弹性力学第五章第五章弹性力学的求解方法和一般性原理.docx

第五章 弹性力学的求解方法和一般性原理知识点位移解法 位移边界条件 变形协调方程 混合解法 应变能定理 解的唯一性原理 圣维南原理弹性力学基本方程边界条件 位移表示的平衡微分方程 应力解法 体力为常量时的变形协调方程 物理量的性质 逆解法和半逆解法 解的迭加原理,弹性力学基本求解方法一、内容介绍通过弹性力学课程学习，我们已经推导和确定了弹性力学的基本方程和常用 公式本章的任务是对弹性力学所涉及的基本方程作一总结，并且讨论具体地求 解弹性力学问题的方法弹性力学问题的未知量有位移、应力和应变分量，共计 15 个，基本方程有 平衡微分方程、几何方程和本构方程，也是 15 个面对这样一个庞大的方程组， 直接求解显然是困难的，必须讨论问题的求解方法根据这一要求，本章的主要 任务有三个：一是综合弹性力学的基本方程，并按边界条件的性质将问题分类； 二是根据问题性质，确定基本未知量，建立通过基本未知量描述的基本方程， 得到基本解法弹性力学问题的基本解法主要是位移解法、应力解法和混合解法 等应该注意的是对于应力解法，基本方程包括变形协调方程三是介绍涉及弹性力学求解方法的一些基本原理主要包括解的唯一性原 理、叠加原理和圣维南原理等，这些原理将为今后的弹性力学问题解建立基础。

如果你在学习本章内容时有困难，请及时查阅和复习前三章相关内容，以保 证今后课程的学习二、 重点1、弹性力学的基本方程与边界条件分类； 2、位移解法与位移表示的平衡微分方程；3、应力解法与应力表示的变形协调方程；4、混合精品文档 解法；5、逆解法和半逆解法；6、解的唯一性原理、叠加原理和圣维南原理§5.1 弹性力学的基本方程及其边值问题学习思路:通过应力状态、应变状态和本构关系的讨论，已经建立了一系列的弹性力学 基本方程和边界条件本节的主要任务是将基本方程和边界条件作综合总结，并 且对求解方法作初步介绍弹性力学问题具有 15 个基本未知量，基本方程也是15 个，因此问题求解归 结为在给定的边界条件下求解偏微分方程由于基本方程与 15 个未知量的内在联系，例如已知位移分量，通过几何方 程可以得到应变分量，然后通过物理方程可以得到应力分量；反之，如果已知应 力分量，也可通过物理方程得到应变分量，再由几何方程的积分求出位移分量， 不过这时的应变分量必须满足一组补充方程，即变形协调方程基于上述的理由， 为简化求解的难度，可以选取部分未知量作为基本未知量求解根据基本未知量，弹性力学问题可以分为应力解法、位移解法和混合解法。

上述三种求解方法对应于偏微分方程的三种边值问题学习要点：1、弹性力学基本方程；2、本构方程；3、边界条件；4、弹性力学边值问题1、弹性力学基本方程首先将弹性力学基本方程综合如下%肿备二°1、平衡微分方程用张量形式描述2、几何方程3、用张量形式描述变形协调方程歿+玉二％&c2 dy2 dxdy吃+叫二生82y dz2 dydz代一化一 3%dz2 dx2 dxdz聲坐+尘+如）二2竺 dx dx dy dz dydz 3 （叽叶富 dy St dy dz Stfe2险+虬_如）二2仏 dz dx dy dz dxdy4、本构方程-广义胡克定律用应力表示的本构方程J二*［碍-巩弓+丐）］二冬Q + p）£ -昭］ A A亏二*［弓-+丐）］二*［（1 + p）弓-两］耳二*［丐-"（碍+弓）］二£［（1 +卩）丐-呵 A £■^=G用应变表示的本构方程碍=加+ 2呼乙=%b严入3+2唱,J =叽2、边界条件如果物体表面的面力 Fsx，Fsy，Fsz 为已知，则边界条件应为sx sy szF法二”丿 +r^m + ^M 爲=辽丿+ b严+ “ 氐二厂」+乙朋+比克 称为面力边界条件，用张量符号表示为巧）二%吗。

