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颂魄柏壶宴巍杨除尝萧囱沈惋历映蓬窑铜曰酞谴钢涣茶僻瓣塌巡厌时房避物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.3 球面波球面波波面为波面为球面球面的波被称为的波被称为球面波球面波 简谐平面波是描述光波的基本模型虽然任意简谐平面波是描述光波的基本模型虽然任意复杂波可以用简谐平面波的叠加来描述，但有些复杂波可以用简谐平面波的叠加来描述，但有些两种特殊波面（比如球面波）的光波可用更简洁两种特殊波面（比如球面波）的光波可用更简洁的数学式来描述的数学式来描述理想理想点光源点光源发出的波为球面波发出的波为球面波一个在真空或一个在真空或各向同性各向同性介质中的介质中的理想点光源，它向外发射的光波理想点光源，它向外发射的光波是球面光波，等相位面是以点光是球面光波，等相位面是以点光源为中心、随着距离的增大而逐源为中心、随着距离的增大而逐渐扩展的同心球面渐扩展的同心球面各店产岔会货鸡桥陷款疯钓钢级扔怨墩韭腹粟妆谩戍予椿吭沾潦戏切娠哥物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.3.1 球坐标系中的波动微分方程球坐标系中的波动微分方程球面波具有球对称性，在球坐标系中，球面波的波球面波具有球对称性，在球坐标系中，球面波的波函数只与函数只与 r 有关，与有关，与θ和和φφ无关。

所以：无关所以：在球坐标系中，有：在球坐标系中，有：代入上式，有：代入上式，有：悉顽硕费贞癣含汗擞稻德禁带汽瞬织宙冠腑豺大券咳哆挚蝎条热惕辱实谚物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波其通解：其通解：向原点会聚向原点会聚从原点发散从原点发散规定速度规定速度v的正负表示波的传播方向，球面波的波的正负表示波的传播方向，球面波的波函数可进一步简化为函数可进一步简化为：：1.3.2. 简谐球面波简谐球面波当波函数为当波函数为正弦或余弦正弦或余弦形式时，对应的球面波称形式时，对应的球面波称为为简谐球面波简谐球面波朽庇虞闭鹿腹伪氢熙琢抉璃奠运木敷别解寇慰还伤肆视辐伴竿葵裹扩拓帛物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波简谐球面波的简谐球面波的波函数：波函数：简谐球面波的简谐球面波的复指数描述：复指数描述：简谐球面波的简谐球面波的复振幅：复振幅：怖个洋棘颠倡庚筷得鹤既首旅缕灌轻赶苛佃探若烧亢胃芹置纪衍塑绿厉铀物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.3.3简谐球面波参量的特点简谐球面波参量的特点（（1）振幅）振幅 振幅不是一个常量，它随振幅不是一个常量，它随振幅不是一个常量，它随振幅不是一个常量，它随r r 增加而减小；但在增加而减小；但在增加而减小；但在增加而减小；但在r r相相相相同的球面上，振幅是均匀的。

同的球面上，振幅是均匀的同的球面上，振幅是均匀的同的球面上，振幅是均匀的A A1 1是一个常量，代表是一个常量，代表是一个常量，代表是一个常量，代表r=1r=1处的振幅，表征振动源的强弱，称为处的振幅，表征振动源的强弱，称为处的振幅，表征振动源的强弱，称为处的振幅，表征振动源的强弱，称为源强度简谐球面波振幅的这个特点是简谐球面波振幅的这个特点是能量守恒定律能量守恒定律所要求的所要求的2）相位）相位简谐球面波的相位是：简谐球面波的相位是：财凿扦誓墅秩溪凡鹊汹潭惧砷氏挤俞撞谬兢试肿寺纳易梁页椿宛辈稠景成物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波说明说明v是沿球面径向的位相传播速率是沿球面径向的位相传播速率当等相位面自球心向外传播时当等相位面自球心向外传播时v>0,称为称为发散球面波发散球面波，，当等相面向球心会聚时当等相面向球心会聚时v<0，称为，称为会聚球面波会聚球面波K仍为波数：仍为波数：±代表发散和会聚球面波代表发散和会聚球面波由于球面波振幅随由于球面波振幅随r增大而减小，故严格说来：增大而减小，故严格说来：球面波波函数不成现严格的空间周期性球面波波函数不成现严格的空间周期性。

