静电场及导体
24页1、1.电荷及守恒定律 库仑定律 电场强度 场强叠加原理 11964年,盖尔曼等人提出基本粒子是由更基本的夸克构成,的上夸克和两个带带下夸克构成,若将夸克作为经为经 典粒子处处理(夸克线线度约为约为 10-20 m),中子内的两个下夸克之间相距2.6010-15 m。求它们之间的斥力。(库仑定律)中子就是由一个带静电场及导体练习2均匀带电细带电细 棒,棒长长L=20 cm,电电荷线线密度求:(1)棒的延长线长线 上与棒的近端相距8cm处处的场场强。oxP1-L/2L/2dy 解:距离原点x处取元电荷dq = dx,它在P点形成的场强 方向沿x轴正向。3一半径为为R的半圆细环圆细环 上均匀分布电电荷Q,求环环心处处的电场电场 强度解:如图图所示,处处取元电电荷dq = dl = Rd。其在圆圆心处处的场场强为为:根据对称性,x轴上的合场强为0。 在y轴上的分量为则O处的总场强为4已知两杆电荷线密度为, 长度为L, 相距L . 求两带电直杆间的电场力. 2L3LL0解: 首先计算左边段电场的空间分布距离原点x处取元电荷dq = dx,它在连线上距离原点为d的空间点形成的场强为距离原点x处取元电
2、荷dq = dx,其所受电场力为则右侧棒受到的合力为2.电场线、电通量 真空中的高斯定理及应用1用高斯定理求均匀带带正电电的无限大平面簿板的场场强(设电设电 荷的面密 度为为)解: 所以2若、为为真空中两个平行的“无限大”均匀带电带电 平面,已知两两平面外侧电场侧电场 强度大小都为为方向如图图由场场强迭加原理计计算、两平面上的电电荷面密度, 各是多少?平面间的电场强度大小为,E0/3E0/3E0AB解:取向右为正方向B右侧平面间解得:3如图图所示,半径R的非金属球体内,电电荷体密度为为 = k r,o= kr(2)球体外任意一点的场场强E2(r)。(1)球体内任意一点的场强E1(r);式中k为大于零的常量,求:解:(1)rR,建立高斯面S2,由高斯定理得4两无限长同轴圆柱面,半径分别为R1和R2,带有等量异号电荷,单位 长度的电量分别为和-,求(1)r R2处各点的场强解:根据电荷分布的对称性知,电场关于中心轴成轴对称,且垂直于轴 呈辐射状,因此建立高度为h的柱形高斯面(红色)(1)r R2,所以E=03.静电场力的功 静电场的环路定理 电势能、电势、电势差1如下图图所示,在A、B两点
3、处处有电电量分别为别为 +q,-q的点电电荷,AB间间距离从O点经经半圆圆弧路径移到C点,为2R,现将另一正试验电荷求移动过程中电场力所做的功。解:O点的电势电势C点的电势移动过程中电场力所做的为2电荷q均匀分布在半径为R的球体内,求离球心r(rR时时,面内包围围的电电荷(3)求电势3.如图图所示的绝缘细线绝缘细线 上均匀分布着线线密度为为的正电电荷,两直导线导线 的长长度和 试试求环环中心点处处的场场强和电势电势 半圆环的半径都等于解:AB段在O点的场场强为为沿着x轴正向(见第一节练习2), CD段在O点的和场场强,沿着x轴负轴负 向,所以O点的场强即为半圆环在O点的场强:因而二者在O点的合场强为0。, 方向沿着y轴负向。(见第一节练习3) AB段在O点的电势为CD段在O点的电势为BC段在O点的电势为O点的电势为4. 两个半径分别为别为和()的同心薄金属球壳,现给现给 内球壳带电带电 ,试计试计 算:+ (2)先把外球壳接地,然后断开接地线,此时外球壳的电荷分布及电势; *(3)再使内球壳接地,此时内球壳上的电荷以及外球壳上的电势的改变量 (1)外球壳上的电荷分布及电势大小;解:(1
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