如果物体表面的位移D乔已知，则边界条件应为u = u, V = V f w = w称为位移边界条件除了面力边界条件和位移边界条件，还有混合边界条件综上所述，弹性力学的基本未知量为三个位移分量，六个应力分量和六个应 变分量，共计十五个未知量基本方程为三个平衡微分方程，六个几何方程和六 个物理方程，也是十五个基本方程这里没有考虑变形协调方程，原因是位移已经作为基本未知量对于任意的 单值连续的位移函数，如果设其有三阶的连续导数，则变形协调方程仅仅是几何 方程微分的结果，自然地满足，所以位移作为基本未知量时，不需要考虑变形协 调方程要使基本方程有确定的解，还要有对应的面力或位移边界条件弹性力学的任务物理疔殺^>|应力幷fl \（几妁■专程泣移介令IIIX輙诃.那姿■料已虽啦畔7就是在给定的边界条件下，就十五个未知量求解十五个基本方程3、弹性力学边值问题当然，具体求解弹性力学问题时，并不需要同时求解十五个基本未知量，可 以而且必须做出必要的简化根据几何方程和本构方程可见，位移、应力和应变 分量之间不是相互独立的假如已知位移分量，通过几何方程可以得到应变分量，然后通过物理方程可 以得到应力分量反之，如果已知应力分量，也可通过物理方程得到应变分量， 再由几何方程的积分求出位移分量，不过这时的应变分量必须满足一组补充方 程，即变形协调方程。

基于上述的理由，为简化求解的难度，选取部分未知量作为基本未知量 若以位移函数作为基本未知量求解，称为位移解法； 若以应力函数作为基本未知量，称为应力解法； 若以部分位移分量和部分应力分量作为基本未知量，称为混合解法 在给定的边界条件下，求解偏微分方程组的问题， 数学上称为偏微分方程 的边值问题按照不同的边界条件，弹性力学有三类边值问题第一类边值问题：已知弹性体内的体力Fb , Fb , Fb和其表面的面力F ,bx by bz sxF ,F ,求平衡状态的弹性体内各点的应力分量和位移分量，这时的边界条件 sy sz为面力边界条件第二类边值问题：已知弹性体内的体力分量Fb，Fb，Fb以及表面的位移分 _ _ _ bx by bz量，求平衡状态的弹性体内各点的应力分量和位移分量，这时的边界条 件为位移边界条件第三类边值问题：已知弹性体内的体力分量Fb，Fb，Fb，以及物体表面的bx by bz部分位移分量和部分面力分量，求平衡状态的弹性体内各点的应力分量和位移分 量这时的边界条件在面力已知的部分，用面力边界条件，位移已知的部分用位 移边界条件，称为混合边值问题以上三类边值问题，代表了一些简化的实际工程问题。

若不考虑物体的刚体 位移，则三类边值问题的解是唯一的§5.2 位移解法－位移表示的平衡微分方程学习思路:以位移函数作为基本未知量求解弹性力学问题的方法称为位移法位移解法的基本方程是位移表示的平衡微分方程位移分量求解后，则可以 通过几何方程和物理方程求出相应的应变分量和应力分量如果问题的边界条件为位移边界条件，边界条件描述比较简单如果问题为 面力边界条件，由于边界条件是通过位移函数的导数描述的，因此应用困难总之若以位移为基本未知函数求解时，归结为在给定的边界条件下求解位移 表示的平衡微分方程，即拉梅方程学习要点：1、位移表示的应力分量；2、位移表示的平衡微分方程；3、位移边界条件1、位移表示的应力分量位移解法是以位移函数作为基本未知函数求解的，所以需要通过几何方程将 位移函数表达为应变分量，再通过物理方程将其表达为应力分量，代入平衡微分 方程即可得到位移解法的基本方程首先，根据物理方程和几何方程，可以得到由位移分量表达的应力分量，即+A--CF弧¥+9V&/IV--空9/加fe+2---$+2--av-3z0w-0x + + 加¥0U& /|\--/|\--r其中2、位移表示的平衡微分方程将上述位移表示的应力分量代入平衡微分方程，整理后可得（久+闵器+讯勺+耳=0dxS + Q詈+ 0答+爲二。

