3 运动粘度 υ= 4 cm2/s 流量 q=60 L/s 管道起点高 z1 =85m 终点高 z2 =105m 管长 L=1800m 求：管道中重油起点至终点的压力降 p1－p2 =？7373第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•解：列起点与终点间的伯努利方程，以大地为基准，则： 7474第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•则： 7575第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础（二）紊流•由雷诺实验知：• Re >临界雷诺时为紊流•沿程损失计算式仍用：只是λ的取值不同7676第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•紊流时λ的计算式：•2320

压力降，其作用类似电阻，称其为液阻• “ “孔口流动孔口流动””主要介绍孔口的流量公式及液主要介绍孔口的流量公式及液阻特性8484第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础一、薄壁小孔：截面收缩系数：cc=Ac/A0•则：Ac=cc A0•列1－1与2－2截面的伯努利方程，以中心为基准，则：•由图知最小收缩截面为Ac ，小孔面积为A0∵v1 = v2 ，则 ：8585第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础对于不同的装置具有不同的对于不同的装置具有不同的ζ：：8686第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•式中：式中：cv — 小孔速度系数小孔速度系数• cd = cccv 流量系数，其值由实验确定流量系数，其值由实验确定重 点通过孔口的流量公式通过孔口的流量公式:8787第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础• cd =0.60~0.61 const 当D/d<7时为不完全收缩，此时cd的取值为：• cd =0.7~0.8当D/d≥7时为完全收缩，此时cd 的取值为：8888第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•前面已知薄壁小孔流量公式：•特点：由薄壁小孔流量公式可看出，通过薄壁小孔的流量仅与压差有关，而与粘度无关 （∵孔长L较短，沿程阻力损失小），所以受油温变化影响较小，常用来作节流小孔。

8989第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二：滑阀阀口二：滑阀阀口图中图中图中图中A A为阀体，为阀体，为阀体，为阀体，B B为阀芯，为阀芯，为阀芯，为阀芯，d d为为为为阀芯直径，阀芯直径，阀芯直径，阀芯直径，x xv v 为阀的开口量，为阀的开口量，为阀的开口量，为阀的开口量，c cr r 为阀的径向间隙，令为阀的径向间隙，令为阀的径向间隙，令为阀的径向间隙，令ω ω = =πd πd 为阀口的周向长度，则阀口为阀口的周向长度，则阀口为阀口的周向长度，则阀口为阀口的周向长度，则阀口的通流面积的通流面积的通流面积的通流面积A A0 0 为：为：为：为：忽略径向间隙的影响，忽略径向间隙的影响，则通过阀口的流量为则通过阀口的流量为：：：：9090第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础三、短孔和细长孔：•短孔:•只是只是cd 多数取多数取: 0.8左右左右•由于短孔加工较薄壁孔容易，因此特别由于短孔加工较薄壁孔容易，因此特别适合作固定节流孔使用适合作固定节流孔使用。

9191第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础细长孔：直接采用等直圆管流量公式：•特点：流量q与压差∆p 成正比，与动力粘度μ成反比，流量受粘度的影响较大，即受油温变化的影响较大9292第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础薄壁小孔流量公式：薄壁小孔流量公式：短孔短孔流量公式流量公式：细长孔流量公式：细长孔流量公式：•四、液阻四、液阻9393第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础 将各种不同孔口流量公式写成通用表达式，则有：将各种不同孔口流量公式写成通用表达式，则有： 式中式中：KL—由孔口形状或流体的性质决定的系数由孔口形状或流体的性质决定的系数 Δp—孔口前后的压差孔口前后的压差 A—孔口通流面积孔口通流面积 m——孔口形状决定的指数孔口形状决定的指数 薄壁薄壁孔孔m=0.5 细长孔细长孔m=1 9494第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础将各种不同孔口流量公式写成通用表达式，则有：将各种不同孔口流量公式写成通用表达式，则有： 式中式中：KL—由孔口形状或流体的性质决定的系数。

由孔口形状或流体的性质决定的系数 Δp—孔口前后的压差孔口前后的压差 A—孔口通流面积孔口通流面积 m——孔口形状决定的指数孔口形状决定的指数 薄壁薄壁孔孔m=0.5 细长孔细长孔m=1 定定义义孔孔口口前前后后压压力力降降与与稳稳态态流流量量的的比比值值为为液液阻阻，，即即在在稳稳态下，液阻与流量变化所需要的压差变化成正比态下，液阻与流量变化所需要的压差变化成正比9595第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础已知液阻：已知液阻：液阻的特性：液阻的特性： •液液阻阻与与通通流流面面积积A成成反反比比，，A=0，，R为为无无限限大大；；A足足够够大大时时，，R＝＝0•Δp一一定，调节定，调节A，，可以改变可以改变R，，从而调节流经孔口的流量从而调节流经孔口的流量•A一一定定，，改改变变q，， Δp 随随之之改改变变，，这这种种液液阻阻的的阻阻力力特特性性用用于于压压力控制阀的内部控制力控制阀的内部控制多个孔口串联或并联，总液阻类似电阻的计算多个孔口串联或并联，总液阻类似电阻的计算。