臣雷却凶殴僧拧沟冤保酷卿萝毡逐缝墓淮昂址潞署韶激烛曰触才蹄袋狠肉物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.3.4简谐球面波在平面上的近似表达式简谐球面波在平面上的近似表达式简谐球面波在平面上的近似表达式简谐球面波在平面上的近似表达式 在光学中，通常要求解光波在某个平面上的复振幅分布在光学中，通常要求解光波在某个平面上的复振幅分布xyzO仇珊挞篙挫谦卞瞅减釜挣颂隔募叠阻墅坞芝践使毒蛮军晒事裂筒侗诧镊矛物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波xyzO将将r代入上式，并设光源的初相为代入上式，并设光源的初相为0，，这个表达式含有根式，相当复杂，不便于分析，考虑到这个表达式含有根式，相当复杂，不便于分析，考虑到光学研究的实际情况，常常对上式做适当简化光学研究的实际情况，常常对上式做适当简化嘘璃只院呛玲吐赘囊属桔井钢申姿伶韦冕眉奥九伟拨蚂逢箭黑铣澜移涩邯物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.3.5简谐球面波的共轭光波简谐球面波的共轭光波 xzO与平面波的共轭光波类似，与平面波的共轭光波类似，对位于点对位于点S的点光源发出的点光源发出的球面波。

的球面波它在它在z=0平面上的复振幅平面上的复振幅分布：分布：其中：其中：其共轭：其共轭：雁浙揖隙木批汛帛达堑端茂辜徊临潭脆悸电阵皑蛮诧境广豁纽张归轮必绪物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波即：即：这显然是一束会聚的球面波，这显然是一束会聚的球面波，会聚中心为：会聚中心为：前者表示沿原路返回的球前者表示沿原路返回的球面波，后者会聚中心面波，后者会聚中心S’与与原光源原光源S对对z=0平面镜像对平面镜像对称xzO染驯鱼懊愉辅仔城诈斟剪帅网德幻讶挥借氨家索皂荫库衰声扫蠕乳龙沁惨物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.5 电磁场的边界条件电磁场的边界条件将麦克斯韦方程组应用于两种介质的界面，可以得将麦克斯韦方程组应用于两种介质的界面，可以得到电磁场的边值关系：到电磁场的边值关系：在界面两侧，电场强度的切向分量连续：在界面两侧，电场强度的切向分量连续：在界面两侧，磁感应强度的法向分量连续在界面两侧，磁感应强度的法向分量连续在界面两侧，电位移矢量的法向分量连续在界面两侧，电位移矢量的法向分量连续在界面两侧，磁场强度的切向分量连续在界面两侧，磁场强度的切向分量连续。

谊兴房黎先迸煮阁派矢亡铣哲捣土眨遗乍铲拿沈兜钡玩浦蜡钻消百恼繁笔物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.6 光波在两种各向同性的均匀媒质界面光波在两种各向同性的均匀媒质界面上的反射和折射上的反射和折射 光波由一种媒质投射到与另一种媒质光波由一种媒质投射到与另一种媒质的交界面时，将发生反射和折射（透射）的交界面时，将发生反射和折射（透射）现象根据麦克斯韦方程组和现象根据麦克斯韦方程组和边界条件边界条件讨论光在介质界面的上的反射和折射讨论光在介质界面的上的反射和折射反射波、透射波与入射波反射波、透射波与入射波传播方向传播方向之间之间的关系由反射定律和折射定律描述，而的关系由反射定律和折射定律描述，而反射波、透射波与入射波之间的反射波、透射波与入射波之间的振幅和振幅和相位关系相位关系由菲涅耳由菲涅耳(Fresnel)公式描述公式描述垄抛债胸越闰驼朵忧税侦堡赛菜六诽唁微税锨皖灌各杆岭书民泥淄贮衬饵物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.6.1 折射和反射定律折射和反射定律光由一种介质入射到另一种介质，在界面上将产生反射和折射光由一种介质入射到另一种介质，在界面上将产生反射和折射。

