射频微带滤波器基础理论

1、第 2 章 射频微带滤波器基础理论频率的提高意味着波长的减小，该结论应用于射频电路中，就是当波长与分立元件的集合尺寸相比拟时，电压和电流不再保持空间不变，以波的形式进行传播。经典的基尔霍夫电压和电流定律没有考虑电压和电流在空间的变化，则必须对普通的集总电路做重大的修改。本章首先介绍了射频微带滤波器设计中所涉及的基本概念，然后介绍了二端口网络理论和谐振与耦合理论。 2.1 传输线理论2.1.1 均匀传输线的概念和模型频率提高后，导线中所流过的高频电流会产生趋肤效应，工程上常用趋肤深度 来描述这种趋肤效应， 为电磁波场强的振幅值衰减到表面值 1/e 所经过的距离，由于趋肤效应使得导线有效面积减小，高频电阻加大，而且沿线各处都存在损耗，这就是分布电阻效应；通高频电流的导线周围存在高频磁场，这就是分布电感效应；由于两导线之间有电压，故两线之间存在高频电场，这就是分布电容效应；由于两线间的介质并非理想介质而存在漏电流，这相当于双线间并联一个电导，这就是分布电导效应。基于上述的物理事实，便可得出双线传输线等效模型18如图 2.1 所示。G1dzdzC1dzL1dzU(z) +dU(z)R1dzI(

2、z)U(z)I(z)+dI(z)图 2.1 双线传输线等效模型图 2.1 中，R1为单位长度的分布电阻，L1为单位长度的分布电感，G1为单位长度的分布电导，C1为单位长度的分布电容。2.1.2 均匀传输线相速与波长相位速度是等相位面传播的速度，简称相速。在均匀传输线理论中等相位面是垂直于 z 轴的平面，相速 vp为dtdzvp （2-1）在一个周期的时间内波所行进的距离称为波长，波长 p为2Tvfvpp p（2-2）其中 f 为电磁波频率，T 为振荡周期。2.1.3 均匀传输线特性阻抗入射电压与入射电流之比或反射电压与反射电流之比称为特性阻抗（即波阻抗） ，特性阻抗 Z0为1111 0CjGLjRZ （2-3）对于微波传输线由于频率很高，11RLj、11GCj，则11 0ZCL （2-4）2.1.4 均匀传输线传播常数传播常数 表示行波经过单位长度后振幅和相位的变化，其表示式为jCjGLjR)(1111（2-5）由于实际微波传输线的损耗 R1、G1比 L1、C1小得多，式（2-5）经变换后可得22220101111111ZG ZR CLG LCR （2-6）其中：01 2ZRc 由导体

3、电阻引起的损耗；201ZGd 由导体间介质引起的损耗。c、d说明传输线上的信号衰减是由导体电阻的热损耗和导体间介质极化损耗共同引起的。11CL （2-7）一般情况下，传播常数为复数，其实部 为衰减常数，单位为 dBm； 为相移常数，单位为 rad/m。2.1.5 传输线的反射系数与电压驻波比传输线上某处反射波电压（或电流）与入射波电压（或电流）之比为反射系数，用（z）表示)()( )()()( zIzI zUzUzirir （2-8）考虑到负载阻抗22 IUZL，故式（2-8）可写为200)(jzLLeZZZZz （2-9）在传输线的终端（负载端）z处，终端反射系数用 2表示，由式（2-9）得00 2ZZZZLL （2-10）因此，2 2200)(jzjzLLeeZZZZz （2-11）由式（2-11）可见，终端反射系数只与负载阻抗和传输线的特性阻抗有关。当电磁波在终端负载不等于传输线特性阻抗的传输线上传输时，会产生反射波。反射波的大小除了用电压反射系数来描述外，还可用电压驻波系数VSWR（Voltage Standing Wave Ratio）或行波系数 K 来表示。驻波系数 定义为

4、沿传输线合成电压（或电流）的最大值和最小值之比，即minmaxminmax IIUU （2-12）传输线上合成电压（或电流）振幅值的不同，是由于各处入射波和反射波的相位不同引起的。当入射波的相位与该点反射波的相位同相时，则该处合成波电压（或电流）出现最大值；反之两者相位相反时，合成波电压（或电流）出现最小值，故有）UUUUiri1 (max（2-13）UUUUiri1 (min（2-14）可得到驻波系数和反射系数的关系式为UU11minmax （2-15）或者11 （2-16）因此，传输线的反射波的大小可用反射系数的模、驻波系数和行波系数来表示。反射系数的范围为 01，驻波系数的范围为 1。当=0、=1表示传输线上没有反射波，即为匹配状态。2.1.6 传输线的工作状态传输线的工作状态指的是传输线上电压和电流的分布状态，传输线的工作状态取决于终端负载。（1）当 ZL=Z0（即负载匹配）时，终端反射系数 20，反射波电压和反射波电流均为零，称为行波状态。（2）当 ZL0（即负载短路）时，终端反射系数 21。（3）当 ZL（即负载开路）时，终端反射系数 21。在第（2）和（3）种情况下，反射

5、波与入射波幅度相同（负号表示反射波与入射波相位相反） ，称为全反射状态。在一般情况下，021，称为部分反射。2.1.7 均匀传输线输入阻抗终端接负载阻抗时，则从距终端为 z处向负载方向看过去的阻抗为输入阻抗，定义为该点的电压)(zU与电流)(zI之比，并用 Zin表示。)(1)(111 )()(02 22 2 022 0zzZ eeZ eeeeZzIzUZjzjzjzjzjzjzin （2-17）2.1.8 史密斯圆图史密斯圆图1819是以保角映射原理为基础的图解方法，通过史密斯圆图，可以让使用者迅速的得出在传输线上任意一点阻抗，电压反射系数，VSWR 等数据，简单方便，所以在电磁波研究领域一直被广泛应用。虽然随着各种微波CAD 软件的发展，已经很少进行手工计算，但在利用软件对射频电路进行设计和分析时掌握史密斯圆图的意义仍然十分重要。2.2 微带传输线理论微带传输线1820是 50 年代发展起来的一种微波传输线。与金属波导相比，它具有体积小、重量轻、使用频带宽、可集成化并能构成各种用途的微波元件等优点，但损耗稍大，Q 值较低，功率容量小。微带线一般用薄膜工艺制造，介质基片选用介电常数高