几+戸）罟+刃％ +氐=0=£这里第2是拉普拉斯运算符号，即V2 =— + — +—2 dy2 dz2上述方程是以位移表示的平衡微分方程，称为拉梅（Lame ）方程，它可以表 示为张量形式3 + 乂）免 i + 回％ + 凡二 o上式中V = （/ — +}— +dx dy3、位移边界条件（p + 2）g& + /A^i£ + r； =0 吟）为拉普拉斯算符矢量或表达为矢量形式对于边界条件，如果物体表面的位移已知，则直接由位移形式给定，即使用 位移边界条件= V = V ? W = W如果给定的边界条件是物体表面的面力，则面力边界条件式需用位移分量表 示，将应力分量代入物理方程，整理可得位移分量表示的面力边界条件二佃+启I +型卄迦对+从込+ % +叫）工 dy dz dx dx dxS+戸巴1 +也卄列町+戸（竺1 +也卄也町ox dy dz dy dy dy… 卫w, Sw dw Jdu, Sv dw=X& n + ii（——l + ——m + ——ri） + ti（——l + ——m + ——ri）* X rx rx rx / 、~ V rx rx rx /dx dy dz dz dy dz或表达为张量形式乓=轧® +弹叫,心+ p叫,尹］显然，如果给定的边界条件是面力边界条件，那么位移解法的边界条件表达 式十分复杂，因此求解的难度将是比较大的。

总之，如果以位移函数作为基本未知函数求解弹性力学问题，归结为在给定 的边界条件下求解位移表示的平衡微分方程，即拉梅方程位移分量求解后，则可通过几何方程和物理方程求出相应的应变分量和应力 分量§5.3 应力解法－应力表示的应变协调方程学习思路:如果选用应力分量或者应力函数作为基本未知量求解弹性力学问题称为应 力解法应力解法的基本方程不仅有平衡微分方程，而且有变形协调方程因为仅仅 满足平衡微分方程的应力分量并不一定是真实应力，这组应力分量求出的应变分 量代入几何方程，将可能得到一组矛盾方程，这就不可能求出单值连续的位移分 量由于变形协调方程是应变表示的，在应力解法中，需要转化为基本未知量应 力分量表示利用平衡微分方程的求导形式简化变形协调方程，可以得到应力分量表示的 变形协调方程总之，在以应力函数作为基本未知量求解时，归结为在给定的边界条件下， 求解平衡微分方程和应力表达的变形协调方程所组成的偏微分方程学习要点：1、应力解法的基本方程；2、变形协调方程的简化；3、应力分 量表达的变形协调方程；4、体力为常量时的变形协调方程1、应力解法的基本方程以应力作为基本未知函数求解弹性力学问题时，应力分量必须满足平衡微分 方程和面力边界条件。

但是仅此还不够，仅仅满足上述条件的应力分量并不是真正的应力因为这 组应力分量求出的应变分量代入几何方程，将可能得到一组矛盾方程，不可能求 出单值连续的位移分量要使这组方程不矛盾，则要求应力分量不仅满足平衡微 分方程和面力边界条件，而且应力分量对应的应变分量必须满足变形协调方程这个问题也可以从物理上解释，应力分量满足平衡微分方程和面力边界条件，只能保证物体的平衡，但是不能保证物体的连续只有这组应力分量求出的 应变分量满足变形协调方程时，才能保证变形后的物体是连续的当位移分量作为基本未知函数求解时，变形协调方程是自然满足的如果位 移表示基本。