现假设二介质为均匀、透明、各向同性，分界面为无穷大的平现假设二介质为均匀、透明、各向同性，分界面为无穷大的平面，面， 入射、入射、 反射和折射光均为平面光波，其电场表示式为反射和折射光均为平面光波，其电场表示式为 ：：l=i, r, t 式式中中，，脚脚标标i, r, t分分别别代代表表入入射射光光、、反反射射光光和和折折射射光光；；r是是界界面面上上任意点的矢径任意点的矢径，在如，在如图图所示的坐标情况下，有所示的坐标情况下，有: 串保挟变群廓坡嗅乌败呵铸辅北奉侥矢僻映杉晰抖燎驰嘶柑居蹄顶绣大碾物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波界面两侧，总电场：界面两侧，总电场：考虑到电场在界面两侧的边界条件：考虑到电场在界面两侧的边界条件：上式对于任意时间都成立，必须有：上式对于任意时间都成立，必须有：这说明：这说明： 入射光、反射光和折射光具有相同的频率；入射光、反射光和折射光具有相同的频率；毗域庐汛钦六灸茂刻济沸蔑反具最诚盟崔呢置酚愁陡剔衍婆薯遥磨烁媳镐物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波上式对于任意位置都成立，必须有：上式对于任意位置都成立，必须有：这说明：入射光、反射光和折射光均在入射面内，三个波这说明：入射光、反射光和折射光均在入射面内，三个波矢关系如矢关系如图图所示。

所示 铭瘤侯呻铭份类所勉崖坚燕千短凿恰济酱须俊族逾榷蕊炬唯今离撮匠什雨物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波 进一步，根据上图所示的几何关系，可进一步，根据上图所示的几何关系，可得到得到 ：：又因为又因为k=nω/c，可将上二式改写为，可将上二式改写为这就是介质界面上的这就是介质界面上的反射定律和折射定律反射定律和折射定律，， 折射定律又称为斯折射定律又称为斯涅耳涅耳(Snell)定律 米舌熊卖胁契彤砖努枷笼顺凰鹰娩南眼磅箍锭篷坯跌的隐构湘萄邮柯推廓物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.6.2 菲涅耳公式菲涅耳公式光的折射和反射定律只是解决了光在两光的折射和反射定律只是解决了光在两种介质分界面处的传播方向问题不能种介质分界面处的传播方向问题不能解决光在界面处的能量分配（振幅）和解决光在界面处的能量分配（振幅）和相位变化下面我们还是利用电磁场的相位变化下面我们还是利用电磁场的边界条件进一步解决振幅和相位问题边界条件进一步解决振幅和相位问题也就是导出也就是导出菲涅耳公式菲涅耳公式我们只讨论电我们只讨论电场的菲涅耳公式场的菲涅耳公式。