6、、微波损耗低的材料，常用的介质基片材料有氧化铝陶瓷、氧化铍、蓝宝石、铁氧体、聚四氟乙烯等。导体薄膜应具有导电率高、稳定性好、与基片的粘附性强等特点。2.2.1 微带传输线的结构微带传输线一般制作工艺是将基片研磨，抛光和清洗，然后将基片放在真空镀膜机中形成一层铬-金层，再利用光刻技术制作所需的电路，最后采用电镀方法使导体带和接地板达到所要求的厚度（35 倍趋肤深度） ，并装上所需要的有源器件和其他元件形成微带电路。因此，微带传输线可以看作是由双导体传输线演变而来的双导体微波传输线，图 2.2 所示为微带传输线结构示意图。TrH图 2.2 微带线的结构示意图图 2.2 中，r表示介质基片的有效介电常数，H 表示介质基片的厚度，T 表示导体薄膜的厚度。微带线为开放式双导体微波传输线，传输的主模是横电磁TEM（Transverse Electric and Magnetic）波。在微带传输线中，导体与接地板之间填充有介质基片，而其余部分为空气，导体周围的填充介质分别由媒质A（基片）和媒质 B（空气）两种媒质组成。任何模式的电磁场除了应满足介质与理想导体的边界条件外，还应满足介质与空气交界面的边

7、界条件。单独的 TEM 模式不能满足微带线边界条件的要求，因此，在微带传输线中传输的电磁波的模式含有横电 TE（Transverse Electric）模和横磁 TM（Transverse Magnetic）模。一般而言，基片的介电常数大于空气的介电常数，因此电场强度 E 在基片中的分布比较大，而且基片相对于外部空气媒质而言较薄，磁场强度 H 在基片中的分布也大于在空气媒质中的分布，所以从电磁场的分布角度看，微带传输线中传输的电磁波可以近似认为 TEM 模，或者说，在微带传输线中传输的电磁波为准 TEM 模。微带中的能量大部分集中在中心导体下面的介质基片中进行传播。2.2.2 微带传输线的特征参数微带线的特性阻抗和有效介电常数是设计微带谐振器、滤波器、天线等微波无源器件时需要首先确定的参数。当微带线传输 TEM 波时，其特性阻抗可表示为01011 0/CCZ CLZc （2-18）其中 L1、C1分别为微带线单位长度的分布电感和分布电容，C0是空气全填充时单位长度分布电容。求解 C0和 C1的问题是一个静态场的问题，其求解方法较多，常用的有保角变换法，谱域法，有限差分法和积分方程法。惠

8、勒给出了 Z0的近似计算公式18：当0 . 1hw时 rrrrhw whZ 1028. 02258. 011 3218ln1212020）（2-19）当1 . 0hw时120758. 088. 1ln11165. 0883. 0377 hw hwZrrrrr （2-20）哈梅斯泰德给出的近似计算公式具有较高的精确度，并且对宽带和窄带均适应，Pucel 也给出了近似计算公式。2.2.3 微带传输线的损耗微带传输线损耗是在设计微波滤波器、双工器、谐振器等微波无源器件时需要特别考虑的问题。从图 2.2 中可以看出，微带传输线是半开放式结构。微带传输线的损耗包括导体损耗、介质损耗、辐射损耗等。微带传输线是半开放式结构，辐射损耗是微带线向外辐射电磁波引起的能量衰减。除硅和砷化镓等半导体基片外，大多数微带线上的导体损耗远大于介质损耗，在实际应用中，介质损耗一般可以忽略。谐振器的无载品质因数 Qu是一个反映谐振器本身能耗情况以及选频特性的重要参量。一般情况下，谐振器的 Qu值越大，该谐振器的能耗越小，其频率选择性也越好。显然，利用 MgB2超导薄膜制成的高 Qu微带谐振器设计的带通滤波器可以有效降低通带损耗，同时通过增加谐振器的阶数可以提高微带滤波器的选频特性。2.2.4 微带谐振器在本论文中主要用到的是矩形微带谐振器18，如图 2.3 所示。cwhclr图 2.3 矩形微带谐振器修正模型图 2.3 中 lc是矩形谐振器的线长，wc是矩形谐振器的线宽，h 是矩形谐振器的介质层厚度，r是矩形谐振腔等效相对介电常数。两端开路的矩形微带线，通过适当的激励可以在导带和接地板之间产生电磁振荡，形成矩形谐振腔。上下导体片看作理想电壁，谐振器四周看成理想磁壁。实际上，有部分电磁能量向外泄漏，腔内电磁场在各个方向上呈驻波分布，谐振器的纵向长度l必定是半波长的整数倍。滤波器的中心频率以及微带线有效介电常数可以确定谐振器的谐振波长，通常用于制作微带滤波器的传输线长度为 /2 或 /4，但是由于 /4 传输线需要在超导薄膜和基片上通孔以进行接地，一方面会引入很大的过孔损耗，另一方面在微带线上难以加工，所以在超导滤波器的设计中经常采用 /2 的传输线。将 /2 谐振器进行各种变形可以减小超导微带滤波器的有效尺寸

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