串联时，总液阻：串联时，总液阻：并联时，总液阻：并联时，总液阻：返回目录9696第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第六节 缝隙流动• 液压系统是由一些元件、管接头和管道组成的，每一液压系统是由一些元件、管接头和管道组成的，每一部分都是由一些零件组成的，在这些零件之间，通常需要部分都是由一些零件组成的，在这些零件之间，通常需要有一定的配合间隙，由此带来了泄漏现象，同时液压油也有一定的配合间隙，由此带来了泄漏现象，同时液压油也总是从压力较高处流向系统中压力较低处或大气中，前者总是从压力较高处流向系统中压力较低处或大气中，前者称为内泄漏，后者称为外泄漏称为内泄漏，后者称为外泄漏• 泄漏将使系统的效率降低，功率损耗加大，因此研究泄漏将使系统的效率降低，功率损耗加大，因此研究液体流经间隙的泄漏规律，对提高液压元件的性能和保证液体流经间隙的泄漏规律，对提高液压元件的性能和保证液压系统正常工作是十分重要的液压系统正常工作是十分重要的9797第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础• 由于液压元件中相对运动的零件之间的间由于液压元件中相对运动的零件之间的间隙很小，一般在几微米到几十微米之间，水力隙很小，一般在几微米到几十微米之间，水力半径也小，又由于液压油具有一定的粘度，因半径也小，又由于液压油具有一定的粘度，因此油液在间隙中的流动状态通常为层流。

此油液在间隙中的流动状态通常为层流9898第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础一、平板缝隙：•两板固定：• p1>p2 ∆p= p1－p2 由压差引起的流动9999第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础两平行平板有相对运动时的间隙流动：两平行平板有相对运动时的间隙流动：•一板固定，一板以速度 u0运动，当∆p =0时，液体也会被带着流动，这种流动称为剪切流100100第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础3、即有压差流又有剪切流的流动：•特点：特点：•泄露流量泄露流量 q与缝隙值与缝隙值h的三次方正比，所以为了减少平板缝隙泄露，就的三次方正比，所以为了减少平板缝隙泄露，就必须严格控制间隙必须严格控制间隙h•在缝隙一定时，泄漏量与平行平板两端压差成正比，压差越大，泄漏在缝隙一定时，泄漏量与平行平板两端压差成正比，压差越大，泄漏量越大101101第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础二、园柱环形缝缝：•1 1、同心园环缝隙：、同心园环缝隙：•当当 h 较小时，可看作较小时，可看作 b=πd 的平板缝隙：的平板缝隙：102102第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础2、偏心园环缝隙： h0—内外园同心时的缝隙值内外园同心时的缝隙值 e/h0 =ε—相对偏心量相对偏心量当内外园间没有相对运动，即当内外园间没有相对运动，即 u0=0时时：103103第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础•特点：偏心量 e 对通过偏心园环缝隙的流量影响极大，为了减少泄漏，就要减小偏心量，即要提高液压元件园柱表面的配合精度。

104104第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础三、三、圆锥环形缝隙及液压卡紧现圆锥环形缝隙及液压卡紧现•阀芯大端为高压，液流由大端流向小端，称为倒锥阀芯大端为高压，液流由大端流向小端，称为倒锥;•阀芯小端为高压，液流由小端流向大端，称为顺锥阀芯小端为高压，液流由小端流向大端，称为顺锥 105105第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础• 阀芯存在锥度不仅影响流经间隙的流量，而且影阀芯存在锥度不仅影响流经间隙的流量，而且影响缝隙中的压力分布如果阀芯在阀体孔内出现偏心，响缝隙中的压力分布如果阀芯在阀体孔内出现偏心，作用在阀芯一侧的压力将大于另一侧的压力，使阀芯作用在阀芯一侧的压力将大于另一侧的压力，使阀芯受到一个液压侧向力的作用受到一个液压侧向力的作用• 倒锥的液压侧向力使偏心距加大，当液压侧向力倒锥的液压侧向力使偏心距加大，当液压侧向力足够大时，阀芯将紧贴孔的壁面，产生所谓液压卡紧足够大时，阀芯将紧贴孔的壁面，产生所谓液压卡紧现象；而顺锥的液压侧向力则力图使偏心距减小，不现象；而顺锥的液压侧向力则力图使偏心距减小，不会出现液压卡紧现象。