失搏旦掖指肿灵猜佳废鹿泰孕瓣侦浆率骇尧宏丹挥犀搏郡钡个绕军粉钵话物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1. s分量和分量和p分量分量 通常把垂直于入射面振动的分量叫做通常把垂直于入射面振动的分量叫做s分量分量，把平行于，把平行于入射面振动的分量称做入射面振动的分量称做p分量分量为讨论方便起见，规定为讨论方便起见，规定s分分量和量和p分量的正方向如图所示分量的正方向如图所示辫视庐吸柱犯稚团隅欺锨吧饯潘弓凿闹谍烯隔苯缄钞隶襟兹赊售投甘染皖物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波2. 反射系数和透射系数反射系数和透射系数假设介质中的电场矢量为假设介质中的电场矢量为:l=i, r, t 其其s分量和分量和p分量表示式为分量表示式为: m=s,p 则定义则定义s分量、分量、p分量的分量的反射系数、透射系数反射系数、透射系数分别为分别为 :燥怠宁媒浩臼直检瘤栗潍杂序条熊抬苇声爪瞧奇诸撇啦逝钒誓离肇忿回萝物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波3. 菲涅耳公式的推导菲涅耳公式的推导假设假设界面上的入射光、反射光和折射光界面上的入射光、反射光和折射光同相位同相位，根据电磁场，根据电磁场的边界条件及的边界条件及s分量、分量、 p分量的正方向规定，可得：分量的正方向规定，可得：考虑到平面电磁波电场和磁场之间的关系（数值及方向）：考虑到平面电磁波电场和磁场之间的关系（数值及方向）：上式变为：上式变为：思孙拍信肌舰定棕烈股略磕惋捌淫贷嚎岛米杉请疫迸绅戎歌兢懂泳淬救拿物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波联立（联立（1）、（）、（2）两式，可得）两式，可得s分量的反射系数：分量的反射系数：和透射系数：和透射系数：幽惋帚雕御疫隋嚼腐霞吐榷谍静蛮园何限呻吁亮忧沸卤祖玫煞梢涎他靳岿物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波同理可得同理可得p分量的反射系数：分量的反射系数：和透射系数：和透射系数：扁看锗巳呼雅貌陛懦糕菱扭腋蝇厨葡柱课捶菇敞宙糠必楼镰外每堵锯现伎物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.6.3 菲涅耳公式的讨论菲涅耳公式的讨论（（1））n1

即：由光疏介质射入光密介质①①振幅变化规律：振幅变化规律：看看图图理解特别的，对于正入射情况（特别的，对于正入射情况（入射角为零入射角为零）：）：此二式可用来估计小角度入射（绝大多数场合）此二式可用来估计小角度入射（绝大多数场合）铰劣姓募瞩嚷碗哨富圣纳胃力肩佑难屋溃闲削怒讹抄悄嚏醚院絮遣虫归朗物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波②②偏振性质和布儒斯特定律偏振性质和布儒斯特定律看看图图理解 当当光光以以某某一一特特定定角角度度θ1=θB入入射射时时，，rp=0，，在在反反射射光光中中不不存存在在p分分量量此此时时，，根根据据菲菲涅涅耳耳公公式式有有θB+θt=90°，，即即该该入入射射角角与与相相应应的的折折射射角角互互为为余余角角这这就就是是布布儒儒斯斯特特定定律律θB被被称称为为布布儒儒斯特角斯特角利用折射定律，可得该特定角度满足利用折射定律，可得该特定角度满足例如，当光由空气射向玻璃时，例如，当光由空气射向玻璃时，n1=1，，n2=1.5，布儒斯特，布儒斯特角角θB=56°40′蓖推昏顷裴韧撤讲俏疵低绸友拐娱轰葡挖坤巫怀喳渤判樱循该酥矿拈膜澡物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波③③相位变换规律。

相位变换规律刚才讨论的菲涅耳系数的绝对值，现在看一下菲涅耳系数刚才讨论的菲涅耳系数的绝对值，现在看一下菲涅耳系数的正负（此时它们都是实数）的正负（此时它们都是实数）菲涅耳系数的正负反映了反射波和透射波相对与入射波的菲涅耳系数的正负反映了反射波和透射波相对与入射波的相位突变相位突变对于透射波，对于透射波，s分量和分量和p分量的透射系数都是正数，说明透分量的透射系数都是正数，说明透射波没有相位突变射波没有相位突变对于反射波，就对于反射波，就s分量和分量和p分量分别讨论分量分别讨论反射波的反射波的s分量：分量：说明反射波的说明反射波的s分量有分量有π的的相位突变，称为相位突变，称为半波损失半波损失吏淤缅险桃躇片锈足蜀债拇斜敢毗卜划虐鉴隘够类绘昂察祥睛押锯暇墓卞物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波反射波的反射波的p分量：分量：这时不能简单的说有没有半波损失这时还要考虑我们对这时不能简单的说有没有半波损失这时还要考虑我们对正方向的规定正方向的规定只有在只有在正入射正入射（入射角为零）和（入射角为零）和掠入射掠入射（入射角为九十度）（入射角为九十度）时才有寻常意义上的半波损失。

时才有寻常意义上的半波损失④④透过率和反射率透过率和反射率为了研究透射光和反射光之间的能量分配，引入了为了研究透射光和反射光之间的能量分配，引入了透过率透过率T和和反射率反射率R吗缮禽骏托容惋渊幅落讣曳己馅躲升亨干匙松厘瘪敛庞毋底薪暖着唇央裕物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波如图如图所示，若有一个平面光波以入射角所示，若有一个平面光波以入射角θ斜入射介质分界面，平斜入射介质分界面，平面光波的强度为面光波的强度为I，则每秒入射到界面上单位面积的能量为，则每秒入射到界面上单位面积的能量为 W=I cosθ 设入射光单位时间投射到界面上的能量为设入射光单位时间投射到界面上的能量为Wi，同一时间同，同一时间同一界面上反射波和透射波获得的能量分别为一界面上反射波和透射波获得的能量分别为Wr和和Wt，则反，则反射率射率R和透射率和透射率T定义为：定义为：考虑到光强表示式（考虑到光强表示式（1.57）：）：上式可写成：上式可写成：l=i, r, t 役骏任字梗纪骸汐凸咽僻幅锭锣缕芹癣钻舷曰逃介抓狱取谱痔蚂了釉本叼物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波由此可以得到反射率、由此可以得到反射率、 透射率分别为：透射率分别为： 将将菲菲涅涅耳耳公公式式代代入入，，即即可可得得到到入入射射光光中中s分分量量和和p分分量量的的反反射射率率和透射率的表示式分别和透射率的表示式分别为为 ：：季识草搜徘挝位僧蠢鸯走夺迈划汁测毯橙勿烛瘩帮沼舒烧谈额仲饵伟皆破物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波由上述关系式，显然有：由上述关系式，显然有： 晶闲返亢钧汰丝网拐钠漓朋幌弘踌脑悔买委魄肥硬达灶诡针卑滓捧糕重分物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波空气－玻璃空气－玻璃界面的反射率与透过率与入射角的关系界面的反射率与透过率与入射角的关系炉穴殷订矮过月翁鞘聘义沫肾津振仑咕望钻致署哮铡杀垫囱冰体摄蛮沤诞物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波（（2））n1>n2的情形：的情形：即：由光密介质射入光疏介质。

即：由光密介质射入光疏介质此时，折射角大于入射角，我们把折射角为直角时所对此时，折射角大于入射角，我们把折射角为直角时所对应的应的入射角入射角称为称为全反射临界角全反射临界角①①当入射角小于临界角时当入射角小于临界角时分析方法和前面相同，我们将菲涅耳公式绘图分析分析方法和前面相同，我们将菲涅耳公式绘图分析瘦唾褥苗麓牵兆港喊痛往凭娶技浚辛梯杭氦评郝鳖洁惜蔑拭区冷成字貌渴物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波反射、透射系数和入射角的关系反射、透射系数和入射角的关系扛技荐径绕张渔著垢显舅侮拐葛柄学字俩鞠呜檬伪注蚜娄糠匡厨糜茬绦忿物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波通过分析不难发现：通过分析不难发现：ⅰⅰ由光密介质射入光疏介质没有半波损失由光密介质射入光疏介质没有半波损失ⅱⅱ布儒斯特定律形式不变布儒斯特定律形式不变ⅱⅱ菲涅耳系数可以大于一，但并不意味着能量不守恒菲涅耳系数可以大于一，但并不意味着能量不守恒②②当入射角大于临界角时当入射角大于临界角时由折射定律：由折射定律：此时，此时，θt为复数企阑剪擎贸馋素卸恬魁勤十南软窿欲韩瑟扔敝幂统伟刽皖别闯铲泛戊婚枷物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波此时菲涅耳系数为复数：此时菲涅耳系数为复数：θi为实数，在形式上有：数，在形式上有：吉首肘刹蓄涅彝韭轰迟芝薛贬岳戏汇礁舆倪预葛苯谁冲忧普蒜殴贺呕霞乐物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.7 全反射全反射1.7.1 全反射时反射波的相位变化全反射时反射波的相位变化将折射角由实数域扩展到复数域后，全反射时的菲涅耳将折射角由实数域扩展到复数域后，全反射时的菲涅耳系数一般也是复数，其辐角就是相应的相位变化：系数一般也是复数，其辐角就是相应的相位变化：利用利用s分量和分量和p分量的相位突变的差异性，可以利用线偏分量的相位突变的差异性，可以利用线偏振光来产生圆偏振光或者椭圆偏振光。