会出现液压卡紧现象106106第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础为减少液压侧向力，一般在阀芯或柱塞的圆为减少液压侧向力，一般在阀芯或柱塞的圆柱面开径向均压槽，使槽内液体压力在圆周柱面开径向均压槽，使槽内液体压力在圆周方向处处相等，槽深和宽为方向处处相等，槽深和宽为0.3～1.0mm 107107第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第六节 液压冲击和空穴现象•因某些原因液体压力在一瞬因某些原因液体压力在一瞬间会突然升高，产生很高的间会突然升高，产生很高的压力峰值压力峰值 ，这种现象称为液，这种现象称为液压冲击瞬间压力冲击不仅压冲击瞬间压力冲击不仅引起振动和噪声，而且会损引起振动和噪声，而且会损坏密封装置、管道、元件，坏密封装置、管道、元件，造成设备事故造成设备事故•液压冲击的类型液压冲击的类型: •管道阀门管道阀门突然关闭突然关闭时的液压冲击时的液压冲击•运动部件运动部件制动制动时产生的液压冲击时产生的液压冲击108108第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础减少液压冲击的措施：减少液压冲击的措施：1 、延长阀门关闭和运动部件制动换向的时间。

延长阀门关闭和运动部件制动换向的时间2 、限制管道流速及运动部件的速度限制管道流速及运动部件的速度3 、适当增大管径，以减小冲击波的传播速度适当增大管径，以减小冲击波的传播速度4 、尽量缩短管道长度，减小压力波的传播时间尽量缩短管道长度，减小压力波的传播时间5 、用橡胶软管或设置蓄能器吸收冲击的能量用橡胶软管或设置蓄能器吸收冲击的能量6 、在易引起冲击的装置前加设安全阀或缓冲装置在易引起冲击的装置前加设安全阀或缓冲装置109109第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础空穴现象•空穴现象空穴现象——液压系统中，某点压力低于液压油液所在温度下的空气分离压液压系统中，某点压力低于液压油液所在温度下的空气分离压时，原先溶于液体中的空气会分离出来，使液体产生大量的气泡，这种现象时，原先溶于液体中的空气会分离出来，使液体产生大量的气泡，这种现象称为称为空穴现象空穴现象当压力进一步减小低于液体的饱和蒸汽压时，液体将迅速汽当压力进一步减小低于液体的饱和蒸汽压时，液体将迅速汽化，产生大量蒸汽气泡使气穴现象更加严重空穴现象多发生在阀口和泵的化，产生大量蒸汽气泡使气穴现象更加严重。

空穴现象多发生在阀口和泵的吸油口• 空穴现象的危害空穴现象的危害 大量气泡使液流的流动特性变坏，造成流量和压力不稳大量气泡使液流的流动特性变坏，造成流量和压力不稳定；气泡进入高压区，高压会使气泡迅速崩溃，使局部产生非常高的温度和定；气泡进入高压区，高压会使气泡迅速崩溃，使局部产生非常高的温度和冲击压力，引起振动和噪声；当附着在金属表面的气泡破灭时，局部产生的冲击压力，引起振动和噪声；当附着在金属表面的气泡破灭时，局部产生的高温和高压会使金属表面疲劳，时间一长会造成金属表面的侵蚀、剥落，甚高温和高压会使金属表面疲劳，时间一长会造成金属表面的侵蚀、剥落，甚至出现海绵状的小洞穴，这种至出现海绵状的小洞穴，这种气蚀作用气蚀作用会缩短元件的使用寿命，严重时会造会缩短元件的使用寿命，严重时会造成故障110110第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础减少空穴现象的措施减少空穴现象的措施 1、 减小阀孔前后的压力降，减小阀孔前后的压力降， 一般使压力比一般使压力比 : p1/p2＜＜3.5 2、尽量降低泵的吸油高度，减少吸油管道阻力。

尽量降低泵的吸油高度，减少吸油管道阻力 3、各元件联接处要密封可靠，防止空气进入各元件联接处要密封可靠，防止空气进入 4、增强容易产生气蚀的元件的机械强度增强容易产生气蚀的元件的机械强度111111第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础小结：小结： 本章主要介绍了：本章主要介绍了：1、液压油：、液压油：重点了解油的粘性重点了解油的粘性2 2、、液体静力学液体静力学：：主要掌握主要掌握静压力及其特性；静压力基本方静压力及其特性；静压力基本方程式；帕斯卡原理；静压力对固体壁面的作用力程式；帕斯卡原理；静压力对固体壁面的作用力3 3、、液体动力学：液体动力学：重点掌握重点掌握三个基本方程的实际应用三个基本方程的实际应用4 4、管道流动：管道流动：重点掌握流态、雷诺数；沿程压力损失；重点掌握流态、雷诺数；沿程压力损失；局部压力损失局部压力损失5 5、孔口及缝隙流动：、孔口及缝隙流动：重点掌握孔口的流量公式及液阻特性重点掌握孔口的流量公式及液阻特性112112第一章第一章第一章第一章 液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础液压流体力学基础第一章习题第一章习题 ：：1—3，，1—4，， 1—5，， 1—6，， 1—9，， 1—11113113。