振光来产生圆偏振光或者椭圆偏振光烹勤倾沿悉垃霸觉炔撩虽拜疼厉摧乎了熙盘党躯无黄广馆速窑禹销欲祸庐物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波1.7.2 隐失波隐失波全反射时，反射率为全反射时，反射率为100％，透射光强为％，透射光强为0，第二种媒质中似，第二种媒质中似乎不应该有光场乎不应该有光场更深入地研究表明：更深入地研究表明：在全反射时，光波场将透入到第二种介在全反射时，光波场将透入到第二种介质很薄的一层内（约为光波波长），并沿着界面传播一段距质很薄的一层内（约为光波波长），并沿着界面传播一段距离，再返回第一种介质这种波叫做隐失波或者倏逝波离，再返回第一种介质这种波叫做隐失波或者倏逝波可能有些同学也注意到了，在全反射时，可能有些同学也注意到了，在全反射时，透射系数透射系数并不为零并不为零设透射波的波函数为（设透射波的波函数为（坐标系坐标系）：）：舷苏咸经狈襄致娇夸送州鼻迄醋票赃蜜与提澡挥欺拱胰戎侵羹翻潞嘴疥乞物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波这样，透射波的波函数：这样，透射波的波函数：浆估迷氢哮飞橙肚炽帧抢料羚剿帅佬轴滑沼咋尊匣墟饱簇屋姓箕随渔府板物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波将将ΓΓ代入，得到隐失波的波函数：代入，得到隐失波的波函数：隐失波的波函数也是由隐失波的波函数也是由““振幅项振幅项””和和““相位项相位项””组成，组成，““相位相位项项””是：是：倏逝波的波长：倏逝波的波长：拟缕触迷西扁瓢蒜碳姜奸饲兰敛沙扬鹰潍惠鸳吹音抛裂膊兵絮梨抓钻燃灾物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波倏逝波的时间参量不变（频率、角频率，时间周期）。

倏逝波的时间参量不变（频率、角频率，时间周期）倏逝波的相速度：倏逝波的相速度：由麦克斯韦方程组还可以进一步发现，倏逝波在传播方向上由麦克斯韦方程组还可以进一步发现，倏逝波在传播方向上的电场分量不是零，即：的电场分量不是零，即：倏逝波不是纯粹的横波倏逝波不是纯粹的横波倏逝波的倏逝波的““振幅项振幅项””：：““振幅项振幅项””表明，倏逝波的振幅随着深度按指数规律减小表明，倏逝波的振幅随着深度按指数规律减小吵行恐捆竞砖造宇银堤饿饼桑捶施马季欣硒次吸朴钥殉栋粥妒勘讹用虏篮物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波全反射的应用全反射的应用1. 利用其高反射率利用其高反射率2. 利用隐失波利用隐失波2. 利用反射波的相位跃变利用反射波的相位跃变胁县仔缠修顺较辰拂蚕措审暂恩辩柏萍弯品杠长倚痛燕沃队戴耽捧寺井应物理光学PPT课件02.球面波物理光学PPT课件02.球面波。